Идеальные и реальные жидкости

Граничные условия как с математической, так и с физической точки зрения имеют весьма важное значение. Различие между движением идеальной и реальной жидкостей определяется не [c.73]

Идеальные и реальные жидкости [c.15]

В чем отличие в записи уравнения Бернулли для потока идеальной и реальной жидкости [c.48]

Напишите уравнение Бернулли для идеальной и реальной жидкости в виде [c.7]

Что такое идеальная и реальная жидкости [c.22]

Идеальная и реальная жидкости [c.11]

Неподвижные идеальные и реальные жидкости неразличимы по своим механическим свойствам и в тех и в других касательных напряжений нет, а давление зависит только от степени сжатия среды. В движущихся идеальных жидкостях давление так же зависит от степени сжатия, как и при покое, и касательных напряжений по-прежнему нет. В реальной движущейся жидкости давление зависит от степени сжатия по-друг,ому, чем в покоящейся кроме того, в ней появляются дополнительные внутренние напряжения (как нормальные, так и касательные), зависящие от движения среды и поглощающие механическую энергию звуковых волн, превращая ее в тепло. Таким образом, в реальных жидкостях при движении имеются два вида напряжений упругие, не приводящие к потерям механической энергии, и диссипативные, приводящие к потерям. [c.388]

Задача 18.5. Нарисуйте схемы распределения статического давления по профилю при обтекании его идеальной и реальной жидкостью и докажите, что в первом случае Rx д = 0, а во втором — Rx д>0. [c.347]

Уравнения состояния идеальных и реальных жидкостей [c.37]

Уравнения состояния идеальных и реальных жидкостей 8. ОСНОВЫ РЕОЛОГИИ [c.82]

УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНЫХ И РЕАЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.82]

Граничные условия для нормальной составляющей скорости определяются непроницаемостью твердой стенки. Так как через твердую стенку тела жидкость не перетекает, то эту стенку можно считать нулевой линией тока при движении как идеальной, так и реальной жидкостей. Отсутствие перетекания через линию или поверхность тока и есть граничное условие для нормальной составляющей скорости, = 0. [c.74]

Это уравнение справедливо для потоков идеальных и реальных газов, паров и жидкостей. Для идеального газа h = с Ти поэтому для чего [c.51]

Рассматривая реальный газ и реальную жидкость как однородную двухфазную смесь сжимаемой (идеальный газ) и несжимаемой частей можно применить к ним полученное ранее автором общее уравнение показателя адиабаты (изоэнтропы) одно-, двух- и многокомпонентных смесей любых химически не реагирующих веществ. [c.49]

Идеальный газ является наиболее точной моделью ньютоновской жидкости. Практически таково поведение и реальных жидкостей с небольшими молекулами. [c.597]

Для упрощения изучения общих закономерностей, присущих движущейся и покоящейся жидкости, ее часто представляют в виде несжимаемой среды, не обладающей внутренним трением (между частицами). Такую жидкость называют идеальной. Однако реальные жидкости обладают рядом свойств, которые во многом определяют область их использования. [c.7]

Основные законы гидравлики выведены для так называемой идеальной жидкости, под которой понимают несжимаемую жидкость, не обладающую внутренним трением — вязкостью. Вязкость реальных газов и реальных жидкостей зависит от температуры. Увеличение вязкости газов с повышением температуры объясняется возрастанием скорости движения молекул и усилением их тормозящего воздействия при переходе из слоя в слой. [c.40]

В дальнейшем мы будем рассматривать идеальные и несжимаемые-жидкости, а также относящиеся к ним реальные явления, объясняемые законами движения этих жидкостей. [c.8]

Различают газы идеальные и реальные. К первым принадлежат такие, которые находятся далеко от жидкого состояния и трудно превращаются в жидкость. Например, атмосферный воздух и продукты сгорания топлива считаются идеальными газами. Реальными газами называют такие, которые сравнительно легко превращаются в жидкость. Так, водяной пар, получаемый в паровых котлах, считают реальным газом. Однако водяной пар, находящийся в продуктах сгорания топлива, относят к идеаль 1ым газам, так как он далек от жидкого состояния. [c.7]

Модели жидкости. Среди математических моделей жидкости наиболее широко применяются две — модели идеальной и вязкой жидкости. Для идеальной жидкости в процессе движения силы взаимного давления двух ее частей, прилегающих к проведенной через любую точку плоскости, всегда перпендикулярны к последней. Иными словами, идеальная жидкость не способна сопротивляться никаким касательным ( сдвиговым ) усилиям. Следствие такого определения — равенство силы нормального давления в точке по всем направлениям для движущейся жидкости. Концепция идеальной жидкости является приближением к реальной жидкости аналогично тому, как идеальная окружность в абстрактной геометрии характеризует зачастую далекие от совершенства окружности. [c.8]

Уравнение Д. Бернулли для идеальной и реальной капельной жидкости в относительном установившемся движении [c.130]

В практически важных случаях рассеяния света в газах и жидкостях при условиях, не очень близких к критическим, под счет интенсивности рассеянного света можно осуществить более простым путем. Действительно, для идеальных и реальных газов [c.35]

В этом случае адиабатный стационарный процесс с идеальным газом, в котором изменения кинетической и потенциальной энергии ничтожны, является также изотермическим. Для реальной жидкости возможны изменения температуры, так как энтальпия — функция и температуры и давления. [c.55]

Следовательно, чем дальше состояние газа находится от области перехода в жидкость и чем больше расстояние между молекулами, тем меньше силы взаимодействия между ними и тем ближе состояние реального газа к идеальному. И, наоборот, чем ближе состояние газа к области жидкости, тем силы взаимодействия больше и тем значительнее его отклонение от свойств идеального газа. Таким [c.39]

