Резонатор активный отражения

Чем больше путь, проходимый волной в активной среде, тем больше усиление волны. Для направлений, перпендикулярных к оси резонатора, усиление оказывается наименьшим. Другим направлениям соответствует несколько больший путь, и, следовательно, несколько большее усиление. На рис. 40.4 это схематически показано увеличением числа стрелок в усиливающихся световых потоках. После отражения от зеркала волна вновь распространяется в [c.779]

Напомним, что в эффективном коэффициенте отражения учтены потери энергии любой природы, в том числе потери из-за выхода излучения через боковые стенки резонатора. Вполне ясно, что для пучков, распространяющихся наклонно по отношению к оси резонатора, потери будут больше, чем для осевых пучков. Поэтому порог генерации для наклонных пучков выше, чем для осевых. Кроме того, следует помнить об ограниченности запаса энергии активной среды, способного перейти в вынужденное излучение. Поскольку для осевых пучков потери меньше, чем для наклонных, их интен- [c.782]

Для возникновения резонанса необходимо, чтобы на длине резонатора укладывалось целое число полуволн. Резонатор обеспечивает многократное прохождение световой волны, распространяющейся вдоль его оси, по усиливающей среде, вследствие чего эта волна может достичь высокой мощности. Волны, идущие под значительными углами к оси резонатора, при последовательных отражениях частично выходят за пределы зеркал (или активной среды) и поэтому не могут эффективно нарастать. [c.280]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Функции Р+(г) и Р (г) представлены на рис. ПО. Зеркала резонатора с коэффициентами отражения и Рг находятся в точках 2 = 0 и г=(1, активная среда располагается между 2 И 22- [c.291]

Неустойчивые резонаторы обладают высокими потерями на излучение во внеш. пространство (см. выше). Потери возрастают с увеличением м и в, благодаря этому неустойчивые О. р. обеспечивают одномодовую (по тип) генерацию. Достоинством неустойчивых О. р. является большая поперечная протяжённость осп. моды, вследствие чего они могут быть использованы с активными средами большого поперечного сечения. Вывод энергии из неустойчивого О. р., как правило, осуществляется не сквозь зеркала, как в устойчивых О. р., а за краями одного из зеркал. В неустойчивых О. р. существенную (отрицат.) роль играет волна, отражённая от края зеркала и сходящаяся к оси О, р. Для уменьшения такого отражения применяют [c.457]

Для того чтобы усилитель превратить в генератор, необходимо ввести подходящую положительную обратную связь. В СВЧ-диапазоне это достигается тем, что активную среду помещают в объемный резонатор, имеющий резонанс при частоте V. В лазере обратную связь обычно получают размещением активной среды между двумя зеркалами с высоким коэффициентом отражения(например, между плоскопараллельными зеркалами, как показано на рис. 1.3). В этом случае плоская электромагнитная волна, распространяющаяся в направлении, перпендикулярном зеркалам, будет поочередно отражаться от них, усиливаясь при каждом прохождении через активную среду. Если одно из двух зеркал сделано частично прозрачным, то на выходе системы можно выделить пучок полезного излучения. Одна- [c.14]

Лазерный резонатор состоит из двух зеркал с коэффициентами отражения / 2 = 1 и / 1 = 0,5. Длина активной среды I = 7,5 см, а сечение перехода а = 3,5-lQ- см . Вычислите пороговую инверсию населенностей. [c.24]

Другой подход к уменьшению длительности импульсов и повышению их спектрального качества основан на применении резонаторных ПГС с синхронной накачкой [42]. В режиме синхронной накачки сигнальный и/или холостой импульс после отражения от зеркал резонатора поступает в нелинейный кристалл одновременно с последующим импульсом накачки. В результате существенно возрастает эффективная длина усиления и, следовательно, уменьшается пороговая интенсивность накачки. Это обстоятельство позволяет использовать в качестве источника накачки не только цуги импульсов второй гармоники лазера на стекле или гранате с пассивной синхронизацией мод, но и системы с двойной модуляцией, работающие с частотой повторения цугов в единицы килогерц, и даже квазинепрерывное излучение лазеров на гранате с активной синхронизацией мод. [c.258]

