Поле звуковое неравномерность

Проводимые акустические измерения разделяются по классам точности. К первому классу относятся акустические измерения, проводимые в лабораториях, оборудованных прецизионной измерительной аппаратурой, допускающей минимальные отклонения получаемых данных от точных их значений. Для получения результатов измерений по второму классу нет необходимости применения прецизионной измерительной аппаратуры и специальных звукометрических камер. В этом случае допускается внесение поправок из-за наличия ощутимых шумовых помех. К третьему классу точности могут быть отнесены все измерения, в процессе которых возможны значительная неравномерность звукового поля наличие шумовых помех, эквивалентных по уровню исследуемому шуму приближенное определение уровня акустической мощности, излучаемой источником наличие аппаратуры, дающей ошибку в пределах 2 дб. [c.47]

На рис. 1.7.5 показаны графики распределения интенсивности звука вокруг сферы, на которую падает плоская волна. Направления распространения волны и полярный угол 0 изображены справа вверху рисунка. Различные кривые даны для различных значений волнового фактора jn. Как видно, чем выше частота, тем больше проявляется неравномерность звукового поля на поверхности сферы. При очень высоких частотах часть шара, расположенная в области геометрической тени, не охвачена волновым процессом. [c.220]

Микрофон. Р-115 Этот микрофон фирмы Сони (Япония) является приемником давления, т. е. у него круговая характеристика направленности на низких и средних частотах. Диапазон звуковых частот 40...12 ООО Гц, неравномерность частотной характеристики 10 дБ, модуль полного выходного сопротивления 600 Ом, чувствительность по свободному полю 1 мВ/Па. [c.83]

Чувствительность микрофона в свободном поле 6 мВ/Па (с помощью переключателя чувствительность может уменьшаться на 10 и на 20 дБ) номинальный диапазон частот 20.... ..20000 Гц неравномерность частотной характеристики во всем диапазоне частот не превышает 2,5 дБ модуль полного выходного сопротивления не превышает 150 Ом уровень собственных шумов не более 29 дБ при измерении прибором с линейной частотной характеристикой и не более 17 дБА при измерении прибором с характеристикой Л коэффициент гармоник на частоте 1 кГц не превышает 0,5 % при максимальном уровне звукового давления 138 дБ (160 Па) напряжение фантомного источника питания 48 В потребляемый ток [c.89]

Затем следует переход на подпрограмму для определения неравномерности озвучения (адреса 400—480). Суть этих операций заключается в уравнении L5 и L4 с уровнями звукового поля путем приближения их через [c.306]

Нелинейные искажения в диффузорных громкоговорителях в основном создаются из-за нелинейности механической системы в центрирующей шайбе и подвесе диффузора и из-за неравномерного распределения индукции в зазоре. Первая причина обусловлена тем, что при больших амплитудах колебаний диффузора величина изгиба центрирующей шайбы и подвеса диффузора нелинейно связана с силой, действующей на них. Вторая причина также сказывается при больших амплитудах колебаний диффузора, так как при этом звуковая катушка выходит за пределы равномерного магнитного поля в зазоре (см. [2], 6.7). При одинаковой излучаемой мощности амплитуда скорости колебаний диффузора растет с уменьшением частоты до резонанса, около частоты которого она достигает максимального значения. Дело в том, что излучаемая мощность определяется произведением квадрата скорости колебаний на сопротивление излучения (6.10). Последнее уменьшается с уменьшением частоты. А так как амплитуды скорости колебаний Ьт и смещения Хт связаны соотношением Vm — ч)Хт, то амплитуда колебаний звуковой катушки резко возрастает с уменьшением частоты вплоть до резонанса. Ниже частоты резонанса амплитуда резко падает. Коэффициент нелинейных искажений на частотах около 100 Гц доходит до 10 и более процентов. Для- его [c.141]

