Коротковолновый предел

Таким образом, для обоих случаев симметрии фазовая скорость первой распространяющейся моды имеет в коротковолновом пределе значение скорости волн Рэлея. Для симметричных движений величина t все время остается больше сц, а для антисимметричных — меньше. На рис. 39 и 42 соответствующая этим ветвям асимптота обозначена прямой QR. [c.134]

В длинноволновом пределе 7V 1 пластина является идеальной, т. е. контраст близок к единице. При 7V 1 (коротковолновый предел) происходит частичная или полная компенсация интерференционных максимумов и минимумов по сечению пучка. При этом контраст мал или равен нулю. Например, для монокристалла Si с углом между поверхностями рад параметр неидеальности равен N 5,5 для [c.64]

Вычислением спектрального распределения энергии, излучаемой абсолютно черным телом, занимались многие физики XIX в. Наиболее известны исследования Рэлея и Джина, которые вывели спектральное распределение излучения абсолютно черного тела из классического закона равнораспределения энергии по степеням свободы. Они установили, что полученные таким путем выводы согласуются с экспериментом только в длинноволновом пределе и что в коротковолновом пределе результаты приводят к знаменитой ультрафиолетовой катастрофе — спектральному распределению, плотность которого неограниченно возрастает при стремлении длины волны к нулю. [c.458]

В рентгеновских дифракционных экспериментах обычно используют характеристическое Ка-излучение атомов со средними атомными весами с длинами волн от 2,28 А для хрома до 0,71 А для молибдена, причем наиболее часто используется излучение атомов меди с длиной волны 1,54 А, а точнее, дублет Ка, и Ка с длинами волн соответственно 1,537 и 1,541 А. Излучение от обычной рентгеновской трубки в дополнение к указанным сильным максимумам содержит также одну или несколько линий К,в с более короткими длинами волн, несколько слабых длинноволновых линий Ь-серии, несколько слабых линий, возникающих из-за наличия примесей или загрязнений на аноде рентгеновской трубки, и непрерывного фона белого излучения. Этот фон имеет резкую границу при длине волны, соответствующей коротковолновому пределу, для которого энергия испускаемого рентгеновского луча кс/Х равна энергии электронов возбуждающего электронного пучка еЕ, проходит через максимум и затем уменьшается с увеличением длины волны. Искажение дифракционной картины указанным примесным излучением можно уменьшить, используя различные монохроматизирующие устройства, включая поглощающие фильтры, кристаллические монохроматоры и селективные энергетические детекторы. [c.82]

Непрерывное верхнее состояние. Так же как и для двухатомных молекул, непрерывный спектр испускания может возникать в результате рекомбинации, сопровождающейся излучением света при двойном столкновении двух частей молекулы. Если две части, скажем X - - У7, сближаются в соответствии с потенциальной поверхностью возбужденного состояния, электронный переход в основное состояние может быть в продолжении всего времени столкновения. А так как кинетическая энергия сталкивающихся частиц не квантована, испускается непрерывный спектр, соответствующий образованию молекулы непрерывный спектр рекомбинации). Коротковолновый предел этого непрерывного спектра является нижним пределом энергии диссоциации, если две сталкивающиеся частицы были в своих основных состояниях. [c.468]

Когда nv <С 2% , обменный член как функция угла рассеяния очень быстро осциллирует и, следовательно, не дает вклада в экспериментально наблюдаемое сечение. Отметим, что для кулоновского потенциала классический результат получается в пределе малых скоростей, т. е. больших длин волн, в то время как обычно переход от квантовой механики к классической аналогичен переходу от физической оптики к геометрической, т. е. классические результаты соответствуют коротковолновому пределу (гл. 18). [c.395]

Исходя из мысленного эксперимента по измерению положения с помощью микроскопа Гейзенберга , установите коротковолновый предел при измерениях длины, определяемый соотношением W = hv. [c.283]

Твердые частицы излучают как черное тело. Их размеры находятся в пределах диапазона эффективных длин волн спектра излучения при соответствующей температуре. Частицы, размеры которых меньше длины волны на коротковолновой границе падающего излучения, становятся частично прозрачными (гл. 5). [c.77]

На рис. 16 показаны четыре формы потери устойчивости, возможные в трехслойных конструкциях. Общая форма потери устойчивости соответствует Эйлеровой форме потери устойчивости стержня сдвиговая форма является разновидностью общей потери устойчивости, которая происходит за счет сдвига заполнителя. Сморщивание несущих слоев представляет собой местную или коротковолновую форму потери устойчивости. И наконец, явление, сопровождающееся появлением ряби на несущих слоях, связано с общей потерей устойчивости слоя в пределах ячейки сотового заполнителя. [c.199]