Помимо усиления активной средой, существует ряд факторов, которые уменьшают амплитуду волны внутри резонатора. Коэффициенты отражения зеркал резонатора не равны единице. Более того, для вывода излучения из резонатора по крайней мере одно из зеркал делается частично прозрачным. Кроме того, при распространении излучения вдоль оси резонатора будут и другие потери энергии потока излучения, вызванные его дифракцией, рассеянием в среде, заполняющей резонатор и т. д. Все эти потери энергии можно учесть, введя для зеркал некоторый эффективный коэффициент отражения Гэфф> который меньше значения истинного коэффициента отражения зеркал г. [c.780]

Некоторые, если не все, недостатки неустойчивых резонаторов с резкими границами зеркал можно преодолеть, если зеркала этих резонаторов изготовить с изменяющимся коэффициентом отражения. В этом случае, в отличие от выходного зеркала с резкой границей, у которого коэффициент отражения равен единице при г< 2 и нулю при г > аз (см. рис. 4.40,6), коэффициент отражения симметрично спадает от максимального значения Ro до нуля на расстоянии от центра, сравнимом с радиусом активной среды. Для конкретности предположим, что у однонаправленного резонатора коэффициент отражения зеркала 2 по амплитуде дается выражением [c.229]

В этом плане важнейшими источниками потерь в лазерных резонаторах являются неполное отражение излучения от зеркал, погло-гцение в активной среде лазера и других диэлектриках, являюгцихся составными частями резонатора, паразитное отражение от торцов диэлектриков и др. В частности, для процессов, происходяш их в генераторе, энергию, выводимую из лазера, также следует рассматривать как потери, хотя термин потери в этом случае не вполне адекватен сути дела. [c.30]

Остановимся на физических причинах полученного результата. Из (17.12) следует, что вследствие стоячего характера волны каждой моды существуют области активной среды в районе узлов моды, где инверсная населенность не снимается при генерации этой моды. Следовательно, если в генерацию вышла какая-то мода, то она не стабилизирует инверсную населенность на пороговом уровне во всем объеме активной среды. Другая мода, чьи пучности приходят на узлы генерирующей моды, может иметь коэффициент усиления выше порогового (17.15) и тоже выйти в генерацию. Поскольку все моды имеют на зеркалах узел, то вблизи зеркал их пространственные структуры очень близки, т. е. значительно перекрываются, но по мере отхода от зеркала они все более рассогласуются. Следовательно, если активный элемент достаточно малого размера поместить вблизи зеркала, то пространственная неоднородность поля сказывается мало и генерация будет одночастотной. В реальных лазерах из-за того, что коэффициенты отражения зеркал различаются между собой и отличаются от 1, всегда наблюдается бегучесть, что способствует сглаживанию пространственной неоднородности и некоторому сужению спектра генерации. Другим механизмом сглаживания является пространственная миграция энергии, но этот механизм в обычных твердотельных лазерах слаб и проявляется лишь в полупроводниковых лазерах. Сглаживания инверсной населенности можно добиться искусственным путем, например двигая вдоль оси резонатора активный элемент либо смещая положение узлов и пучностей полей мод с помощью электрооптических элементов, как это было рассмотрено в 15. [c.157]

Обсудим, насколько правомер1Ю использовать в энергетических расчетах предположение о равномерном распределении плотности генерируемого излучения по длине резонатора. В общем случае поле между зеркалами резонатора лазера представляет собой суперпозицию двух бегущих навстречу друг другу волн с разной амплитудой, отражаемых от зеркал. Мы пе будем здесь останавливаться па эффектах, связанных с микроскопической , т. е. сравнимой с длиной волны, неодгюродностью распределения поля, обусловленной появлением стоячих волн в резонаторе, а также связанных с неполным заполнением резонатора активной средой. Эти неоднородности ВЛИЯЮТ, в основном, на спектральный состав излучения (см. гл. 5). Нас будет интересовать влияние макронеоднородности распределения поля, возникающей благодаря отличию от единицы коэффициента отражения одного из зеркал (выходного) резонатора [c.94]

Количественное соотношение, определяющее возможность генерации направленного потока излучения, можно найти из следующих соображений. Поток излучения со спектральной плотностью /о, возникший в какой-либо точке А активной среды (см. рис. 40.4) и направленный вдоль оси резонатора, усиливается на пути к правому зеркалу, отражается от него и после отражения от левого зеркала опять пройдет через точку А, распространяясь в своем исходном направлении. Таким образом, за один цикл распространения в резонаторе излучение пройдет путь 2Ь. В отсутствие всяких потерь энергии это должно привести к увеличению потока до величины /оСхр [2а(оз)Т], где а(оз) — коэффициент усиления. Однако в результате потерь, которые учтены эффективным коэффициентом отражения зеркал Гдфф, фактическая плотность потока энергии после одного цикла его распространения в резонаторе определится выражением /оГэффехр[2а(со)Е). Поэтому решение вопроса о возможности возбуждения генерации в резонаторе сводится к условию [c.780]

