Графит, рассеяние

Графит, рассеяние 279—283, 457 Грина функция 19, 20, 24 [c.479]

Мы не спрашиваем сейчас, как это сделать, и имеет ли это смысл мы просто хотим знать, допустимо ли это кинематически для каких значений внешних импульсов (ри Рг, рз, Р , рг, рз ) можно найти внутренние импульсы pi, рь, рб так, чтобы закон сохранения импульса удовлетворялся в каждой вершине графа 2 Заметим, что этот же вопрос можно задать и в более общем случае, когда граф 1 уже не является элементарным графом рассеяния, а является графом многократного рассеяния, из которого граф 2 может быть получен расчленением некоторых вершин. Чтобы сформулировать эту проблему в такой общей постановке, обозначим через х 62—операцию стягивания некоторых линий графа Сг, приводящую к графу Оь Обозначим через 9 Gi), 1 = = 1, 2, пространство графа Сг, выделяемое из произведения массовых поверхностей всех частиц графа Gi условием сохранения импульса в каждой вершине. Мы имеем каноническое отображение [c.147]

Свойства этого чугуна зависят от структуры металлической основы и от формы, размера и количества графитных включений. Чем меньше в металлической основе феррита, тем выше прочность чугуна. Хрупкие включения графита нарушают сплошность металлической основы. Мелкие равномерно рассеянные графитовые включения несколько ослабляют чугун, который по прочности приближается к металлической основе. Лучшими механическими свойствами обладает чугун со структурой перлита, содержащий графит в виде мелких равномерно распределенных чешуек. [c.75]

Рис. 27.2. Рассеяние рентгеновского излучения на графите

Ка, молибден) на графите. В спектре рассеянного рентгеновского излучения четко видны две линии — одна имеет такую же длину волны, что и падающее излучение (несмещенная линия отмечена на рисунке цифрой 1), тогда как другая имеет более высокую длину волны (смещенная линия отмечена цифрой 2). По вертикальной оси здесь отложена интенсивность рассеянного излучения, по горизонтальной — длина волны излучения. На рисунке приведены три спектра — для трех углов рассеяния 45, 90, 135°. Видно, что чем больше угол рассеяния, тем больше смещение ISX. [c.74]

Хотя, как отмечалось выше, смеш,ение определяемое формулой (3.3.1), не зависит от выбора материала рассеивателя, однако важно, чтобы рассеиватель состоял из сравнительно легких атомов (например, парафин, графит, алюминий). Дело в том, что в легких атомах относительно высока доля электронов, слабо связанных с атомным ядром. Рассеяние рентгеновских лучей на этих электронах и обусловливает эффект, описываемый формулой (3.3.1). [c.75]

Таким образом, динамическая схема редуктора с цилиндрическими прямозубыми колесами при учете рассеяния энергии в опорах может быть построена в виде Гп-разветвления при помощи динамических графов зубчатых колес. В соединениях получаемой таким образом [c.100]

Зависимость от диаметра областей когерентного рассеяния обусловлена тем, что в графите благодаря слоистой структуре смещенные атомы [c.195]

Если поглощение графита равно нулю, то коэффициент при экспоненте определяется только геометрическими размерами призмы с небольшой поправкой, в которую входит длина свободного пути для рассеяния теплового нейтрона. Если графит поглощает нейтроны, зависимость также остается экспоненциальной, но изменение плотности тепловых нейтронов при удалении источника получается более быстрым. Потеря числа нейтронов в точке наблюдения при удалении источника будет связана не только с уходом нейтронов из призмы, но и их поглощением атомами графита. [c.403]

Наиболее часто в мащиностроении применяют чугуны со структурой — перлит, графит и феррит и со структурой — перлит и графит. Такие чугуны представляют как бы сталь, пронизанную более или менее равномерно рассеянными включениям графита. [c.158]

Спектр рассеянного на графите излучения К,-линии молибдена [c.469]

