Обращение линий

В большинстве случаев пламена имеют неоднородное распределе-ь ие температуры по сечению факела. Наружные зоны факела вследствие интенсивной теплоотдачи оказываются более холодными. Прк- меняя метод обращения в этих условиях, получаем некоторую среднюю оптическую температуру в данном сечении факела. При наличии градиента температур по сечению пламени в более холодных областях происходит поглощение излучения данной спектральной линии, испускаемой в горячей зоне, и наблюдается явление, названное само-обращением линии. В результате получаем температуры, заниженные относительно измеряемых. [c.416]

Существует некоторая путаница в вопросе о том, какая температура измеряется с помощью метода обращенных линий. Довольно часто считают, что это трансляционная температура . В действительности же в обычно применяемом методе это электронная температура данного вещества, и ее связь с трансляционной температурой (энергией поступательного движения) зависит от способа возбуждения. В пределах реакционной зоны некоторых пламен температура , измеренная этим методом, превосходит вычисленную и зависит от энергии возбуждения используемой линии спектра [59]. [c.357]

Значения концентрации атомов цезия во всех случаях рассчитывались по соотношению Саха, в которое подставляли измеренные значения температуры Те и концентрации Пе электронов. Условия разряда были таковы, что возбуждался и ионизовался только цезий (в спектре излучения отсутствовали линии ртути). Те измерялась методом обращения линий диффузной серии, Пе — по ширине спектральных линий фундаментальной серии. Более подробно конструкция трубок и методы диагностики параметров плазмы описаны в [3]. [c.228]

Повернем деталь так, чтобы оси отнесения оказались попарно параллельными трем взаимно перпендикулярным плоскостям Я,, Яг, Щ, как показано на рис. 5, в. Очевидно, что при таком положении элементы детали спроецируются хотя бы на одну из плоскостей проекций без искажения, а сами проекции будут представлять простые изображения. Далее совместим все плоскости Я,, Яг и Яз в одну плоскость чертежа, параллельную или совпадающую с плоскостью Яа. Для этого плоскость Я требуется вращать вокруг оси х, а плоскость Яэ —вокруг оси Z по направлениям, указанным стрелками. На плоскости чертежа, которая будет являться как бы носителем трех плоскостей проекции — Я,, Яг, Яз, получится комплекс изображений или чертеж (в начертательной геометрии его называют эпюрой, см. рис. 5, г). Обратите внимание, как совместились проекции проецирующих лучей (линий) на комплексном чертеже (их называют линиями связи). Очень важно запомнить, пользуясь этими линиями, взаимное расположение изображений. Изображение на плоскости Яг является главным изображением — главным видом. Вид —это изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Строго под главным видом располагается вид сверху. [c.13]

Видом называется изображение, на котором показана обращенная к наблюдателю видимая часть поверхности предмета. В целях уменьшения количества изображений допускается показывать на видах штриховыми линиями невидимые контуры предмета. ГОСТ 2.305-68 устанавливает шесть названий ос- [c.129]

На рис. 401 показана обращенная к оси вращения часть тора, в точке сс которого построена касательная к нему плоскость. Точка сс находится во фронтальной меридиональной плоскости. Касательная плоскость Qv является фронтально-проецирую-щей и определяется касательными tit i и tit i, проведенными к фронтальному меридиану и соответствующей параллели. Касательная плоскость Qy пересекает поверхность тора по кривым линиям, которые между собой пересекаются в точке сс. Касательные tt к этим кривым линиям в точке их пересечения сс являются главными касательными поверхности тора в точке сс. [c.278]

При растекании потока перед решеткой линии тока искривляются. Если в качестве распределительного устройства взята плоская (тонкостенная) решетка, у которой в отличие, например, от трубчатой решетки проходные отверстия не имеют направляюш,их стенок (поверхностей), то возникающее поперечное (радиальное) направление линий тока, т. е. скос потока, неизбежно сохранится и после протекания жидкости через отверстия. Это вызовет дальнейшее растекание, т. е. расширение струйки 1 и падение ее скорости за счет сужения струйки 2 и повышения ее скорости. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании жидкости по ее фронту, а следовательно, за решеткой значительнее расширение сечения и соответственно уменьшение скорости струйки 1 за счет струйки 2. Вследствие этого после определенного (критического или оптимального) значения коэффициента сопротивления опт плоской решетки, при котором поток за ней полностью-выравнивается, т. е. скорости в обеих струйках становятся одинаковыми, дальнейшее увеличение приводит к тому, что за решеткой скорость струйки 2 возрастает даже по сравнению со скоростью струйки /, возникает новая деформация поля скоростей в виде обращенной или перевернутой неравномерности (рис. 3.3). [c.80]