Отражение света, происходящее из-за нелинейности среды и пространственного периодического изменения амплитуды поля, позволяет расширить наши представления о воз1 южных способах реализации положительной обратной связи в квантовых генераторах. До сих пор мы полагали, что положительная обратная связь между полем излучения и активной средой, необходимая для превращения усиливающей системы в автоколебательную (см. 225), осуществляется с помощью зеркал, отражающих волны обратно в резонатор. Рассмотренное выше нелинейное отражение света служит физической основой для иного способа реализации положительной обратной связи, применяющегося в некоторых лазерах. Пусть кювета К представляет собой активную среду (см. рис. 41.3). В направлении оси л имеет место периодическая неоднородность среды за счет нелинейных эффектов. Интерферирующими пучками / и //, создающими оптическуро неоднородность, могут быть пучки возбуждающего излучения. Следовательно, в данном случае отражение будет происходить в результате модуляции коэффициента усиления активной среды. Спонтанное излучение среды, испущенное в направлении оси х, будет отражаться от неоднородности и возвращаться в активную среду, что и соответствует обратной связи. Для некоторых частот обратная связь будет положительной, и при выполнении пороговых условий возбудится генерация излучения в направлении оси х. [c.828]

Выражение (35.29) служит основой расчета выходного излучения многих реальных лазерных систем. Для определения 5ген надо первоначально определить параметры активного вещества к1 и а, знать коэффициенты отражения зеркал и коэффициент вредных потерь р. Величина р обычно очень мала, так как степень однородности активных стержней и качество изготовления других элементов резонатора очень высоки. [c.279]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

В качестве резонаторов полупроводниковых лазеров обычно используют плоские резонаторы, образуемые параллельными гранями кристалла. Для получения более эффективной спектральной селекции применяются внешние резонаторы с соответствующими селектирующи.ми элементами, а также резонаторы с распределенной обратной связью (РОС). В РОС-лазерах периодические возмущения, определяющие спектральную селекцию, вносятся по всей длине активной среды. Коэффициент отражения, обеспечиваемый периодической структурой, оказывается достаточным для возникновения генерации без дополнительных зеркал. Периодическое возмущение, внесенное лишь на конце активного слоя, воспроизводит эффект зеркала и носит название распределенного брэгговского рефлектора. [c.946]

Гетеролазеры и гетерофотоприём-н и к и, используемые в сочетании с плёночными полупроводниковыми Болиоводами, могут выполняться на основе единой Г. и на общей полупроводниковой подложке объединяться (интегрироваться) в оптич. схему (методами планарной технологии). Для управления условиями генерации и распространения света часто используются сложные Г., активный слой к-рых состоит из неск. слоев постоянного или плавно изменяющегося состава с соответствующим изменением Sg. Помимо локализации света в пределах одного или неск, слоёв в плоскости ГП, при создании интегрально-оптнч. схем возникает необходимость дополнит, локализации световых потоков в плоскости волноводных слоёв (в плоскости ГП). Такие волноводы наз. полосковыми и создаются изменением либо состава и свойств полупроводника в плоскости ВОЛ1ГОВОДНОГО слоя, либо толщины слоёв, Встраивание гетеролазера в волноводную схему осуществляется с помощью оптического резонатора, образуемого периодич, модуляцией толщины волноводного слоя. При определ. выборе периода модуляции благодаря дифракции в волноводе возникает волна, бегущая в обратном направлении. В результате формируется распределённое отражение света (см. Интегральная оптика). [c.449]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

В качестве оптически бистабильных устройств широко используются пассивные оптич. резонаторы (ОР), содержащие нелинейные среды, где обратная связь возникает за счёт отражения от зеркал системы с распределённой обратной связью (встречные волны непрерывно взаимодействуют во мн. сечениях нелинейной среды) оптоэлектронные гибридные системы, в к-рых обратная связь осуществляется за счет управления параметрами оптич. среды электрич. сигналом с детектора прошедшего светового потока. Представляет интерес безрезонаторная О. б., обусловленная корреляциями пар атомов в сильном эл.-магн. поле. Оптич. гистерезис и О. б. возникают также в сложных активных лазерных системах. [c.428]