Величина, форма и расположение графитных выделений разнообразны и оказывают существенное влияние на качество чугуна, поэтому на эти выделения прежде всего обращают внимание в практике. По форме графит бывает как прямолинейный, так и более или менее искривленный (завихренный). По расположению же различают пластинки равномерно-рассеянные или залегающие гнездами (скоплениями), или в виде эвтектики (фиг. П1), причем в одних случаях графитные включения разобщены друг от друга, в других — соприкасаются и даже переплетаются. между собою. Наконец, по величине (длине) чешуйки, попадающие на шлиф, могут быть также различными. [c.151]

Проблема увеличения поглощательной способности материалов для излучения с длиной волны 1,06 мкм решается нанесением специальных покрытий на поверхность материалов. Покрытия образуются или химическим путем, или нанесением пасты. Некоторые используемые для этого материалы содержат коллоидный графит фосфат марганца поликристаллический вольфрам окись меди. Химическая обработка раствором на основе пикриновой кислоты повышает шероховатость поверхности, увеличивает рассеяние энергии, тем самым уменьшает коэффициент отражения. Нанесение коллоидного раствора графита в виде пленки толщиной до 0,01 мм приводит к существенному увеличению поглощательной способности. В табл. 11.8 показано влияние шероховатости, достигнутой указан- [c.517]

Рис. 4. Ре ультаты опытов по однократному рассеянию мюонов в графите. Иа осп абсцисс отложены уг. 1ы рассеяния в градусах, на оси ординат — чис ю актов рассеяния.

По форме различают графитные выделения двух основных групп пластинчатые и шаровидные. В обычных серых чугунах наблюдается пластинчатый графит прямолинейной и искривленной (завихренной) формы. Графитные включения бывают равномерно рассеянными, залегающими отдельными гнездами или в виде эвтектик в одних случаях они отделены друг от друга, а в других — соприкасаются и пересекаются. [c.359]

Нейтроны с длиной волны, превышающей удвоенное наибольшее расстояние между кристаллическими плоскостями, проходят кристалл, не рассеиваясь в стороны. На этом свойстве основано действие фильтров, обрезающих в проходящем пучке нейтронов коротковолновую область спектра. В качестве фильтров берутся мелкокристаллические вещества, обладающие малым поглощением нейтронов и только когерентным рассеянием. Часто используют окись бериллия ( = 4,4 А) и графит ( = 6,7 А). [c.88]

Спектральные кривые индекса рефракции п(Х) растворимой фракции частиц в интервале длин волн Х = 2,5—30,0 мкм показаны на рис. 3.1, где для сопоставления приведены также резуль таты [10] и характеристики п(Х), принятые в рамках W R-npo-граммы [26] в качестве модельных для растворимой фракции частиц. Отличное совпадение результатов [77] и [10], полученных независимо совершенно различными методами, доказывает их реалистичность и служит основой для их использования в качестве модельных (см. табл. 3.9, 2-я графа). Постоянные д(Х), принятые в [26] дают заниженную оценку оптической активности аэрозольных частиц в видимом и среднем ИК-Диапазоне волн. Подобное несоответствие в выборе эффективных значений п(1) может при вести к смещению оценок обратного рассеяния (включая интегральное альбедо планеты) на десятки процентов. [c.89]

Если нейтроны с непрерывным энергетическим спектром падают на монокристалл под некоторым фиксированным углом 0, то только те из них, которые удовлетворяют уравнению (7.4), будут испытывать сильное отражение. Таким способом можно получить монохроматические (или моноэнергетические) нейтроны. Предположим, с другой стороны, что нейтроны падают на поли-кристаллический материал, например бериллий или графит, в котором содержится большое количество произвольно ориентированных кристаллов с размерами, малыми по сравнению со средней длиной свободного пробега. Тогда для нейтронов с любой достаточно высокой энергией всегда будут существовать-такие микрокристаллы, для которых удовлетворяется уравнение (7.4). В этом-случае сечение упругого рассеяния как функция энергии обнаруживает ярко выраженный излом, как показано на рис. 7.2 для бериллия [51. [c.253]

