Пластинка Моменты

Поэтому из двух условий (12,6), (12,7) остается только второе. Выражение же, стоящее в левой части (12,6), определяет, как и в предыдущем случае, силу реакции, действующую в точках опоры пластинки (момент же этих сил равен теперь в равновесии нулю). Граничное условие (12,7) упрощается, если перейти к производным по направлениям п и I, причем учесть, что в силу равенства = О на всем контуре обращаются в нуль также и производные d /dl и В результате получим граничные [c.67]

Это решение представляет чистый изгиб пластинки моментами, равномерно распределенными по ее боковой поверхности. [c.242]

Круглая пластинка с круглым отверстием в центре. Начнем с исследования изгиба пластинки моментами Ж, и Mq, равномерно распределенными по внутреннему и соответственно по внешнему [c.73]

Изгиб прямоугольной пластинки моментами, распределенными по краям. Рассмотрим прямоугольную пластинку, опертую по краям и изогнутую моментами, распределенными по краям bj2 (рис. 85). Прогибы W должны удовлетворять однородному дифференциальному уравнению [c.206]

ИЗГИБ ПЛАСТИНКИ МОМЕНТАМИ, РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПО КРАЯМ 20 имеют вид [c.207]

Рассмотрим теперь изгиб пластинки моментами, распределенными по краям у= >/2. По соображениям симметрии приходим к выводу, что эти моменты могут быть представлены следующим рядом [c.225]

Исследуем теперь характер воздействия шахматного распределения нагрузки, показанного на рис. 114, с. Граничные условия для каждой панели здесь остаются теми же, что и для свободно опертой пластинки, моменты же в центре определяются непосредственно [c.268]

Тот же результат получается и из уравнений (83), если мы пренебрежем малым в сравнении с 1 отношением Введя в уравнение (т) подстановку а= 21е и добавив момент М = — Я/8(1 — v), найдем для центра загруженного круга бесконечно большой пластинки моменты [c.301]

Изгиб круглой пластинки моментами, равномерно распределенными по контуру. Выше (см. стр. 62) при исследовании чистого изгиба круглой пластинки было показано, что деформацией срединной плоскости пластинки допустимо пренебречь в тех случаях, когда прогибы малы в сравнении с толщиной пластинки. Во всех случаях, когда прогибы уже не малы в сравнении с толщиной пластинки и вместе с тем еще малы в сравнении с другими ее измерениями, исследование задачи должно быть обобщено в том смысле, что в нем следует принять во внимание также и деформацию срединной плоскости пластинки ). [c.440]

Здесь через Z обозначена интенсивность сплошной нагрузки, изгибающей пластинку. Мы в дальнейшем займемся случаем изгиба пластинки моментами Gu равномерно распределенными по контуру. Тогда Z=0, и второе уравнение системы (1) может быть заменено таким более простым уравнением [c.316]

Круглый цилиндр. Вычислим момент инерции круглого однородного цилиндра относительно его оси вращения z. Пусть радиус основания цилиндра равен К, а его масса равна М. Разобьем весь цилиндр плоскостями, параллельными его основанию, на бесконечно тонкие круглые пластинки. Момент инерции каждой такой пластинки относительно оси вращения цилиндра на основании формулы (142) будет равен 0,5 где (г — масса пластинки. [c.506]

Для эллиптической пластинки момент инерции равен 1ж(а + й ), где М — масса пластинки. [c.421]

Для каждой из этих пластинок момент промежуточного [c.206]

Изгиб прямоугольной пластинки моментами, распределенными равномерно по сторонам [c.90]

ИЗГИБ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ПЛАСТИНКИ МОМЕНТАМИ [c.91]

Пример I. Найти фокусы инерции эллиптической пластинки. Моменты инерции относительно большой и малой осей пластинки равны Следовательно, малая ось представляет собой ось наибольшего момента инерции. Поэтому фокусы инерции лежат на малой осп на расстоянии от центра, рав- [c.52]

Чистый изгиб прямоугольной пластинки моментами, равномерно распределенными по боковым сторонам. Рассмотрим пластинку со сторонами а я Ь ъ прямоугольной системе координат хуг (рис. 4.7), оси хну которой направим вдоль сторон а и [c.112]