Неравномерность озвучения — разность между максимальным и минимальным уровнями поля для прямого звука Д1= мако— мин. Эта величина в общем случае делится на две части основную и интерференционную. Первая часть определяется распределением уровней поля прямого звука по озвучиваемой поверхности, вторая — обусловлена интерференцией звуковых волн, приходящих от разных излучателей, в результате которой уровень поля изменяется от точки к точке, то повышаясь, то понижаясь, даже в пределах небольших [c.205]

Для создания устойчивой работы системы звукоусиления берут запас около 12 дБ, из них 6 дБ —запас на неравномерность звукового поля, так как при таком запасе уже начинает прослушиваться регенеративная реверберация. Поэтому предельный индекс тракта [c.229]

На низких частотах из-за резонансов камеры диффузность поля получается хуже, чем на высоких, поэтому измерения на частотах ниже 100 Гц дают повышенную ошибку измерений. У этого типа камеры звукоизоляция ниже, чем у заглушенной камеры, примерно на 25 дБ [см. (7.25)], но для измерений в диффузном поле этого достаточно, так как проникающие шумы не превышают 40 дБ. В звукомерных камерах размещают только измерительный микрофон и по мере надобности испытуемый микрофон и измерительный громкоговоритель или испытуемый громкоговоритель. Всю остальную измерительную аппаратуру располагают в аппаратной, изолированной от камеры. Измерительные громкоговорители работают от соответствующих генераторов. Так как практически самый лучший громкоговоритель имеет неравномерность частотной характеристики не менее 6 дБ, то обычно применяют автоматическое регулирование чувствительности громкоговорителя с тем, чтобы развиваемое им звуковое давление во всем измерительном диапазоне частот не отклонялось от заданного более чем на 2—3%. Схема авторегулятора показана на рис. 11.2. Для регулировки применяют измерительный микрофон с усилителем, подключаемый к авторегулятору. При изменении звукового давления, создаваемого громкоговорителем, авторегулятор изменяет напряжение на громкоговорителе так, чтобы звуковое давление осталось прежним. Тот же измерительный микрофон входит в состав измерителя звукового давления, дающего возможность отсчета звукового давления непосредственно в паскалях или децибелах. [c.249]

Е5 области звуковой тени алюминиевые частицы в суспензии останутся в прежнем хаотическом состоянии, так как в этой области звуковое поле на них не действует. Во всем остальном объеме кассеты воздействует звуковое иоле, в результате чего алюминиевые ча-стицы поворачиваются и располагаются перпендикулярно к направлению распростра,нения звуковой волны. Эти частицы будут равномерно отражать свет, падающий на них от подсвечивающей лампочки, тогда как от частиц, находящихся в области звуковой тени, отражение света будет неравномерным, образуется серо-темное пятно, по контуру точно соответствующее контуру дефекта, находящегося внутри материала. Таким путем ультразвуковые колебания будут превращены в видимое изображение. [c.115]

При использовании пластинок из титаната бария в этом приборе не требуется принимать мер против неравномерности звукового поля. [c.155]

В то же самое время мы ограничимся течениями, которые неравномерны, но меняются только плавно в масштабе длины волны. Сначала мы покажем, как можно расширить общую теорию прослеживания лучей (разд. 4.5), чтобы применить ее к распространению волн довольно общего типа в движущейся жидкости при условии, что ее свойства (включая поле скоростей течения, а также и свойства, которые влияли бы па волны даже в покоящейся жидкости) меняются медленно в масштабе длины волны. В качестве основных иллюстраций мы используем распространение звуковых и внутренних волн в неравномерном воздушном потоке. Мы ссылаемся также на результаты, относящиеся к распространению волн в неравномерном потоке воды. [c.395]

Характеризуя в целом угловое распределение звуковой энергии, излучаемой цилиндром в дальнем поле, следует отметить, что оно имеет ярко выраженную неравномерность. На рис. 11 представлена функция R (ф) из выражения (2.44), вычисленная для следующих волновых размеров излучателя и слоя /ггд = 4,52, krj = 6,9. Кривые [c.53]

