Канал рассеяния

Вообще говоря, гамильтониан Н можно разделить на части и V различными способами, в зависимости от того, какие начальные и конечные состояния (или каналы рассеяния) считаются возможными [83]. Например, в результате рассеяния могут возникать различные связанные состояния частиц. Для простоты будем считать, что имеется только один канал рассеяния. [c.119]

Возвращаясь к теории обычного 0/)-рассеяния, рассмотрим случай, когда достаточно учесть вклад одного канала рассеяния. Тогда вместо (6.150) получим [c.100]

Когда частица 1 налетает на связанное состояние (2,3), возможно несколько различных процессов. Пусть первоначально система (2,3) находилась в основном состоянии, и пусть ее энергия связи больше возможных энергий связи связанных состояний (К,,3) и (1,2). Тогда обязательно должен существовать интервал энергий, в котором возможно только упругое рассеяние 1 на (2,3). Далее, при увеличении энергии падающего пучка можно достигнуть такого ее значения, выше которого становится возможным переход системы (2,3) в возбужденное состояние, в то время как частица 1 будет терять соответствующее количество кинетической энергии. Мы оказываемся, таким образом, на пороге неупругого процесса. Говорят, что при этом открывается новый канал рассеяния. Начиная с этого значения энергии, упругое и неупругое рассеяния конкурируют друг с другом и падающий поток распределяется между обоими процессами. [c.438]

Следовательно, при увеличении концентрации примесей поглощение должно уменьшаться и в пределе й а- 0. Однако было показано [44], что роль примесей не сводится только к появлению дополнительного канала рассеяния тепловых фононов и что такая простая трактовка ведет к противоречию с экспериментальными результатами. А именно для проверки столь интересного факта, как уменьшение поглощения, в работе [47] было исследовано поглощение продольного звука частоты 649 МГц в германий-кремниевом сплаве при 300 К. Для направления распространения [100] поглощение в Оед оз было только на 13% меньше, чем в чистом кремнии. Изменение в т может быть определено независимо по измерению теплопроводности х при использовании приближенного выражения и=СЛ/3. Теплопроводность сплава была в 8,5 раза меньше, чем в чистом кремнии, и, таким образом, т, определенное этим методом, явно не подходило для объяснения ультразвуковых экспериментов. [c.259]

Метод задания эквивалентных источников используют для расчета компонент излучения, входящего в канал через его стенки границы неоднородности при этом рассматриваются как эффективные источники излучения. Наибольший выигрыш этот метод дает при определении составляющих рассеянного излуче- [c.140]

Заметим, что при таком расчете учитывается только однократное отражение от стенок канала и предполагается, что излучение покидает рассеиватель в той же области, где входит в него. Когда эти предположения недостаточно справедливы, следует уточнить расчеты учетом второго отражения и размытия источников обратно рассеянного излучения по поверхности отражателя. [c.142]

Использование метода задания эквивалентных источников-рассеянного излучения на границах канала. Рассмотрим эту [c.147]

На глубине г от источника на стенке канала выделим излучающее кольцо щириной с1г (см. рис. 12.6, а). Тогда интенсивность излучения натекания для точки Р можно определить, если проинтегрировать все рассеянное излучение, выходящее из стенок канала и идущее в направлении точки детектирования [c.148]

Рассмотрим первый случай, когда канал отделен от источника средой. Поле излучения в этом случае определяется четырьмя компонентами формулы (12.19). Для расчетов каждую компоненту удобно разделить на составляющие нерассеянного (нр) и рассеянного (р) излучений в соответствии с формулой (12.20). [c.152]

Составляющие рассеянного излучения определим методом задания эквивалентных источников рассеянного излучения на стенках канала для плоского изотропного источника. [c.153]

Позднее при сравнении расчетных данных с экспериментальными было показано [1], что поверхность первой секции канала, видимая из точки детектирования, не может. считаться площадью, эффективно отражающей излучение. Если предположить, что рассеяние в месте изгиба происходит от площади второй секции, видимой из начала первой секции, а не из площади первой секции канала, видимой из точки детектирования, то плотность потока излучения будет равна [1] [c.158]

Увеличение интенсивности излучения, которое достигает места изгиба из-за обратного рассеяния от стенок первой секции канала, можно рекомендовать определять на основе экспериментальных или расчетных данных по прохождению излучения через прямые каналы в защите ( 12.4), увеличивая интенсивность излучения в месте изгиба канала в й раз, где =14- [c.162]

Зубчатая форма канала способствует поглощению рассеянных электронов. [c.142]

Два последних канала реакции в схеме (25.4) относятся к случаям неупругого А -f а) и упругого (А а) ядерного рассеяния. Это частные случаи ядерного взаимодействия, отличающиеся от других тем, что продукты реакции совпадают с частицами, вступающими в реакцию, причем при упругом рассеянии сохраняется не только тип ядра, но и его внутреннее состояние, а при неупругом рассеянии внутреннее состояние ядра изменяется (ядро переходит в возбужденное состояние). [c.258]

