Парциальное сечение

Парциальные сечения рождения р- и /-резонансов можно определить по относительной доле событий, находящихся между фазовой и соответствующей брейт-вигнеровской кривыми. Число событий, находящихся под фазовой кривой, определяет парциальное сечение нерезонансного канала реакции. [c.283]

Это утверждение относится к ядерным реакциям с участием нейтральной частицы. Для реакций с заряженными частицами парциальное сечение еще более резко убывает с уменьшением энергии частицы. [c.121]

Условие унитарности ограничивает величину парциального сечения для неупругих процессов [c.272]

Мерой взаимодействия нейтронов с ядрами является микроскопическое сечение о. В зависимости от вида взаимодействия вводятся сечения деления Оу радиационного захвата а , неупругого рассеяния потенциального рассеяния <3 , резонансного рассеяния Эти сечения называются парциальными. Сечения процессов, не приводящих к изменению структуры ядра, объединяют в сечение рассеяния а . Оно включает в себя сечения потенциального рассеяния,резонансного рассеяния и не- [c.257]

Эту величину называют парциальным сечением. [c.132]

Подставляя это выражение в формулу (23,8). конечное состояние в которой теперь характеризуется определенным моментом I, получим парциальное сечение [c.133]

Пусть 5 =3 6 Тогда парциальное сечение рассеяния можно записать в виде [c.134]

Каждой частоте, при которой tg ос/ = оо или tg Р/ = оо, соответствуют частоты, расположенные в непосредственной близости справа или слева от нее, при которых tg / = О или tg Р/ = 0. При последних частотах сдвиг фаз равен целому кратному л, а соответствующее парциальное сечение обращается в нуль. Однако поскольку другие парциальные амплитуды в этой точке не равны нулю, то отчетливо наблюдаемого эффекта не получается. [c.68]

При действительных п полюсы расположены очень близко к действительной оси. Когда к проходит через значения кел или k,nJ, соответствующий сдвиг фазы быстро изменяется на величину я, причем так, что сдвиг фазы очень быстро принимает последовательные значения и я (по модулю). Именно таким образом в зависимости парциальной амплитуды от частоты появляются максимумы и нули. Для действительных п парциальное сечение вблизи резонанса пропорционально величине [c.68]

Отметим, что если потенциал не связывает частицу полностью "), то фазовый сдвиг не дойдет до значения /гЛ и парциальное сечение не достигнет свое- [c.291]

Резонансы. Если интенсивность потенциала такова, что ее почти достаточно для образования нового связанного состояния с угловым моментом /, то в противоположность случаю s-волны парциальное сечение для I >0 при низких энергиях будет достигать своего предела, определяемого условием унитарности. Так как в такой ситуации все другие парциальные сечения малы, то будет наблюдаться очень интересное явление. В узкой энергетической области, включающей значение энергии, при которой фазовый сдвиг проходит через резко возрастая при этом, сечение рассеяния будет большим, причем его угловая зависимость будет в основном [c.293]

Это означает, что вблизи острого максимума отдельного парциального сечения значение производной соответствующего фазового сдвига ограничено неравенством [c.294]

Соответственно собственным значениям а ядра К и формуле (12.79) причиной резонанса является то обстоятельство, что какое-нибудь отдельное собственное значение а ядра К начинает принимать значения, близкие к единице. Тогда фаза резко возрастает на величину я, вызывая тем самым появление пика в амплитуде и запаздывание потока. Если фазовый сдвиг проходит точку 1/гЯ (по модулю я) вследствие коллективного эффекта от нескольких а, то маловероятно, чтобы это изменение было очень быстрым, если его рассматривать в функции от энергии. В данном случае парциальное сечение имеет пик, но отсутствие большого запаздывания не позволяет связать этот пик с настоящим резонансом. [c.329]

Заметим, что с любым полюсным членом, таким, как (12.86), связано как увеличение, так и уменьшение фазового сдвига. Если фаза б, возрастая, проходит через точку /ая (по модулю я), то где-то она должна пройти через эту же точку, убывая. В этой последней точке мы также имеем большое парциальное сечение. Однако, поскольку уменьшение фазового сдвига связано с опережением, а не с запаздыванием потока, эту точку и пик нельзя интерпретировать как резонанс. Опираясь на рассуждения, в которых используется принцип причинности (гл. 11, 2, п. 2), мы дюжем ожидать, что величина наклона на спадающем участке кривой фазы ограничена, если только потенциал имеет конечный радиус действия. То, что это именно так, можно увидеть также из следующего рассуждения. [c.329]

