Переход Мотта

Переход Мотта и молекулярные кристаллы 140] [c.181]

Если мы начнем теперь уменьшать межатомные расстояния так, что атомные волновые функции начнут перекрываться, то при выборе базиса в виде блоховских функций появится выигрыш в энергии уже за счет одноэлектронных слагаемых энергии. В конечном итоге мы выигрываем и в полной энергии, и основное состояние будет описываться произведением не одноатомных, а блоховских функций. Мотт предположил, что этот переход, называемый переходом Мотта, происходит резко (хотя это точно и не установлено). [c.183]

В результате всего сказанного электронные состояния кристаллов инертных газов и состояния внутренних оболочек всех твердых тел следует представлять себе как состояния атомного типа. Кроме того, на основе представлений о переходе Мотта для валентной зоны можно хорошо описывать свойства изоляторов с сильной ионной связью, о которых шла речь в начале настоящего параграфа. [c.183]

Наш анализ резонансных состояний основывался на приближении самосогласованного поля. Можно, однако, и в отношении этих состояний поставить вопрос о переходе Мотта. Построим из резонансных состояний пакет таким образом, чтобы получить настоящую локализованную волновую функцию, и совершим соответствующее преобразование зонных состояний так, чтобы сделать их ортогональными этой функции. Тогда на их основе можно построить многоэлектронные волновые функции и поставить вопрос о том, какой из этих многоэлектронных функций отвечает наименьшее среднее значение электрон-электронного взаимодействия. Для очень узкого резонанса может оказаться, что наименьшей энергией обладает локализованное состояние. Таким образом мы придем к настоящему локализованному состоянию с энергией, близкой к энергии свободного атома, хотя она и лежит в середине зоны проводимости. Можно полагать, что такого рода ситуация годится для описания /-состояний в редких землях, но не подходит для -состояний переходных металлов группы железа. Даже тогда, когда формируются локализованные магнитные моменты (этим мы займемся в 7 гл. V), такие состояния следует рассматривать как резонансные. [c.218]

Переход Мотта-Хаббарда. [c.39]

В действительности, однако, весьма вероятно, что полный расчет, выходящий за рамки приближения независимых электронов, приведет к иному результату. Именно, может оказаться, что при превышении определенного расстояния между ближайшими соседями произойдет резкое уменьшение проводимости до нуля и вещество станет диэлектриком (так называемый переход Мотта). [c.191]

Переход диэлектрик — металл (переход Мотта) 1191 [c.426]

Вероятности переходов при тепловом рассеянии вычисляются па основе предположения о равновесных условиях в решетке (см. Мотт и Джонс [37], стр. 258 и далее). [c.218]

МОТТА ПЕРЕХОД —см. в ст. Переход металл — диэлектрик. [c.214]

Условие б) хорошо выполняется в полупроводниках и диэлектриках с малым числом свободных электронов, когда взаимодействие между ними мало и может быть учтено как электрон-электронное рассеяппе. В металлах, где число свободных электронов велико, взаимодействие с осн. массой электронов учитывается самосогласованным одноэлектронным потенциалом. Взаимодействие с электронами, находящимися в тонком слое вблизи поверхности Ферми, может быть учтено в рамках теории ферми-жидкости, в к-рой в качестве элементарных возбуждений рассматриваются заряж. квазичастнцы — фермионы, описывающие самосогласованное движение всей системы электронов. Электрон-электронное взаимодействие приводит, как правило, лишь к перенормировке спектра. ИсклЮ Чение составляют кристаллы с узкими зонами, где энергия отталкивания двух электронов на одном узле превышает ширину зоны. Если в таких кристаллах число электронов равно числу атомов, они являются диэлектриками, даже если число мест в зоне (с учётом спина) больше числа атомов. При изменении ширины разрешённой зоны в результате сближения атомов происходит переход к металлич. проводимости (переход Мотта). [c.92]

При изменении внеш. условий (давления, темп-ры, состава соединения) в веществах, находящихся в фазе М. д., может произойти переход в металлич. состояние. Он может сопровождаться изменениями в кристаллич. структуре и исчезновением магн. упорядочения. Механизм перехода Мотта во многом ответствен за переход металл — диэлектрик в таких веществах, как VaOg, или в парах металлов. [c.214]

Переход Мотта происходит в кристаллах с выраженной локализацией электронных орбиталей. Пространственная локализация и образование квази-связанных состояний характерны для d- и f-электронов, свойственных сосдине-ния.м переходных металлов и редких зе.мель. Локализация заключается в том, что валентный электрон большую часть вре.мени (т) проводит вблизи своего иона. По этой причине в снлу соотношения неопределенности J7tэлектронного спектра W должна быть узкой по сравне-1 Ию с зонами S- и р-электроиов. для которых величина т на несколько порядков меньше [20]. [c.116]

