Испарение капель жидкости

В связи с этим в работе рассмотрены вопросы испарения капель жидкости, влияние давления и других режимных факторов на процесс сгорания топлива в потоке и теплообмен между горящими средами и тепловоспринимающими поверхностями камеры сгорания. [c.5]

В некоторых работах [141, 142, 144 и др.] указано, что весьма существенное значение в процессах теплообмена и испарения капель жидкостей приобретает скорость газов относительно капель. Чем выше эта скорость, тем выше теплоотдача и тем меньше время испарения. Следовательно, для интенсификации процессов испарения необходимо обеспечить такой способ ввода испаряемой распыленной жидкости, при котором относительная скорость была бы максимальной. [c.148]

Испарение капелек воды при сжатии влажного газа происходит как в его объеме, так и на поверхности рабочих лопаток. Так как температура стенок лопаток близка к температуре торможения и выше статической температуры газа в ядре потока, то наиболее эффективным участком испарения капель жидкости являются все же поверхности рабочих лопаток. При работе компрессора температура торможения газа в пограничном слое у поверхности лопаток всегда выше температуры насыщения водяного пара при данном давлении. Большая длительность пребывания частиц парогазовой смеси и капелек жидкости также увеличивает возможность испарения капель в пограничном слое. Все эти обстоятельства приводят к уменьшению вероятности налипания капель и образования пленки жидкости на поверхности лопаток. [c.52]

Процессы, происходящие в компрессорах с впрыском воды, еще не могут быть полностью описаны аналитическими методами. К трудностям можно отнести поведение (кинематику) двухфазной смеси в ходе сжатия при диффузорном течении, неравномерность испарения капель жидкости в быстрых процессах сжатия, сепарацию (налипание на стенках проточной части) капель из двухфазного потока, время испарения капель и т. д. Поэтому необходимы экспериментальные исследования для определения реальной эффективности работы компрессоров с впрыском жидкости и получения их характеристик при разных расходах жидкости, впрыскиваемой в поток газа на входе и в ступенях компрессора. [c.56]

Процессы тепло- и массообмена могут протекать в однокомпонентной среде (например, испарение капель жидкости, транспортируемых потоком перегретого пара), а также в бинарных и многокомпонентных смесях (например, конденсация пара из парогазовой смеси). [c.261]

Испарение капель жидкости в газовом потоке [c.555]

В резаках с распылением горючей жидкости в головке резака испарение капель жидкости происходит в выходном отверстии мундштука, разогретого до высокой температуры. Он не может работать при низких температурах. [c.384]

Распыленные струи. Один из процессов массообмена в распыленной струе — испарение жидкой фазы. В случае малой концентрации капель жидкости можно использовать зависимости, правомерные в случае испарения одиночных капель. На этом допущении основано исследование [3581 массообмена в турбулентных газовых [c.379]

В этой ситуации определяющим процессом является испарение пленки жидкости, на которое при данных режимных параметрах должно быть затрачено вполне определенное количество тепла при любом уровне теплового потока. Унос жидкости из пленки в ядро потока и обратный процесс орошения ее корректируют затраты тепла на испарение пленки через паросодержание, при котором происходит истощение пленки, т. е. кризис теплоотдачи. Механизм этой коррекции заключается в следующем. Волновой унос капель жидкости из пленки (срыв капелек с гребней волн) при данных физических параметрах и скорости потока, видимо, не связан с определенным уровнем тепловой нагрузки, а вторая составляющая (пузырьковый унос), конечно, зависит от величины теплового потока при этом, чем выше тепловой ноток, тем интенсивнее кипение в пленке и, следовательно, больше выброс капель в ядро потока. Это уменьшает количество жидкости в пленке, снижая паросодержание в момент кризиса. Поэтому, чем короче канал и, стало быть, выше тепловая нагрузка, тем ниже критическая мощность. Тот же эффект (снижение критической мощности) можно получить не укорачиванием канала, а при помощи ников тепловыделения в канале, особенно в выходной его части [121. [c.39]

