Обратное Рэ лея — Дебая

Здесь мы ввели фундаментальный параметр Хд, который называется обратным радиусом Дебая-, он определяется формулой [c.247]

Интенсивность на поверхности сходящегося волнового фронта растет обратно пропорционально уменьшающейся поверхности фронта, что дает для сферы закон 1/г , а для цилиндра 1/г, где г— радиальная координата, отсчитываемая от центра фокальной области или соответственно от фокальной оси. При г О как первое, так и второе выражения стремятся к бесконечности, что, естественно, лишено физического смысла. Происходит это вследствие того, что в окрестности фокуса неприменима лучевая (геометрическая) трактовка, из которой вытекают указанные соотношения. Для определения поля вблизи фокуса требуется решить задачу в ее дифракционной постановке. Классическая трактовка осесимметричного случая для длиннофокусных систем изложена у Рэлея [6]. Исследования короткофокусных сферических, а также цилиндрических систем были выполнены позднее, на базе работ Дебая [7] и Зоммерфельда [11], в основном силами сотрудников Акустического института. Некоторые из этих работ, непосредственно относящиеся к фокусирующим ультразвуковым излучателям, легли в основу настоящей части книги. [c.153]

Если бы на такой станции поставили еще одну турбину, то для конденсатора этой турбины воды в реке уже не хватало бы. Примеров, когда дебит, т. е. расход воды источника водоснабжения, ограничивает наращивание мощности КЭС или ТЭЦ, очень много. В тех случаях, когда природный источник водоснабжения (река, озеро, море, водохранилище) полностью обеспечивает потребности станции в охлаждающей воде, систему охлаждения конденсаторов турбин выполняют прямоточной (рис. В.З). Это значит, что через конденсатор вода проходит однократно, циркуляционные насосы подают все новые порции воды из водоисточника. Места забора воды из водоема и сброса воды обратно в водоем удалены друг от друга, чтобы в конденсатор поступала вода с минимальной температурой. [c.12]

Для метода Дебая—Шерера характерна также повышенная четкость линий на рентгенограмме в области обратного отражения. [c.87]

Компоненты поля получаем дифференцированием по (6.15) потенциалов Дебая мы их выписывать не будем. Отметим лишь, что радиальные составляющие дифрагированного поля р и Яр убывают при удалении от сферы при kf> 1 обратно пропорционально квадрату расстояния, а остальные, азимутальные компо- [c.67]

Обратную проверку дебита источника можно провести замером времени заполнения пруда после остановки насоса. Так как объём пруда на каждом уровне воды определён при откачке, то дебит можно проверить по формуле [c.543]

При температурах, близких к температуре Дебая, имеющих порядок от 0,2 до 0,5 температуры плавления в градусах Кельвина (100—1 000° К для керамических материалов) и выше, теплоемкость керамических материалов меняется слабо, скорость распространения волн примерно постоянна и средняя длина свободного пробега обратно пропорциональна абсолютной температуре. [c.23]

Как уже говорилось, имеется N возможных независимых значений к. Вместо того чтобы интегрировать по элементарной ячейке в обратной решетке, Дебай ввел эквивалентную сферу в к-пространстве, определив ее радиус так, чтобы число состояний внутри сферы равнялось должному числу степеней свободы. Иначе говоря, интеграл по к берется в пределах от нуля до кц, где величина ко определяется равенством [c.56]

Это уравнение налагает требование динамического равновесия при распределении скорости в каждой системе потока между силами инерции и силами внутреннего трения, а также внешними усилиями и распределением давлений внутри жидкости. Несмотря на вполне допустимое упрощение, т. е. пренебрежение инерционными усилиями, вследствие низких скоростей, обычно характеризующих течение в пористой среде, математические трудности применения этих уравнений к пористой среде совершенно непреодолимы для практических целей. Когда Дарси 1 в 1856 г. заинтересовался характеристикой течения через песчаные фильтры, он обратился к экспериментальному изучению проблемы и отсюда пришел к реальному обоснованию количественной теории движения однородных жидкостей в пористой среде. Его классические эксперименты дали весьма простой вывод, в настоящее время обычно называемый законом Дарси, а именно дебит Q воды через слой фильтра прямо пропорционален площади А песка и разности ЛЬ между давлениями жидкости при входе и выходе из слоя и обратно пропорционален толщине L слоя. Выражая эту зависимость аналитически, имеем [c.58]

