В-ноток поток

В этой ситуации определяющим процессом является испарение пленки жидкости, на которое при данных режимных параметрах должно быть затрачено вполне определенное количество тепла при любом уровне теплового потока. Унос жидкости из пленки в ядро потока и обратный процесс орошения ее корректируют затраты тепла на испарение пленки через паросодержание, при котором происходит истощение пленки, т. е. кризис теплоотдачи. Механизм этой коррекции заключается в следующем. Волновой унос капель жидкости из пленки (срыв капелек с гребней волн) при данных физических параметрах и скорости потока, видимо, не связан с определенным уровнем тепловой нагрузки, а вторая составляющая (пузырьковый унос), конечно, зависит от величины теплового потока при этом, чем выше тепловой ноток, тем интенсивнее кипение в пленке и, следовательно, больше выброс капель в ядро потока. Это уменьшает количество жидкости в пленке, снижая паросодержание в момент кризиса. Поэтому, чем короче канал и, стало быть, выше тепловая нагрузка, тем ниже критическая мощность. Тот же эффект (снижение критической мощности) можно получить не укорачиванием канала, а при помощи ников тепловыделения в канале, особенно в выходной его части [121. [c.39]

Приближенная теория пограничного слоя хорошо объясняет многие явления, наблюдаемые при обтекании потоком вязкой жидкости решеток турбинных профилей. Например, хорошо объясняется причина отрыва пограничного слоя от стенок канала. Представим себе ускоряющийся ноток, обтекающий выпуклую стенку (рис. 64). В таком потоке давление в направлении течения снижается, профиль скоростей в пограничном слое у стенки будет выпуклым и, [c.232]

Из этого соотношения следует, что в рассматриваемых условиях дозвуковой поток М < 1), совершающий техническую работу (например, вращающий турбинное колесо или протекающий, если поток электропроводен, между электродами магнитогидродинамического генератора в поперечном магнитном поле), ускоряется (dw < 0). Соответственно подвод технической работы к потоку извне будет приводить к торможению потока этот вывод является несколько неожиданным. Это означает, например, что если в ноток поместить крыльчатку, вращаемую от внешнего источника работы, то вращение этой крыльчатки будет приводить не к ускорению, а к замедлению потока. Подвод к сверхзвуковому (М > 1) потоку технической работы будет приводить ускорению потока, а совершение потоком работы — к его замедлению. [c.295]

Таким путем может быть решен ряд практических задач, когда в плоских сверхзвуковых потоках образуются волны разрежения и сжатия, а ноток ограничивается твердыми стенками или свободными граница.ми. Для примера на рис. 5.14 показано течение в плоской сверхзвуковой струе, выходящей из устья сопла Лаваля, в пространство с более низким давлением, чем в канале. В точках А н В возникают центрированные волны разрежения, в которых поток расширяется до окружающего давления. Эти волны отражаются от границы струи на участках А А", В В" и образуют волны сжатия. В точках А ", В" волны сжатия вновь отражаются и образуют волны разрежения. Далее (в невязкой жидкости) картина повторяется. Для наглядности все волны изображены прямыми линия.ми, хотя, как было показано, в области интерференции они искривляются. [c.112]

Во втором случае при надлежащей профилировке сопла можно на выходе из него получить сверхзвуковой ноток с постоянными по всей площади параметрами и статическим давлением, равным давлению в окружающем его эжектируемом потоке. [c.535]

В частном случае, когда ноток выходит из трубы в резервуар больших размеров иод уровень жидкости (рис. 22.17, б), сечение f-2 несоизмеримо больше / F. > Fi) п скорость потока га- [c.293]

На рис. 3.12 представлены кривые а = /(со), соответствующие различным значениям числа М набегающего потока, построенные для воздуха к = 1,4). Как видим, каждому значению числа М отвечает некоторое предельное отклонение потока (<в = Ютах). Так, при М = 2 поток может быть отклонен не более чем на угол omai = 23°, при М = 3 — на Штах = 34°, при М = = 4 — на Штах = 39°. Даже при бесконечно большой скорости (М = оо) ноток можно отклонить максимум на угол Штах = 46°. Наличие такого ограничения в отклопенип потока после скачков уплотнения является вполне естественным фактом, ибо как при бесконечно слабом скачке, т. е. когда угол а равен углу распространения слабых возмущений, а образующая конуса возмущения является характеристикой, так и при наиболее сильном — прямом скачке угол отклонения потока становится равным нулю, следовательно, кривые (о = /(а) имеют максимумы. [c.134]

Действие впрыскивающих пароохладителей основано на том, что при вводе в ноток пара мелкоразбрызгапной воды она благодаря большой поверхности соприкосновения с паром быстро испаряется и, смешиваясь с потоком пара, понижает его температуру. Подача воды при этом должна производиться лишь после полного или частичного перегрева пара. [c.64]