V2 = 0,71, а из выражения (4.158) находим = = 0,41 wl- На рис. 4.46 приведены профиль коэффициента отражения и соответствующие профили интенсивности внутри и вне резонатора. Заметим, что радиальная ширина профиля выходной интенсивности на уровне 1/е от максимума сравнима с соответствующей ишриной профиля коэффициента отражения, которая равна a e/V2. Следовательно, если выбрать величину 2Wa сравнимой с диаметром D активной среды, то диаметр выходного пучка будет равен приблизительно D, а сам пучок будет иметь замечательные дифракционные свойства. [c.231]

Более новый и весьма интересный пример одномодовой генерации с использованием однонаправленного кольцеобразного резонатора приведен на рис. 5,13. Этот неплоский резонатор сделан в виде небольшой пластины (38X13X3 мм) из Nd YAG, грани В и D которой вырезаны под таким углом, что пучок проходит неплоский путь, показанный на рисунке, испытывает полное внутреннее отражение на поверхностях В, С (верхняя поверхность пластины) и Z), а также отражается на поверхности А многослойным электрическим покрытием, которое действует как выходное зеркало. Пластина из Nd YAG играет роль и активной среды, и фарадеевского ротатора и накачивается продольным пучком полупроводникового диодного лазера (на рисунке не показан). Вращение плоскости поляризации, свойственное неплоскому кольцевому пути, затем компенсируется в одном направлении (но не в другом) фарадеевским вращением, вызванным постоянным магнитным полем. Поляризационно-чувствительным элементом является просто многослойное диэлектрическое покрытие на поверхности А, коэффициент отражения [c.265]

В работах [5, 96, 971 были рассмотрены предельные отражательные способности МИС с точки зрения использования их в резонаторах рентгеновских лазеров. После успешного получения лазерного действия в режиме сверхизлучения на переходах многозарядных неоноподобных ионов на длинах волн 20,9 20,6 и 18,2 нм [48, 54] были проведены эксперименты с многослойными зеркалами нормального падения для этого диапазона длин волн. Авторами работы [36 ] использовалась другая активная среда — рекомбинирующая плазма водородоподобных ионов углерода. Инверсия на переходе 3 -> 2 ионов С VI приводила к вынужденному излучению на длине волны 18,2 нм. (Здесь имеет место случайное совпадение с длиной волны неоноподобных ионов Se XXV, которые служили активной средой в работах [48, 54].) Установка одного зеркала нормального падения с коэффициентом отражения Rg 12 % [39] позволила использовать два прохода активной среды и привела к увеличению выхода вынужденного излучения на длине волны 18,2 нм на 120 %. [c.117]

Далее, мы полагали, как и во всей гл. 1, что поверхности раздела, через которые проходят рождающиеся в резонаторе пучки, являются просветленными. Во всяком случае, влияние света, отраженного от таких поверхностей (к которым относятся торцевые поверхности активного элемента), должно быть исключено. Если в обычных оптических системах френе-левское отражение приводит главным образом к уменьшению интенсивности прошедшего излучения, то в резонаторе пучки, берущие начало на поверхностях раздела, налагаются на основной пучок, отраженный от концевого зеркала. Это может вызвать последствия, пренебречь которыми уже нельзя вскоре мы на них немного остановимся, а пока приведем простой численный пример, поясгающий важность эффектов подобного рода. [c.133]

Для реализации малой угловой расходимости торцы активного элемента наклонялись на 2— 3° по отношению к оси резонатора, что позволяло избавиться от порождаемых френелевским отражением сходящихся волн. По тем же причинам вывод излучения из резонатора осуществлялся одним из двух способов, изображенных на рис. 4.2. Необходимость принятия подобных мер была доказана демонстрационным опытом, заключавшимся во внесении внутрь резонатора устанавливавшейся строго перпендикулярно к его оси стеклянной пластинки с просветленными поверхностями, остаточное отражение от которых не превьппало 0,3%. Этого было достаточно, чтобы картина генерации разительно изменялась и угловая расходимость возрастала в десятки раз, приближаясь к значению, характерному для плоского резонатора. [c.211]