Установлено, что уравнение (7.66) дает достаточно точные значения для сечения неупругого рассеяния, даже когда условия, которые предполагались при его выводе, не удовлетворяются. Так, оно было применено для твердых тел, в которых кристаллы не имеют кубической симметрии, межатомные силы не являются гармоническими и в элементарной ячейке содержится более чем один атом. При расчетах для таких материалов функция / (со) обычно выбирается на основании некоторой модели кристалла, в рамках которой можно оценить фононный спектр. В качестве примера в разд. 7.4.8 обсуждается рассеяние нейтронов в графите. Можно так же, как показано в разд. 7.4.7, получить приближенные значения функции / (со) из измеренных сечений рассеяния. [c.276]

Очевидно, что сечения рассеяния, выведенные из относительно простой модели атомной связи в графите, являются достаточно точными для использования [c.281]

Детальное изучение рассеяния электромагнитного излучения с изменением длины волны было проведено в 1923 г. Комптоном. Установка Комптона (рис. 86) состояла из рентгеновской трубки РТ с молибденовым антикатодом А, рассеивателя Р, коллиматора К, кристалла Кр и ионизационной камеры ИК-В качестве рассеивателя был выбран графит, электроны в котором слабо связаны с ядром по сравнению с энергией харак теристического излучения молибдена. [c.246]

Электрические свойства. Изменение электрических свойств при облучении графита происходит вследствие образования электронных ловушек промежуточными атомами и рассеяния электронов [101,180, 226 ]. Так как электронные ловушки увеличивают число электронов-носителей, то электросопротивление должно уменьшаться. Однако электроны, рас-сеиваюш иеся на этих дефектах при низких температурах облучения, с избытком компенсируют этот процесс, приводя к повышению электросопротивления. При повышенных температурах облучения рассеяние электронов едва компенсирует уменьшение сопротивления, вызванное увеличением числа электронов-носителей. Опыты по исследованию влияния излучения на графит включают также анализ изменений тер моэлектродвижущей силы и магнитной восприимчивости. [c.191]

В табл. 4.1 приведены результаты экспериментальной проверки формулы суммирования (4.5) по данным испытаний серии трубчатых образцов конструкционного сплава ЭИ-607А, а также сплавов ЭИ-765 и ЭП-182, при различных нестационарных режимах нагружения, указанных в первой графе таблицы Для каждого такого режима по формуле (4.5) подсчитывалось теоретическое значение П, соответствующее моменту фактического, определенного на опыте, разрушения. Вследствие рассеяния долговечностей образцов, испытанных в одинаковых условиях, продолжительность последней ступени нагружения, оканчивавшейся моментом разрушения, является случайной величиной, и в расчет вводилось среднее значение результатов одинаковых испытаний трех—пяти образцов. Так как кривая статической усталости, по которой определяются Ад и С , отвечает пятидесятипроцентной вероятности разрушения, то подсчитанные указанным образом значения П должны быть в случае справедливости формулы (4.5) близкими к единице. Это и имело место во всех рассмотренных случаях нестационарного нагружения при линейном и плоском напряженных состояниях. Наблюдаемые небольшие отклонения вычисленных величин П от единицы вполне объясняются вариациями а и р в пределах доверительных интервалов. [c.102]

Первоначально предсказанный теоретически, А. э. в дальнейшем был обнаружен экспериментально в (биполярных) полугиеталлах (Bi, графит) и монопо-лярных полупроводниках (InSb, Те), Подобно фото-магнитоэлектрич. эффекту, биполярный А, э. может быть использован для измерения скорости поверхностной рекомбинации и времени жизни носителей заряда в полупроводниках. Изучение А. э. в монополярных полупроводниках даёт информацию О механизмах рассеяния носителей. [c.46]