Роль интерференционных эффектов в формировании звукового поля в окрестности цилиндра представляется более наглядно при рассмотрении изменения давления в плоскости у = 0. Некоторая совокупность таких данных представлена на рис. 36. Здесь показано изменение с расстоянием отношения давления в суммарном (падающем и отраженном) поле к давлению в фокусе. Кривые 1—3 соответствуют указанным выше трем значениям поверхностной плотности оболочки. Вычисления выполнены для относительно небольшого рассеивателя DU == 2,6). Как видно из этих данных, давление в плоскости г/ = О характеризуется большой неравномерностью. Причем чем выше прозрачность оболочки, тем больше степень неравномерности поля. Этот парадоксальный на первый взгляд вывод обусловлен тем, что в рассмотренном диапазоне параметров оболочки даже при УИ = 50 отраженное поле довольно существенно для того, чтобы образовать с падающим такую интерференционную картину. С уменьшением прозрачности оболочки, т. е. с ростом УИ, относительная величина отраженного поля возрастает, вклад падающей волны в суммарное поле уменьшается и степень неравномерности поля уменьшается. [c.85]

Такие рассуждения. можно подтвердить при анализе звукового поля, полученного при рассеивании на цилиндре с гораздо большим волновым размером DIX = 8,5). Соответствующие данные для случая М = 177 представлены кривой 4 на рис. 36. Увеличение волнового размера рассеивателя приводит к росту влияния отраженного поля и, следовательно, к уменьшению неравномерности в распределении суммарного поля. Поведение кривой 4 подтверждает такой вывод. [c.85]

Последнее обстоятельство осложняется тем, что на электроде образуются неравномерные по толщине осадки, связанные с неоднородностью звукового поля (стоячие волны). Путь к преодолению этого препятствия на наш взгляд лежит в применении медленно меняющихся во времени неоднородностей поля (качающаяся частота) с такой скоростью, чтобы успевали устанавливаться акустические микропотоки переменного масштаба. [c.539]

Звуковое давление, определяемое формулой (19.14), может либо складываться в точке 0 с давлением в падающей волне, либо вычитаться из него в зависимости от соотношения фаз между ними. Таким образом, величина неравномерности поля в освещенной области определяется отношением [c.138]

Отметим также следующее обстоятельство. Выше предполагалось, что амплитуда звукового давления в волне, падающей на цилиндр, может быть определена как в p v. Однако ближнее поле направленного излучателя является неравномерным. В зоне Френеля наблюдаются интерференционные максимумы и минимумы, причем амплитуда звукового давления в максимумах может вдвое превосходить среднюю величину р . Если рассеивающий цилиндр попадает в область, где звуковое давление максимально, то и амплитуда звукового давления в рассеянном поле будет вдвое больше средней величины р . [c.167]

Для небольших помещений объемом до 120 м и при расположении расчетной точки не менее чем на расстоянии 2 м от решетки или плафона, когда можно пренебречь неравномерностью звукового поля в их объеме, средние по помещению уровни вычисляют по формуле [c.259]

Неравномерность АЧХ звукового давления, дБ, на нижней граничной частоте диапазона воспроизводимых частот в условиях свободного поля относительно уровня среднего звукового давления. ............ [c.96]

ЗВУКОВЫЕ ПОЛЯ ПРИ ИМПУЛЬСНОМ ВОЗБУЖДЕНИИ И НЕРАВНОМЕРНОМ ВОЗБУЖДЕНИИ ИЗЛУЧАТЕЛЯ [c.108]

Технические характеристики номинальный диапазон частот 50...12 ООО Гц чувствительность холостого хода на частоте 1 кГц не менее 2 мВ/Па неравномерность типовой частотной характеристики чувствительности в номинальном диапазоне частот не более 22 дБ, в диапазоне 100...8000 Гц не более 15 дБ отклонение частотной характеристики от типовой на любой частоте номинального диапазона не более 2,5 дБ перепад чувствительности фронт-тыл на любой рабочей частоте не менее 6 дБ, средний перепад чувствительности фронт-тыл в номинальном диапазоне частот не менее 12 дБ уровень эквивалентного звукового давления относительно давления 2 х X 10"" Па, обусловленного воздействием на микрофон переменного мкгнитного поля напряженностью 0,08 А/м, не более 12 дБ. [c.80]

