Константа излучения, вторая

Количество вещества Количество движения Количество освещения Количество освещения, энергетическое Количество теплоты Количество теплоты, удельное Количество электричества Константа излучения, первая Константа излучения, вторая Концентрация Концентрация, массовая Концентрация молярная Коэффициент диффузии Коэффициент затвердевания Коэффициент затухания Коэффициент лучеиспускания Коэффициент массопередачи Коэффициент ослабления Коэффициент постели Коэффициент проницаемости Коэффициент рекомбинации Коэффициент, температурный Коэффициент теплообмена Коэффициент теплопередачи Коэффициент теплоотдачи [c.219]

Вт/м2) Сг —вторая константа излучения ( j= 1,4388 -10-2 м-К) Г — температура паяемого изделия. [c.231]

Согласно принципу излучения второе слагаемое в (8.55), характеризующее распространение волны назад , нужно отбросить, положив Лз = 0. Вторую константу [к) определим из условия [c.236]

Вторая радиационная постоянная (вторая константа излучения) [c.13]

Вторая константа излучения Г0 метр-кель- вин м-К т-К [c.41]

Обсудим пределы применимости такого подхода к вычислению оптических констант. Они связаны с условиями использования формулы (1.25). При выводе этой формулы сделаны два важных предположения 1) все атомы вносят аддитивный вклад в поляризуемость вещества 2) длина волны излучения значительно больше размеров атомов. Ясно, что область, в которой имеют силу оба предположения, ограничена для первого — со стороны длинных волн, второго — со стороны коротких. [c.19]

Во-вторых, будем пренебрегать влиянием взаимодействия между полем и атомами на релаксационные процессы, обусловленные взаимодействием с резервуарами. Как видно из (7.4.11), такое приближение предполагает, что константы взаимодействия и число фотонов в лазерном резонаторе достаточно малы. Следовательно, его нельзя использовать в случае очень больших амплитуд поля излучения. [c.130]

Таким образом, показано, что при перечисленных условиях второй член описывает стоксовы и антистоксовы линии (с частотами ыь — м и i, + м) эффекта спонтанного комбинационного рассеяния. Изложенные выше рассуждения могут быть использованы для оценки порядка величины 0(1)... Согласно уравнению (2,22-11), усредненная по времени мощность (L), излученная одной молекулой в полный телесный угол на частоте ( I, — м), пропорциональна величинам a(i).. .(fi.) р, и ((UL—а>м) Ч коэффициент пропорциональности определяется универсальными константами. Выше были указаны численные значения величин, характеризующих [c.135]

Мы видим, что скорость перехода складывается из двух частей, из которых первая (ВКР) пропорциональна произведению плотностей излучения входящего и выходящего света, тогда как вторая (СКР) пропорциональна только плотности излучения падающего света. Величины А о1 и В о1 зависят от молекулярных частот переходов и переходных моментов, а также от частот соз и 1. Отношение Ло1/Во1 зависит, помимо универсальных констант, только от 5 и равно отношению коэффициентов Эйнштейна А и В для вынужденного и спонтанного излучения при однофотонном процессе (см. п. 3.111) в этой связи проблемы теплового равновесия могут быть исследованы для процессов рассеяния так же, как для однофотонных процессов. Полученные результаты свидетельствуют о принципиальном значении теории рассеянного излучения Дирака. [c.358]

Константа Са может быть определена различными способами путем измерений излучения или по значениям атомных постоянных. Существует три радиационных метода определения константы С2. 1) измерение постоянной Стефана — Больцмана о 2) измерение длины волны с максимальной энергией из кривой спектрального распределения энергии при данной температуре и 3) измерение оптическим пирометром отношения интенсивностей монохроматического излучения при двух температурах. Два первых метода трудно осуществить, так как в первом случае необходимо измерять абсолютные значения интенсивности излучения, а во втором — определять положение довольно плоского [c.19]

Предсказания теории о возможности распространения в гелии И, кроме обычного звука, второго звука, было подтверждено в дальнейшем опытами В. П. Пешкова. Поскольку как об этом говорилось выше, второй звук характеризуется большой относительной амплитудой температуры, для излучения и приема второго звука В. П. Пешковым применялись тепловые методы измерений. В качестве источника второго звука использовались тонкие проволоки (толщиной несколько десятков микрон) из константана, по которым пропускался переменный ток звуковой частоты приемником служила тонкая проволочка фосфористой бронзы. Для измерения скорости второго звука использовался фазово-интерференционный метод (аналогичный изложенному нами на стр. 133). [c.323]

Вторая константа закона излучения. ...... [c.261]

Здесь 1 К,Т)—величина, пропорциональная спектральной плотности излучения А — постоянная, которая зависит от первой константы излучения i = 2h = 1,191 10 эрг см секг [55], от характеристик спектрального прибора, включающих площадь источника излучения, угловую апертуру прибора и спектральную чувствительность приемника, и, наконец, от интервала длин волн Сз — вторая константа излучения, равная hik = 1,438 см град [55]. [c.354]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

