Бауэра формула

Бабине принцип 265 Бауэра формула 456, 458 Бельтрами оператор 454 Бете приближение 339 Биений длина 621 Блеска угол 438 [c.651]

Для вычисления интегралов в (86) можно поступить следующим образом. Выразим множитель ехр [— ир - через радиальные полиномы с помощью хорошо известной формулы Бауэра ) в виде [c.434]

Первый множитель в левой части этого уравнения можно выразить в виде следующего ряда полиномов Лежандра (формула Бауэра, см. (9.4.9)) [c.593]

Бауэр [29] рассчитывает вероятность угрозы по формуле [c.172]

Решают данную задачу с использованием диаграмм Виттен-бауэра энергия—масса. Построение диаграмм связано с расчетами приведенного момента инерции механизма и приведенных сил (моментов) полезного сопротивления для различных положений ведущего звена. Эти расчеты представляют собой многократно повторяющиеся вычисления по одним и тем же достаточно громоздки.м формулам. [c.94]

Затем по формуле (7.8) для исследуемого механизма строим график зависимости приведенного момента инерции /п от угла Ф, причем с целью упрощения последующего исключения переменной ф из графиков /п(ф) и А7 (ф) располагаем координатные оси, как показано на рис. 58, в. Исключение угла ф выполняется путем нахождения пересечения горизонталей, проведенных из точек графика АГ с вертикалями, проведенными из соответствующих точек графика (рис. 58, г). Полученный график зависимости приращения кинетической энергии АГ от приведенного момента инерции называется диаграммой Виттен-бауэра. По ней можно определить значение угловой скорости (о начального звена в любом положении механизма, если известно значение ю == соо при ф = 0. Для этого откладываем значение кинетической энергии при ф = О от начала координат графика АТ (In) вниз по оси ординат. Полученная точка От определяет начало координат графика T(J ). Луч, соединяющий любую точку N диаграммы Виттенбауэра с началом координат От, образует с осью абсцисс угол ijj, тангенс которого пропорционален квадрату угловой скорости со. Для доказательства этого положен нпя найдем из прямоугольного треугольника OnN [c.207]

Приведенная формула может быть полезной для вычисления аберраций высших порядков, присущих меннскообразяым компенсаторам (например, в системах Максутова, Бауэра и др.). [c.281]

Так, например, Бауэр ) предложил рассматривать течение от источника в равномерном потоке, т. е. обтекание так называемого полутела [62, 15.23], как некоторое приближение к бесконечному кавитационному течению за движущейся сферой (см. п. 10). Однако с точки зрения асимптотической теории Ле-.винсона (п. 5) лучшее приближение достигается, при обтекании распределенных источников постоянной интенсивности, расположенных на положительной оси х. Этот случай, как известно, соответствует параболической каверне [62, 15.20]. С помощью известных формул [c.290]

Наиболее ранние результаты получены для шаров Бауэром 2<), который нашел Св(0) =0,30. Этот результат, по-види-мому, надежен с погрешностью 10%, хотя экспериментальные наблюдения требуют некоторых поправок. Например, если понятие присоединенной массы применимо к кавитационному движению (см. гл. XI, п, 6), то лобовое сопротивление О должно изменяться с изменением ускорения а, согласно формуле О = та 1+ок), где т—масса снаряда, а — отношение плотности жидкости к плотности снаряда и k = k Q)—коэффициент присоединенной массы, зависящей от формы снаряда [7, гл. VI]. Член ак обычно пе учитывается нри нзмерениял коэффициента сопротивления каверны Со. [c.298]

И называется функцией Риккати — Бесселя, Она обладает свойством регулярности в точке х = О, а прил — оо асимптотически стремится к sinQ — /7 тг/2). После подстановки правой части выражения (6.12.11) в разложение (6.12.9) получаем формулу Бауэра [c.456]

СЯ ВДОЛЬ положительного направления оси z и поляризованной вдоль осих. В соответствии с формулой Бауэра (6.12.27) падающая волна вне сферы может быть представлена линейной комбинащ1ей бесконечного числа поперечных электрических (E i) и поперечных магнитных i) мод. Кроме того, из разложения радиальной функщ1и 2у = следует, что каждая угловая мода может быть представлена в виде волны, уходящей на бесконечность, и волны, сходящейся к центру сферы. Каждая парциальная волна, из которых составлено поле падающего излучения, порождает отраженную и прошедшую волну с одинаковой угловой зависимостью. Иными словами, падающая волна (скажем, порождает отраженную г У ЛР(Л о ) и прошедшую волны. [c.460]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...