Механизм, приводящий к ухудшению направленности излучения в подобных случаях, был изучен в [50,43]. Оказалось, что при введении в телескопический резонатор частично отражающей плоской пластинки появляются паразитные моды, которым соответствуют замкнутые траектории лучей, причем на одно отражение от этой пластинки приходится много проходов по активной среде. Поэтому паразитные моды даже при совсем мало отражающей пластинке имеют более низкие пороги возбуждения, чем основная мода двухзеркального резонатора. Поскольку этим модам, кроме того, присуща высокая неравномерность распределения поля, возбуждаются сразу несколько из них со всеми вытекающими отсюда печальными последствиями. И неудивительно в 2.5 мы сталкивались с тем, что наличие даже ничтожно слабой сходящей волны, порожденной краевой дифракцией, приводит к вырождению мод по потерям. Поэтому предпринимаемые иногда попытки повлиять на режим генерации (в частности, понизить его порог) путем установки в резонатор элементов, иници- [c.211]

Для лазеров с небольшими поперечными размерами активных элементов (кювет со средой) используются устойчивые или плоские резонаторы, все сечение которых перекрьюается управляющими элементами. Среди последних по естественным причинам стремятся выбирать такие, которые вносят наименьшие искажения в проходящие через них (или отражающиеся от них) световые пучки и имеют пропускание (отражение), хотя и изменяющееся с длиной волны или во времени, но одинаковое на всем сечении. [c.225]

Однако среди недостатков призменных элементов еще важнее то, что добиться такой точности их изготовления, чтобы фронт плоской волны после отражения от них не имел изломов , весьма трудно, а подчас и невозможно. В особенности это касается триппель-призм поэтому составленная из них схема типа рис. 4.14в, предложенная в [122], может оказаться полезной главным образом тогда, когда точная юстировка элементов резонатора затруднена, а активная среда не слишком однородна, так что особенно высоких требований к пространственной когерентности излучения предъявлять все равно нельзя. [c.242]

Указанная задача особенно актуальна в случае лазеров с поперечным протоком активной среды (см. конец 3.4),работаюших, главным образом, в далеком инфракрасном диапазоне, где прозрачные призмы полного внутреннего отражения едва ли осуществимы. Однако даже если число Френеля велико и необходимы не плоские, а неустойчивые резонаторы, отсутствие призм обычно не является непреодолимым препятствием для реализации соответствующих схем. Так, в случае однопроходовых резонаторов требуемые значения коэффициента увеличения М обычно невелики, что позволяет отказаться от конфокального варианта резонатора удовлетворительное заполнение рабочего сечения излучением генерации достигается и в резонаторе из плоского и слегка выпуклого зеркал. Заменив плоское зеркало на составленный из двух плоских зеркал двугранный 90-градусный отражатель, получаем искомое резонаторное устройство. Для выравнивания интенсивности ребро отражателя должно быть ориентировано, очевидно, перпендикулярно направлению потока среды. [c.242]

Рассмотрим в качестве первого типового примера следующую задачу рассчитать характеристики излучения (энергию, мощность излучения, длительность импульса генерации) СОг-лазера, активная смесь которого возбуждается импульсным несамостоятельным разрядом с УФ-предьюнизацией от скользящего разряда. Будем считать заданными следующие конструктивные параметры 1) состав и давление рабочей смеси (СО2 N2 Не = Л В С) 2) размеры разрядной камеры (/ — длина разрядной камеры, d — расстояние между электродами) 3) база резонатора L — энергетические коэффициенты отражения зеркал резонатора Ri = = 100 %, R < 100 %) 4) Е — напряженность электрического поля основного (несамостоятельного) разряда. [c.65]

Формулы (4.152) и (4.153) получены в предположении, что значения инверсии и плотности энергии излучения не зависят явным образом от координат, т. е по существу представляют собой некоторые усредненные по объему активной среды величины. Такое однородное пространственное распределение плотности энергии излучения в объеме активной среды редко реализуется на практике. Кроме этого, во всех приведенных соотношениях не учитывается такое важное обстоятельство, что любой резонатор, состоящий хотя бы только из активного стержня и выносных зеркал, по существу становится сложным, если существует отражение от торцов стержня. Еще в большей степени сложность резонатора возрастает при введении в него различных вспомогательных элементов, таких как кювета с фототропным раствором, различного рода спектры селекторы мод и т. д. Поэтому ясно, что (2.408) и (2.409) могут быть использованы только кан оценочные [c.223]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...