Вид — ортогональная проекция обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета, расположенного между ним и плоскостью чертежа. На видах чертежа все видимые элементы предмета изображают сплошными основными линиями. В отдельных случаях (для уменьшения количества изображений) допускается [c.38]

При графическом методе профилирования используют метод обращения движения, т. е. вращают стойку (линию СО,) (рис. 17.14,6 ) относительно неподвижного кулачка /. Для ряда [c.467]

При й = 6,43 вырожденная седловая точка возникает. Она является точкой торможения. В ней две линии тока касаются друг друга. Указанное значение к при выбранных Ь и М определено из условия обращения в нуль осевой составляющей вектора скорости при а = 0, г = ju. [c.209]

Аналогично решается задача определения координат теоретической профильной поверхности пространственного кулачка для механизма с коромыслом (рис. 15.17). Коромысло 2, начальное положение которого определяется касанием с кулачком в точке Aq (рис. 15.17, а), перемещается в плоскости, пересекающей плоскость хОу под углом р, по линии, параллельной оси Оу и отстоящей от нее на расстоянии /. Координаты центра вращения коромысла в плоскости параллельной хОу, равны auf. Радиус-вектор ро точки Ло проекции точки Ло на плоскость хОу образует с осью Оу профильный угол фо, которому соответствует угол наклона коромысла фао-Применяя принцип обращения движения, получим, как и в случае поступательного движения толкателя при повороте оси р па угол pi (рис. 15.17, б), радиус-вектор точки Л [c.184]

Рис. 9.26, По наклону прямой линии можно легко определить, что период обращения Т изменяется пропорционально

Отметим, что решениями уравнения Эйлера нельзя удовлетворить линь нему (по сравнению со случаем идеальной жидкости) граничному условию обращения в нуль тангенциальной скорости. Математически это связано с более низким (первым) порядком этого уравнения по координатным производным, чем порядок (второй) уравнения Навье — Стокса. [c.75]

Эти линии тока представля(9т собой семейство подобных кривых, обращенных своей вогнутостью в сторону начала координат, являющегося центром подобия. [c.578]

Параллельный пучок, исходящий из центра щели, лежащей на оптической оси коллиматора, имеет плоскостью падения главное сечение призмы пучки, исходящие от других точек щели, падают под углом к главному сечению и преломляются тем сильнее, чем дальше от центра отстоит соответствующая точка щели. Поэтому прямолинейная щель изображается в виде дуги, обращенной выпуклостью к красному концу спектра. Это искривление спектральных линий тем значительнее, чем выше щель и короче фокус объектива коллиматора. [c.339]

Приведенные данные базируются на расчетных материалах. К сожалению, экспериментальное исследование направленного теплообмена почти отсутствует. Можно привести только данные исследования М. А. Глинкова, В. А. Кривандина и Б. А. Бугровой [150] на стендах, представляющих собой вертикально расположенные экранированные камеры сечением 0,23x0,1 и 1,4X0,6 м. Слой факела создавался горелками, дававшими вертикальные факелы. Горелки допускали возможность регулировать соотношение воздуха и газа и интенсивность их перемешивания. Путем создания различных режимов для каждой из горелок удавалось создавать градиенты температур до 400 zpadjM. Температуры измерялись методом обращенных линий. Тепловые потоки в сторону высоких и низких температур измерялись через серию специально уплотненных отверстий. [c.231]