В обычных условиях, когда микрофон устанавливается на стойке, звук достигает микрофона по различным путям непосредствён-но от источников звука, а также отражения от пола, потолка и стен. В результате за счет интерференции звуковых волн частотная характеристика получается крайне неравномерной. Для избежания этого используют остронаправленные микрофоны или же микрофоны [c.92]

На высоких частотах показатель затухания механических колебаний в метериале диффузора возрастает и стоячие волны не образуются. Вследствие ослабления интенсивности механических колебаний, излучение высоких частот происходит преимущественно областью диффузора, прилегающей к звуковой катушке. Поэтому для увеличения воспроизведения высоких частот применяют рупорки, скрепленные с подвижной системой головки громкоговорителя. Для уменьшения неравномерности частотной характеристики в массу для изготовления диффузоров головок громкоговорителей вводят различные демпфирующие (увеличивающие затухание механических колебаний) присадки. Что касается нелинейных искажений, то основными причинами их являются во-первых, нелинейная зависимость деформации (сжатия и растяжения) подвеса диффузора и центрирующей шайбы от приложенной силы во-вторых, неоднородность магнитного поля в воздушном зазоре, так как магнитная индукция больше в середине зазора и меньше у краев. А это, в свокх очередь, приводит к тому, что при одной и той же величине тока в звуковой катушке сила, действующая на нее, различна в зависимости от того, вся ли катушка или часть ее находится внутри зазора. В первом случае витки ка тушки пронизываются полным магнитным по током зазора, во-втором — лишь частью его Таковы причины Нелинейных искажений гром коговорителей в области низких частот, об ласти основного резонанса подвижной сис темы, где они достигают своего максимума вследствие максимальных амплитуд колебаний диффузора. На средних и высоких частотах искажения обусловлены другими причинами, поскольку амплитуда колебаний диффузора здесь ничтожна и измеряется десятыми долями миллиметра. [c.115]

Наиболее удобны для зонального озвучения широких площадей (рис. 8.10) радиальные громкоговорители или веерные групповые системы громкоговорителей (расположение нескольких звуковых колонок или рупорных громкоговорителей) около центральных точек частных зон озвучения. При таком расположении громкоговорителей уровень поля на стыке границ соседних частных зон озвучения (по отношению к уровню от действия громкоговорителя своей зоны) повышается на 3 дБ, так как интенсивности от двух громкоговорителей складываются арифметически. В углах зон увеличение будет на 6 дБ (от четырех громкоговорителей). Уровень на всей границе зоны будет примерно один и тот же. Неравномерность озвучения для радиальных громкоговорителей можно определить, считая их ха- [c.204]

Для СЛ0Ж11ЫХ громкоговорящих систем этот уровень Ly m вычисляют по методу координат (см. 8.7). Для создания устойчивой работы системы звукоусиления индекс тракта берут ниже критического значения примерно на 12 дБ, из них 6 дБ — запас на неравномерность. звукового поля, так как при запасе меньше 6 дБ уже начинает прослушиваться регенеративная реверберация. Поэтому предельный индекс тракта Qnp ( м)+12. где AL .M = raln— м — разность уровней, создаваемых громкоговорителями в точке минимального уровня поля Lmin у микрофона г-MI ( м) 20 Ig (Oj ) — направленность микрофона под углом 0 . [c.217]

Если два рупорных громкоговорителя поставить друг на друга, то звуковое давление на оси удвоится, а диаграмма направленности в вертикальной плоскости сожмется почти вдвое по ширине (эксцентриситет изменится соответственно в Y (1—0,25е2в)/(1—е в) раз). В таком случае уменьшится неравномерность озвучения и возрастет дальность, но не вдвое, так как с увеличением расстояния от громкоговорителей быстро нарастает затухание в воздухе. Озвучение рупорными громкоговорителями дает плохую локализацию звукового поля, в чем легко убедиться, вычислив уровни за пределами озвучиваемой поверхности. [c.213]