Как и в случае отталкивающего потенциала типа твердой сферы, который будет рассмотрен в гл. 14, 2, фазовый сдвиг, вообще говоря, стремится к —с . Следовательно, сингулярный потенциал отталкивания должен иметь бесконечное число пиков в парциальных сечениях. Однако, поскольку фазовый сдвиг уменьшается с ростом энергии, ни один из этих пиков не будет резонансом. [c.367]

НОВЫХ частиц. Тогда благодаря законам сохранения момента и четности (если они применимы к данной реакции) новый поток будут питать не все, а лишь вполне определенные состояния из падаюш его пучка они в свою очередь питают только часть конечных состояний, возникающих в старых каналах. Иными словами, пороговые аномалии (пики или сглаженные ступеньки) появляются явно лишь в тех парциальных сечениях, которые соответствуют моменту и четности новой s-волны. Следовательно, если известны четности [c.491]

Обычно парциальные сечения обозначаются [c.11]

Как известно, парциальное сечение [c.240]

Рис. 2. Схемы экспериментов для измерения нейтронных эфф. сечений а — полного сечения б — парциальных сечений К — коллиматоры.

ПАРЦИАЛЬНОЕ СЕЧЕНИЕ, эффективное сечение рассеяния ч-ц с определённым орбит, моментом. См. Рассеяние микрочастиц. [c.522]

Какой вал обладает большей надежностью, если парциальные запасы по нормальным и касательным напряжениям в опасном сечении соответственно равны [c.224]

Для обычных частиц, например для нейтронов, разложение по парциальным сечениям есть не что иное, как разложение по состояниям с различными значениями орбитального момента /. Поэтому если длина волны нейтрона значительно больше области, в которой действуют ядерные силы (за счет короткодействия ядер-ных сил размеры этой области почти совпадают с размерами ядра), то рассеяние в основном идет в s-состоянии (/ = 0), а вероятность рассеяния в состояниях с большими I резко падает с ростом I. Для фотона, в отличие от других частиц, понятия орбитального момента не существует. Мы не будем объяснять этого тонкого обстоятельства, а лишь укажем, что оно обусловлено совместным действием двух причин равенством нулю массы покоя фотона и ненулевым значением его спина, который равен единице. [c.162]

Все возможные подходы к определению допустимых погрешностей расчета полей излучения не исчерпываются описанными выше. Но даже рассмотренные здесь подходы показывают неоднозначность оценок требуемой точности расчетов характеристик поля излучения, определяющих его воздействие на человека. В свою очередь и потребности в ядерных данных, в смысле их точности, при использовании каждого из рйссмотренных подходов существенно различаются. Так, достигнутая на сегодняшний день точность ядерных данных полностью удовлетворяет подход, описанный в п. 3. Подходы, изложенные в п. 1 для больших значений кратности ослабления, и в пп. 2 и 4, потребуют, видимо, проведения работ по уточнению полных и парциальных сечений. [c.291]

Ср. д-пина пробега нейтрона до соударения с ядром X=(N Jy . Длина пробега до взаимодействия того или иного рода определяется соответственным парциальным сечением. Длина пробега до рассеяния, в частности, j = (iVтранспортной длиной A.,r = s/(l — OS0), где osG p. косинус угла рассеяния в лаб. системе. Если рассеяние изотропно, то — При преимуществ, рассеянии вперёд Величина [c.681]

Из-за конечных теплопроводности и теплоёмкости изменения темп-ры в разных частях и элементах активной зоны происходят с разной скоростью. Соответственно коэффициенты реактивности состоят из компонент в общем случае разл. величины, а также знака, с разными периодами установления. Наиб, быстрая компонента обусловлена нагреванием топлива, при к-ром за счёт т.н. допле-ровского уширения резонансов происходит перераспределение парциальных сечений взаимодействия нейтронов с ядрами реакторных материалов.. Значения коэффициентов реактивности изменяются с мощностью, а также в процессе выгорания горючего. Порядок величины асимпто-тич. коэффищ1ентов реактивности мощностного — [c.682]

Мерой взаимодействия с ядрами является микроскопическое сечение а. В зависимости от вида взаимодействия вводятся сечения деления а/, радиационного захвата Ос, неупругого рассеяния atn, потенциального рассеяния Стр, резонансного рассеяния Сг. Эти сечения называются парциальными. Сечения де.пе-ния и радиацнонного захвата объединяют в сечение поглощения Оа. [c.234]