Для Д. п. по спектрам поглощения наиболее типичны метод поглощения тонким слоем и метод обращения. Если слой оитически тонкой однородной плазмы толщиной I просвечивать излучением вспомогат. источника со сплошным спектром (v) с яркостной темп рой превышающей темп-ру плазмы Г, то иа фоне этого спектра можно наблюдать линии поглощения. Если Гр<7 , то вместо линий поглощения будут наблюдаться эмиссионные линии. При линии в спектре исчезают ( обращение линий ). Следовательно, варьируя Гр известным образом, можно по моменту обращения линий определить Т (см. также Пирометрия оптическая). [c.606]

Хотя с помощью метода обращенных линий можно получить воспроизводимое значение температуры в пределах нескольких градусов, при 2500° К точность метода оказывается невысокой, если не будут приняты надлежащие меры для получения строго заданного оптического пути [И, 12, 60], чтобы обеспечить надежность измерений. В дополнение к проблемам, связанным с оптическим путем луча и с исследуемыми раскаленными газами, существуют трудности в измерении температуры и лучеиспускательной способности источника, применяемого для сравнения. Стронг и Банди [61] распространили этот метод на измерения давления и скорости газового потока, которые измеряются так же, как и температура , но с применением спектроскопа очень высокой разрешающей силы. [c.357]

Отсюда следует, что вх = Ах- Это и есть закон Кирхгофа ). Следовательно, при данной температуре тело излучает количество энергии Е,)х = вцЕх, которое равно части энергии излучения черного тела А Е , поглощаемой при той же температуре данным телом. Этим законом пользуются при измерениях температуры лламени по методу обращения линий. [c.37]

Сжигание горючей смеси осуществлялось в горелке, создающей открытую струю продуктов сгорания с температурой от 1750 до 2400° К при полном давлении 1 атм. Диаметр струи изменялся от 40 до ЪЪмм. Температура продуктов сгорания регулировалась по изменению соотношения метана и кислорода в горючей смеси и определялась по обращению/) линий натрия. Факел помещался в зазоре магнитной системы величина магнитного поля регулировалась ступенчато в пределах 0,5—1,7 тл. Б качестве с.в.ч. генератора использовался клистрон, работающий в диапазоне 0,8 см. Зондирование производилось линейно поляризованной волной, при этом с.в.ч, тракт был расположен вдоль оси сердечников магнитной системы. Коэффициент КСВН элементов с.в.ч. тракта, включая плазменный промежуток, составлял около 1,2. [c.186]

Фронтальную проекцию видимой части линии пересечения от невидимой ее части отделяют точки Г и 2, лежащие на проекции главного меридиана. Та часть кривой линии пересечения, которая расположёна на половине поверхности вращения, обращенной к плоскости V, очевидно, является н е в и д и-м о й на фронтальной плоскости проекций. [c.207]

Видом иазьн ается изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Невидимые части поверхности предмета допускается показьпзать на видах штриховыми линиями (см. рис. 127 и 128). Применение штриховых линий в отдельных случаях позволяет уменьшить число необходимых изображений, не нарушая ясности чертежа. [c.65]

Действительно, круговое сечение цилиндра можно принять за параллель некоторой сферы. Например, окружность радиуса ell (рис. 263, 6) может быть параллелью многих сфер, центры которых располагаются на прямой, проведенной через j перпендикулярно к плоскости параллели. Если же мы на этом перпендикуляре возьмем точку в пересечении с осью конуса, то такую точку (с фронт проекцией 0 ) можно принять за центр сферы с радиусом 0 1, пересекающей цилиндр по окруж--НОШХааддаз li э конус вращения — по окружности с диаметром 2 3. Отсюда мы получаем точки, фронт, проекции которых сливаются в одну точку е (одна из этих точек — на обращенной к нам части линии пересечения, другая — на ей симметричной). [c.220]

Пакет программ ГРАФОР является удобным в эксплуатации и достаточно простым и обращении, охватывает значительную часть графических задач. Однако реализованные программы имеют ряд ограничений. Так, программа построения каркасных моделей функций двух переменных ориентирована только на однозначные функции, заданные в узлах прямоугольной сетки. Отсутствуют программы получения каркасных моделей с удалением невидимых линий. Нет программ, которые осуществляют построение проекций ГО на плоскость, расположенную произвольно к проецирующему вектору [c.166]

Виды. Вид — изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Для уменьшения количества изображений допускается на видах показывать необходимые невидимые части поверхности предмета щтриховыми линиями (рис. 5.4). [c.110]