Наиболее удобными для зонального озвучения широких площадей являются радиальные громкоговорители или веерные групповые системы громкоговорителей (несколько звуковых колонок или рупорных громкоговорителей, расположенных около центральных точек частных зон озвучения). При таком расположении громкоговорителей (рис. 9.7) уровень поля на стыке границ соседних частных зон озвучения, по отношению к уровню от действия громкоговорителей своей зоны,, повышается на 3 дБ, так как интенсивности от двух громкоговорителей складываются арифметически. В углах зон увеличение будет на 6 дБ (от четырех громкоговорителей). В остальных точках и внутри каждой зоны уровень может быть определен по характеристике направленности, но можно сказать, что приближенно уровень на всей границе зоны будет примерно один и тот же. Неравномерность озвучения для радиальных громкоговорителей можно определить, считая их характеристику направленности в нижней половине вертикальной плоскости близкой к сферической (на самом [c.217]

Для сложных громкоговорящих систем этот уровень 1г.м вычисляют по методу координат (см. 9.7). Для создания устойчивой работы системы звукоусиления величину индекса тракта берут ниже критического значения примерно на 12 дБ, из них 6 дБ — запас на неравномерность звукового поля, так как при запасе меньше 6 дБ уже начинает прослущиваться регенеративная [c.243]

Качество Р. к. характеризуется временем реверберации (см. Реверберация) и равномерностью звукового поля. Для больших Р. к. в случае измерения коэфф. звукопоглощения время реверберации должно быть не менее 5 сек на частотах 125—500 гц 4,5 сек при 1000 гц, 2 сек при 4000 гц ирактически же оно достигает 15—20 сек при 100 гц и 3,5 сек при 4000 гц. Неравномерность звукового давлеиия в рабочей области хорошей Р. к. 1 56 и только вблизи стен доходит до 2—5 дб. Рабочую область не рекомендуется выби- [c.383]

Оценка степени заглушения камеры а основывается на вычислении новых значений Т11 по (1), но параметры сигнала и помехи измеряются внутри камеры. Очевидно, что i)i на всех значимых дискретных составляющих полезного сигнала должно быть не более т] дош величина которой равна 10—15 дБ [10]. Акустический контроль может быть осуществлен и ири [т)]доп 5 дБ, но с большей погрешностью. Кроме того, качество камеры зависит от структуры звукового поля, создаваемого контролируемым изделием в ее внутренней (измерительной) полости. Разработанные камеры имеют трехслойную внутреннюю полость (гетинакс — войлок — гетпиакс), форма которой в сечении представляет собой неравнобочную трапецию. Это позволило создать в камере звуковое поле, близкое к диффузному, с временем реверберации 1,4 с на частоте 1 кГц. Неравномерность звукового поля не более 1,5—2 дБ, если источник генерирует белый шум. Следует отметить, что известные труд1юсти акустических измерений в малом объеме в определенной мере решаются в каждом случае путем выбора места установки микрофона и строгой фиксации источника шума (контролируемого изделия) в камере. [c.65]

В заключение отметим, что приведенный материал с несомненностью свидетельствует о том, что различные аспекты локализации источника звука слуховой системы изучаются как в свободном звуковом поле, так и с помощью дихотической стимуляции. Вместе с тем отмечается значительная неравномерность в разработке этих вопросов. Так, наиболее исследована локализация источника звука в горизонтальной плоскости. В последние годы значительные успехи достигнуты и в изучении параметров звукового сигнала, а также особенностей их преобразования в наружном ухе, что обеспечивает ч5луховой системе возможность локализовать источник звука в свободном звуковом поле по вертикали. Наименее изученными и, по-шидимому, достаточно сложными являются вопросы оценки удаленности источника звука от наблюдателя. Для такого исследования, по всей вероятности, потребуется синтез на ЦВМ сигналов с достаточно ложными параметрами. [c.382]