Как показывают эти уравнения, давление при радиальном течении меняется с изменением логарифма расстояния от центра скважины скорость изменяется прямо пропорционально общему перепаду давления в системе ре—р-к и обратно пропорционально радиусу последней текущий дебит в системе также пропорционален общему перепаду давления Ре—рк. Все эти функции изменяются обратно пропорционально логарифму отношения радиусов контуров. Кривые равного напора являются окружностями, концентричными по отношению к контуру скважины, а линии тока—радиусами-векторами, проведенными из центра внутренней граничной окружности. Рассмотрим следующий численный пример, основанный на этих выводах. Допустим [c.131]

Идя обратным путем, можно установить среднее значение давления Ре на окружности радиусом Ге, замыкающей скважину, если известно давление р , на данной скважине, имеющей текущий дебит Q, из соотношения [c.205]

Довольно часто, однако, на практике приходится сталкиваться с обратными задачами. В задачах этого типа неизвестными служат те или иные параметры пласта, его размеры, форма границ. Распределение давления в пласте и дебит при этом должны быть заданы на основании промыслового наблюдения. [c.52]

Если и = —1, значит, мгновенно влияет сток-галерея. Если я = О, на стенке галереи поддерживается постоянное давление или галерея пущена с дебитом, обратно пропорциональным Ь — см. формулу (ХП.77). При и = 1 дебит галереи постоянный. Случай целого п>1 соответствует пуску галереи с переменным дебитом. [c.301]

Для теплозащитных материалов наиболее важен третий участок области твердого состояния материала — диапазон высоких температур, который простирается от температуры Дебая до температуры плавления или сублимации данного вещества. В соответствии с данными рис. 3-12 для большинства чистых веществ — проводников электричества (в основном это металлы) можно принять, что коэффициент теплопроводности в этом диапазоне практически не изменяется с температурой (кривая 3). У кристаллических диэлектриков, например окислов AI2O3, 2гОг и т. д., теплопроводность в этой области падает обратно пропорционально температуре (кривая 2). У большинства аморфных материалов (стекло, некоторые полимеры) заметно некоторое увеличение коэффициента теплопроводности с ростом температуры (кривая 1). Интересно отметить, что разность между теплопроводностью кристаллических и аморфных диэлектриков быстро убывает с ростом температуры и в точке плавления исчезает совсем. Чистые металлы имеют максимальные значения [c.76]

Раснределенпе интенсивности Ii(Q) Д. р- р- л. кристаллом в широкой области значений Q, соответствующих всей элементарной ячейке обратной решётки или нескольким ячейкам, содержит детальную информацию о характеристиках кристалла и его несовершенствах. Экспериментально I iQ) может быть получено с помощью метода, использующего моиохроматич, рентгеновское излучение и позволяющего поворачивать кристалл вокруг разных осей и изменять направления волновых векторов ki, к , варьируя, т. о., Q в широком интервале значений. Менее детальная информация может быть получена Дебая — Шеррера методом или Лауэ методом, [c.691]

Здесь п (й) = [ехр(йц>/АГ) т. н. структурная амплитуда G q,Q)— [рех(9)/> М]ехр —И ) определяет зависимость интенсивности рассеяния от величины передаваемого импульса О и его ориентации относительно вектора поляризации исследуемого фонона М — массы атомов, 0) — тепловой Дебая — Уоллера фактор). Спектральная интенсивность когерентного Н. р. н. определяется вторым сомножителем в (б), где д) — затухание (величина, обратная времени жизни) фонона. Для слабозатухающвх фононов [Г ( ) <К а) , (17)] интенсивность рассеяния имеет два острых максимума при 0) = (01(4 ) с полушириной пиков 2Г (9). Температурная зависимость Н. р. н. с возбуждением фонона в кристалле [со ш- (д) > 0] или поглощением его [ш = = — х (д) < 0] определяется множителями 1 п(1) (9) [c.344]