В области влажного пара наносится сетка линий постоянной сухости пара х = onst), которые сходятся в критической точке К. Изотермы в области влажного пара совпадают с изобарами. В области перегретого пара они расходятся изобары поднимаются вверх, а изотермы представляют собой кривые линии, обращенные выпуклостью вверх. При низких давлениях изотермы весьма близки к горизонтальным прямым с повышением давления кривизна изотерм [c.187]

Желательно совмещать линшг центров изгиба также в поперечной плоскости. Соединение полками, обращенными в одну сторону (виды 11, 12), целесообразнее соединения полка.ми, обращенными в разные стороны (виды 13, 14). В последнем случае в результате смещения линий центров изгиба в узле под нагрузкой возникает скручивающий момент. [c.192]

При обращении движения лучи 0 Г 0 2 -, 0 3 . .. 0,5 0 9 будут последовательно занимать положения I"1, 2"2, 3"3,. .., 8"8, 9"9. Зафиксировав профиль относительно линии 0,02- можно вычертить ряд его последовательных положений. Так, положение линии О1О2 при обращении движения соответственно совпадает с O2I"1. 0.22"2, 0.23"3,. .., 028 8, 029 9 и т. д. Огибающая ряда последовательных положений профиля Я, является искомым профилем Г/2. [c.351]

Построение выполняют в такой последовательности (рис. 17.13,6). Вычерчивают окружности радиусами е, и = Гд + Rp с общим центром в точке А. На начальной окружности радиуса Гц выбирают начальную точку О профиля и отмечают дуговые шаги О Г, 1 2, 2 3, . .., равные Л(р,Ло в соответствии с заданным углом (pip рабочего профиля и выбранным числом N шагов (Д(р, = ф1р/УУ). Через отмеченные точки /, 2, 3 проводят положения 14 2 2 З З 4 4 . .. оси толкателя в обращенном движении стойки (—ш,) с учетом направления вращения кулачка. Эти линии проходят через точки О, /, 2, 3, . .. касательно к окружности, радиус которой равен величине смещения е. Сумма углов Дфо,+Аф,24-Аф2з-)-... равна заданному углу ф р. В направлении относительного движения толкателя от начальной окружности (точки О, /, 2 3, . ..) откладывают с учетом [c.466]

Рассмотрим примеры изображений некоторых простых поверхностей в проекциях с числовыми отметками с помощью горизонталей. На рисунке 18.39 справа изображена поверхность прямого кругового конуса (только одна полость конической поверхности), обращенного вершиной вверх. Это концентрические окружности, расстояние между которыми равно интервалу линии ската поверхности ее образующей. Поэтому коническую поверхность можно задать вершиной и уклоном линии ската. На рисунке 18.40 справа изображена коническая поверхность, обращенная вершиной вниз. Проекции горизонталей обеих поверхностей не отличаются друг от друга. Отличие вводят нумерацией горизонталей, бергштрихами. [c.423]

При обращении движения кулачкового механизма точка 0 (рис. 15.15, б) перемещается по окружности радиусом / в направлении, противоположном враптению кулачка. От линии OiOj в направлении, противоположном вращению кулачка, отложим углы [c.180]

Необходимо подчеркнуть, что равенство dvx/ y = 0 на линии отрыва имеет место лишь постольку, поскольку при этом же х обращается в бесконечность Vy. Если бы постоянная А в (40,7) случайно оказалась равной нулю (а потому не было бы и Vy (xo, у) = оо), то точка х — хо, у = 0, в которой обращается в нуль производная dvxjdy, не была бы ничем замечательна и во всяком случае не была бы точкой отрыва. Обращение А в нуль может, однако, произойти лишь чисто случайно и поэтому невероятно. Практически, следовательно, точка на поверхности [c.234]

Прохождение же чере нуль путем обращения Д в бесконечность не запрещается. Если на некоторой линии 1/А = О, то это приводит лищь к тону, что соответствие между плоскостями х,, у и о, 0 становится не взаимно однозначным в том смысле, что при обходе плоскости х, у некоторая часть плоскости V, 0 проходится дважды ил 1 трижды. [c.609]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...