Эти (равно как и любые другие возможные) конечные состояния называются каналами реакции. Используются также понятия входного и выходного каналов. Выходной канал упругого рассеяния называют упругим каналом. В приведенном примере входным является канал р + aLi , а выходными р + jLi (упругий канал), р + sLi , а+а, a+a-fv, p+a + t. Часто под каналом реакции понимают только выходной канал. [c.124]

Практический анализ и сравнение расчетов с опытными данными показывают, что оптическая модель описывает ту часть упругого рассеяния, которая происходит без образования составного ядра. В области энергии налетающего нуклона, на несколько МэВ превышающей порог испускания нейтрона, упругое рассеяние через составное ядро является маловероятным (из-за большого числа открытых каналов) и оптическая модель описывает все упругое рассеяние. Однако для нейтрона с энергией, меньшей порога неупругого рассеяния, уже нельзя пренебречь упругим рассеянием через составное ядро у составного ядра открыт только один канал и именно упругий. В этом случае усредненное по энергии сечение опп ( ) упругого рассеяния равняется сумме сечения, даваемого оптической моделью. и сечения упругого рассеяния через составное ядро. [c.151]

Полная схема лазерного анемометра с необходимым минимумом измерительной аппаратуры показана на рис. 3.7. Луч от когерентного источника (лазера) 1 при помощи зеркала 2 направляется на делительную пластинку 3, где раздваивается на примерно равные по мощности пучки. Блок / формирующей и передающей оптики, включающий, кроме пластинки 3, зеркало 4 и линзу б, фокусирует скрещивающиеся лучи в исследуемой точке канала II. Рассеянное на движущихся с потоком частицах излучение улавливается блоком приемной оптики III, состоящим из апертурной диафрагмы 6, объектива 7, диафрагмы поля зре-ни.ч 8 и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 9. Сигнал с ФЭУ поступает в блок обработки IV, где усиливается широкополосным усилителем II я подается на панорамный анализатор спектра 12. Типичное изображение на экране спектроанализатора показано на рис. 3.6,6. [c.120]

Подовый камень является наиболее ответственной деталью печи, поскольку в течение эксплуатационной кампании он недоступен для осмотров и ремонта, условия же его работы чрезвычайно тяжелые. Толщина стенки подового камня, отделяющей ка-нал от проема, в котором находится индуктор, составляет лишь 5—12 см, так как при ее увеличении возрастает рассеяние и снижается коэффициент мощности печи. Температура металла в канале при плавке чугуна достигает 1650 С, температура же стенки проема не должна превышать 200 X. Поэтому градиент температуры в стенке подового камня составляет 150—250 К/см. Кроме того, стенки канала находятся под большим гидростатическим давлением столба металла и подвергаются, особенно вблизи устьев, размывающему действию циркулирующего металла. [c.271]

Особенностью построения высокочастотной схемы прибора (/, 3, /О, II) является введение в ее состав канала когерентной компенсации 2, необходимого для выделения малого полезного рассеянного сигнала СВЧ на фоне постоянной когерентной составляющей, вызванной отражениями от антенны и окружающих предметов, конечными согласованием и направленностью элементов измерительного тракта СВЧ и т. д. [c.244]

Одна из задач при создании радиометрического дефектоскопа — эффективное подавление вклада рассеянного излучения. Это позволяет обеспечить лучшую чувствительность канала регистрации, приблизив условия детектирования излучения, прошедшего через просвечиваемое изделие, к геометрии узкого пучка. Простейшим средством является использование [c.146]

ОСОБЕННОСТИ ФОРМИРОВАНИЯ ПОЛЯ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ, РАССЕЯННЫХ ОТ СТЕНОК ПРЯМОГО КАНАЛА [c.282]

Рис. 3. Распределение плотности потока рассеянных быстрых нейтронов ( в 0,5 МэВ) по длине канала (источник Ро- - Be)

Местные сопротивления связаны с резкими изменениями сечения или формы канала. В таких местах в потоке возникают отрывы пограничного слоя, вихри и тому подобные неупорядоченные течения, вызывающие интенсивное рассеяние энергии на сравнительно коротких участках тракта, порядка (610)0. Так как механизм потери энергии в данном случае связан, в основном, не с вязким трением, а с действием инерционных сил, то коэффициент местного сопротивления определяется геометрией данного места тракта и зависит от вязкости только в области малых чисел Re. [c.292]

Отметим, что для изогнутых и двуосевых каналов отраженным в первой секции излучением, обратно рассеянным затем во второй секции канала, обычно пренебрегают. [c.138]

