Равновесие тела в жидкости

ЗАКОН АРХИМЕДА УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ ТЕЛА В ЖИДКОСТИ [c.459]

Равновесие жидкости (8). 1-1-2. Давление жидкости на плоскую поверхность (9). 1-1-3. Давление жидкости на криволинейную поверхность (10). 1-1-4. Равновесие тел в жидкости (10). 1-1-5. Поверхностное натяжение и капиллярность (11) [c.7]

В жидкости или газе достаточно задать величину давления для какой-либо одной площадки в данной точке, чтобы определить давление для любой площадки в этой точке. Действительно, рассмотрим, как мы это делали для твердого тела, условия равновесия выделенной в жидкости малой прямоугольной трехгранной призмы (рис. 275) с гранями, площади которых соответственно равны Si, Sj, Sg и S . Сечение призмы выберем столь малым, чтобы давлением жидкости (или газа) на торцовые грани 5о можно было пренебречь. (Впрочем, мы могли бы прежде всего заметить, что для того, чтобы выделенный объем находился в равновесии, необходимо, чтобы силы давления, действующие на две торцовые грани были одинаковы по абсолютной величине и противоположны по направлению.) Пусть нам задано [c.500]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

РАВНОВЕСИЕ ТЕЛА В ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ [c.52]

В этом заключается очень важный принцип изучения условий устойчивости положений равновесия тела внутри жидкости. [c.276]

УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ В ЖИДКОСТИ [c.614]

Эквивалент тепловой 51 Работа электрического тока 456 Рабочий режим синхронных двигателей 490 Равновесие — Принцип смещения 66 --твердых тел в жидкости 614 [c.725]

Все положения трактата доказываются с помощью единого приема определения центра тяжести всего тела выступающей части и центра тяжести объема погруженной части тела. Условием равновесия тела является расположение этих точек на одной отвесной линии, когда сила тяжести тела и сила гидростатического давления, действуя в противоположных направлениях вдоль одной прямой, взаимно уравновешиваются при погружении тела в жидкость. Равновесие устойчиво, если при отклонении тела от положения равнов Ьия оно стремится возвратиться в это положение. [c.25]

Знать и понимать законы механики, определяющие условия равновесия жидкости и твердого тела в жидкости. [c.3]

К таким известным ученым относится в первую очередь древнегреческий физик и математик Архимед (287— 212 гг. до н. э.), который вывел и обосновал законы рычага, условия равновесия твердых тел в жидкостях, построил многие оригинальные машины. В средние века крупные работы сделали Леонардо-да-Винчи (1452—1519), Галилей (1564—1642), Ньютон (1643—1727) и другие. Обобщая накопленные к тому времени знания, эти ученые подготовили почву для последующего развития механики. Особое значение имели труды Галилея и Ньютона. Они стали основой не только механики, но и ряда других наук. [c.6]

Каковы условия равновесия погруженного в жидкость тела [c.25]

Ляпунов Александр Михайлович (1857-1918) — выдающийся русский математики механик. После окончания Петербургского университета с 1885 по 1902 г. работал в Харьковском университете. В связи с избранием в Российскую академию наук в 1902 г. переехал в Петербург. Скончался в Одессе в 1918 г. Создатель математической теории устойчивости равновесия и движения (основная работа Общая задача об устойчивости движения , 1892 г.), автор центральной предельной теоремы в теории вероятностей (1900 г.), трудов по движению тел в жидкостях, по фигурам равновесия вращающейся жидкости, по теории потенциала. Научные заслуги А. М. Ляпунова получили всемирное признание он был избран почетным членом многих университетов, чле-ном-корреспондентом Парижской академии наук, иностранным членом Римской академии наук и др. [c.17]

Понятие жидкости. При изучении движения и равновесия тел в механике их разделяют на два класса твердые и жидкие.Жидкие тела, обладая незначительным взаимным сцеплением и чрезвычайной подвижностью своих частей, в свою очередь подразделяются на собственно текучие или капельные жидкости и газы. Текучие жидкости могут содержаться в открытом сосуде и их можно переливать из одного открытого сосуда в другой. Г азы наоборот стремятся к неограниченному расширению и должны содержаться в закрытом сосуде. Кратко можно сказать, что твердые тела имеют как размеры, так и форму, жидкости имеют размеры, но не имеют формы, а газы не имеют ни размеров, ни формы. Более строго жидкость можно определить как вещество, которое легко и непрерывно изменяет свою форму, когда к нему приложены даже малые, но надлежащим образом направленные силы. [c.7]

Рис. 2.17 Схема равновесия твердого тела в жидкости

В зависимости от соотношения действующих на тело сил возможен подъем этого тела в жидкости, его погружение или состояние равновесия (витания). [c.43]

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

Таким образом, если в испарителе, помещенном в охлаждаемом помещении, образуется насыщенный пар с высокой концентрацией С2", состояние которого изображается точкой 2", то этот пар может находиться в равновесии с кипящей жидкостью, имеющей концентрацию Сг. По отношению к жидкости с меньшей концентрацией С4 <СС2, кипящей при температуре этот пар является переохлажденным поэтому при соприкосновении их начнется конденсация пара, следствием которой будет полное поглощение или абсорбция пара жидкостью. При этом тепло конденсации будет отводиться при температуре жидкости более высокой, чем температура пара t-i- В результате будет происходить переход теплоты от тела менее нагретого (пара высокой концентрации) к телу более нагретому (жидкости низкой концентрации). [c.335]