Первоначально считалось, что при нарушении условия (11.69) происходит переход 1-го рода в диэлектрическую фазу он был назван переходом Мотта [98]. Отсюда возникло представление о минимальной металлической проводимости . Считалось, что при уменьшении проводимости либо за счет числа носителей, либо за счет длины пробега она, достигнув минимального значения, скачком обращается в нуль. Минимальное значение получалось из условия (11.69), т. е. е Цъ 1у) 1, и предположения, что 1 Х А1ро. Это давало а е 1фгв), где г% = А%1 т е ) — [c.200]

В виде новых разделов или в резюме к главам или в задачи включены описание твердотельных лазеров, джозефсоноо-ских переходов и переходов Мотта, квантования потока, теория ферми-жидкости, зинеровского туннелирования, эффекта Кондо, геликонов и некоторых применений магнитного резонанса. Диэлектрический формализм вводится в качестве единого тюдхода при трактовке распространения электромагнитных волн, оптических фононов, плазмонов и при трактовке экранирования и по-ляритонов. [c.9]

ДанвьШ механизм допускает резкий рост проводимости при переходе металл — изолятор, хотя модель Хаббарда предсказывает непрерывное, пусть быстрое, нарастание концентрации свободных носителей. Подобный резкий пере.ход между металлическим и изоляторным характером известен как переход Мотта. [c.52]

То есть при малых концентрациях электронов (больгпом расстоянии между атомами) — металл, а при больгппх — диэлектрик. Переход Мотта может происходить также в примесной зоне полупроводника, падо только под а понимать расстояние между примесями. [c.39]

Рис. 26. Переход ионов металла па точки Я в междоузлия решетки окислов по теории Мотта и Кабреры I — металл 2 — окисел J —хемосорбированный кислород

Рис. 26. Переход ионов металла па точки Я в междоузлия решетки окислов по <a href="/info/27103">теории Мотта</a> и Кабреры I — металл 2 — окисел J —хемосорбированный кислород

Общий вид зависимости проводимости в координатах In а от с учетом всех перечисленных механизмов переноса представлен на рис. 11.8. Область 1 соответствует переносу по нелокализо-ванным состояниям, 2 — по состояниям в хвостах зон, 3 п 3 — по локализованным состояниям вблизи уровня Ферми. При этом на участке 3 выполняется закон Мотта. Если плотность состояний, связанных с дефектами, велика, то следует ожидать, что не будет такого интервала температур, где процесс 2 был бы доминирующим. В этом случае участок 3 сразу переходит в участок 1. [c.362]

В аерелятивистском пределе у- 1, Р<1, v — р т это выражение переходит в Резерфорда формулу с учётом обменного езаи содействия (из-за тождественности электронов) в борновском приближении [Н. Ф. Мотт (N. F. Mott), 1930]. [c.95]

Кинетика перемещения больщеугловых границ зерен в рамках теории переходного состояния была рассмотрена Моттом. Скорость перемещения границы (у) определяется разницей частот перехода атомов из одного зерна в другое и обратно. Движущей силой процесса является разница свободных энергий в обоих зернах AF). Расчет приводит к следующему выражению для у [c.79]

Критический рост концентрации свободных носителей заряда и температурный гистсрезис при переходе из диэлектрической фазы в маталлическую мо-Г 1 быть, 67,ЯС СБЫ п молели экситонного диэлектрика. Как было показано Моттом, электронный спектр кристалла с небольшим перекрытием двух зон подобен полуметаллу, что способствует локализации электронно-дырочных пар в виде экситонов. Их образование в кристаллической решетке повышает поляризуемость, электронная составляющая которой пропорциональна кубу рассто-Я1 ия электрона от положительного заряда. С изменением поляризуемости изменяется и фонониый спектр кристалла, поскольку возрастает его диэлектрическая проницаемость. [c.117]

Данные по переходам металл — диэлектрик в сн стеме экситонов пока малочисленны. Поскольку при менимость критерия Мотта предполагает равновесную термодинамику, долгоживущие экситоны в кремнии и германии, по-видимому, являются наиболее удобными объектами" для подобных исследований. Труд ность состоит в том, что при низких температурах экситоны находятся в равновесии с электрон-дырочной жидкостью, так что их плотность ограничена плотностью насыщенного пара . Чтобы повысить последнюю до моттовского значения, приходится работать при более высоких температурах и плотностях вблизи критической области на диаграмме состояния жидкость — газ. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...