Газовые процессы в диаграмме

Газовые процессы в диаграмме 5—Т [c.139]

Газовые процессы в тепловой диаграмме Ts. В гл. 4 мы исследовали специальные частные обратимые процессы идеального газа и дали их изображение в диаграмме pv. Теперь в той же последовательности рассмотрим, как изображаются этн процессы в тепловой диаграмме Ts. [c.116]

На рис. 7.4 представлены основные газовые термодинамические процессы в газах. За начало принята точка О н через нее кривые, представляющие исследуемые процессы. Наиболее просто на Т — s-диаграмме представляются изотермический и адиабатный процессы. [c.84]

Для сжатия воздуха в газовых турбинах применяют не поршневые, а преимущественно центробежные и аксиальные (лопаточные) компрессоры в них, а также на лопатках газовых турбин рабочее тело движется с большими скоростями, что сопровождается трением как в самом газе, так и между газом и стенками. Часть кинетической энергии движущегося газа затрачивается на трение эта энергия превращается в тепло и усваивается газом. Как было сказано, трение — процесс необратимый сжатие и расширение газа по адиабате при наличии трения сопровождаются ростом энтропии, и эти процессы в Ts-диаграмме не будут изображаться прямыми, параллельными оси ординат. [c.167]

На рис. 3.13 приведена принципиальная схема и процесс в Т, s-диаграмме газовой холодильной установки с регенерацией. В холодильной камере V от охлаждаемого объекта отводится теплота, определяющая холодопроизводительность установки Qo, кДж/с [c.236]

Рис. 3.13. Схема газовой холодильной установки с регенерацией п процесс в Т, s-диаграмме

Для того чтобы определить значение показателя политропы для того или иного конкретного газового процесса, надо располагать экспериментальными данными для этого процесса. Удобнее всего использовать кривую процесса в р, у-диаграмме. Логарифмируя уравнение политропы [c.236]

Рис. 45—IV. Процесс газовой турбины в Т з-диаграмме

Термодинамические функции аммиака в идеально-газовом состоянии рассчитывали неоднократно вследствие необходимости этих величин для расчетов процессов, в которых используется аммиак, и для разработки таблиц и диаграмм его термодинамических свойств. [c.34]

Параметры и коэффициенты, характеризующие процессы в двигателе, определяются по данным измерений, индикаторным диаграммам, осциллограммам давлений в цилиндре, продувочном ресивере, выхлопном патрубке и топливопроводе, а также путем совместного рассмотрения этих осциллограмм с записью движения хода поршня во времени. Для определения состава газа в отдельные моменты цикла используют данные газового анализа. [c.182]

Система изучалась многими исследователями, мнения которых иногда расходятся весьма значительно. Причиной этого является большая зависимость системы уран— кислород от давления кислорода и в связи с этим обычно наблюдающаяся неидентичность условий эксперимента. Ясно, что данные, полученные при нагреве образцов на воздухе, при прочих равных условиях отличаются or результатов, полученных в чистом кислороде фазы, образовавшиеся в процессе восстановления высших окислов урана, не всегда удается получить окислением восстановленных составов. Поэтому при построении диаграммы состояния системы уран — кислород, как и любой другой окисной системы, необходимо отмечать ту газовую среду, в которой, проводится эксперимент. [c.5]

В то же время есть основания полагать, что вихревой эффект Ранка позволяет получать температуру холодного потока Тс<Та, и, таким образом, значение Та, определяемое соотнощением (7-14), не является предельным значением температуры холодного потока. В пользу этого предположения свидетельствуют и опытные данные. Они показывают, что из-за вакуума в осевой части вихря термодинамическая температура газовых частиц в ней может быть ниже Те. Поэтому газовые частицы, образующие выходящий через диаграмму при атмосферном давлении холодный поток, при расщирении будут отдавать тепло частицам, находящимся в осевой части вихря. Этот процесс теплообмена может привести при достаточно совершенной конструкции вихревой трубы к тому, что будут достигнуты температуры, более низкие, чем те, которые отвечают адиабатному расширению. [c.187]