I — зона ускорения капель // — зона испарения капель, движущихся со скоро стью газопарового потока III—зона преобладания трения о стенки /—поток воздуха 2 — ввод воды 3 — доля испарившейся жидкости 4 — изменение числа М потока 5 — кривая полного давления ро [c.137]

Влияние оседания капель жидкости на пленку на длине участка испарения незначительно. Среднюю скорость оседания капель можно оценить на основании локальной скорости испарения пленки. В рассматриваемом здесь случае осредненный тепловой поток испарил бы пленку жидкости на участке нагревателя длиной около 3 мм, если бы она не пополнялась оседающими каплями жидкости. Следовательно, если считать, что пленка находится в состоянии локального равновесия, то вклад оседающих капель на участке испарения длиной 1,5 мм от места возникновения сухого пятна должен достигать значений, составляющих по величине около 50% расхода жидкости в пленке. Учет этого явления в сочетании с ошибкой, связанной с предположением 7, дает действительное значение скорости пленки, которое отличается от заданных значений (здесь 0,3 и 0,6 м/сек). [c.199]

Благоприятные условия испарения капель в пограничном слое у поверхности лопаток показывают рациональность вывода жидкости непосредственно в пограничный слой и пленочного или пористого охлаждения лопаток компрессора. Системы пленочного (пористого) охлаждения являются более простыми в конструктивном отношении и эффективными, чем системы распыливания воды с помощью форсунок в ступенях компрессора. Кроме того, слой воды на поверхностях лопаток защищает их от эрозионного износа. [c.52]

Картина течения в закризисной области, естественно, во многом определяется физической обстановкой перед наступлением кризиса — расходом жидкости в пленке, интенсивностью испарения жидкости, уносом жид- кости из пленки пузырьками пара, механическим уносом капель, диффузией капель жидкости из ядра потока к пленке. [c.44]

Капли жидкости могут испаряться только в тепловом слое бт, поэтому можно считать, что энтальпия потока смеси на оси трубы до смыкания тепловых пограничных слоев остается неизменной и равной в кризисном сечении. Скорость потока на оси трубы увеличивается из-за роста толщины пограничного слоя и испарения капель. Увеличение толщины пограничного слоя приводит к снижению коэффициента теплоотдачи и росту температуры стенки вплоть до сечения 2—2. В сечении С температура стенки достигает максимальной величины Именно [c.173]

В зоне ухудшенного теплообмена термодинамическое межфазо-вое равновесие нарушается, так как теплота, подводимая к потоку, расходуется здесь не только на испарение капель жидкости, но и на перегрев части пара. В зависимости от значений режимных параметров (рш, р, q) соотношение между количествами теплоты, идущими на перегрев пара и на испарение жидкости, может меняться в широких пределах. Поэтому в этих условиях расчет па-росодержання х по уравнению теплового баланса без учета теплоты, затраченной на перегрев пара, не дает истинного значения х, а коэффициенты теплоотдачи, определенные по равновесной температуре насыщения, могз т оказаться много меньше их значений, вычисленных для эквивалентного массового расхода чистого пара. [c.332]

Механизм тепло- и массообмена при испарении капель жидкости с малой относительной скоростью движения состоит в следующем [2, 41]. В процессе теплообмена парогазовой смеси с каплями всегда происходит рост давления газа в направлении, нормальном к поверхности капель. Считается, что температура газа на поверхности капель равна температуре капель и ниже температуры основной массы смеси. По этой причине при неизменном общем давлении смеси во всем ее объеме на поверхности капель парциальное давление и концентрация пара жидкости оказываются более высокими, а парциальное давление и концентрация неконденси-рующихся газов — более низкими, чем в основной массе смеси. [c.48]