Из каждых 100 единиц приходящего коротковолнового излучения 3 единицы поглощаются в верхней части атмосферы, 13 единиц — в нижней. Из оставшихся 84 единиц 35 взаимодействуют с облаками, при этом 26 единиц отражаются вверх, обратно в космос, 2 единицы поглощаются облаками, а 7 отражаются в нижележащий слой атмосферного воздуха. Из 49 единиц, оставшихся от первоначального потока солнечного излучения, 24 также взаимодействуют с атмосферой при этом из 31 (24-Ь7) единицы 6 единиц отражаются вверх и уходят за пределы атмосферы. Только 25 единиц рассеянного солнечного излучения достигают земной поверхности из них 3 единицы отражаются, а 22 поглощаются. [c.293]

Диапазон измеряемых температур. Для измерения температуры полупроводниковых кристаллов по сдвигу края поглощения необходимо, чтобы свет взаимодействовал с двумя поверхностями пластинки. Верхнюю границу температурного диапазона, в котором возможно измерение, определим из условия ак 4,5, при этом ехр( —а/г) 0,01, и пластинка является частично прозрачной. На рис. 5.13 показаны спектральные зависимости верхней границы при измерениях в проходящем и отраженном свете для кристалла кремния толщиной 1 мм. В коротковолновой области (Л 1,74-1,8 мкм) верхний предел достигается тогда, когда кристалл становится непрозрачным вследствие сдвига края поглощения. В длинноволновой области непрозрачность кристалла при нагревании обусловлена увеличением концентрации свободных носителей заряда, при этом коэффициент поглощения связан с длиной волны соотношением Друде а Л . [c.122]

Преимущества фурье-спектрометра перед обычными спектральными приборами (например, с дифракционной решеткой, см. 6.6) обусловлены увеличением проходящего через прибор светового потока (для достижения высокого разрешения здесь ие требуется уменьшать ширину входной щели) и одновременной регистрацией всего спектра при использовании фотоэлектрических приемников. Для коротковолновой части спектра эти преимущества значительно снижаются в связи с тем, что. на приемник попадает одновременно с модулированной и немодулированная часть излучения, из-за чего возрастает уровень шумов на выходе. В коротковолновой части спектра шум определяется полным световым потоком, в то время как для малочувствительных детекторов инфракрасного излучения основной шум обусловлен собственными шумами детектора и в широких пределах не зависит от падающего на приемник потока излучения. Поэтому преимущества метода реализуются лишь в инфракрасной области, особенно в далекой. [c.255]

Формулы (3.3.31), (3.3.32) означают, что в пределе коротковолновых возмущений вибрации действуют лишь на капиллярную волну на поверхности раздела (но не на гравитационную). [c.119]

Гамма-лучами называют, испускаемые ядрами атомов электромагнитные колебания с длиной волны, лежащей в пределах 10 . . . 5-10" А. Гамма-лучи занимают наиболее коротковолновый участок спектра электромагнитных колебаний. Они невидимы для глаза человека и обладают способностью проникать [c.284]

Начиная с указанных коротковолновых пределов, мат1жцы инертных газов прозрачны в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях спектра. Если такие матрицы облучать светом, длина волны которого больше границы пропускания, то испускание или переходы в КР вообще не наблюдаются. Только в дальней ИК-области и соответствующих участках спектров КР могут присутствовать полосы, обусловленные колебаниями кристаллической решетки. В исследованиях по матричной изоляции такие колебания не наблюдались. [c.35]

NHg Гош и Бейр [1398] исследовали спектр люминесценции, сопровождающий реакцию N2H4 с атомарным водородом и связанный с образованием радикала NHa в возбужденном состоянии Ai. Найденный ими коротковолновый предел соответствует 50,7 ккал, что дает для ДЯ (NHa) значение 40,5 1 ккал/моль, согласующееся с ранее полученными данными [1514, 1394]. [c.683]

