Квантование потока

Явление квантования потока в сверхпроводнике было впервые предсказано Ф. Лондоном в 1950 г. [53]. Однако, не имея представления о куперовском спаривании, он считал заряд носителей равным е вместо 2е и получил квант потока равным 2Ф,. Напомним, что квант потока фигурирует и в теории для нормального металла. В металле, помещенном в магнитное поле, электроны движутся по спиральным траекториям (в случае замкнутой ферми-поверхности) эти траектории охватывают магнитный поток, равный п-2Фо ( 10.4). Квант магнитного потока Ф, определяет период интерференционных осцилляций сопротивления полого нормального цилиндра ( 11.4). [c.352]

Из (17.83) вытекает, что зависимость —ДТ /Г от Ф/Фд состоит из периодически повторяющихся параболических кусков, каждый из которых отвечает интервалу (17.81) с соответствующим п (рис. 17.5). Эго предсказание соответствует опыту [197]. Отметим, что в данном опыте сверхпроводник из-за своей малой толщины не может захватить магнитный поток, а поэтому нет и квантования потока однако неоднозначность фазы может иметь место, и именно последняя измеряется в данном опыте. [c.355]

Л. Квантование потока в сверхпроводящем кольце...........749 [c.419]

Первые эксперименты, в которых было обнаружено квантование магнитного потока, описаны в работах [33, 34]. Простое изложение теории квантования потока дано в Приложении Л см. также Приложение К. [c.447]

Теоретически проводимость колец отличается от проводимости проволок. В проволоках для объяснения отсутствия сопротивления мы пользуемся только неэффективностью рассеяния. В кольцах мы имеем дело еще и с квантованием потока... . [c.449]

J. КВАНТОВАНИЕ ПОТОКА В СВЕРХПРОВОДЯЩЕМ КОЛЬЦЕ [c.749]

КРИТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЭФФЕКТ МЕЙСНЕРА КРИТИЧЕСКИЕ ПОЛЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЩЕЛЬ УРАВНЕНИЕ ЛОНДОНОВ СТРУКТУРА ТЕОРИИ БКШ РЕЗУЛЬТАТЫ ТЕОРИИ БКШ ТЕОРИЯ ГИНЗБУРГА — ЛАНДАУ КВАНТОВАНИЕ ПОТОКА МИКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ И НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ЭФФЕКТЫ ДЖОЗЕФСОНА [c.340]

Квантование магнитного потока. Рассмотрим кольцевой проводник, по которому циркулирует сверхпроводящий ток. На рис. 140 изображено сечение проводника в средней плоскости. Пусть /г радиус внутренней окружности сечения, Ф-магнитный поток сквозь поверхность, ограниченную этой окружностью. [c.373]

Квантование магнитного потока [c.374]

Квантование потока было экспериментально обнаружено в 1961 Б. С. Дивером и У. М. Фэрбанком [2], а также Р. Доллом и М. Набауэром [3]. В этих экспериментах использовались оловянные трубочки днам. (1 —1,5) 10 см и длиной порядка 1 см. Когда в трубочке был вморожен один квант потока, магн. поле в ней равнялось примерно 0,1 Гс. В опытах можно было измерить магн. момент трубочки, а следовательно, и постоянную Планка. [c.30]

В виде новых разделов или в резюме к главам или в задачи включены описание твердотельных лазеров, джозефсоноо-ских переходов и переходов Мотта, квантования потока, теория ферми-жидкости, зинеровского туннелирования, эффекта Кондо, геликонов и некоторых применений магнитного резонанса. Диэлектрический формализм вводится в качестве единого тюдхода при трактовке распространения электромагнитных волн, оптических фононов, плазмонов и при трактовке экранирования и по-ляритонов. [c.9]

Мы приведем здесь доказательство того, что полный магнитный поток, проходящий через сверхпроводящее кольцо, может принимать лишь дискретные значения, кратные кванту потока, равному 2пкс1д, где согласно экспериментальным данным заряд ( = 2е. Этот результат подтверждает, что сверхпроводящее состояние возникает благодаря спариванию электронов. Квантование потока — красивый пример макроскопического проявления квантового эффекта. В этом случае, так сказать, когерентность сверхпроводящего состояния охватывает все кольцо или всю обмотку соленоида. [c.749]

В качестве последнего связанного со сверхпроводимостью явления мы укажем на квантование потока. Уже феноменологическая теория Лондона предсказывает квантование магнитного потока, пронизывающего сверхпроводящее кольцо. Величина кванта потока оказывается равной /(г/2е, где е —заряд частиц, создаюших в кольце незатухающий ток. Экспериментально находят, что [c.335]

Соображения, приведенные в связи с квантованием потока, справедливы по отношению к каждому из таких пучков, поэтому поток в каждом из них даджен быть квантован. Оказывается, что минимуму энергии отвечает обычно один квант потока, пронизывающий сверхпроводящую пластинку, о так называемые вихревые нити в сверхпроводнике. Каждая из них представляет собой один [c.599]

Нулевое сопротивление (или бесконечная проводимость), очевидно, наиболее примечательное, но, безусловно, не единственное важное свойство сверхпроводящих материалов, особенно в магннтомеханическом отношении. Например, в сверхпроводниках наблюдается эффект Мейсснера — явление экранирования внутренности проводника от магнитного потока (рис. 1.9.1). Простой анализ показывает, что поток проникает лишь в тонкий слой около поверхности сверхпроводника. В сверхпроводниках также наблюдаются явление квантования потока и токовая вихревая структура. Наконец, отмечается выраженное влияние на критический ток состояния деформации. [c.58]