Очень интересным и важным вопросом при исследовании атомных столкновений с участием водородных частиц является выяснение степени поляризации выходящего излучения. Это служило предметом изучения во многих работах, например [121, 123, 133—137]. Исследование поляризации необходимо, как уже отмечалось, для правильного определения сечений, кроме того, исследование поляризации позволяет определить парциальное сечение возбуждения (сечения возбуждения отдельных подуровней) [123]. Измерения поляризации очень существенны для понимания теории атомных столкновений, так как позволяют проверить теорию. Для измерения поляризации в вакуумной области спектра обычно применяется анализатор из фтористого лития, установленный под углом Брюстера [130, 137]. В первых работах [136] поляризация из.мерялась по угловому распределению излучения. Получено только качественное соответствие с данными работы [137]. Возможно, что причина расхождений в несовершенстве методики эксперимента в работе [136]. [c.344]

Из (19,1) вытекает, что (/о <5 /о) 1. т. е. парциальное сечение любого неупругого процесса не может превышать 7гл2(2/- -1). Это хорошо согласуется с обсуждавшимся выше результатом классической механики. Унитарность 5-матрицы (19,1) при этом выражает тот простой факт, что число актов, в которых возникает состояние /о, не может превышать число частиц, попадающих на мишень. [c.132]

Итак, полное сечение определяется фазами рассеяния асимптотик волновых функций с заданным ор тальным моментом и представляет собой сумму парциальных сечений , соответствующих определенному орбитальному моменту. Максимальное значение sinA есть 1, а поэтому максимальное значение каждого парциального сечения (оно иногда называется унитарным пределом ) есть [c.249]

Парапроводимость 416 Парциальное сечение 249 Передающая система 326 Переменный эффект Джозефсона 470 Переохлаждение и перегрев 346. 377 Переход металл — диэлектрик 199 Переходы Лифшица (2,5 рода) 102 Период движения в магинтном поле 73 Пиннинг 394 [c.519]

Может ли парциальное сечение достигать своего предельного значения (11.18), определяемого условием унитарности, если взаимодействие является абсорптивным Предположим, что в 1-й парциальной волне оно полностью абсорптивно, т. е. Imo = оо. Какова величина /-го парциального сечения Сравните полученный результат с формулами (11.32) и (3.47). Каково значение дифференциального сечения, если взаимодействие полностью абсорптивно во всех парциальных волнах [c.306]

I где N N а — показания детектора с мишенью в пучке и вне пучка (рис. 2, а), п — толш,ина мишени (в 5 числе ядер на 1 см ). Для измерения парциальных сечений детектор Д , [c.455]

Результаты столкновения частицы с ядром могут быть различными поглощетгае частицы ядром с вылетом из него каких-нибудь ядерных частиц, упругое или неупругое рассеяние частицы и т. п. Иначе говоря, в результате взаимодействия может произойти переход системы двух взаимодействующих частиц в определенное конечное состояние. Каждому из таких конечных состояний соответствуют своя вероятность и свое парциальное значение сечения. Сечение, характеризующее вероятность перехода в одно из всех возможных переходов, равно сумме Е парциальных переходов. [c.248]

В областях б) и в) дебройлевская длина волны налетающей частицы уже намного меньше геометрических размеров адрона, к Rq. Резонансы еще существуют и в этой области, хотя и в меньшем количестве. Но на ход полного сечения с энергией резонансы уже практически не влияют, поскольку в рассеянии участвует большое число парциальных волн, так что вклад каждой отдельной волны мал даже в ее резонансе. В результате в области б) полные сечения плавно зависят от энергии. Сама зависимость оказывается очень простой каждое сечение 0/ монотонно выходит на асимптотическую константу (см. рис. 7.37). Именно в этой области адроны ведут себя как черные шары (см. п. 1). В период исследований в асимптотической области, когда ускорителей более высоких энергий еще не было, складывалось впечатление, что асимптотическое постоянство полных сечений является окончательным . Однако в 1971 г. был открыт серпуховский эффект отчетливого роста полного сечения К" р, начиная с энергий 5 ГэВ в СЦИ (С. П. Денисов и др.). Экспериментальные исследования при более высоких энергиях привели к выводу, что серпуховский эффект явился первым указанием на существование качественно новой области энергий адрон- [c.375]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...