Теория Кондо

МОДЕЛЬ ХАББАРДА ЛОКАЛИЗОВАННЫЕ МОМЕНТЫ МИНИМУМ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ И ТЕОРИЯ КОНДО [c.286]

МИНИМУМ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ и ТЕОРИЯ КОНДО [c.302]

Теория жидкостей, сравнение с теорией твердых тел I 74 Теория Кондо II 302—304 Теория локального поля II 163—166 Теория металлов Зоммерфельда I 45—69. См. также Приближение свободных электронов [c.411]

Вместе с тем большое внимание уделено новым результатам по теории металлов квантовым интерференционным явлениям и проблеме локализации электронов случайным потенциалом, нелинейным эффектам при взаимодействии электронов с электромагнитным полем и звуком, эффекту Кондо и др. [c.7]

Это соотношение получается в полной теории [12], [117] в результате исключительно трудных вычислений ). Оно не содержит никаких констант, характеризующих конкретный металл или примесь. Согласно формуле (13.64) коэффициент а имеет размерность обратной энергии. Очевидно, по порядку величины он равен Т р> (Тк—температура Кондо, 4.6), хотя его точную связь с константой J в энергии взаимодействия электронного и примесного спина (4.39) установить не удается это доступно лишь полной теории, где получается [12] [c.252]

Полученное решение (1.53) справедливо всюду, за исключением малой окрестности угловых точек штампа, где нормальное давление меняет знак бесчисленное число раз и где нарушается закон Гука из-за больших напряжений около углов. Для устранения этого недостатка, по-видимому, реально предположить, что (ио крайней мере, вблизи концов штампа) будет иметь место пластическая деформация, а без отклонения от теории упругости — наличие в окрестности кондов штампа участков проскальзывания . [c.14]

Создатели континуальной теории дислокаций — Крекер, де Вит, Эшелби, Кондо и ряд других — пришли к представлениям о сплошных средах с особыми свойствами, отличающими эти среды от тех, которые являются объектами изучения в классической механике. [c.42]

Конечно, возникновение расходимости во втором порядке теории возмущений указывает на ее неприменимость при описании соответствующего явления и ставит под сомнение такого рода вычисления. После появления работы Кондо было предпринято много усилий для того, чтобы с помощью сложной техники найти правильное выражение для вероятности рассеяния. Однако возникновение рас- [c.551]

Только в 1963 г. Кондо [15] (см. также [16]) показал, что минимум возникает благодаря некоторым неожиданным особенностям рассеяния электронов проводимости, которые проявляются, когда рассеивающий центр имеет магнитный момент. В этом случае обменное взаимодействие между электронами проводимости и локальным моментом приводит к актам рассеяния, в которых спин электрона переворачивается (что компенсируется соответствующим изменением спина рассеивающего центра). До того как Кондо проанализировал ситуацию, рассмотрение рассеяния такого типа проводилось с точностью до первого неисчезающего члена в теории возмущений при этом не было найдено качественного отличия от рассеяния на немагнитных примесях, описанного нами в гл. 16. [c.302]

Кондо, однако, обнаружил, что во всех высших порядках теории возмуш,ений сечение магнитного рассеяния расходится, приводя к бесконечному сопротивлению. [c.303]

Теория жидкостей, сравнение с теорией твердых тел 174 Теория Кондо II302—304 [c.443]

КОНДО-РЕШЕТКИ —регулярные решётки, образуемые ионами, металлич. соединениями или сплавами немагн. металлов с парамагн. ионами, в к-рых антиферромагп. обменное взаимодействие электронов проводимости с магн. нонами вызывает ряд характерных аномалий киие-тич,, термин, и магн. свойств (см. Кондо эффект. Антиферромагнетизм). Все эти аномалии можно описать с помощью теории, в рамках к-рой считается, что пере- [c.439]

В случае Гркки<7 к (рис. 6, в) экранирующее действие Кондо рассеяния почти полностью yничтoжaef магн. порядок, но при этом вблизи возникает узкая зона шириной порядка Гк в виде пика (резонанса) плотности состояний g S). Этот резонанс определяет низкотемпературные фер-ми-жидкостные свойства системы. В теории решёток Кондо характерная энергия при низких темп-рах Т х Тк<к р. [c.195]

