Разлёт газа

Задача о фокусировании в точке и о разлёте газа от точки. В начальный момент времени все частицы однородного газа, заполняющего пространство, имеют одинаковую скорость, направленную к центру (фокусирование) или от центра (разлёт). [c.170]

Вследствие разлёта газа от центра и понижения давления возникает архимедова подъёмная сила, вызывающая всплывание в окружающей атмосфере области возмущённого движе- [c.210]

При - = z=0 имеем у—1 и = 0. Лагранжева координата % представляет собой значение координаты г в этот момент времени, причём все частицы газа покоятся в момент t = 0. При Z < О частицы двигались к центру симметрии, в момент г = 0 произошла остановка, а дальше начинается разлёт. В I и II случаях происходит разлёт газа, концентрирующегося при г = О в центре симметрии. [c.246]

Радиус звезды 276 Разлёт газа 170, 182 [c.328]

Задача о фокусировании газа в точке и разлёте от точки [c.182]

В случае разлёта (Wj > О — скорость частиц газа направлена от центра) при небольших значениях начальной скорости изображающая точка движется по интегральной кривой из [c.183]

Рис. 74. Закон движения частиц газа в случае II Л < О и В > 0. Начиная от момента г = 0-разлёт из центра, затем—остановка на конечном расстоянии, после чего—фокусирование в центре.

Выше мы везде полностью отвлекались от тепловых потерь, которыми может сопровождаться распространение детонационной волны. Как и в случае медленного горения, эти потери могут сделать невозможным распространение детонации. При детонации газа в трубе источником потерь являются в первую очередь отвод тепла через стенки трубы и замедление газа благодаря трению. Детонация в тонком стержне твёрдого взрывчатого вещества ограничивается главным образом явлением разлёта продуктов горения при слишком малом диаметре стержня, сравнимом с шириной зоны горения, часть вещества разлетается раньше, чем в нём успеет произойти реакция, и распространение детонации оказывается невозможным Ю. Б. Харитон, 1940). [c.597]

При - = i = О все частицы газа концентрпруются в центре симметрии, при возрастании t происходит разлёт, который начинается с бесконечно большой скоростью. При г/ = 1 для разных частиц координата г равняется Соответствующий момент времени находится из соотношения [c.244]

Рис. 75. Закон движения частиц газа в с-иучае III > О и i < 0. При t < О—движение из бесконечности к центру с остановкой всех частиц при г = 0 на конечном расстоянии от центра. При t > О—разлёт в бесконечность.

Любопытно отметить, что во всех случаях рассмотренных движений при t — -f- оо происходит полный разлёт всей массы газа в бесконечность. Очевидно, что к такого рода движенияй газа неприменимы известные критерии о величине начальной скорости частиц, необходимой для преодоления силы ньюто-ниансього притяжения и для их отрыва от звезды. Очевидно, что за счёт градиентов давления возможны разлёт и отрыв масс, входящих в состав звезды, также и в тех случаях, когда все начальные скорости равны нулю. [c.326]

Здесь Eq и Т р — нач. энергия и объём сжимае.мого газа, Е V его конечные энергия и объём, -у — отношение теплоёмкостей с /су при пост, давлении и объёме. И.з (6) следует, что в системах с И. у. для достижения наибольшего сжатия целесообразно стремиться к уменьшению величины Л й, что в принципе возможно нри медленном сжатии, когда ударные волны, создающие нач. нагрев, являются слабыми. Из ф-лы (3) видно, что в таких системах выгодно использовать вещества с большим атомным весом, т. к. нри. заданной темп-ре и давлении разлёт будет происходить с меныпими скоростями, Поэтому в системах И. у. иногда используют оболочки из тяжелых материалов. Препятствием к достижению высоких степеней сжатия является гид-родинамич. неустойчивость (см. Неустойчивости плазмы), приводящая к ограничению макс. плотности из-за нарушения симметрии в конечной фазе сжатия. Для устойчивости системы И. у. необходима также симметрия и однородность нач. состояния миллени и сжимающего давления. Плотность вещества в конечном сжатом состоянии зависит не только от величины нач. подогрева и развития неустойчивости, но и от сопро- [c.145]

Эволюция О. в. с. — процесс торможения выброшенного газа при расширении в окружающую среду — определяется гл. обр. знергией взрыва Е ,, массой выброшенного газа и плотностью околозвёзд-ной среды р . В эволюции О. в. с. можно выделить три стадии стадия свободного разлёта, адиабатическая и радиативная стадии. На этих стадиях (за исключением самого начала стадии свободного разлёта и, возможно, заключит, фазы радиативной стадии) О. в. с. и.меют описанную выше структуру. На первой стадии из-за низкой плотности окружающей среды расширение выброшенного газа происходит в режиме свободного разлёта, когда радиус Д ,, скорость Vg фронта осн. ударной волны и возраст О. в. с. i связаны соотношением Rg = Vgt. В течение этой стадии почти вся энергия взрыва сосредоточена в кинетич. энергии выброшенного газа. По мере расширения торможение усиливается и, когда масса нагребённого вещества (4л/3)Д р(, становится сравнимой с Мд, происходит переход к адиабатич. стадии. Для характерных значений " = З-Ю эрг. [c.477]

Л". Я. Станюковичем решён ряд задач об одномерном движении (разлёте) продуктов горения после того, как детонационная волна доходит до конца цилиндрического заряда, занимающего часть длины цилиндрической трубы (см. К. П. Станюкович, Теория неустановившихся движений газа. Изд. бюро нов. техники, 1948). [c.592]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...