Начнем теперь изгибать упругую пластинку моментами, приложенными далеко от кругового контура. При достаточно больших величинах изгибающих моментов под частями пластинки, касающимися поверхности, образуется пластическое состояние, а под свободными частями — упругое. Кривые, ограничивающие области касания, будут искомыми упруго-пластическими границами. [c.262]

Напряженное состояние пластинки, как известно, может быть определено результирующими величинами, отнесенными ко всей толщине пластинки — моментами и поперечными силами. Первые из этих величин определяются тремя компонентами М , Му, Мху, выражающимися через Ох, Оу, Тху в виде [c.549]

Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной скорости. Сила сопротивления движению равна /еаФ Н, где й = 0,001, V — скорость в м/с, Ф — магнитный поток между полюсами Л/ и S. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута. Удлинение ее на 1 м получается при статическом действии силы в 19,6 Н, приложенной в точке В. Определить движение пластинки в том случае, когда Ф — 10 V6 Вб (вебер — единица магнитного потока в СИ). [c.246]

Вычислить осевые 1х и ]у моменты инерции изображенной на рисунке однородной прямоугольной пластинки массы М относительно осей х и у. [c.264]

Вычислить момент инерции тонкой однородной пластинки массы М, имеющей форму равнобедренного треугольника с высотой й, относительно оси, проходящей через ее центр масс С параллельно основанию. [c.264]

Масса пластинки равна М, I — длина ее стороны. Вычислить момент инерции пластинки относительно оси 2, проходящей через ее вершину параллельно основанию. [c.264]

Вычислить момент инерции однородной треугольной пластинки АВС массы М относительно оси д , проходящей через его вершину А в плоскости пластинки, [c.266]

Однородная прямоугольная пластинка массы М со сторонами длины а и 6 прикреплена к оси г, проходящей через одну из ее диагоналей. Вычислить центробежный момент инерции ]уг пластинки относительно осей (/ и 2, лежащих вместе с пластинкой в плоскости рисунка. Начало координат совмещено с центром масс пластинки. [c.268]

Другим примером, иллюстрирующим состояние чистого сдвига, может служить скручивание тонкостенной трубки (рис. 129, а). Под действием внешних моментов М концевые сечения трубы совершают относительный поворот, вследствие чего стенки трубы испытывают деформацию сдвига, а ее образующие наклоняются. Разрезав мысленно трубу по одной из образующих и развернув ее, увидим, что труба представляет собой пластинку, подверженную чистому сдвигу (рис. 129, б). [c.185]

При использовании метода помутнения зеркала, применяемого в гигрометре ВГ-2 (КуАИ), охлаждаемый элемент (рис. 6.11,а) выполнялся в виде медного стержня 14, к торцевой поверхности которого была припаяна тонкая железная пластинка с хромированной зеркальной плоской поверхностью. Термопара 15 заделывалась под железную пластинку. Световой луч от лампочки 2 падает на зеркальную поверхность, отражается от нее и, пройдя через линзу 10, подается на фотоэлемент 9. В момент выпадения конденсата зеркальная поверхность излучит диффузию, что и зарегистрируется фотоэлементом и электронным индикаторным устройством, а по показанию соединенного с термопарой измерительного прибора фиксируется температура точки росы. В гигрометре ВГ-1 применен способ утечки тока. В этом варианте охлаждаемый элемент (рис. 6.11,6) изготавливается из металлической трубки 16, запаянной с одного торца и металлического стер- [c.298]

Пластинка 6 Пластичность 14, 15 Пластмассы 42 Площадки главные 47 Ползучесть 38 Последствие упругое 39 Построение эпюр крутящих моментов 109 [c.359]

Нетрудно установить тождественность данного определения и обычного определения центра тяжести как точки приложения равнодействующих сил веса. Если уподобить рассмотренное сечение однородной пластинке, то сила веса пластинки во всех точках будет пропорциональна элементарной площади йр, а момент сил веса относительно некоторой оси — пропорционален статическому моменту. [c.107]