Переходный процесс любых САР, в том числе и газовых редукторов, характеризуется не только его устойчивостью (т. е. отсутствием расходящегося процесса). Устойчивость является обязательным, но недостаточным критерием качества процесса регулирования. Для полной оценки качества процесса регулирования необходимо знать степень (запас) устойчивости, характер переходного процесса (частоту и амплитуду колебаний, быстроту их затухания). При оценке качества процесса регулирования САР газовых редукторов применяют как прямые (по кривой переходного процесса), так и косвенные методы оценки качества процесса регулирования (в частности, по диаграммам, построенным в плоскости параметров Вышнеградского). Наиболее быстрым и сравнительно наглядным способом оценки качества регулирования САР газовых редукторов (в случае характеристических уравнений 3-го порядка) является способ оценки качества регулирования по диаграммам в плоскости параметров Вышнеградского (корневые характеристики) [2]. Построение указанных диаграмм основано на следующем. [c.150]

Рассмотрим процесс течения на t -s-диаграмме (рис. 76), которая широко применяется для анализа работы сопл паровых и газовых турбин. По оси абсцисс откладывается энтропия S, которая характеризует энергию, необратимо перешедшую в тепло. Для вязкого газа энтропия учитывает работу сил сопротивления. Движение невязкого газа происходит при постоянной энтропии, поэтому такой процесс называют изоэнтропическим. На рис. 76 он изображен вертикальной прямой 1—2. [c.126]

Принципиальная схема. простой газотурбинной установки (ГТУ) изображена на рис. 10.8.а, а цикл, совершаемый рабочим телом, этой установки, в Т, s-диаграмме дан на рис. 10.8,6. Воздух из окружающей среды поступает в компрессор Ку где происходит необратимое адиабатное сжатие (процесс 1—2д). В камере сгорания КС в результате подвода теплоты температура рабочего тела повышается до Гз. Хотя давление в КС немного уменьшается, в настоящей работе так же, как и во всех курсах термодинамики, процесс 2—3 будем считать изобарным. В газовой турбине Т газ расширяется адиабатно необратимо (процесс 3—4д) и выбрасывается в окружающую среду. Давление за турбиной принимаем равным начальному давлению p4=pi. Часть мощности турбины расходуется на привод компрессора, а остальная часть преобразуется в электроэнергию в генераторе Г. [c.254]

Процесс горения в камере сгорания можно организовать так, чтобы он проходил при постоянном давлении или же при постоянном объеме. Сообразно с этим различают газовые турбины, работающие по циклу с подводом тепла при постоянном давлении и по циклу с подводом тепла при постоянном объеме. Каждый Из этих идеальных циклов можно отобразить на диаграммах v—p и s—T и для каждого из них можно найти термический к. п. д. [c.93]

При анализе критериев и границ существования приспособляемости наряду с использованием простейшей диаграммы деформирования идеально пластичного тела привлекаются механические дискретные и статистические структурные модели тел В дискретных моделях [37] рассматривается система одновременно деформирующихся на одинаковую величину подэлементов, наделенных различными упругопластическими и реологическими свойствами. Это позволяет описать влияние скорости деформирования на диаграмму растяжения металла, эффект Баушингера и циклическое упрочнение при малоцикловом нагружении, ползучесть и релаксацию при выдержках, а также воспроизвести деформационные процессы при сложном, в том числе неизотермическом нагружении. Тем самым использование моделей способствует введению надлежащих уравнений состояния в вычислительные решения задач о полях упругопластических деформаций при термоциклическом нагружении. На этой основе рассматривались вопросы неизотермического деформирования лопаток и дисков газовых турбин, образцов при термоусталостных испытаниях и, ряд других приложений. [c.30]

Образовавшиеся продукты сгорания с высокой температурой поступают в собственно газовую турбину, где происходит расширение их до давления выпуска. Полезная мощность газотурбинной установки получается как разность мощности, развиваемой турбиной, и мощности, потребной для сжатия воздуха и топлива. Первоначальный запуск установки осуществляется пусковым двигателем. Процесс работы в Г—5-диаграмме изображён на фиг. 3. [c.392]