В завершающем разделе гл. 6 подробно описаны закономерности электросопротивления трех групп аморфных сплавов простой металл—-простой металл, переходный металл — металлоид и переходный металл — переходный металл. Эти закономерности осуждены в рамках основной и модифицированной теории Займана. Для всех аморфных сплавов характерны следующие общие черты большая величина остаточного сопротивления, малая величина ТКС, которая в сплавах с р>150 мкОм-см часто приобретает отрицательное значение, наличие низкотемпературного минимума электросопротивления типа эффекта Кондо. Его появление и выполнение закона 1п Т при температурах ниже минимума — результат совместного действия двух факторов магнитной упорядоченности и атомной разупорядоченностн. [c.19]

Возвращаясь теперь к выражению (5Д.60) для коэффициента диффузии, мы обнаруживаем, что сходимость интеграла по времени обеспечивает лишь учет взаимодействия примесных атомов с электронами. Если рассматривать только однофононные процессы, то коэффициент диффузии, вычисленный по формуле (5Д.60), будет иметь бесконечное значение. С физической точки зрения это означает, что поглощение и испускание виртуальных фононов не может привести к локализации примесного атома. Окруженный облаком виртуальных фононов, он движется в кристалле как свободная квазичастица — примесон . Таким образом, для правильного описания квантовой диффузии в диэлектриках, где примеси взаимодействуют лишь с колебаниями решетки, необходимо учитывать многофононные процессы ). Однако для металлов рассмотренная нами модель кажется вполне разумной, если температура значительно меньше температуры Дебая и, следовательно, тепловые фононы практически отсутствуют. Сравнение значений коэффициента диффузии, вычисленных по формуле (5Д.60), с экспериментальными данными по диффузии мюонов в кристаллах меди было проведено Кондо [107]. Согласие между предсказаниями теории и экспериментом оказалось удивительно хорошим при температурах Т < 60К, причем квантовый (туннельный) механизм естественным образом объясняет наблюдаемый рост коэффициента диффузии с понижением температуры ). [c.423]

Более перспективной, на наш взгляд, в этом направлении оказывалась геометрическая теория полей внутренних напряжений. Эта теория представляет собой второй возможный путь построения теории деформирования тел, содержащих внутренние несовершенства (работы Кондо [62], Кренера [69, 70], Н. А. Кильчевского [31], И. А. Кунина [71, 72], Л. И. Седова [7,95--97]). [c.82]

В виде новых разделов или в резюме к главам или в задачи включены описание твердотельных лазеров, джозефсоноо-ских переходов и переходов Мотта, квантования потока, теория ферми-жидкости, зинеровского туннелирования, эффекта Кондо, геликонов и некоторых применений магнитного резонанса. Диэлектрический формализм вводится в качестве единого тюдхода при трактовке распространения электромагнитных волн, оптических фононов, плазмонов и при трактовке экранирования и по-ляритонов. [c.9]

Эта книга возникла в результате чтения годичного курса лекций по теории твердого тела для студентов-дипломников. Я исходил из того, что студенты хорошо знают элементарную квантовую механику, но по мере необходимости в книге излагаются и более тонкие ее методы. Курс не предполагает предварительного знания физики твердого тела и представляет собой попытку охватить весь предмет, что в силу ограниченности объема книги можно осуществить, конечно, лишь частично. Я попытался добиться этого, излагая фундаментальные идеи и методы из многих разделов теории. Однако у меня осталось место для изложения лишь малого числа конкретных приложений этих методов. В первой главе даются основы теории групп и их представлений, но приводятся всего три примера, иллюстрирующие ее применение (хотя теория групп и широко используется далее в тексте). При обсуждении зонных структур рассматривается только по одному прототипу из каждой категории. Там, где это возможно, излагаются те вопросы теории, которые в настоящее время активно разрабатываются, такие, как переход металл — изолятор, электронная структура неупорядоченных систем, туннельный эффект, эффект Кондо и флуктуации вблизи критической точки. Все это делается, чтобы читатель, познакомившись в достаточной степени с принципа. т и методами теории твердого тела, мог бы хверснно чувствовать себя на любом семинаре по физике твердого тела или при чтении любой статьи, посвященной этому предмету. Я попытался также разрушить те барьеры, которые препятствуют специалистам из других областей штурмовать твердотельные задачи, встающие перед нилт в связи с их собственной деятельностью. [c.7]