Момент инерции цилиндра относительно оси z определим как сумму моментов инерции А/сг элементарных пластинок относительно этой же оси, пользуясь формулой (36.2) [c.97]

Момент инерции каждой элементарной пластинки относительно оси Oxi, проведенной по ее диаметру, параллельному оси Сх, определится формулой (36.3) [c.97]

Если Z — расстояние отсредннной плоскости пластинки, решение (в) определяет случай чистого изгиба пластинки моментами, равномерно распределенными вдоль ее границы. [c.386]

Опытные плавки проводили в печи ТВВ-2 с графитовым нагревателем в атмосфере аргона. Навеску металла с заданным содержанием углерода (100—150"г) расплавляли в алундовом тигле диаметром 40 мм. После расплавления металла и установления заданной температуры (1500° С) на молибденовой проволоке d = 0,5 мм), защищенной алундовой соломкой, к одному из плеч коромысла весов АДВ-200 подвешивали пластинку (20 X 15 X 1 мм) и определяли ее вес перед погружением в расплав. Тигель с металлом с помощью подъемного устройства медленно поднимали до соприкосновения с пластинкой момент касания фиксировали по резкому отклонению стрелки весов. После этого подъем прекращали и приступали к уравновешиванию пластинки. По разности весов до и после касания пластинкой поверхности металла определяли силу смачивания (АР), которая составляла величину от 0,1 до 3 г. [c.132]

Подберем произвольные постоянные так, чтобы было удовлетворено условие 96д4 + 64 (28а — 32) = 0. В таком случае напряжения Г2 и 22 обратятся в нуль для всех точек пластинки. Напряжемя гг являются линейной функцией от 2 и представляются такой формулой гг = 28Ь, (1 а) г. Отсчитывая г от срединной плоскости пластинки, приходим к распределению напряжений в случае чистого изгиба пластинки моментами, равномерно распределенными по контуру. Результат этот совершенно совпадает с элементарным решением. [c.159]

Для одного частного случая, именно для нрямоутояьной пластаяки, мы можем без всякого затруднения исследовать как общий изгиб, так и местные деформации иластинки под действием равномерно распределенных по контуру моментов И. Для этого воспользуемся решением Сен-Венана для кручения призм прямоугольного поперечного сечения. Прямоугольную пластинку мы можем рассматривать как предельный случая такой призмы, когда одна из сторон прямоугольного сечения весьма мала по сравнению с другой. Рассмотрвсм сначала кручение пластинки моментами, приложенными по краям, параллельным оси х (рис. 99). Распределение касательных напряжений по этим краям возьмем таким же, как это получается из решения Сен-Венана для поперечных сечений скрученной призмы (см. на- [c.388]

Совершенно таким же образом можно найти напряжения при скручивании пластинки моментами, расиределшшыми по краям, параллельным оси у. Выберем эти моменты такими, чтобы те силы, к которым приводятся касательные усилия у вершин пластинки, были равны по величине и противоположны по направлению силам Р, найденным выше. Тогда напряжения, вызаываемые этими моментами, будут такие [c.389]

Пластинка, у которой закреплена одна точка, может свободно вращаться по ииерции. В начальный момент времени ей сообщают вращение около оси, лежащей в плоскости пластинки, момент инерции относительно которой равен Q. Показать, что отношение наибольшей н наименьшей угловых скоростей равно [c.153]

Однородная прямоугольная пластинка OABD массы М со сторонами а и Ь прикреплена стороной ОА к оси ОЕ. Вычис лить центробежные моменты инерции пластинки J XZy yz ХУ [c.268]

О,пример 9. Прямоугольная пластинка оесом G = 0,5 Н, помещенная в сосуд с вязкой жидкостью, прикреплена к концу В упругой пружины АВ, коэффициент жесткости которой с = 0,25 Н/см. В некоторый момент ползунок А, к которому прикреплен верхний конец пружины, начинает совершать вертикальные колебания согласно уравнению у = Ь sin pt, где 6 = 2 см и р=15 с". Сила сопротивления движению пластинки [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...