Из сказанного следует, что цикл ТРД осуществляется следующим образом (р, у-диаграмма на рис. 10-33) сжатие воздуха в турбокомпрессоре от атмосферного давления до давления р происходит по адиабате 1-2. Затем к рабочему телу подводится тепло выделяющееся при сгорании топлива этот процесс происходит при постоянном давлении (изобара 2-3). Расширение рабочего тела (воздух- -продукты сгорания) в газовой турбине и затем в реактивном сопле 3 двигателя осуществляется по адиабате 3-4 (от точки 3 до точки Ъ — отдача работы в газовой турбине, а от точки Ъ до точки 4 — ускорение потока в сопле). Цикл замыкается изобарой 4-1 при давлении, равном атмосферному. [c.347]

Диаграмма I-S для парогазовой смеси для области высоких температур представлена на фиг., 79. Диаграмма построена для смеси в идеально газовом состоянии, поэтому каждая точка такой диаграммы определяет энтальпию при произвольном давлении и при отвечающих этой точке температуре и концентрации. Это позволяет производить расчеты всех возможных процессов с помощью одной только вспомогательной кривой. Подробно эта диаграмма рассматривается в гл. XIV. [c.90]

Если точка а в такой диаграмме изображает исходное состояние вещества, взятого в твердой фазе, то процесс изобарного подвода тепла с переходом вещества сначала в жидкое, а затем в газообразное состояние изобразится горизонтальной линией a-b- -d, причем участок ее а-Ь соответствует нагреву твердой фазы до расплавления, участок Ь-с — нагреву жидкой фазы до температуры кипения и участок -d —перегреву газовой фазы (т. е. паров данного вещества). [c.109]

На рис. 20.2, а, б приведена принципиальная схема газовой холодильной установки и показан цикл этой установки в диаграмме Ts. Работа машины протекает следующим образом. Воздух из охлаждаемой камеры 1 при давлении засасывается компрессором 2 и подвергается аднабатг. ому сжатию до давления р. (процесс 1-2). Сжатый воздух поступает в холодильник 3, где при постоянном давлении p.j происходит его охлаждение (процесс 2-3). Далее охлажденный воздух поступает в турбогетандер 4 (расширительную машину), [c.258]

Исключение составляет лишь процесс расширения пара, который в паровой машине не доводится до конечного давления pi, так как для этого понадобились бы рабочие цилиндры чрезвычайно больших размеров. Поэтому расширение пара в цилиндре машины производится лишь до некоторого давления Рз>Рг, после чего открывается выпускной клапан и пар расширяется до давления рг у е вне цилиндра машины. Вследствие этого по последовательности процессов цикл паросиловой установки с паровой машиной сходен с циклом поршневого газового двигателя с подводом тепла при р = onst. Относительно условности изображения процесса 62—расширения пара вне машины на T—s или p v диаграмме справедливы те же соображения, что и относительно соответствующего процесса в газовь х поршневых двигателях. [c.443]

Энтальпия имеет большое значение. Введение в термодинамику этого параметра значительно упрощает многие расчеты газовых процессов и циклов и дает возможность примеиить графический способ изучения термодинамических процессов и циклов. Известно, что графический способ расчета почти во всех областях науки и техники применяется с большим успехом, в том числе и при расчетах газовых и паровых процессов и циклов. Энтальпией особенно целесообразно пользоваться тогда, когда в виде основных параметров принимают р и Г, а не U и Г. Это наглядно можно видеть, если энтальпию i сравнить с внутренней энергией и. Так, например, известно, что при V"= onst процесс v=U2—Ui, а при p= oonst =/2— 1. Следовательно, в зависимости от характера процесса пользуются тем или иным параметром. Оба параметра и и i имеют в термодинамике большое значение, являются идентичными по своей роли и широко применяются. Изменение энтальпии для многих газов и их смесей при p= nst и различных температурах вычислено и приведено в справочной и учебной литературе в виде таблиц или диаграмм. Пользуясь этими готовыми данными, легко определить количество тепла <7р процесса для этого необходимо лишь взять из таблицы или диаграммы разность значений энтальпий в конечном и начальном состояниях. [c.86]