Если обратить течение и рассматривать представленную конфигурацию как сопло с радиальным потоком на выходе, направленным к оси симметрии, то при выбранном распределении скорости (4 3), отвечающем течению по I со скоростью, стремящейся к постоянному значению, линии тока при малых значениях г в силу наличия осевой симметрии будут довольно сильно расходиться, поворачиваясь в положительном направлении оси Ол . При этом поле потока будет сильно неравномерным по сечению, причем с ростом t>j скорость в сечении резко увеличится. С увеличением скорости закрутки потока на входе в диффузор, т. е. на выходе из обращенного сопла, неравномерность потока увеличивается. В связи с этим в качестве входного сечения диффузора выбирается сечение с большим радиусом, обладающее приемлемой неравномерностью потока, а при расчете течения выбирается большее значение Woo, чем это необходимо для входного значения скорости. Можно также в качестве начального распределения брать распределение, у которого сверхзвуковая ветвь отвечает течению, асимптотически выводящему поток на радиальное течение. Неравномерность потока на выходе из диффузора соответствует кольцевым соплам простой конфигурации. На рис. 4.34 представлен пример расчета безвихревого течения с закруткой потока в кольцевом канале, в котором происходит поворот потока на 180° и С(г )) = onst = (o при (o = 0,2. На этом рисунке показана геометрия линий тока и линии IF= onst, пунктиром изображены линии тока в течении без закрутки. Очевидно сильное различие полей течения. Имеет место заметное влияние закрутки на течение в трансзвуковой области. Интересно, что закрутка уменьшает в этом случае неравномерность потока, вызванную центробежными силами и может привести, в отличие от случая простых конфигураций, к увеличению коэффициента расхода С увеличением скорости вращения звуковая линия смещается вверх по потоку на большую величину и коэффициент расхода уменьшается. [c.166]

До сих пор мы рассматривали особенности дифракционных краевых волн для скалярного (звукового) поля. В чем же проявляется специфика дифракции электромагничпого (векторного) поля Начнем рассмотрение с более простого вопроса о неравномерной асимптотике краевых волн, т. е. с записи эквивалента коэффициентов дифракции Келлера V, записанных ранее для скаляр- [c.114]

Поэтому наблюдаемое увеличение скорости массообмена не является только результатом действия кавитационного поля, формирующегося в реакционном стакане. Чтобы по возможности избежать влияния кавитационного поля вне реакционного объема, ставились эксперименты для сравнения кинетики массообмена при кавитации и без нее в поле фокусирующего излучателя. Заранее примирившись с неравномерностью звукового поля, мы выделили в нем небольшую область с центром в фокусе излучателя и помещали в нее реакционный сосуд объемом 30 мл. Это был цклиндр с дном, затянутым звукопроницаемой пленкой, в верхней своей части 01г имел два выходных патрубка. Эксперименты проводились на частоте 500 кгг в поле концентратора [106]. Сосуд размещен был в поле концентратора так, чтобы область фокального пятна находилась в его центре. Изменение концентрации газа контролировалось описанными химическими методами в некоторых случаях количество выделившегося из заданного объема жидкости газа рассчитывалось по смещению капли жидкости в калиброванном капилляре, который через переходную трубку соединялся с рдним из патрубков сосуда. Для поддержания постоянной температуры около сосуда был расположен змеевик, соединенный"с термостатом. Контроль за температурой осуществлялся при помощи калиброванной термопары. [c.316]

Как уже упоминалось, качество микрофонов определяется совокупностью многих параметров, основными из которых являются чувствительйость, номинальный диапазон частот, неравномерность частотной характеристики чувствительности в номинальном диапазоне частот, уровень эквивалентного звукового давления относительно нулевого уровня 2-10 Па (обусловленного собственным шумом микрофона, воздействием на микрофон переменного магнитного поля 0,008 А-м частотой 50 Гц), уровень предельного звукового давления. Кроме перечисленных параметров направленные микрофоны характеризуются еще н перепадам чувствительности для углов приема О и 90° или О и 180°. К параметрам микрофонов, входящих в стереофоническую систему, добавляется еще требование к разности уровней чувствительности между обоими микрофонами. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...