Если начальная температура фазового превращения компонента в среде будет меньше конечной (Эфаз < 0фаз г) и среда, притекающая к стенке, будет нагреваться (приток тепла к стенке, рис. 15), то теплообмен такой среды со стенкой будет также больше, чем нейтральной среды. Такой случай отвечает теплообмену газожидкостной среды с испарением капель жидкости на поверхности стенки. [c.68]

Экспериментальными исследованиями [1—6] установлено, что в парагенерирующем канале доминирующим режимом течения является диснерсно-кольцевой. Исключение составляют очень малые массовые скорости потока при высоких давлениях w < <2.5-10 кг/(м -час), р 140 бар), где область существования дисперсно-кольцевого режима течения, видимо, сильно сужается. Также установлено, что кризис теплоотдачи внутри всей области существования дисперсно-кольцевого режима течения является следствием истощения пленки жидкости, текущей по поверхности нагрева. Истощение пленки является следствием ее испарения от подводимого тепла и механического уноса капель жидкости в ядро потока. [c.26]

Другой механизм возврата жидкости используется в коаксиальных ЦТТ (рис. 23, <3). Такой тип ЦТТ представляет собой герметичную полость, образованную двумя полыми цилиндрами, в которую по.мещено некоторое количество теплоносителя. При вращении ЦТТ последний располагается в виде тонкой пленки жидкости на внутренней поверхности внешнего цилиндра. Теплота, подводимая к внешнему цилиндру, расходуется на испарение рабочей жидкости. Пар движется к внутреннему цилиндру, конденсируется на нем, отдавая теплоту хладагенту, протекающему внутри. Конденсат центробежными силами срывается с внешней поверхности внутреннего цилиндра и в виде капель возвращается в зону подвода теплоты. Как и в вышеописанных ЦТТ, эффективность теплопередачи в коаксиальной ЦТТ зависит от толщины пленки жидкости, покрывающей поверхность теплообмена. [c.83]

На рис. 9-4 показаны результаты расчетов по испарению капель солярового масла в аэрозольной машине, назначение которой — по возможности в короткий срок полностью испарить жидкость без того, чтобы произошло воспламене-226 [c.226]

Рассмотрим центральную часть большой массы жидкости (или газа), (находящейся в метастабильном состоянии. Если должно произойти изменение к более стабильному состоянию, то это изменение должно начаться с о бразования небольшого количества более стабильной фазы внутри маасы, т. е. переход (к стабильности должен начинаться образованием мельчайших капель в (перенасыщенном паре или мельчайших пузырьков в (перегретой жидкости. Но так как метастабильное состояние является таким состоянием, которое продолжает сохраняться вопреки бесконечно малым возмущениям, то достаточно мелкая капля еще не будет (вызывать ко нденсации пара, а будет сама испаряться, и аналогично достаточно малый (Пузырек пара не (поведет к испарению перегретой жидкости, а будет сам конденсироваться. С другой стороны, если 242 [c.242]

Согласно исследованиям Холла и Дидериксена [43], время испарения (и время горения) капель жидкости с повышением давления (рис. 15) изменяется пропорционально [c.38]

Кабаяси [141] провел измерения скорости испарения капель органических жидкостей в статических условиях при температурах до 800° С путем фотографирования испаряющейся капли, подвешенной на термопаре. Это исследование также базируется на законе Срезневского. Г. Б. Петражиц-кий [142], изучая испарение капель воды, этилового спирта, керосина и нитробензола, движущихся в потоке газа, нашел, что скорость испарения капель описывается критериальным уравнением [c.144]

П. А. Ребиндер и Н. А. Плетенева [77—79] подробно изучили влияние поверхностно-активных веществ на скорость испарения капель и показали влияние скорости движения жидкости на условия возникновения сфероидального состояния. [c.102]

