Град, оптические

Пределы угловых измерений в град. . . Оптическое увеличение (сменные объективы). .................. [c.509]

Цена деления отсчетного микроскопа для угловых измерений в мин Пределы угловые измерений в град Оптическое увеличение (сменные объективы) [c.727]

Гамма-распределение модифицированное 57 Гематокрит 76, 79, 207 Герца вектор 24 Гидроакустика 66 Гидрометеоры 54 Гидрооптика 64 Град, оптические и Граничные условия вой теории 214 [c.274]

Скопление Число наблюдаемых галактик [1] Расстояние, Мпк [2] Угловой размер, град [2] Оптическая светимость, 10- Z.Q [2] Дисперсия скоростей галактик вдоль луча зрения, км/с [78] Температура газа, кэВ [78] Рентгеновская светимость (2—10 кэВ). 10 Вт [78] [c.1226]

Приведенные соотношения, связывающие Т с Град, Гц и Гя, лежат в основе оптических методов измерения высоких температур [Л. 11,74]. [c.377]

Теплоотдача а, полученная в лабораторных условиях, колебалась от 2 000 до 8 800 ккал мЧ град. Такая теплоотдача могла бы вполне обеспечить требования производства. Фактически же в производственных условиях скоростное движение труб и высокочастотные вибрации нарушают сплошность контакта между водой и металлом и приводят к практически полному прекращению съема тепла водой. Так, например, во время испытаний на стане после прохождения трубы сквозь слой воды вместо ожидаемого падения температуры на 260° С (из расчета, что а = 2 000 ккал м ч град) замерами с помощью оптического пирометра не удалось обнаружить падения температуры. [c.588]

Сегнетоэлектрические твердые растворы ниобата бария-стронция представляют собой оптически отрицательные одноосные кристаллы с широкой областью пропускания от 0,3 до 6 мкм (рис. 4.10). Дисперсия показателей преломления обыкновенного in ) и необыкновенного Ые) лучей при комнатной температуре в области от 0,4 до 1,6 мкм показана на рис. 4.11 [39]. Показатель преломления обыкновенного луча ге практически не зависит от соотношения компонентов Ba/Sr в твердом растворе и от температуры, тогда как показатель преломления необыкновенного луча Пе крайне чувствителен как к изменениям состава, так и температуры (рис. 4.11 и 4.12). Экспериментально определенный температурный коэффициент due/dT равен 3 10 град в области от 30 до 50 °С [35, 39], Естественное двупреломление Ы, По) для твер- [c.116]

Диаграмма (рис. 416 [1]) построена по данным рентгеновского, электрического, термического и металлографического анализов. Сплавы готовили в дуговой печи из высокочистого, листа Та и иодидного Th было очень трудно получить гомогенные слитки. Температуры ликвидуса и солидуса определяли с помощью оптического пирометра точки ликвидуса оценивали с точностью 50 град. Эвтектическая точка находится при 3,2% (ат.) [4% (по массе)] Та и 1565 10° С. Легирование Th танталом снижает температуру полиморфного превращения от 1363 до 1338 5° С. Значения растворимости рассчитаны по закону Вегарда из данных о периоде решетки растворимость Та в P-Th при 1375° С составляет [c.430]

Для наблюдения оптической активности слой исследуемого вещества помещают между установленными на темноту (скрещенными) поляризаторами. Проходящий при этом свет можно снова погасить поворотом одного из поляризаторов. Это значит, что после прохождения через слой активного вещества свет остается линейно поляризованным, но направление его поляризации повернуто на некоторый угол относительно первоначального. Угол поворота направления поляризации зависит от длины волны света, а для данной длины волны пропорционален толщине I слоя активного вещества ф = а(й))/. Например, в кварце при распространении вдоль оптической оси желтый свет натрия (Я, = 589,3 нм) испытывает поворот направления поляризации 21,73 угл. град, на миллиметр. [c.109]

Для измерения температуры в технике высокотемпературных механических испытаний широко применяются термопары и различного рода пирометры. Термопары на образце необходимо располагать таким образом, чтобы отсутствовало световое излучение со стороны нагревательного элемента, так как различие оптических свойств материала образца и термопары может привести к заметным (в отдельных случаях до 30—40 град и выше) погрешностям. Ошибки в измерениях температуры значительно уменьшаются в случае применения экрана. [c.256]