Получившие наибольшее применение о технике (особенно в котельной технике) горелки с периферийной и центральной подачей газовых струй в сносящий поток воздуха могут быть отнесены в основном ко второй группе, т. е. к категории горелок с укороченным смесителем. Однако в зависимости от относительной длины смесительной части, степени закрученности воздушного потока, числа и размера газовьшускных отверстий данные горелки могут приближаться либо к горелкам первой группы (например, горелки с центральной подачей газа в прямоточный поток воздуха на выходе из амбразуры), либо к горелкам предварительного смешения (например, горелки с углубленной в смеситель подачей мелких струй газа о закрученный ноток воздуха). [c.107]

Значение потока F2 на поверхности разрыва должно представлять сумму трех слагаемых. Во-первых, в этот поток, как часть, должен войти поток от-эаженного от поверхности раздела излучения. Если альбедо этой поверхности со стороны первой среды мы обозначим через ), то этот поток будет иметь значение A F[. Во-вторых, в ноток мы должны включить излучение, проникаюш,ее из второй среды в первую. Если альбедо поверхности раздела со стороны второй среды будет А2, то часть (1 — 2) 2 потока F2 должна проникнуть в первую среду. Но из этой энергии лигаь часть i(l — A2)F2 где Pi — некоторая правильная дробь, войдет в поток F2] остальная энергия должна перейти в теплоту и пойдет [c.341]

Рассмотрим законы распространения импульса давления, созданного в сжимаемой жидкости. Если жидкость находится в состоянии нокоя, то имиульс давления распространятся равномерно со скоростью звука во всех направлениях, так что поверхность, которую достигает результат импульса в любой момент времени, является сферической. Однако если иредноложить, что источник импульса расположен в равномерном потоке, то импульс будет переносить ноток, и в то же время он будет распространяться относительно потока со скоростью звука. Следовательно, результирующее распрострапепие больгне не симметрично оно быстрее в направлении потока и медленнее против потока. Если скорость потока равна скорости звука, то, по-видимому, резуль- [c.112]

Наиболее важный пример взаимодействия аэродинамических, упругих и иперциопных сил называется флаттером. Кратко опишу здесь простейший случай. Рассмотрим крыло, с установленной шарнирно закрепленной поверхностью управления, и предположим, что крыло выполняет нзгибпое колебание в воздушном потоке. Частота этого колебания в основном равна упругой частоте крыла па нее отчасти влияет скорость полета, но это воздействие невелико. Для простоты предположим, что поверхность управления полностью свободна. Поскольку ее омывает воздушный ноток, то она становится эффективно жесткой, также как флюгер она имеет явную упругость. Эта явная упругость определяет частоту колебания поверхности управления ее частота, несомненно, увеличивается со скоростью воздушного потока. Если ее частота совпадает с частотой изгибпых колебаний крыла, то можно наблюдать большое увеличение амплитуды колебаний. [c.163]

Давление в вырезе близко к постоянному, если вырез неглубокий, хотя в середине каверны наблюдается слабый минимум. Толщина пограничного слоя — важный фактор, влияющий на распределение давления. Изменения р р . с изменением б//г в области отрыва и в области сжатия противоположны. В области отрыва pipoo уменьшается с ростом Ык. В области сжатия р р оо увеличивается с ростом Ык (фиг. 34). При неглубоких вырезах, когда Ык > 1, давление в каверне больше статического давления в набегающем потоке. Такой же результат был получен Томаном [19]. Этот результат Харват объясняет тем, что по дозвуковой части толстого пограничного слоя от области сжатия вверх по потоку и за передний край выреза распространяется высокое давление, которое несколько оттесняет внешний сверхзвуковой ноток. [c.41]

К величинам, единицы которых подверглись рационали-заци11, относятся электрическое смещение (или электрическая индукция) В, ноток электр ческого смещения (или поток электрической гшдукцни) Рд, абсолютная диэлектрическая и магнитная Хд ироихщаемость (и соответствующие постоянные ео и хо)> напряженность маг- [c.105]

Зависимость скорости в струе от расстояния л mojkho определить, ИСХО.ДЯ из следующих простых соображений. Полный ноток имнульса в струе через сферическую поверхность (с центром в точке выхода струя) должен оставаться неизменным при нз-мененин ее радиуса. Плотность потока импульса в струе где и — порядок величины некоторой средней скорости в струе. Площадь той части поперечного сечения струи, в которой скорость заметно отлична от нуля, порядка величины R . Поэтому полный поток имнульса Р pu R . По.дставнв сюда (36,2), получим [c.213]

Распределение температур в простом теплообменнике. Чтобы проиллюстрировать метод расчета теплообменников, рассмотрим простой нро-тивоточный теплообменник Линде, схематически показанный на фиг. 84 и состоящий из двух концентрически расположенных труб а и Ь. По трубе Ь сверху вниз идет сжатый газ (прямой поток), а по кольцевому пространству — холодный газ низкого давления (обратный ноток). В установившемся режиме температуры 7 и (Т-, > Г,) на входе и выходе прямого потока, а также температуры Т[ и (Т[ > Т, ) обратного потока постоянны. [c.102]