П. можно использовать для определения кристаллич. структуры соответствующих монокристаллов при облучении П. монохромагич. пучком проникающих частиц (рентгеновских квантов, нейтронов) наличие разо-риентированных монокристаллич. блоков фактически эквивалентно сканированию по углу и позволяет восстановить обратную решётку монокристалла (см. Дебая — Шеррера метод, Рентгенография материалов. Нейтронография структурная). [c.14]

Съемку поликристаллических образцов производят в монохроматическом — характеристическом или специально монохроматизнро-ванном — излучении образец имеет обычно вид тонкого столбика или плоского шлифа, может быть неподвижным или вращаться (вокруг оси цилиндра или вокруг оси, перпендикулярной плоскости шлифа) применяются передняя и обратная съемки на плоскую пленку с очевидными ограничениями для фиксируемых углов 0 (рис. 5.16), а также съемка на цилиндрическую пленку (классический метод порошка или метод Дебая), позволяющая фиксировать любые углы 9 (рис. 5.17). Разнообразие возможностей применения метода для поликристаллических образцов обусловлено, с одной [c.113]

Это выражение говорит о том, что в приближении ОЦ распределение иетенсивности рассеянного света имеет лоренцеву форму. Последний результат можно проверить, построив график зависимости обратных измеренных значений структурного фактора от [график Орнштейна — Цернике — Дебая (ОЦД)] должна получиться прямая линия. Такое предсказание очень хорошо подтверждается для некоторых систем, например аргона (фиг. 9.6.1). [c.350]

ОТ III К VIII группе изменяется аналогично у и Тс. Первый максимум между IV и VI группами отвечает заполнению g-состояния, а второй — на технеции и рении (VII гр.) — заполнению U - o-стояния. Обратная температура Дебая 1/6 (рис, 27) и константа К по тем же причинам имеют аналогичный характер. [c.57]

Метод обратной съемки является разновидностью метода Дебая—Шеррера. Принцип его заключается в том, что источник излучения и пленка представляют собой практически одно целое. Вследствие высокой чувствительности съемки в отраженном излучении этот метод особенно пригоден для определения малейших изменений размеров кристаллической решетки образца. В соответствии с этим отраженное излучение прежде всего применяется для определения фазового состава твердых растворов, а также упругих напряжений. Преимуществом этого метода является то, что рефлексы и 2 наблюдаются раздельно (расщепление ван-Аркеля) и таким же образом можно проводить их измерения. Недостаток метода заключается в том, что из-за незначительной проникающей способности рентгеновских лучей может быть исследована лишь структура поверхности. Чтобы устранить возможные повреждения поверхности в результате механической обработки, ее перед началом съемки следует слегка протравить. На практике нашли применение две разновидности этого метода плоской пленки по Заксу и Вертсу и конусной пленки по Реглеру. Наиболее широко распространенным является метод плоской пленки, поэтому более подробно рассмотрим лишь этот метод. [c.152]

В моделях, более близких к реальным, релаксация вблизи точечного дефекта не ограничивается лишь атомами из ближайшего окружения имеют место смещения атомов, которые постепенно уменьшаются с удалением от центра расширения или сжатия по трем измерениям. Тогда корреляция функции Паттерсона для кристалла с дефектами распространяется на большие расстояния. Рассеивающая способность при диффузном рассеянии обнаруживает постоянное повсеместное возрастание с увеличением 1и , кроме спада с /, и стремится образовать локальные максимумы вблизи положений узлов обратной решетки. Уменьшение резких пиков при возрастании угла, которое добавляется к спаду /, в первом приближении можно выразить как —р таким образом, оно имеет форму, подобную фактору Дебая—Валлера для теплового движения (см. также гл. 12). Такой результат получается из-за того, что при учете всех атомных смещений пики усредненной решетки (р(г)) размываются, как если бы мы делали свертку с какой-либо функцией, подобной гауссовой. [c.160]

