Модель ферромагнетика

Классификация и основные модели ферромагнетиков. Необходимый признак Ф. вещества — наличие постоянных (не зависящих от внеш. магн. полей) магн. (спиновых или орбитальных, либо тех и других вместе) моментов электронных оболочек у составляющих его атомов (ионов) (Fe, Со, Ni и др.). Однако при конденсации магнитно-активных атомов (ионов) в кристалл или аморфное тело их электронные оболочки часто претерпевают такую деформацию, что кристалл или аморфное тело уже не обладает [c.295]

Поистине замечательно то, что, используя столь простые представления, мы смогли получить вполне приемлемую модель ферромагнетика, отображающую многие реальные его свойства, такие, как существование резко выраженной критической точки с обязательными расходимостями в ее окрестности (они будут обсуждаться в дальнейшем) и т. п. Конечно, мы не можем вычислить самую важную константу X теория также не дает никаких указаний на то, почему некоторые вещества являются ферромагнетиками, а другие нет. Кроме того, детали поведения, предсказываемые теорией Вейсса (например, тип расходимостей вблизи Тс), ле вполне правильно отражают реальное поведение. Тем не менее [c.330]

Янг и Ли [7] доказали математическую эквивалентность теории перехода жидкость — нар п теории перехода для простых моделей ферромагнетика. Обе теории имеют одинаковую структуру кривую намагниченности можно получить из изотермы в плоскости р — Т и наоборот магнитное поле соответствует химическому потенциалу, а намагниченность — плотности. Это означает, что переход жидкость — пар становится переходом второго рода, когда испарение вещества происходит в атмосфере его паров. [c.205]

В соответствии с нашими целями определим ферромагнетик как решетку, в которой расположены спины. В настоящей главе нас особенно будут интересовать две модели ферромагнетиков — модель Изинга и модель Гейзенберга. В общем случае мы можем записать гамильтониан взаимодействия между спинами в виде [c.346]

Модель ферромагнетика. Рассмотрим решетку N фиксированных атомов, имеющих спин Операторами спина 1-то атома в квантовой механике являются спиновые матрицы Паули а . Предполагая, что спин-спн-новое взаимодействие имеет место только между ближайшими соседями, получаем модель ферромагнетика Гейзенберга с гамильтонианом [c.247]

Газовая постоянная 14 Газообразная фаза 351 Галилея преобразование 435 Гамильтона оператор 493 Гейзенберга модель ферромагнетика 247 [c.513]

В 1952 г. Берлин и Кац [51] получили решение еще одной модели ферромагнетика — так называемой сферической модели. Она сходна с моделью Изинга, описанной в разд. 1.8. Рассматривается пространственная решетка - (например, простая кубическая решетка), содержащая N узлов. Каждому узлу у из ставится в соответствие спин OJ, который взаимодействует со своими соседями и с внешним полем. Но вместо того чтобы иметь значения только -1-1 или — 1, каждый спин оу может теперь принимать любые действительные значения с одним ограничением [c.67]

О сферической модели было написано много работ (см. [124] и приведенные там ссылки), отражающих различные ее аспекты. Дело в том, что это одна из немногих (если не единственная) моделей ферромагнетика, для которой можно получить точное решение в присутствии поля и которая характеризуется неклассическим критическим поведением. [c.68]

Оператор Ж в выражении (10.14.1) представляет собой гамильтониан одномерной квантовомеханической модели ферромагнетика N спинов лежат на линии и пронумерованы индексом 7=1,. .., Л/ с каждым спином 7 ассоциируется трехмерный вектор матриц Паули = (oJ , OJУ а/). [c.261]

Чтобы сделать наше рассмотрение не связанным с выбором конкретной модели ферромагнетика, будем исходить, как в 6, п. к), из условия минимума по отношению к величине М (или (Г = М//3) выражения для свободной энергии [c.231]

Гейзенберговская модель ферромагнетика [c.428]

Следует заметить, что описанная выше модель может также служить моделью ферромагнетика. Будем считать, что значение 61 =+1 соответствует спину, направленному вверх, а значение [c.150]

Первая попытка создать теорию аморфных ферромагнетиков была сделана в 1960 г, А. И. Губановым. В настоящее время в этом направлении ведется большая работа и различные теоретические модели являются предметом широкой научной дискуссии. Тех, кто интересуется указанной проблемой, отсылаем к специальной литературе. [c.375]