Теория Гинзбурга — Ландау П 362, 363 вихри II363 (с) и уравнение Лондонов II363 квантование потока П 363, 364 ток П 362 Теория Дебая — Хюккеля 1341 (с) [c.443]

Величина Ф,, =h l2e = 2,0679-10 Гс-см называется флюксоном или квантом потока. Квантование потока наблюдалось оно является наиболее убедительным свидетельством справедливости описания сверхпроводника с помощью-комплексного параметра порядка ). [c.364]

Сверхобмен II 296, 297 Сверхпроводимость II 340—369 бесш елевая II 341 (с) вихревые линии II 347—348 длина когерентности II 352 жесткие сверхпроводники II 348 идеальный диамагнетизм II 341 изотопический эффект II 359 (с) и затухание ультразвука II 350, 351 и идеальная проводимость II 345, 352 и инфракрасное поглощение II 350 и поглощение высокочастотного излучения II 349, 350 и триплетное спаривание II 356 (с) квантование потока II 348 (с), 363, 364 концентрация сверхпроводящих электронов II 351 критическая температура II 342, 343 критический ток II 344 [c.409]

Теплопроводность фононного газа. Квантованные реиюточпые волны переносят поток тепла, который является yMMoii потоков, переносимых каждым нормальным колебанием [c.231]

Квантование магнитного потока — явление, заключающееся в сугцествоваиии кванта магнитного истока, равного Ф = пкс1е. [c.281]

В эксперименте квантование магнитного потока было надежно установлено, а квант магнитного потока измерен. Результаты этих измерений дают надежное экспериментальное подтверждение, что сверхпроводящий ток обусловливается движением пар элек- [c.374]

Характерная особенность Ааронова — Бома рассеяния — исчезновение рассеянной волны, если магн. поток в соленоиде равен целому числу (ге) квантов потока, Ф = пФо. В этом случае точная волновая ф-ция отличается от волновой ф-ции свободной частицы лишь калибровочным множителем ехр(шф), и такое магн. поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие Отсутствия Ааронова — Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магн. зарядов (см. Магнитный монополъ). [c.7]

В силу однозначности волновой ф-цпи разность фаз при совмещении точек А В должна быть кратной 2л, т, е. ф в=2л л, где п — целое число. Т. о., магн. поток, проходящий через контур I (кольцо), оказывается квантованным Ф= Ф п. При этом мейснеровские токи, экранирующие магн. иоле внутри сверхпроводника, распределя этся так, что не пускают лишние магн. силовые линии внутрь кольца. [c.265]

Родственным эффекту К. м. . является пенолноо квантование магн. потока в тонком сверхпроводящем кольцо. Если кольцо выполнено из сверхпроводника толщиной меньше глубины ироннкновения магнитного поля, то скорость сверхпроводящих электронов в нём всюду отлична от нуля. Из выражения (3) следует, что [c.266]

Квантование циркуляции —фундам. свойство Не—II. Оно за[]рещает как непрерывное уменьшение интенсивности вихрей под действием вязкости, так и рождение вихрен с произвольной величиной циркуляции, что обеспечивает незатухающий характер сверхтекучего движения. (Существование конечной критвч. скорости течения сверхтекучего Ые—II по тонким трубкам обусловлено рождением К. в. при достижении потоком скорости t, ,— (и/2лЛ) In (Rja) (а — толщина ядра вихря, R — радиус капилляра). Движением К. в. обусловлено также трение между сверх-Гикучим и нормальным компонентами и квантование разности давлений в сосудах, сообщающихся через достаточно узкое отверстие (ме-ханнч. аналог Джозефсона эффекта). [c.267]

С помощью Ханле магнитометра могут быть измерены слабые магн. поля с индукцией 100—1000 нТл при отношении сигнала к шуму 10 и пороге чувствительности 1—2 нТл. Такая чувствительность сравнима лишь с чувствительностью магнитометров, в к-рых используется квантование магн. потока в двухсвязных нроводниках. Ханле магнитометры применяют для измерения сверхслабых магн. полей, наир, магн. полей в космосе, нолей ферромагы. экранов и др. [c.333]

М. н., сцепленный со сверхпроводящим контуром, постоянен во времени ir может принимать лишь дискретные (квантоваппые) значения Ф — ксп/2е, где h — постоянная Планка, е заряд электрона, п — целое число (см. Квантование. чагнитиого потока). Величина кванта М. п. указывает на то, что носители электрич. тока в сверхпроводнике (куперовские нары) имеют заряд 2е. [c.688]

Характерным М. к. а. в сверхпроводнике является квантование магнитного потока. Поток индукции через отверстие в массивном сверхпроводнике может быть равен лишь целому кратному от нек-рого кванта потока Фо. Для доказательства рассмотрим охватывающий отверстие контур а глубине сверхпроводника (толщи- [c.30]

Др. типа М. к, э. возможны в сверхпроводниках 2-го рода. Достаточно сильное магн. поле проникает в них в виде отд. нитей — вихрей Абрикосова (см. Квантованные вихри) с толщиной порядка глубины проникновения слаоого поля в сверхпроводник. В каждой нити заключён один квант потока. [c.30]

При охлаждении образца, находящегося в магн. поле, до темп-ры ниже кртыич. темп-ры сверхпроводящего перехода происходит выталкивание магн. потока из образца. При этом содержащие магн. поток области нормальной фазы или квантованные вихри стремятся выйти из сверхпроводника, перемещаясь из глубины к поверхности образца. В материалах, обладающих дефектами кристаллич. решётки, такое двин1енне магн. потока может быть затруднено, что будет приводить к замораживанию магн. потока в образце. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...