Следует помнить, что закон Стефана—Больцмана относится к полному тепловому излучению. Количество энергии, испускаемой абсолютно черным телом в пределах ограниченных полос спектра, растет с температурой по-разному, в зависимости от местоположения и ширины этих полос. Поскольку темп роста в коротковолновой части спектра выше, чем в длинноволновой, качественный состав полной испускаемой энергии с увеличением температуры изменяется. Если вплоть до 1500—2000 К подавляющая часть испускаемой энергии приходится на невидимое глазом длинноволновое излучение, то при температуре солнца (около 6000° К) почти половина всей энергии воспринимается в виде света и близкого к нему ультрафиолетового излучения, а гигантским температурам, господствующим в недрах звезд, отвечает излучением главным образом рентгеновых и еще более коротких лучей. [c.199]

Для люминесцирующих молекул при изменении длины волны возбуждающего света в пределах электронной полосы поглощения спектр люминесценции не зависит от длины волны возбуждающего света. Эта независимость обусловлена быстрой (но сравнению с временем жизни возбуждённого электронного уровня) релаксацией энергии по колебат.-вращат. иодуровням электронного состояния. В частности, при возбуждении -- в длинноволновой части спект- ралъной полосы поглощения нек-рая часть энергии люминесценции приходится на более коротковолновую антистоксовую область. В этом случае возбуждающий квант hvg атом поглощает из возбуждённого колебат. состояния [c.108]

Тепловые И. о. и. имеют сплошной спектр и энергетич. характеристики, описываемые законами теплового излучения, в к-рых осн. параметрами являются темп-ра Т м коэф. излучения светящегося тела е (Я,, Т). С повышением Т быстро возрастают Lg и М а спектральные плотности этих величин, а их максимум смещается в коротковолновую область. В пределе е(Я.) = 1 достигается излучение абсолютно чёрного тела, что близко выполняется, напр., для Солнца (Гг-б-Ю К, Lj,==2-10 кд/м , р=1,37 кВт/м — вне атмосферы), излучение к-рого используется в теплофиз. и энергетич. гелиоустановках, а также может применяться для накачки лазеров, В искусств, тепловых И. о. и. излучающее тело нагревается электрич. током или в результате выделения энергии в хим. реакциях горения. [c.221]

Интенсивность рснтг. излучения, прошедшего через поглотитель с поверхностной плотностью т (в г/см ), определяется ф-лой I = / ехр( тт), где — интенсивность взл енвя до поглощения, т — массовый иоэф. поглощения (в см /г). В пределах между двумя соседними краями поглощения т растёт яХ. Зависимость т( ) во всём интервале Л, представляет спектр поглощения. С коротковолновой стороны от каждого края поглощения величина т претерпевает флуктуации, к-рые несут информацию о структуре вещества и изучаются методами рентгеновской спектроскопии. [c.363]

Рентгеноспектральный анализ бокситов также вполне может заменить химический анализ. Методы получения и измерения рентгеновских спектров элементов давно известны, однако только в последние годы был разработан рентгеноспектрометр, который гарантирует безупречную воспроизводимость условий опытов и высокую точность измерений. Для возбуждения рентгеновского характеристичного излучения использованы быстрые электроны или рентгеновское излучение, волны которых короче, чем характеристичное излучение данного элемента. У спектрографов, которые имеются в продаже, предпочтительно возбуждение при помощи коротковолнового рентгеновского излучения, потому что при таком устройстве проба размещается за пределами вакуумного пространства рентгеновской трубки. Исследуемый препарат помещается вблизи окна запаянной трубки, из которой лучи падают на него под определенным углом. Исходящее от пробы вторичное излучение через диафрагму падает на монокристалл, на атомных плоскостях которого оно отклоняется по Брэгговскому уравнению [c.21]

Максимальная температура, достигаемая при ш=0,7 Шо, составляла согласно расчетам 1240 К, максимальная концентрация носителей— 3,5 10 1 см , давление — 40 кбар. Эксперимент показывает, таким образом, что за времена порядка 10 пс достигается значительный разогрев оптической фононной моды в центре зоны Бриллюэна. Это обстоятельство с учетом того известного факта, что энергия фотовоз-бужденных электронов в кремнии передается преимущественно в коротковолновые участки фононных ветвей, свидетельствует о высоких скоростях термализации энергии в пределах оптической части фононной подсистемы. [c.152]