Задачей теории критических показателей является определение числовых значений показателей исходя из модельных данных и установление различных соотношений между критическими показателями. Значения критических показателей характеризуют степень приближения к критической точке, а сравнение показателей различных моделей с экспериментальными данными позволяет судить о реалистичности рассматриваемой модели. Например, теория Ван-дер-Ваальса критической точки жидкость — пар и теория Кюри— Вейса для перехода ферромагнетик — парамагнетик приводят к следующим значениям показателей а = а = 0, 7=7 = 1, Р = 1/2, 6 = 3. Такие же не согласующиеся с опытом показатели дает теория Ландау фазовых переходов второго рода. Экспериментальные значения критических показателей для системы жидкость — газ аргона таковы а<0,4 а >0,25 7 = 0.6 . 7 = 1,1 р = 0,33 6 = 4,4. [c.177]

Впоследствии Л. — Я. т. была доказана также для др. статистич. моделей, в частности дли сферич. ферромагнетика. [c.599]

Обменная s—связь между электронами проводимости РЗМ-металлов и особенностями их атомной магн. структуры, к-рая имеет вид неколлинеарных винтовых структур. Эта модель, если её дополнить учётом магн. (спин-орбитального) взаимодействия, позволяет также объяснить в принципе все аномалии электронных свойств ферромагнетиков, связанных с существованием в них спонтанной намагниченности. Учёт магн. (релятивистских) взаимодействий позволяет объяснить природу магн. анизотропии и магнитострикции. [c.289]

Настоящая модель может быть применена к магнитно-мягкому ферромагнетику, кристаллические зерна которого ориентированы вдоль определенного направления. [c.251]

Гашсльтона — Якоби теория II 361 Гашсльтониан I 18, 29 Гауссово распределение II 13 Гауссов потенциал II 229 Гейзенберга модель ферромагнетика [c.392]

Мы видели, что восьмивершинную модель можно рассматривать либо как модель сегнетоэлектрика (диполи представлены стрелками на ребрах решетки), либо как модель ферромагнетика с изинговыми спинами на гранях решетки. Параметр порядка зависит от принятой точки зрения. [c.246]

Решение. Проблема сопоставления теплоемкостей Сц и См обсуждалась в 6 п. к) и задачах 64 и 65. Более того, аналогичная проблема подробно рассматривалась в задаче 52 по отношению к газу Ван-дер-Ваальса, т.е. к систе.ме. в смысле критического поведения подобной модели ферромагнетика Вейсса, где было выярненр, что при входе в двухфазную область (при в < во) теплоемкость су, задаваемая как кадорнческое уравнение состояния совместно с уравнением Ван-дер-Ваальса при переходе на горизонтальный участок дву.хфазной изотермы испытывает положительный скачок (см. рис. 64-В) за счет появления второй фазы и включения в энергетический баланс скрытой теплоты фазового перехода. [c.231]

Будем считать справедливой модель ферромагнетика Гейзенберга, согласно которой каждому атому приттисывается спин заданной величины 5 ). Будем рассматривать только случай неполя-ризованных нейтронов. Решетка кристалла, по предположению, является решеткой типа Бравэ (одна частица на ячейку). Равновесные положения атомов в решетке будут обозначаться векторами Н, их действительные положения — векторами = результи- [c.119]

Обращая в предыдущих двух пунктах внимание лишь на особенности теплоемкости в точке фазового перехода, мы оставляли в стороне вопрос о характерном поведении других термодинамических величин в области 0 6о, особенности которого в конечном счете определяются структурой термодинамического потенциала в этой области и поэтому не изолированы, а связаны друг с другом (примером такой связи может служить условие Эренфеста к дифференциальному уравнению кривой фазового равновесия 2-го рода). Прежде чем перейти к изложению общепринятой теперь терминологии в обозначении этих особенностей, обратим внимание на существование некоторой аналогии фазовых переходов Я-типа с критическими явлениями в системе типа газ—жидкость, особенно ярко проявившейся при обнаружении совпадения (конечно, в определенных пределах) степенных показателей, которыми характеризуются особенности этих систем вблизи Я-точки или вблизи критической температуры. На микроскопическом уровне эта аналогия находит свое оправдание в совпадении рассматриваемых дискретных моделей ферромагнетиков, сплавов и т. д. (дискретность связана как с наличием фиксированной кристаллической решетки, так и с квантованием проекции магнитного момента в каждом ее узле или с целочисленностью чисел заполнения узлов решетки атомами разного сорта) с теоретическими моделями га- [c.148]