Приведенных примеров, на наш взгляд, достаточно, чтобы сделать вывод о том, что содержащиеся в физических справочниках и официально утвержденные в качестве нормативных документов таблищ>1 фундаментальных физических постоянных все более и более превращаются в таблищл, дающие исследователям и практикам значения всевозможных физических констант. Подтверждением этого является ничем не оправданное включение в таблицы, содержащей переводные энергетические множители . Также показательным в этом плане является включение в [6] первой l и второй С2 постоянных излучения. В настоящее [c.25]

В которых г5 — координаты произвольной точки , а F(vb ), как и G, — известная двухточечная функция, сингулярная при = . В силу последнего обстоятельства интеграл во втором уравнении (2.3) несобственный, что и отмечено звездочкой . В МГЭ граница S дискретизируется , т.е. разбивается на М малых, но конечных отрезков. Интегралы по таким отрезкам заменяются после этого суммами, содержащими дискретный набор значений функции / = / с = 1,..., М в центрах указанных отрезков. Затем уравнения, полученные таким образом из первого уравнения (2.3), записываются в тех точках , где в силу (1.8) или (1.9) известно т.е. на Г, Гу и Г . Аналогично уравнения, получающиеся из второго уравнения (2.3), записываются в точках отрезков Го и Гу, в которых, согласно (1.7), dip/dN = d(f/dy = 0. Число получившихся в итоге уравнений равно М, т.е. числу подлежащих определению значений функции / . В эту систему, линейную относительно входит, однако, также неизвестная константа С. Дополнительное уравнение, также линейное относительно и (7, получается дискретизацией условия излучения [4] [c.305]

По закону Планка плотность потока излучения при заданной температуре имеет максимальное значение для определенной длины волны. Если в выражении закона Планка вторая константа j ЛТ, то он сводится к простому соотношению между температурой и длиной волны, соответствующей максимальной плотности радиационного теплового потока — закону Вина Ята1 =сопз1. Следовательно, с повышением температуры тела большую часть тепловой энергии переносит тепловое излучение, а меньшую —световое излучение. [c.231]

Таким образом, для сред с тепловой нелинейностью процесс выхода на стационарное изменение показателя преломления протекает в три зтапа после момента поглощения излучения. Оценим характерные времена этих этапов. Длительность первого из них, представляющего релаксацию возбуждения в тепло, мы указывали с. Второй зтап происходит со скоростью звука, равной по порядку величины у 10 см/с. Константа даффузии тепла, отвечающая за третий этап, ) 10" см /с. Для типичных периодов пропускающих решеток, записываемых в средах с тепловой нелинейностью А 10 см, получаем, что длительность этапа установления давления Гр 10 с, а время выравнивания температуры Го 10" с. Полученные времена существенно различаются, и вначале всегда устанавливается давление, а уже затем температура. Для случая отражательной решетки Л 10" см. Тогда Гр 10" с, а То 10 с. Видно, что времена сближаются, но по-прежнему давление устанавливается раньше. Отношение интервалов времени релаксации температуры для пропускающей и отражательной решеток составляет Ю . Поскольку решетки температуры релаксируют зкспоненциально, то и их стационарные амплитуды соотносятся как времена релаксации. Поэтому стационарные пропускающие решетки оказьшаются в 10 раз сильнее стационарных отражательных решеток при одновременной записи одними и теми же пучками излучения. [c.57]

IX.20), пропорциональна активному сопротивлению среды роСо5оХ, которое зависит от кЯ. Следовательно, эффективность излучения пульсирующей сферы зависит от соотношения между радиусом сферы и длиной излучаемой волны, т. е. частотой ультразвука. При малых кЯ эффективность излучения невелика независимо от амплитуды колебаний источника. В этом случае большую роль играет реактивная часть импеданса, которая, как всегда, определяет долю энергии источника, возвращаемую средой в течение полупериода колебаний. Это можно легко увидеть, интегрируя выражение (IX. 11) не по всему периоду, а по долям периода. Тогда второй и третий члены в этом выражении будут отличны от нуля и дадут для мощности излучения за четверть периода дополнительное слагаемое (1/2)УИотахо> где М — некоторая константа с размерностью массы, имеющая смысл массы среды, вытесняемой пульсирующей сферой и называемая присоединенной массой. За следующую четверть периода величина дополнительной мощности окажется такой же, но с противоположным знаком. Это означает, что кинетическая энергия, запасенная присоединенной массой за четверть периода, отдается затем обратно излучателю. [c.208]

