Гейзенберга модель ферромагнетика

Газовая постоянная 14 Газообразная фаза 351 Галилея преобразование 435 Гамильтона оператор 493 Гейзенберга модель ферромагнетика 247 [c.513]

В соответствии с нашими целями определим ферромагнетик как решетку, в которой расположены спины. В настоящей главе нас особенно будут интересовать две модели ферромагнетиков — модель Изинга и модель Гейзенберга. В общем случае мы можем записать гамильтониан взаимодействия между спинами в виде [c.346]

Модель ферромагнетика. Рассмотрим решетку N фиксированных атомов, имеющих спин Операторами спина 1-то атома в квантовой механике являются спиновые матрицы Паули а . Предполагая, что спин-спн-новое взаимодействие имеет место только между ближайшими соседями, получаем модель ферромагнетика Гейзенберга с гамильтонианом [c.247]

Для решеток Браве дисперсионное соотношение (38.24) дает зависимость энергии магнонов от к. Эта зависимость, так же как у акустической ветви фононного спектра, начинается с энергии, равной нулю при А = 0, и возрастает до поверхности зоны Бриллюэна. Для решеток с базисом можно ожидать еще других ветвей магнонного спектра, которые соответствуют оптическим фононам. Для таких решеток ограничение оператора Гейзенберга обменным взаимодействием между ближайшими соседями окажется невозможным. Разные базисные атомы образуют подре-шетки, и, наряду с взаимодействием внутри подрешетки, важную роль играет взаимодействие между подрешетками. Расширение нашей модели необходимо еще и из других соображений. Ионы отдельных подрешеток в большинстве случаев будут различными. Они будут тогда обладать разным полным спином и часто также разным направлением спиновой системы подрешетки (расположенные внутри подрешеток спины параллельны). В основном состоянии тогда проявится магнитный момент. Однако это будет векторная сумма спинов двух подрешеток с противоположно направленными спинами, следовательно, разность спинов. Такой ферримагнетик отличается от настоящего ферромагнетика. Настоящие ферромагнитные изоляторы с решеткой Браве, к которым применима развитая нами модель, встречаются редко. [c.166]

Гашсльтона — Якоби теория II 361 Гашсльтониан I 18, 29 Гауссово распределение II 13 Гауссов потенциал II 229 Гейзенберга модель ферромагнетика [c.392]

В теории С. ф. получено общее выражение для те5Ш-ры Кюри (для ферромагнетиков) и Нееля (для антиферромагнетикое), а также рассчитана магн. восприимчивость веществ с произвольным характером С, ф. При этом существуют два механизма возникновения температурной зависимости типа / гори — Вейса закона для магн, восприимчивости. Для веществ с локализованными магн, моментами возникновение такой температурной завпсимости магн. восприимчивости обусловлено постоянством амплитуды локальных магн. моментов и описывается в рамках Гейзенберга модели. Для зонных магнетиков среднеквадратичная амплитуда С. ф. <8)2) вблизи критич. темп-ры линей- [c.641]

Будем считать справедливой модель ферромагнетика Гейзенберга, согласно которой каждому атому приттисывается спин заданной величины 5 ). Будем рассматривать только случай неполя-ризованных нейтронов. Решетка кристалла, по предположению, является решеткой типа Бравэ (одна частица на ячейку). Равновесные положения атомов в решетке будут обозначаться векторами Н, их действительные положения — векторами = результи- [c.119]

Созданию квант, теории ферромагнетизма предшествовали работы нем. физика Э. Изинга (1925, двухмерная модель ферромагнетиков), Я. Г. Дорф-мана (1927, им была доказана немагн. природа мол. поля), нем. физика В. Гейзенберга (1926, квантовомеханич. расчёт атома гелия), нем. физиков [c.360]

Френкель Яков Ильич (1894-1952) — советский физик-теоретик. Окончил Петроградский университет (1916 г.), работал в Физико-техническом институте и в Политехническом институте в Ленинграде. Научные работы относятся ко многим разделам физики (строение твердых и жидких тел, физика ядра и. элементарных частиц, физика твердого тела, магнетизм) и в ряде направлений были пионерскими. Независимо от Н. Бора разработал в 1936 г. капельную модель ядра, независимо от В. Гейзенберга — первую квантовомеханическую модель ферромагнетизма. В 1930 г. со.чдал теорию доменного строения ферромагнетиков, предложил теорию движения атомов и ионов в кристаллах. Развил теорию вырожденного релятивистского газа, сформулировал (1939 г.) основы теории спонтанного деления тяжелых ядер. Автор более 300 статей и двадцати книг. [c.369]

Динамический скейлинг в модели Гейзенберга. Мы подопхли к описанию гейзенберговского ферромагнетика в непосредственной окрестности точки фазового перехода, где сильно развиты флуктуации параметра порядка и где необходимо учитывать их взаимодействие. Известно, что важнейшей характеристикой системы вблизи Тс является корреляционная длина . Она задает пространственный масштаб экспоненциального спадания корреляций вблизи ТсЧ [c.57]

Статический скейлинг в модели Изинга. В следующем параграфе будет продолжено обсуждение динамического скейлинга в модели Гейзенберга в связи с вопросом о критической динамике ферромагнетика. Сейчас мы обсудим ряд тонких вопросов статического скейлинга в микротеории. Уравнения унитарности (5.9) или (5.10) не позволяют получить хороший предел при о) 0. В феноменологических же соотношениях, устремляя со к нулю, найдем вид корреляционных функций в статическом пределе [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...