Отражательные голограммы можно восстанавливать белым светом даже от таких источников, как солнце или фара. Цвет, в котором восстанавливается голограмма, определяется шагом полос, установленным при записи. Существует еще одна проблема, связанная с тем, что при проявлении большинство фотографических эмульсий претерпевает усадку поэтому после сушки шаг полос фактически оказывается меньше шага, установленного при записи. Голограмма, записанная в красном свете гелий-неонового лазера, восстанавливается в зеленом или желтом цвете. Понятно, что большая усадка голограммы, записанной в зеленом или синем свете, приведет к изменению цвета восстановленного изображения, который может уйти далеко в фиолетовую область и оказаться за пределом чувствительности человеческого глаза. Усадка одних фотографических материалов больше, других — меньше, а некоторые материалы, например бихромированная желатина, при проявлении даже расширяются. Таким образом, на бихромированную желатину надо записывать в более коротковолновом свете к счастью, она чувствительна именно в сине-фиолетовой области спектра. В 9.1 рассмотрены более детально характеристики этих фотографических материалов. [c.490]

В фотографических слоях желатина выполняет роль матрицы, в которой распределены светочувствительные кристаллы. Заметим, однако, что сама желатина чувствительна к свету и может образовать фазовую объемную голограмму. Чувствительность ее увеличивается, если ввести в нее небольшое количество (NHJ rjO, или КгСгО,. После экспонирования обработанной таким образом желатины синим светом она становится нерастворимой в воде, тогда как в исходном состоянии является хорошо растворимой. Для записи голограмм, следовательно, требуются лазеры, излучающие в коротковолновой области спектра, причем требуется энергия порядка десятков миллиджоулей. Таким образом, можно записать как рельефную фазовую голограмму, так и объемную фазовую голограмму. Оба типа голограмм обла> дают высокой дифракционной эффективностью, близкой к теоретическому пределу. [c.151]

ДО 70%. При предельной оптимизации параметров всего тракта преобразования в моноимпульсном режиме достижим коэффициент преобразования до 80%. Излучение гармоник частотных лазеров на неодиме может использоваться как эффективное излучение накачки лазеров на красителях, обладающих широкими перестроечными характеристиками (в пределе 0,35—1,0 мкм), с последующим удвоением частоты их излучения. Для накачки коротковолновых лазеров на красителях необходимо использовать фотоны уже не второй гармоники, а более высокоэнергетичные фотоны третьей и четвертой гармоник неодимовых лазеров (соответственно /.2.3.4 = 532, 355 и 266 нм). Во всех рассмотренных случаях используется преимущественно внешнее , или внерезонаторное, преобразование, когда преобразующий элемент устанавливается в оптическом тракте системы после выхода излучения из резонатора лазера или усилителя. [c.242]

Разложение (2.33) в ряд Фурье по плоским волнам идеально описывает спектр свободных электронов в потенциальном ящике (так же, как и спектр упругих колебаний твердого тела). Однако при изображении спектра валентных электронов металла возникают трудности, связанные с просачиванием части электронной плотности в глубь остова. Так, у 35-электрона главный максимум лежит за пределами остова (в кристалле — между остовами), а два небольших максимума расположены концентрически внутри остова на разных расстояниях от ядра. Для изображения внутриостовных коротковолновых осцилляций потенциала нужно взять большое число членов ряда Фурье (в одномерном случае 10 , в трехмерном 10 ) и провестиг суммирование в большом числе точек ячейки кристалла, что-делает метод плоских волн практически неудобным. [c.57]

Релаксация температуры плазмы в результате ее распада за счет рекомбинационных и диффузионных процессов в первую очередь сказывается на спаде мощности коротковолнового теплового излучения. Характерное время свечения, определяемое на полу-высоте от максимальной энергетической яркости, составило 5— 8 МКС. Как следует из экспериментальных результатов [17], существует оптимальный диапазон плотностей потока излучения СОг-лазера (/=(0,3-ч-1,2) 10 Вт см 2), нижняя граница которого совпадает с порогом возникновения светодетонационного режима пробоя. В пределах указанного диапазона отношение сигналов линейчатого спектра к уровню сплошного фона максимально. [c.197]

Чтобы проверить, не является ли указанная фосфоресценция результатом действия длинноволнового отрога коротковолновой полосы собственного поглощения, было исследовано [338] спектральное распределение возбуждения фосфоресценции в КС1 — Т1. Возбуждение свечения производилось при помощи выделявшихся монохроматором отдельных линий ртутнокварцевой лампы и конденсированных искр из А1, Си, Ni и d. Относительная интенсивность применявшихся спектральных линий определялась фотографическим фотометрированием и при помощи счетчика фотонов. Полученные кривые спектрального распределения фосфоресценции оказались почти тождественными с кривой длинноволновой полосы поглощения КС1 — Т1, и в пределах ошибок измерений совпадают также положения максимумов этих кривых. [c.245]