Кондо [10] обратил внимание на то, что в высших порядках теории возмущений ситуация с рассеянием не столь проста. При получении взаимодействия Рудермана — Киттеля мы отмечали, что во втором порядке принцип Паули не играет роли для промежуточного состояния. Это обстоятельство, характерное для физики твердого тела. При вычислении же рассеяния электронов на локализованных моментах соответствующие эффекты, возникающие из-за принципа Паули, не пропадают. Кондо показал, что во втором порядке они приводят к расходимости вероятности рассеяния для электронов с энергией, очень близкой к энергии Ферми. Это в свою очередь приводит к бесконечно возрастающему сопротивлению при стремящейся к нулю температуре. Такой механизм может объяснить давно известный и загадочный минимум в зависимости сопротивления от температуры (фиг. 152) для сплавов, содержащих локализованные моменты. [c.551]

Что касается систем, описываемых 5 — -обменной связью, рассматривается лишь круг вопросов о рассеянии электронов на парамагнитной примеси — эффект Кондо, поскольку понимание его требует наиболее тонкого анализа соответствующей амплитуды рассеяния. Математическим аппаратом теории является диаграммная техника с псевдофермионным представлением операторов спина и уравнение Гелл-Манна — Лоу для инвариантного заряда. Результаты, полученные по теории возмущений, будут необходимы для анализа точ] ого решения проблемы Кондо, изложенного в гл. 5. [c.74]

Анализ проблемы Кондо. Вычислим инвариантный заряд в задаче о рассеянии электрона с поверхности Ферми на парамагнитной примеси. Результаты (9.26) и (9.27) теории возмущений позволяют записать выражение Г (со) для обезразмеренной вершинной [c.106]

Инвариантный заряд 2, как следует из уравнения (9.64), зависит от частоты только через скейлинговую функцию 1п(со/Гк), а от константы обрезания — через функцию 1п(/)/Гк) [137]. Это означает, что все кинетические характеристики металла должны зависеть от температуры или магнитного поля через величины 1п(Г/Гк) и 1п( ЛоЯ/Гк). Это является по существу главным результатом улучшенной теории возмущений. Точное решение проблемы Кондо подтверждает этот результат теории возмущений (см. обзор [157]). В 20 мы дадим детальное изложение точного решения и продолжим на его основе обсуждение других физических аспектов эффекта Кондо. [c.108]

Сведение проблемы к одномерной задаче. Одним из самых ярких достижений использования анзатца Бете и техники КМОЗ в статистической механике является точное решение задачи о примесном атоме с локализованным магнитным моментом, погруженном в немагнитный металл. Первые исследования задачи о рассеянии электронов проводимости на такой примеси в следуюш их за борновским приближениях показали суш,ественные температурные аномалии рассеяния и, в частности, спиновую экранировку примеси электронами проводимости при низких температурах. Совокупность всех этих явлений получила название эффекта Кондо. В течение почти двух десятилетий эта проблема была предметом интенсивного изучения, но все подходы основывались на том или ином варианте теории возмуш ений (см. 9). Впервые точное решение задачи было дано Вигманом [17, 164], несколько позднее — Андреем [75]. [c.236]

Таким способом можно определить важный параметр У, который описывает также эффект Кондо. Фактически теория выглядит значительно сложнее (см., например, [402]), и энергия может существенно зависеть от поля и температуры. Эксперименты, как оказалось, описываются более точной теорией и приводят к значениям J, согласующимся с полученными при исследбвании эффекта Кондо. [c.552]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...