Особенносгями, присущими только процессу испарения, являются молярное диспергирование и испарение субмикроскопических капель жидкости в пограничном слое. Гипотеза объемного испарения, связанная с динамическим характером процессов сорбции и десорбции, выдвинута в работе [Л.3-23] и состоит в следующем в результате воздействия потока (механическое увеличение и конденсация по стенке) с поверхности в пограничный слой попадают мельчайшие частицы жидкости. По теории адсорбции Де Бура [Л.3-24] процесс испарения есть динамический процесс десорбции и сорбции. Молекулы жидкости не только покидают поверхность (испарение), но и непрерывно возвращаются "(конденсация). Интенсивность испарения пропорциональна разности потоков молекул. Так как конденсация происходит неравномерно [Л.3-25] и на некоторых участках поверхности имеет место неполное смачивание адсорбированным слоем ожиженного пара, то образуются капли, менее прочно связанные с жидкостью, которые выносятся потоком газа в пограничный слой и испаряются в его объеме. Объемное испарение представляет собой источник пара и отрицательный источник теплоты в уравнениях пограничного слоя. В подтверждение этой гипотезы можно привести непосредственные наблюдения Мальмквиста и Мейснера [Л.3-26], которые в опытах по сушке древесины в перегретом паре с помощью теплера обнаружили вынос по имеризованных молекул пара в пограничный слой и их испарение в его объеме. При испарении жидкости из капиллярно-пористого тела могут иметь место три различных случая расположения поверхности- испарения. [c.211]

Таким образом, тепловой поток от стенки (без учета лучистого потока) расходуется на испарение капель (на стенке или в потоке) и на перегрев пара. Будем считать, что доля тепла, идущая па испарение жидкости г = qJq T, не зависит от длины канала. Тогда средняя температура потока и степень сухости будут линейными функциями от длины трубы. Это допущение подтверждается опытами [4.18], проведенными на азоте (рис. 4.11) кривые измеренных степеней сухости от равновесного паросо-держания (или длины) отличаются не столь значительно от прямой, так что в первом приближении е можно принять не зависящей от длины капала. [c.153]

Однако при испарении жидкости со свободной поверхности пористого тела механизм процесса усложняется. Уже давно было обнаружено появление капель жидкости в пограничном слое у поверхности испаряемой жидкости. Эти капли были впервые сфотографированы немецкими исследователями еще в 1930 г. Объяснение этому факту, а также интенсификации теплообмена при наличии массообмена было дано А. В. Лыковым. Согласно теории А. В. Лыкова, вынос капель в пограничный слой объясняется микроволнами, возникающими на поверхности испаряющейся жидкости, и увлечением капель жидкости паром, выходящим из капилляров при сушке капиллярно-пористых тел. Интенсификация теплообмена при этом обусловлена объемным испарением этих микрокапель в пограничном слое. Я считаю эту теорию вполне обоснованной и хорошо объясняющей экспериментальные данные Г. Т. Сергеева. Данную работу считаю ценной и заслуживающей одобрения. [c.238]

Тот факт, что все териопары весьиа сочно повторяют со сдвигом во времени ход тенпературы, фиксируемый первой от входа термопарой, говорит о ЮМ, что термопара, расположенная в двухфазном потоке, реагирует не на отдельные капли жидкости, а на изменение концентрации влаги в потоке. Чен дальше расположена термопара от входа, тем меньшие пульсации температуры регистрирует она. Это происходит из-за того, что, с одной стороны, за счет испарения капель уменьшается влагосодержание потока, а с другой - на атом испарении срабатывается часть перегрева пара. [c.256]

Наличие обогрева приводит к испарению части жидкости, движущейся по стенкам канала, и к образованию паровой завесы, препятствующей выпадению капель из ядра потока. Воздействие радиального потока пара на интенсивность оропения сказьшается тем заметнее, чем меньше диаметр (кинетическая энергия) капель, подлетающих к стенке. Таким образом в неадиабатических условиях различие в поведении крупных и мелких капель усугубляется. [c.272]

Эта формула по Фрёсслингу (Frossling, 1938) справедлива для чисел Рейнольдса до 10 и чисел Прандтля, близких к единице. Она применима к испарению капель, горению частиц топлива, поглощению газов каплями жидкостей и к другим подобным процессам. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...