Контраст интерференции в коротковолновом участке спектра (Аг/ = 2480-Ь2700 см , АЛ = 3,74-4 мкм) изменяется в интервале от Ут)тш 5,6 10 до (У т)тах 9,3 10 . В ДЛИННОВОЛНОВОМ участке Аи = 9804-1200 см , АЛ = 8,34-10,2 мкм) контраст на порядок выше и находится в интервале от (Ут)т1п 6,1 10 до (Ут)тах 8,7-10 . В пределах полосы поглощения контраст несколько уменьшается вследствие поглощения света (максимум коэффициента поглощения при и к 1110 см составляет а 4,5 см ). При дальнейшем [c.62]

Возбуждение высших гармоник явлиется процессом, имеющим исключительно большое значение для практики получения когерентного излучения в ультрафиолетовой области спектра. Прн использовании возбуждающего лазерного излучения видимого диапазона частот к настоящему времени удается возбудить высшие гармоники этого излучения вплоть до значений АГ 30, и это не предел ни с принципиальной точки зрения, ни с точки зрения техники эксперимента. Когерентное коротковолновое излучение является иск.тгючительно важным инструментом в различных областях физики, химии и биологии, В условиях, когда отсутствуют лазеры, излучающие в далеком ультрафиолетовом диапазоне, нелинейное преобразование излучения представляет собой единственный метод, позволяющий в этом диапазоне получать когерентное излучение. [c.144]

Как следует из линейной теории 1.3, при воздействии горизонтальных вибраций на поверхность раздела несмешивающихся жидкостей может наблюдаться как резонансная неустойчивость, так и неустойчивость Кельвина-Гельмгольца. В высокочастотном пределе резонансная неустойчивость вытесняется в коротковолновую область, где она подавляется вязкостью, неустойчивость же Кельвина-Гельмгольца слабо зависит от вязкости и сохраняется в высокочастотном пределе. Можно ожидать, что именно с этой неустойчивостью связан наблюдающийся в экспериментах волновой рельеф. Упрощение, достигаемое использованием высокочастотной асимптотики, позволяет не ограничиваться линейной теорией, но изучить и нелинейные надкритические режимы, по крайней мере при малых надкритичностях. [c.114]

Важный вид литийсодержащих стеклообразных материалов — так называемый пирокерам — стеклокристаллический материал, получающийся кристаллизацией светочувствительного стекла, содержащего 60—85% S1O2, 5,5— 15 /o LI2O и 2—25% AI2O3, под воздействием коротковолновых лучей и термической обработки. Предел прочности пирокерама при растяжении составляет от 25,3 (для нешлифованного) до 14 кг/ж.и (для шлифованного стекла), твердость 7,5 по шкале Мооса, плотность 2,5—2,6. Коэффициент термического расширения пирокерама может меняться в широких пределах — от отрицательного до положительного, составляющего до 20 10— . Теплопроводность пирокерама в 3 раза выше теплопроводности пирексового стекла, он обладает высокой термостойкостью и высокой температурой размягчения (до 1350 С). [c.534]

Все сказа н ное выше хорошо объясняет появление искровых линий в свечении разряда и спонта нное возникновение новых центров эмиссии катода. То и другое явления следует рассматривать лишь как естественную цепь следствий резко нарастающей интенсивности процессов дугового цикла в пределах ячеек, деление которых не способно обеспечить необходимую скорость развития эмиссионной поверхности катода. Действительно, возбуждение коротковолнового искрового спектра обязано своим происхождением резкому повышению ионизирующей способности электронов в результате подъема напряжения на электродах дуги. При содействии возникающего при таких условиях сильного электрического поля это коротковолновое излучение в свою очередь способно вызвать спонтанное образование на катоде новых очагов эмиссии посредством фотоэффекта. Таким путем отчасти компенсируется недостаточная скорость развития эмиссионной поверхности посредством обычного процесса деления ячеек. Спонтанное появление новых катодных пятен, таким образом, лишь подчеркивает то обстоятельство, что при рассматриваемых режимах резкого нарастания тока узким местом разряда, тормозящим этот процесс, служит недостаточная скорость развития эмиссионной поверхности катода посредством деления ячеек катодного пятна. [c.184]

Чем меньше величина щели, тем сильнее выражено явление дифракции. Однако существуют такие частицы, для которых самые коротковолновые световые лучи, например фиолетовые или даже невидимые ультра нюлетстые, оказываются слишком велики. Здесь наступает предел разрешающей силы микроскопа. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...