Отметим, что при записи формулы (1.30) в широко известной монографии Ван де Хюлста [2], пропущены члены с мнимой частью ап, Ьп- Это можно обнаружить, если обратиться к оригинальным исследованиям Дебая [12]. Отношение энергии, рассеянной частицей в обратном (0=180 ) направлении, к энергии, упавшей на ее геометрическое сечение, характеризуется фактором обратного (или радарного) рассеяния [c.16]

При данной температуре множитель Дебая — Уоллера дифракционной линии уменьшается с увеличением величины вектора обратной решетки С, связанного с отражением. Чем больше С , тем слабее будет отражение при высоких температурах. Те.мпературная зависимость интенсивности отраже шого излучения для отражений (hOO) в алюминии показана на рис. 2.35. Теория, разработанная нами здесь для описания отражения рентгеновских лучей, столь же применима для описания эффекта Мёссбауэра (см. гл. 20 книги [12]), который заключается в упругом испускании у-квантов (у-лучей) ядрами. [c.102]

В процессе изысканий вычисления для определения расхода водослива удобнее вести по номограмме фиг. 506. Дебит скважины может определяться и по водомеру (при отсутствии песка в воде), устанавливаемому на отводе отскважины. В отдельных случаях дебит скважины может быть определен обратным путем, т. е. не откачкой, а нагнетанием в нее воды насосом (фиг. 507). [c.487]

Точно такое же выражение должно получаться при брэгговском отражении нейтронов, поскольку рассеяние упругое и переданный импульс равен вектору обратной решетки, умноженному на Й. Брэгговское рассеяние представляет собой когерентный процесс. Это находит свое отражение в том, что сечение рассеяния пропорционально сечению рассеяния для отдельного центра, умноженному на ]У , а не просто на N. Следовательно, амплитуды рассеяния (в отличие от сечений) оказываются аддитивными. Влияние тепловых колебаний ионов относительно равновесных положений полностью учитывается множителем который называется фактором Дебая — Валлера. Поскольку средний квадрат смещений иона из положения равновесия <[и (0) ) растет с температурой, мы видим, что тепловые колебания ионов, улгеньшая интенсивность брэгговских пиков, не устраняют их полностью ) (как опасались первые исследователи рассеяния рентгеновских лучей). [c.384]

Включения можно исследовать большиством рентгеноструктурных методов рентгенограмму Дебая—Шерера получают на экстрагированных осадках, метод обратной рентгеновской дифракции применяют для изолированной частицы, которая экстрагирована или находится в металической матрице. [c.62]

Согласно теории двойного электрического слоя межчастичное притяжение уменьшается обратно пропорционально расстоянию между частицами и не зависит от содержания электролита в непрерывной фазе, в то время как кулоновское (или электростатическое) отталкивание уменьшается по экспоненциальному закону в пределах толщины /к Дебая-Хюкксля ионной атмосферы. [c.141]

Хар-р зависимости Э. от тем-п-ры Т различен у разных в-в. У металлов зависимость а (Г) определяется в осн. уменьшением времени свободного пробега эл-нов с ростом темп-ры Т увеличение темп-ры приводит к возрастанию тепловых колебаний крист, решётки, на к-рых рассеиваются эл-ны, и в уменьшается (на квант, языке говорят о столкновении эл-нов с фононами). При достаточно высоких темп-рах, превышающих Дебая температуру 0д, Э. металлов обратно пропорц. теот-ре а 1/Г при Гс бд однако ограничена остаточным сопротивлением (см. Металлы). Нек-рые металлы, сплавы и ПП при понижении Т до неск. К переходят в сверхпроводящее состояние с бесконечно большой проводимостью (см. Сверхпроводимость). Э. расплавленных металлов того же порядка, что и Э. этих металлов в тв. состоянии. [c.893]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...