В некоторых учебниках (Орлова, пятое издание учебника Сушкова и др.) теория истечения газа дается в первой части книги в главе, в которой рассматриваются газовые процессы, а теория истечения пара — во второй части в главе, посвященной процессам изменения состояния пара. Такая постановка оправдывается тем, что методы расчета процесса истечения пара (диаграмма I— ) отличаются от методов расчета истечения газа. Кроме того, при такой постановке [c.292]

На рис. 4-6 изображены в ру-диаграмме политропы расширения и сжатия, соответствующие основным газовым процессам изохорному п= ос), изобарному (п=0), изо-термному ( =1) и адиабатному (п—к—1,4). Все эти политропы проведены через точку А и характеризуются частными значениями показателя п. [c.60]

Идеализированный бинарный цикл ГТУ (рис. 11.12) состоит из двух частей. Цикл ГТУ с подводом теплоты при р = idem и с утилизацией теплоты отработавших в газовой турбине продуктов сгорания изображен линиями I—II—III—IV—IV —I. На диаграмме I—II — адиабатное сжатие воздуха в компрессоре II—III — изобарный подвод теплоты к газообразным продуктам сгорания III—IV — адиабатное расширение продуктов сгорания в газовой турбине I—IV — изобарный отвод теплоты, в том числе IV—IV — в экономайзере. Количество теплоты, отведенное на участке IV—IV, затрачивается на подогрев питательной воды в цикле Ренкина. Нижняя часть данного бинарного цикла представляет собой обычный цикл Ренкина перегретого пара — линии 1—2—3—5—5 —4—6—1. На диаграмме 1—2— адиабатное расширение пара в паровой турбине 2—3 — отвод теплоты в конденсаторе и конденсация пара 3—5 — повышение давления в насосе 5—5 — подвод теплоты к питательной воде в экономайзере 5 —4—6—1 — процессы парообразования и перегрева пара в парогенераторе за счет теплоты продуктов сгорания топлива. Считаем, что в пароводяной части цикла, т. е. в цикле Ренкина, 1 кг рабочего тела, а в цикле ГТУ — m кг рабочего тела. [c.174]

Сжигание топлива. На рис. 7.6 изображена схема преобразования энергии в процессе сжигания топлива и использования продуктов сгорания в виде диаграммы потоков эксергии. Обычно суммарная эксергия на входе i равна сумме эксергий топлива т и окислителя Е . В тех случаях, когда топливо и окислитель перед сжиганием подогреваются в подогревателе / за счет части эксергии продуктов сгорания 5, то их эксергия возрастает до величины Е > i. Процесс подогрева в подогревателе / сопровождается потерями эксергии D[. Далее подогретые топливо и окислитель с эксергией Е г = Е поступают в камеру сгорания //. где осуществляется процесс превращения эксергии Е топлива и окислителя в продукты сгорания высокой температуры. Процесс сгорания топлива в камере сгорания II сопровождается потерей эксергии Di- Продукты сгорания с эксергией 3 = E i поступают в III элемент ЭХТС, которым является либо парогенератор, либо теплогенератор, либо газовая турбина. Процесс использования эксергии продуктов сгорания в элементе III сопровождается эксергетическими потерями Dj, природа которых зависит от вида элемента И1. Так, в па-ро- и теплогенераторах потеря 2 вызвана теплопередачей при больших разностях температур между продуктами сгорания и теплоносителями. Остаточная эксергия 4 частично может быть использована для подогрева топлива и окислителя ( 5) в подо1ревателе либо в других теплоиспользующих установках. Эксергия выбрасываемых в атмосферу [c.319]