Созданию квант, теории ферромагнетизма предшествовали работы нем. физика Э. Изинга (1925, двухмерная модель ферромагнетиков), Я. Г. Дорф-мана (1927, им была доказана немагн. природа мол. поля), нем. физика В. Гейзенберга (1926, квантовомеханич. расчёт атома гелия), нем. физиков [c.360]

Из вариантов индукционных гарнисажных печей с боковым нагревом (ИГП) наиболее проработана теория печей с отводом тепла от гар-нисажа за счет излучения с его наружной боковой поверхности на окружающий ее водоохлаждаемый индуктор [7]. В [7] раесматривается одномерная цилиндрическая модель (горцы загрузки заэкранированы) без ферромагнетиков. Движение расплава не учитьшается, а физические параметры загрузки принимаются одинаковыми для твердой и жидкой ее частей. Исключением является анализ кинетики процесса, в котором учитывается зависимость произведения Худ от температуры в остальных выкладках X и уд принимаются постоянными. [c.106]

Многие Н. у. м. ф. возникли в физике в связи с развитием теории конденсиров. сред, они описывают мак-роскопич. проявления квантовомеханич. аффектов неизвестной ф-цией в них является плотность параметра порядка (см. Фазовый переход). Бели параметр порядка скалярный, это двухжидкостные ур-ния гидродинамики сверхтекучего гелия (см. Сверхтекучесть), ур-ния Гинзбурга — Ландау и их обобщения, описывающие магнетостатику и электродинамику сверхпроводников (см. Сверхпроводимость). Если параметр порядка векторный или тензорный, это ур-ния Ландау — Лифшица, описывающие ферромагнетики и антиферромагнетики, ур-ния обобщённой гидродинамики сверхтекучего гелия, макроскопич. модели жидких кристаллов. Для всех этих ур-ний наиб, интерес представляют ЕХ существенно нелинейные решения, часто описывающие локализованные (хотя бы частично) объекты вихри в жидком гелии и в сверхпроводниках, доменные стенки в ферромагнетиках и антиферромагнетиках, дискливацни в жидких кристаллах и солитоны, к-рые в том или ином виде существуют во всех упомянутых средах. [c.315]

В теории С. ф. получено общее выражение для те5Ш-ры Кюри (для ферромагнетиков) и Нееля (для антиферромагнетикое), а также рассчитана магн. восприимчивость веществ с произвольным характером С, ф. При этом существуют два механизма возникновения температурной зависимости типа / гори — Вейса закона для магн, восприимчивости. Для веществ с локализованными магн, моментами возникновение такой температурной завпсимости магн. восприимчивости обусловлено постоянством амплитуды локальных магн. моментов и описывается в рамках Гейзенберга модели. Для зонных магнетиков среднеквадратичная амплитуда С. ф. <8)2) вблизи критич. темп-ры линей- [c.641]

Развитие флуктуационной теории критических явлений ло Связано с использованием методов квантовой теории по. [118, 119]. Вильсон [120, 121], исходя из аналогии квантов( теории поля и статистической механики фазовых переходе развил метод ренормализационной группы — последовательно сокращения числа степеней свободы системы путем изменен масштаба. Оказалось, что критические показатели завис только от размерности пространства d и числа компонент (ра мерности) параметра порядка п. Переходы с одинаковой ра мерностью параметра порядка относятся к одному классу ун. версальности. Так, жидкости, растворы, бинарные сплав ориентационные фазовые переходы" в кристаллах галогенид аммония, анизотропные ферро- и антиферромагнетики вход, в один класс универсальности с моделью Изинга, поскольку всех этих объектах п= (параметр порядка — скаляр лж. однокомпонентный вектор). В сверхтекучем Не комплексщ параметр порядка — волновая функция — двухкомпонентнь. вектор (п=2), в изотропном ферромагнетике п=3 и т. д. Э другие классы универсальности. Важно отметить, что критич ские показатели зависят только от статистических свойств с стем , т. е. они не выражаются через константы фундаме тальных взаимодействий. Можно сказать, что критические пок затели сами являются своеобразными мировыми постоянным В этом состоит уникальность главного результата совр менной теории критических явлений. [c.88]

Смотреть страницы где упоминается термин Модель ферромагнетика : [c.321] [c.547] [c.551] [c.333] [c.334] [c.151] [c.667] [c.796] [c.681] [c.421] [c.566] [c.568] [c.543] [c.572] [c.694] [c.142] [c.296] [c.396] [c.182] [c.18] [c.114] [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...