Рассмотрим теплопередачу в регенераторах, схематически изображенных на фиг. 92 и 95. Турбулентный ноток газа движется вдоль поверхности насадки, которую будем считать плоско толщину ленты обозначим через 6. Температуры газа в центральной части регенератора, равные Т и Г в период нагревания и охлажденпя соответственно являются линейными функциями времени, а поток тепла от газа к металлу и обратно зависит не только от коэффициентов теплоотдачи а ir а (см. п. 42), но и от скорости подвода тепла из толщи металла к его поверхности. Подвод тепла характеризуется коэффициентом тем]1ературопро-водности [c.117]

Фэрбенк II Уилкс [120] для исследования этого граничного сопротивления использовали прибор, изображенный на фиг. 65. Они добавили третий термометр Т. , который вместе с нагревателем был заключен внутри блока из очень чистой меди и находился с ним н хорошем тепловом контакте. При подводе большого количества тепла от нагревателя было обнаружено, что разность температур между Т. и становится много больше, чем между Тп и 7. Это означало, что большая часть теплового сопротивлеиня сосредоточена на границе раздела между медью и жидким гелием. Измеряя тепловой ноток через эту границу при данной разности температур А , они получили зависимость, приведенную на фиг. 67. Перепад температур в этих экспериментах менялся на порядок величины, причем ноток тепла оказывался ему пропорциональным. Величина потока тепла через границу оказалась пропорциональной 7 , причем никаких изменений этого закона при 0,6° К не было замечено. Поэтому Фэрбенк и Уилкс пришли к выводу, что процесс, рассмотренный Халатниковым, скорее ответствен за появление граничного сопротивления, чем переход сверхтекучей компоненты в нормальную. [c.849]

Закон Берну.пли относится к отдельным трубкам тока. Но если в потоке можно выбрать такие сече1и<я, в которых скорости по всему сечению одинаковы, то весь ноток можно рассматривать как одну трубку тока и применять ко всему потоку закон Бернулли. Например, в трубке с переменным сечением (рис. 300) к сечениям /, 2, 3 можно применять закон Бернулли (так как в цилиндрическом участке трубки скорость потока во всех точках сечения одинакова). Если в этих сечениях установить манометрические трубки, то, как показывает опыт, уровень воды в трубках устаиав-линается в соответствии с законом Бернулли ).B узком сечении, где скорость потока больше, уровень воды в манометрической трубке ниже, т. е. давление меньше. [c.526]

Рассмотрим поток жидкости в круглой трубе. Пульсации скорости и перемешивание частиц (молей) жидкости начнутся при Ре>Векв. Чем больше будет Ре, тем интенсивнее будет протекать процесс перемешивания. Интенсивно сть перемешивания неодинакова в пределах живого сечения. В осеси.мметрич-ном нотоке наименьшее перемешивание имеет место у стенок русла и на оси потока, достигая максимума на некотором расстоянии от стенки. В дальнейшем это будет уточнено. [c.76]

Увеличение перегрева и уменьшение е = р /р/, увеличивая Ja, приводят к увеличению скорости роста пузырька и к усилению влияния радиального движения из-за увеличения градиентов температур в я идкости, прилегающей к стенкам нузыря вследствие утоньчения сферических слоев жидкости при ее радиальном растекании. Указанное обстоятельство увеличивает не только поток тепла, но и безразмерный ноток тепла (отнесенный к перепаду температур T — Ts), характеризуемый числом Nui. Заметим, что при отсутствии радиального движения (Ja 1 и соответствующая ему первая асимптотика (2.9.33), характеризуемая тонким температурным погранслоем около стенки пузырька, были ранее рассмотрены в работах М. Плессета и С. Цвика, X. Форстера и Н. Зубера. Указанная асимптотика хорошо описывает эксперименты по росту паровых пузырьков в воде (R. Кнарр et al., 1970 Е. PI. Неоне, 1973). [c.240]

Все тела непрерывно испускают и иоглощают энергию излучения. Каждое тело испускает собственное излучение, обусловленное его природой и температурой [79]. Пусть два тела с одинаковой температурой составляют изолированную систему (для теплообмена с окружающей средой) оба тела будут непрерывно испускать и поглощать энергию излучения, однако при этом как внутренняя энергия тела, так и их температура останутся неизменными. Если два тела имеют разные температуры первое Т , а второе Т., ирп условии > Га, ТО элергия излучения переносится от первого тела ко второму в холодном теле происходит превр ,щсние энергии излучения го внутреннюю энергию, при этом температура холодного тела повышается. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела (среды) называют поглощением. Однако не вся энергия излучения, падающая на тело, поглотится нм. При взаимодействии потока падающего излучения с поверхностью тела ноток может разделиться на три части []ервая р отражается, вторая х —проходит сквозь тело (если оно прозрачно), третья а — поглощается. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...