В двигателях с дозвуковыми скоростями полета адиабатное сжатие воздуха происходит сначала в диффузоре (процесс 1Г, рис. 1.32, а) под воздействием набегающего потока воздуха, затем в компрессоре (процесс 1 2). Сжатый до давления рз воздух подается в камеры сгорания, где при постоянном давлении к нему подводится удельное количество теплоты (процесс 24). Из камер сгорания газ — рабочее тело — подается на лопатки газовой турбины, где частично расщиряется (процесс 44 ) без теплообмена с внешней средой. При этом турбина совершает положительную работу, численно равную площади 544 4" в гр-диаграмме, расходуемую компрессором на сжатие воздуха (площадь ГТ23). Дальнейшее адиабатное расширение газов (процесс 4 5) происходит в реактивном сопле до давления внешней среды (з очка 5). Г орячие выпускные газы после двигателя охлаждаются при давлении внешней среды, отдавая ей удельное количество теплоты q2 (процеее 51). [c.61]

В аппарате за счет кислорода и хлоридов примесных элементов, образующихся в процессе хлорирования исходного вольфрама. Желаемая текстурированность поликристаллических осадков вольфрама с кристаллографическим направлением <110>, а также получение монокристаллических покрытий обеспечиваются только в условиях постоянной очистки газовой фазы от этих примесей и при поддержании давления в аппарате на определенном постоянном уровне. Значение оптимального парциального давления в аппарате рассчитывается теоретически с учетом совокупности возможных реакций диссоциации и характеристики диаграммы состояния системы W—С1 [63, 42в]. Из рис. 5.11, а, в следует, что перенос вольфрама при температуре выше 1300° С осуществляется посредством ди- и тетрахлорида вольфрама. Температура начала диссоциации ди- и тетрахлорида с ростом общего давления возрастает, причем в интервале 300— 1000° С основным компонентом в газовой фазе будет тетра- [c.125]

Для реализации комплексного подхода к изучению строения и свойств металлических материалов в ИМАШ АН СССР разработана соответствующая аппаратура. Совместно с ПО Киргизторгмаш и ЛОМО создана установка для физико-механических исследований ИМАШ-20-78, позволяющая проводить синхронное изучение структуры и определение свойств металлических материалов в широком диапазоне температур (от —50 до 1500°С), регистрацию изменения электрического сопротивления образца в процессе нагружения, а также запись первичной диаграммы деформирования в вакууме или нейтральных защитных газовых средах (рис. 9,а). Изменения марок микроструктуры в процессе испытания фиксируются на фотопластинках или фотопленке установка снабжена кинокамерой Конвас , в ней также предусмотрена возможность записи микроструктурных изменений на видеомагнитофоне. Температура образца и скорость нагружения могут изменяться по заданной программе. [c.29]

Процесс смешения газов на /d-диаграмме, как известно [12, 15], изображается прямой, соединяющей точки, соответствующие параметрам обоих газов. В данном случае точка, соответствующая смеси дымовых газов с насыщенной паро-газовой смесью, окружающей подогретую воду с температурой 02, будет находиться на прямой АВ, соединяющей точку А с В — точкой пересечения граничной кривой ф = 100% с изотермой 02. [c.100]

Из р, Т-диаграммы (рис. 5-2) видно также, как изменяется состояние вещества в процессе нагрева при постоянном давлении. Двигаясь по изобаре / i= onst из области, соответствующей твердому состоянию вещества, мы пересекаем линию плавления в точке С вещество переходит в жидкое состояние. При дальнейшем нагреве мы пересекаем линию насыщения ОК в точке/> вещество превращается в пар. Дальнейшее продвижение по изобаре Pi= = onst в сторону ббльших температур соответствует нагреву вещества в газовой (паровой) фазе. [c.139]

Значение к. п. д. действительного рабочего шроцесса газовой турбины оказывается значительно более низким, поскольку действительный процесс, представленный на 7 5-диаграмме (рис. 45—IV), совершается при сжатии не по адИ аб1ате 1-2, а пО пол)итропе 1-2, в р езультате иагрева воздуха от работы трения в лопатках после сообщения тепла по изобаре 2 -3 расширение газа происходит по политропе 3-4 вследствие нагрева воздуха от трения в лопатках. По этим причинам термодина-м ический к. п. д. действительного процесса при заданных параметрах Рь Р2 и k оказывается меньше теоретического. Кроме того, к. п. д. действительного процесса снижается ввиду потерь в компрессоре и турбине (к. п. д. компрессора не превышает 0,84—0,85, а турбины [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...