Пусть на входе в канал расположен плоский бесконечный мононаправленный источник (рис. 12.6, а). Учитывая, что канал не вносит возмущение в угловое распределение излучения па границе среды (см. 7.3), и пользуясь угловым распределением интенсивности рассеянного излучения на стенках канала й/ (Еа, ро2, 0)/ 1Й в виде (7.41) или (7.36), можно определить компоненту натекания. [c.148]

Для расчета составляющих рассеянного излучения удобно пользоваться методом задания эквивалентных источников. Проиллюстрируем решение этой задачи на примере определения интенсивности излучения на оси канала от плоского моноэнер-гетического изотропного источника у-квантов 5, отделенного от канала средой (рис. 12.9). [c.153]

Амплитуда упругого рассеяиия — элементы матрицы амплитуд для канала упругого рассеяния. [c.265]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения i (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на которой восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспроизводимой гармонической структуры в пространстве х, у, г). [c.426]

От рассеянного излучения счетчик защищался толстым свинцовым экраном, в котором имелись каналы для ограничения пучка --лучей, попадающего на счетчик. Диаметр канала в экране определяет ширину участка металла, подвергающегося контролю. Поскольку фотоумножители дают сигналы достаточно большой величины, то достаточно простого однокаскадного усилителя, чтобы на выходе регистрирующей части дефектоскопа использовать в качестве индикатора самопищущвй быстродействующий потенциометр типа ЭПП-09 или БП-102. [c.311]

П1ос1кольку исследуется пр оцеас радиационного теплообмена в движу щейся среде (пренебрегая теплопроводностью), то среда 1в этом случае полагается нетеплопроводной (1=0). Плотность среды р, ее (истинная те плоемкасть (при постоянном давлении Ср и спектральная индикатриса рассеяния (s, s) задаются по условию. На граничной поверхности канала F задается поле температур Tp N) и оптических характеристик направленной поглощательной способности (N) и индикатрисы отражения /7 (s, s). [c.357]

Ширину, высоту и толщину стенок (U , Я и А) макетных прямых каналов в защите из бетона (р 2,2 т/м ) изменяли от 0,15 до 0,4 м, максимальная длина канала составляла 2,2 м. Специальные эксперименты в канале квадратного сечения (0,2 X 0,2 м) были проведены для нахождения поверхности канала Spa , с которой рассеянные быстрые нейтроны, попадая в детектор, дают основной вклад в его показания. При достаточном удалении / детектора от источника, т. е. при L = //W >(L — безразмерная координата детектора), можно записать [c.283]

В предположении, что энергетические и пространственные зависимости дифференциального альбедо могут быть разделены. Формулу (3) мы использовали и для представления числового токового альбедо, что позволило рассчитать значения дозового Вд ( ) и числового Вч (Е) альбедо при разных порогах детектирования (табл. 2). Если считать, что соотношение (3) справедливо во всем диапазоне изменения углов 0о и 0, уменьшение значений альбедо при L<5 необходимо объяснить уменьшением рассеивающей поверхности /(5рас) (рис. 2). Для выяснения закона изменения 5рас проведены эксперименты в каналах прямоугольного сечения при 0,375 U /iV 2,67. Исходя из предположения о независимости каждой из четырех сторон канала в процессах рассеяния для канала прямоугольного сечения можно записать [c.285]

Решение уравнения переноса излучения в защитах реакторов с помощью AWLM— № 1.0-схемы (263). Применение метода Монте-Карло для расчетов токов вкладов в защите реакторов (268). Весовые функции усреднения групповых констант (272). Учет воздушных полостей в защите реакторов в рамках метода выведения — диффузии (278). Особенности формирования поля быстрых нейтронов, рассеянных от стенок прямого канала (282). Потребности в ядерных данных в задачах расчета биологической защиты (286). Аналитическое описание замедления резонансных нейтронов (292). Поля замедлившихся нейтронов и вторичного v-излучения в прямом бетонном канале с источником быстрых нейтронов на входе (296). Функции влияния поглощающего цилиндрического источника (299). Расчет источников захватного Т Излучения в однородной среде и у границы раздела двух сред комбинированным методом (307). Квазиальбедо нейтрон — V-квант (309). Ковариационные матрицы погрешностей для элементов конструкционных и защитных материалов ядерно-технических установок (311). Скайшайн нейтронов н фотонов. Обзор литературы (320). [c.336]

Методы, основанные на Ми-рассеянии света, дают возможность определить лишь средний размер капель, но не распределение их размеров [3]. Мэсон и Раманадхам [151 разработали метод, пригодный для измерения капель в потоке. В этом методе капля, падающая в освещенную область, отражает и преломляет световой имиульс, интенсивность которого, регнстрируемая фотокамерой, является функцией размера капель. Применение этого метода в рассматриваемом приложении вызывает ряд вопросов, например, о влиянии интерференции, зависящей от концентрации капель в потоке и от толщины пленки жидкости на стенке канала. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...