Особенно важна Р. з. в случае проникающего нейтронного излучения. Прохождение нейтронов через защитный слой анализируют в осн. методом моментов, лю-тодом Монте-Карло и численного интегрирования ур-ния Больцмана. Ослабление потока быстрых нейтронов в защитном слое происходит из-за упругого (особенно в водородсодержащих веществах Н2О, парафин, Полиэтилен, гидриды металлов, бетон) и неупругого рассеяния нейтронов. На достаточно больших расстояниях от плоского источника ослабление пучка с расстоянием происходит экспоненциально. Р. э. ядер-ного реактора отличается те.ч, что поглощение в защитном слое одного вида частиц, напр. тепловых нейтронов, как правило, сопровождается возникновением у-излучения (ядерная реакция (п, у)]. Так, при поглощении теплового нейтрона ядром водорода образуется фотон с энергией 2,2 МэВ, а в случае более эфф. поглотителя (напр., d) на один захваченный нейтрон приходится более 10 фотонов. Оптимальная Р. з. реактора содержит водородсодержащяе вещества или графит, замедляющие быстрые нейтроны до тепловых энергий (см. Замедление нейтронов), и ядра, захватывающие тепловые нейтроны (В, Сс1, Gtl). На АЭС обычно используют бетон с добавками металлич. скрапа и дроби, эффективно ослабляющий как нейтронное, так и у-излу-чение. [c.201]

Характерной особенностью алмазных нанопорошков, получаемых детонационным синтезом, является чрезвычайно малая дисперсия размеров наночастиц основная доля частиц имеет размер 4—5 нм [120—124]. Действительно, определение размера наночастиц методом комбинационного рассеяния света и по уширению рентгеновских дифракционных отражений показало, что частицы алмаза независимо от метода и кинетики охлаждения представляют собой нанокристаллы с характерным размером 4,3 нм [122]. Согласно [122], наблюдаемый в разных исследованиях узкий диапазон размеров нанокристаллов алмаза — следствие того, что при малых размерах наночастиц именно алмаз, а не графит является термодинамически стабильной формой углерода. Это предположение подтверждают численные расчеты [125]. [c.43]

Для изучения возможности получения композиционного материала медь — углеродное волокно методол пропитки Мортимер и Николас [66, 71] исследовали смачиваемость углерода расплавами на основе меди методом покоящейся капли. В качестве подложки использовали прессованный графит с размером элементарных кристаллических областей около 1000 А и стеклоуглерод с размером когерентных зон рассеяния 15—25 А. Двадцать различных сплавов на основе меди, содержащих по 1 ат. % легирующего элемента, расплавлялись непосредственно на углеродной подложке. Во всех экспериментах темпаратура была равна 1145° С (температура плавления меди составляет 1085° С). Только легирование двумя элементами — хромом и ванадием — обеспечивало смачивание стеклоуглерода расплавом, а в случае подлонжи из прессованного графита эффективным оказалось только введение хрома. [c.402]

Преи.мущества спектрографов с дифракционными плоскими отражательными решетками но сравнению с призменными снектро-графа.ми заключается прежде всего в значительно большем спектральном диапазоне пх применения (обычно 2000—10 ООО А). Из недостатков такого рода приборов следует указать на наличие сравнительно большого количества рассеянного света в особенности при использовании автоколлимационных схем. Кро.ме того, прп работе в порядках выше первого в этих схемах объектив должен обладать высокой степенью ахроматпчности. В противном случае спектральные линии нерекрывающпхся порядков не будут сфокуспрованы на одной п той же поверхности. Переход от одной области спектра к другой также требует в этом случае перефокусировки объектива и поворота кассеты [c.149]

Дифракционная картина на голограмме не имеет ни малейшего сходства с предметом. При рассматривании ее в микроскоп в ней трудно усмотреть следы каких-либо закономерностей. И тем- не менее расположение, форма и интенсивность дифракционных пятен голограммы полностью определяются геометрической формой и физическими свойствами отражающей поверхности объекта. Голограмма в закодированной форме содержит полную информацию об амплитудах и фазах рассеянной волны, которая достаточна для ее восстановления и получения оптического изображения. Само название голография происходит от греческих слов голог — полный и графо — пишу и может быть переведено как полная запись . [c.345]

Наконец, должна быть выбрана модель рассеяния тепловых нейтронов в графите (см. гл. 7). Для описанных ниже вычислений использовано некогерент-ное приближение со спектром фононов, приведенным на рис. 7.10. [c.456]

Смотреть страницы где упоминается термин Графит, рассеяние : [c.143] [c.258] [c.28] [c.110] [c.198] [c.13] [c.503] [c.299] [c.343] [c.242] [c.476] [c.70] [c.165] [c.386] [c.399] [c.405] [c.210] [c.85] [c.68] [c.280] [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...