Все жидкости обладают в той или иной мере вязкостью, в частности, обладают вязкостью такие важные среды, как вода и воздух. Однако в определенных условиях реальные жидкости с успехом моделируются идеальной жидкостью. [c.247]

Реальная физическая задача об обтекании заданного тела, разумеется, однозначна. Дело в том, что в действительности не существует строго идеальных жидкостей всякая реальная жидкость обладает какой-то, хотя бы и малой, вязкостью. Эта вязкость может практически совсем не проявляться при движении жидкости почти во всем пространстве, но сколь бы она ни была мала, она будет играть существенную роль в тонком пристеночном слое жидкости. Именно свойства движения в этом (так называемом пограничном) слое и определят в действительности выбор одного из бесчисленного множества решений уравнений движения идеальной жидкости. При этом оказывается, что Е общем случае обтекания тел произвольной формы отбираются именно решения с отрывом струй (что фактически приводит к возникновению турбулентности). [c.34]

Для лучшего понимания теоретических построений и расчетных методов читатель должен в первую очередь получить представление об истинном, наблюдаемом в опытах, характере реальных гидромеханических явлений. Тогда легче и правильнее усваивается сущность теоретических моделей этих явлений, создается более ясное и правильное представление о степени приближенности исходных предпосылок и границ применимости теории. Например, уже в гл. 2 Кинематика даются первые сведения о возможной кинематической структуре потоков реальных жидкостей, включая описание кинематической картины ламинарного и турбулентного течений. Этим же соображением обусловлено изложение законов движения идеальной жидкости только после того, как выведены уравнения вязкой жидкости. В пользу такого расположения материала говорит возможность рассматривать [c.4]

В реальных жидкостях нормальные напряжения могут создаваться как давлением одних частиц на другие, так и действием сил вязкости. Касательные напряжения являются результатом действия сил вязкости и зависят от давления лишь постольку, поскольку от него зависит коэффициент вязкости. Для модели идеальной жидкости (см. п. 7.1), в которой все касательные напряжения равны нулю, полные напряжения направлены по нормали к соответствующим площадкам и согласно равенствам (3.5) выражаются формулами [c.59]

Идеальная или невязкая жидкость является упрощенной моделью реальной (вязкой) жидкости. По предположению, идеальная жидкость имеет все свойства реальной, кроме вязкости, поэтому для получения уравнения ее движения можно применить уравнения Навье — Стокса, положив л = О . Тогда уравнения движения вязкого газа (5.8) и движения вязкой несжимаемой жидкости (5.9) упрощаются и принимают вид [c.99]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла важную роль в развитии теории крыла, которая явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости, циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы считаем существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для однородной несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие подъемную силу, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, образующемся у поверхности тела (см. гл. 8 и 9). Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. Теорема Жуковского указывает на то, что целесообразно изменяя форму профиля обтекаемого цилиндрического тела, т. е. изменяя интенсивность вихрей в пограничном слое, можно соответственно изменять подъемную силу. [c.235]

Рис. 3-34. Истечение в атмосферу из цилиндфической трубы (случаи идеальной и реальной жидкостей)

Различия в свойствах идеальной и реальной жидкостей можно проследить при рассмотрении спектра несимметричного обтекания тела. Если задняя кромка тела выполнена острой (тело крылового профиля), то безотрывное обтека- [c.22]

Понятия идеальной и вязкой жидкости отражают лишь приближённо объективно существующие свойства реальных жидкостей и газов. Лишь некоторые из них могут с достаточной степенью точности изучаться либо с помощью гипотезы идеальной жидкости, либо с помощью гипотезы вязкой жидкости. Но в некоторых случаях не только гипотеза идеальной жидкости, но и гипотеза вязкой жидкости может оказаться недостаточной. Так, например, для масля- [c.66]

Кроме простейшей модели абсолютно твердого тела, в механике применяются другие модели твердых, жидких и газообразных тел. Так, иапрнкер, имеются модели упругих и пластических тел, модели идеальной и вязкой жидкости и т. п. Эти модели изучаются в других разделах механики — в теории упругости, в механике жидкостей и газов и т. п. Конечно, все дюдели тел представляют лишь приближение к реальным телам и ими можно пользоваться только в рамках сделанных предположений. [c.18]

В тесной связи с задачами о движении твердого тела в жидкости находится классическое сочинение И. Е. Жуковского О движении твердого тела, имеющего полости, наполненные однородною капельной жидкостью , опубликованное в 1885 г. В этом сочинении указаны методы расчета движений тел, наполненных идеальной и вязкой жидкостями, и приводятся общие теоремы, выражающие закономерности движений такого рода. Рассматривая предельное состояние движения тела с полостью, заполненной реальной жидкостью, т. е. то движение, которое установится но прошестпии весьма большого времени, Жуковский приходит к важному заключению о том, что такая совокупность тела и заключающейся внутри его жидкости стремится к равномерному вращению как одного целого неизменяемой системы, состоящей из твердого тела и как бы затвердевшей в нем жидкости, вокруг общей главной оси инерции этой системы. [c.25]

Как будет показано в следующей главе, реальные жидкости в той или иной степени отличаются своими физическими свойствами от упомянутой модели идеальной жидкости. Поэтому ясно, что все выводы и положения, которые устанавливаются для идеальной жидкости, могут применяться в конкретных ус, Ювиях реальной действительности без исправлений только в том случае, если влияние сделанных допущений в отнощепии свойств жидкости па изучаемое явление несущественно. [c.13]

На участке СК dpidx > О и частицы движутся в направлении возрастания давления. В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке Ki- В реальной жидкости часть кинетической энергии затрачивается на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторого сечения, проходящего через точку О (рис. 8.27), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения — они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием положительного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...