В масштабах макромира числовое значение постоянной Плаика чрезвычайно мало. Этим объя( няется широкая применимость классической физики с лежащей в ее основе концепцией непрерывности к описанию макроскопических явлений. Решение проблемы теплового излучения исторически было первым шагом на пути к разгадке тайиы потерянной константы . Впоследствии ограниченность представлений классической физики обнаружила себя при исследовании фотоэффекта (см. 9.5) и при попытках объяснения устойчивости атомов и закономерностей в спектрах из излучения. В начале века была создана так называемая старая квантовая теория , в основе которой лежат гипотеза Планка о дискретном характере испускания и поглощения света осциллятором, введенное Эйнштейном представление о квантах света (фотонах) и уравнение фотоэффекта, построенная Бором теория простейших атомов. Но старая квантовая теория не представляла собой стройной, логически замкнутой науки. Удачно описав некоторые экспериментальные факты, она не могла дать правильного объяснения и количественного описания всего многообразия явлений микромира. С наступлением второй четверти нашего столетия начинается период создания современной квантовой теории с ее надежными логически непротиворечивыми основными положениями и адекватным математическим аппаратом. [c.432]

I. е. величина перестает быть константой, характеризующей атомы среды, а становится функцией напряженности поля. Соответственно в (4) необходимо сделать замену oii- u)i(i), что и обусловливает появление зависимости показатели преломления газа от интенсивности излучения (n = n F)). Во-вторых, в области ано.мальпой дисперсии (гв rOi) при большой интенсивности излучения вознпкает значительная заселенность возбужденного состояния атома, приводящая к уменьшению числа атомов в основном состоянпи В пределе возможна реализация )ффекта насыщения (лекцпя 6), когда заселенности основного и резонансного состояний становятся одинаковыми. Соответственно в [c.110]

В к-ром согласно международному соглашению константа ( 2= 1,432 см °С, а Т1 соответствует золота 1 336° К. При интегрировании ур-ия Планка получается выражение общего количества энергии, испускаемой черным телом для всех длин волн, которое отвечает известному закону полной радиации Стефана—Больцмана Е а Т , где ЧУ—константа, а Т—абсолютная температура. Существует два типа пирометров, основанных на излучении. В одном случае сравниваются интенсивность излучения или практически яркость для определенной длины волны с яркостью нормального излучателя и в другом—измеряется общее количество энергии излучения накаленного тела. Первые назьшаются оптическими, а вторые — радиационными пирометрами. Следует отметить, что в, то время как общее излучение повышается с Г лишь в 4-ой степени, интенсивность излучения в определенной длине волны возрастает в степени 15— 0 от °. Т. о. измерения с помощью оптических пирометров оказываются несравненно более чувствительными. Однако преимущество радиационных пирометров заклю- чается в объективности. их показаний и в возможности благодаря э ому автоматической регистрации. Поэтому непригодные в качестве прецизионных приборов, они с успехом служат для контроля Г-ного режима в -заводских установках. Сущность устройства их состоит в том, что энергия излучения накаленного тела концентрируется на воспринимающей поверхности и здесь, превращаюсь в теплоту, дает термоэлектрич. или другой эффект. В качестве собирательного при- [c.227]

АТ — (е Ф/х) [1 — ехр (—к1/с)], где I — время, е — коэфф. иоглощения приемной площадки элемента, с — теплоемкость приемного элемента, х — константа потерь (константа охлаждения) X = дТ1 Ч- Р. Первый член х определяет потери па обратное излучение (о — постоянная Стефана — Больцмана, q — площадь приемной площадки, е" — ее излучат, способность) второй член Р определяет потери через теплоироводность, конвекцию и др. [c.199]

За единицу длины - метр (русское обозначение - м, международное - т) принята (в 1983 году Х 1П Генеральной конференцией мер и весов) длина пути, проходимого в вакууме светом за 1/299792458 долю секунды. Государственный первичный эталон для воспроизведения единицы длины - метра как 1650763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2/>1о и 5й 5 атома 1фипгона-86 (определение 1960 г, ГОСТ 8.020-75), воспроизводит его со среднеквадратическим отклонением результата измерения 5о = 5 10 Для реализации нового определения мегра в системе СИ введена вторая константа (первая - это магнитная постоянная но = 4я Гн/м) - это установленная по соглашению скорость света в вакууме с = 299792458 м/с. Это определение метра повысило точность его воспроизводства до 10 2. [c.129]

Соотношение (10.22) носит название теоремы погашения Озеена. Физический смысл изложенного заключается в следующем. Эффективное поле в среде (10.6) состоит из внешнего поля Е и поля вторичного излучения частиц среды. Последнее поле состоит из излучения точечных дипольных осцилляторов в вакууме. Оно может быть разделено на две составляющие — одна из них, Евтор. имеет скорость с и (внутри среды) гасит волну Е отсюда название теоремы (10.22). Вторая составляющая Ео, имеющая скорость ein, дает преломленную волну неизвестная константа п, введенная в (10.7), определяется из (10.19). [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...