Результирующий колебательный момент

Если для линейной молекулы Х Уз существует два или несколько вырожденных колебаний, и все они возбуждаются одновременно, то можно определить точно только квантовое число L результирующего колебательного момента количества движения относительно оси. Индивидуальные моменты количества движения определяются лишь приближенно (аналогично орбитальным моментам электронов в двухатомной молекуле). Соответственно этому выражение (2,281) дает приближенное значение энергии. Однако оно не может дать расщепления уровней с заданным значением ожидаемого согласно теории групп (см. табл. 33). Так, например, при однократном возбуждении в молекуле Х У двух вырожденных колебаний V4 и Vj (см. фиг. 64, а), т. е. ири Vi = l, v — 1 и /4 = 1, /5 = 1, уравнение (2,281) дает только одно значение энергии, в то время как, согласно табл. 33, получаются три состояния St Sa И Д . В приближении (2,281) эти три состояния вырождены между собой, но учет более тонкого взаимодействия колебаний приведет к их расщеплению (см. также следующий параграф). [c.231]

Результирующий колебательный момент количества движения линейных молекул 231 [c.622]

Ф II г. 3. Колебательные уровни деформационных колебаний и значения ( ) результирующего электронно-колебательного момента количества движения, включающего спин, в электронном состоянии линейной молекулы с большим спиновым расщеплением. [c.32]

Формально эти расщепления можно рассматривать как результат взаимодействия электронного и колебательного моментов количества движения, подобного взаимодействию между орбитальными моментами количества движения двух электронов в двухатомной молекуле (см. [22], стр. 334, русский перевод стр. 243), которое обусловливает разницу между энергиями состояний с одинаковыми электронными конфигурациями (например, разницу между состояниями П и Ф, получающимися из конфигурации л б). В данном случае взаимодействие этих моментов количества движения учитывается теми членами волнового уравнения, которыми пренебрегают, когда представляют решение в виде произведения (см. стр. 28). Как правило, одной и той же энергии, получаемой в нулевом приближении, соответству-н)т несколько значений колебательного момента количества движения (/, = Уз, v — 2,. .., 1 или 0), поэтому большинство значений результирующих моментов получается парными, за исключением моментов с К = -1-Л , Уг + Л —2 ,. .., [Уг —Л- -2 (т. е. в состояниях типа П, исключая только один случай, когда = у2+А ) между членами таких пар существует отталкивание , которое определяет вид расщепления (см. ниже). [c.33]

Таким образом, для составления уравнений движения сложной механической колебательной системы, состоящей из отдельных звеньев с массами /П/, моментами инерции Iqi и ограниченными связями R/, находят для каждой массы и каждого момента инерции выражения результирующих сил и моментов сил, записывают для каждого узла формулы сил инерции и моментов сил инерции и образуют уравнения (II.1.6) и (II.1.7). В общем случае получают 6/ уравнений (/ — число звеньев системы). [c.30]

Определение результирующих колебаний однородных скалярных величин или векторных, направленных по одной прямой, сводится к простому сложению мгновенных значений колебательных величин с учетом их знаков. Если колебания таких величин в зависимости от времени заданы в виде кривых, построенных в одинаковом масштабе, то сложение колебаний сводится к сложению ординат кривых с учетом знаков ординат. Если векторные колебательные величины имеют различные направления, то для определения результирующих колебаний этих величин необходимо в каждый момент времени их мгновенные значения складывать геометрически. [c.14]

Если векторные колебательные величины имеют различные направления, то для определения результирующих колебаний этих величин необходимо в каждый момент времени их мгновенные значения складывать геометрически. [c.14]

С точки зрения свойств динамических режимов и обеспечения устойчивой работы синхронного двигателя ротор лучше поворачивать в сторону, противоположную направлению его вращения, так как при этом поворот результирующего потока возбуждения приводит к уменьшению угла сдвига вращающихся осей полей статора и ротора и, как следствие, к уменьшению электромагнитного момента двигателя. Под действием момента нагрузки ротор поворачивается, а угол сдвига вращающихся осей полей статора и ротора возрастает до значения, при котором уравновешиваются моменты двигателя и нагрузки. В зависимости от скорости поворота результирующего потока возбуждения и значений параметров синхронного привода возможны колебательные процессы, демпфирование которых осуществляется автоматическим регулированием возбуждения. [c.101]

Измерители, основанные на принципе магнитного отталкивания (Рис. 14.10), имеют две пластинки из мягкого железа внутри катушки, одна из которых зафиксирована, а другая может двигаться, вращаясь вокруг оси. Один конец подвижной пластинки прикреплен к оси указателя прибора. При протекании тока через катушку обе пластинки одинаково намагничиваются л потому начинают отталкиваться друг от друга. Сила отталкивания зависит от величины тока, протекающего по катушке. Отклоняющий момент пропорционален квадрату этого тока, и ему противостоит восстанавливающий момент, создаваемый пружиной, который пропорционален результирующему углу поворота. Следовательно, угол отклонения указателя прибора пропорционален квадрату протекающего по катушке тока. Для предотвращения колебательных процессов в системе обычно используется демпфирующее устройство, состоящее из поршня, двигающегося в цилиндре. [c.218]

Если возбуждено деформационное колебание, то тогда в донолнение к А будет существовать колебательный момент количества движения I относительно межъядерной оси. Эти два момента сильно взаимодействуют между собой и образуют результирующий момент К (взаимодействие Реннера — Теллера см. стр. 33 и след.). По аналогии с уравнением (1,78) вращательная энергия теперь описывается уравнением [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...