Совсем иной характер имеет движение частиц в жидкости или в твердом теле. Мы уже говорили в 9.1, что здесь у них вообще не бывает свободного пробега. В твердом теле атомы в основном совершают колебания около положений равновесия. А дальние прыжки происходят лишь изредка. При этом атом может либо сесть в междоузлие, потеснив соседние атомы (рис.9.8д), либо, оторвавшись от своих соседей, прыгнуть на один из пустых узлов, которые всегда существуют в реальной решетке (рис.9.8б). В обоих случаях достаточно буквально одного колебания на новом месте, чтобы забыть о [c.204]

Одновременно с разработкой и совершенствованием аналитических и геометрических методов исследования движений материальных частиц и твердых тел в механике под влиянием запросов практики возникает и интенсивно развивается целый ряд новых областей и направлений, таких как механика жидкостей и газов (гидромеханика, аэромеханика, газовая динамика), механика упруго и пластически деформируемых тел (теория упругости и теория пластичности), общая теория устойчивости равновесия и движения механических систем, механика тел переменной массы и др. [c.14]

ЗАКОН АРХИЛШДЛ. УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ ТЕЛА в жидкости [c.459]

Работа — Выражение графическое и аналитическое 41 — Потери вследствие необратимости 42 — Экиииа-лент тепловой 40 — — электрического тока 338 Равновесие тела в жидкости 459 Радиально-кольцевые щели 492 Радиальные щели 492 Радиус атомный чистых металлов [c.548]

Применим это уравнение к раствору твердого тела в жидкости. Максимальное число фаз в такой системе составляет четыре при моновариантном равновесии, описываемом уравнением (14.4), число фаз равно трем. Этими фазами являются твердая фаза растворяемого вещества, находящегося в равновесии с раствором, жидкая фаза, представляющая собой насыщенный раствор, и паровая фаза, которая в случае малолетучего растворяемого вещества состоит из пара растворителя. [c.500]

Последующие научные работы по гидравлике появились лишь в XVI и XVII веках. Наиболее крупные из них Леонардо да Винчи (1452—1519) — в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам С. Стевина (1548—1620) — законы давления жидкости на дно и стенки сосуда Г. Галилея (1564—1642) — в области равновесия и движения тел в жидкости Э. Торичелли (1608—1647)—по истечению жидкости через отверстия Б. Паскаля (1623—1662) — о передаче давления жидкости (закон Паскаля) И. Ньютона (1642—1727)—о внутреннем трении в жидкости (закон Ньютона) и сопротивлении тел при движении в жидкости. [c.4]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Цию, соответствующую точке Ь. Нетрудно видеть, что такое равновесие было рассмотрено выше, при анализе растворимости твердых тел в жидкостях ( 9-8). При этом рассмотрении для случая когда жидкость могла считаться идеальным раствором, было получено уравне-нение Шредера (9-62). Очевидно, что в предположении идеальности жидкого раствора кривые ликвидуса ТщлЕ и TiniiE будут описываться аналогичными уравнениями [c.210]

МЫЧ гид()ОзаКисИык соединений железа, с коТорымН твёрдая фазй находится в равновесии. Уравнение Щукарева в трактовке Нернста для растворения твердого тела в жидкости утверждает наличие насыщенного раствора в тонком прилегающем слое, с которым тело находится в равновесии. [c.26]

Даламберу (наряду с Д. Бернулли и Эйлером) принадлежат основополагающие работы по гидромеханике, следствием которых были обобщающие работы Лагранжа по механике идеальной жидкости. В 1744 г. выходит сочинение Даламбера Трактат о равновесии движения жидкостей , в котором он применяет свой принцип к разнообразным вопросам движения жидкостей в трубах и сосудах. Даламбер исследовал также законы сопротивления при двин ении тел в жидкости. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснил вязкостью жидкости и ее трением о поверхность обтекаемого тела. В этом же сочинении Даламбер (почти одновременно с Эйлером) выдвинул положение об отсутствии сопротивления телу, движущемуся равномерно и прямолинейно в покоящейся идеальной жидкости (так называемый парад01кс Эйлера—Даламбера). Этот факт доказывается математически как для сжимаемой, так и для несжимаемой жидкости. В действительности же тело при своем движении в жидкости или газе всегда испытывает сопротивление. Это объясняется тем, что в реальной среде не выполняются предположения, на которых построено доказательство парадокса, т. е. всегда проявляются и вязкость, и вихри, в результате чего возникает поверхность разрыва скоростей. Все это вызывает сопротивление жидкости движению тела со стороны жидкости. [c.198]

Гидравлика изучает капельные жидкости, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы гидравлики применимы и к газам в тех случаях, когда их давление, а вместе с ним и плотность почти постоянны. Гидравлику можно условно подразделить на два раздела, тесно связанных между собой. Г идростатика изучает законы равновесия жидкости и частные вопросы давления жидкости на стенки сосудов, труб, плотин, погруженных в жидкость тел и условия равновесия плавающих тел. Гидродинамика изучает законы движения жидкости и частные случаи движения жидкости в трубах, открытых руслах, движения тел в жидкости и т. д. [c.7]

Кругосветные путешествия, предпринимаемые в погоне за наживой в борьбе за рынки, требовали улучшения мореходных свойств судна, увеличения его грузоподъемности, а также разработки астрономических методов, позволяюнхих ориентироваться по звездам в открытом море. Эта задача требовала в первую очередь изучения равновесия и движения твердого тела в жидкости кроме того, она требовала детального изучения движения планет, а также времени приливов и отливов и т. п. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...