ХТ не должно превышать 0,3 см-град, а, следовательно, температура Т не должна превышать 4300° С, если применяется обычная для оптической пирометрии длина волны (0,66 мкм). [c.22]

При температурах выше 1600° С в зоне равномерного нагрева устанавливалась модель абсолютно черного тела (вольфрамовый блок с полостью диаметром 0,005 м и длиной 0,030 м), в которую помещался рабочий спай термопары. Температура контролировалась эталонным оптическим пирометром ЭОП-51. Т. э. д. с. термопар после каждого цикла выдержки измерялась в 10—12 точках температурного интервала 50 град от температуры выдержки. В каждой точке проводилось 3—4 повторных измерения. [c.30]

Температуру образца измеряли образцовым оптическим пирометром через призму полного внутреннего отражения. Предварительная градуировка всей оптической системы для определения степени поглощения осуществлялась при помощи образцовой температурной лампы, помещаемой на место образца. Погрешность измерения температуры составляла 2 град до 1700° К и 4 град до 2400° К. [c.166]

В интервале между точками затвердевания сурьмы и золота имеется мало данных о знаке и величине расхождений между термодинамической и Международной шкалами. В качестве условного определения для точки золота было принято значение 1063° С несомненно, оно останется таким до тех пор, пока не будут получены новые фундаментальные и более точные результаты. Переход от 960,5 к 960,8° С лежит в пределах неопределенности фиксирования точки затвердевания серебра по термодинамической шкале. Благодаря этому изменению шкала термопары лучше согласуется не только со шкалой термометра сопротивления в точке затвердевания сурьмы, но и со шкалой оптического пирометра в точке затвердевания золота, если пользоваться значением С =, А2>Ъсм-град. [c.63]

Троостит — наиболее мелкодисперсная смесь цементита и феррита. Троостит образуется при начальной скорости охлаждения до 80—1100 град в секунду. При такой скорости охлаждения, кроме полиморфного превращения, успевает произойти и первый этап диффузионного процесса, сопровождающегося выделением из аустенита углерода 1В форме мельчайших частиц цементита. Присутствие цементита в троостите можно обнаружить лишь рассмотрением в электронный микроскоп, рентгеновским или другими методами анализа. Под оптическим микроскопом частицы цементита в троостите совершенно неразличимы и структура выглядит однородной и темной. [c.89]

Оптическую активность веществ характеризуют удельным вращением [a]J, т. е. углом поворота а плоскости поляризации света, проходящего через слой вещества толщиной 10 см при температуре °С, длине волны А. и концентрации оптически активного вещества, равной 1 г/см . Для чисто активной жидкости [ 1= = а/(1р), для растворов [а] = 100а/(/Яр), где а — угол поворота, град I — толщина слоя, дм р — плотность, г/см Р — концентрация оптически активного вещества, г/100 г раствора. [c.877]

Наиболее перспективные в прикладно.м отношении магнитооптические материалы характеризуются высокой магнитооптической добротностью ф - 2 р а (где 0/.- — удельное фарадеевское вращение, град/см а — коэффициент оптического поглощения, см ). Очевидно, устройство может обладать высокими параметрами только при достаточно большой добротности. Однако добротность однозначно не определяет выбор материала для конкретного применения. Существуют дополнительные требования, касающиеся предпочтительного диапазона намагниченности насыщения температуры [c.30]

Наиболее приемлемой конструкцией дилатометров для оценки ТКЛР материала покрытий являются бесконтактные приборы, исключающие нагрузки при замере длины образца [144]. Одной из установок, которую можно рекомендовать для исследования хрупких покрытий, является оптический дилатометр, предназначенный для исследования пленочных материалов, сочетающий простоту конструкции с надежностью и точностью получаемых экспериментальных результатов [145]. Прибор позволяет проводить испытания в интервале температур от —180 до - -500°С при скоростях нагрева до 5— 6 град/мин с перепадом температур по образцу во всем рабочем диапазоне не более 0,2°С. Для испытаний используются образцы толщиной от 15 мкм до 2 мм. [c.89]

Исследования проводили на образцах в виде пластинок ориентации [111], полученных выпиливанием и шлифованием из природных кристаллов, а также на сколах алмазов. Все образцы принадлежали к типу 1а, G содержанием азота 5 10 —3 10 см . Используемые образцы были достаточно совершенны, имели зональное распределение азота, плотность дислокаций составляла не более 10 Эксперименты по деформации алмаза в области его стабильности проводили в камерах типа наковальни с лункой сферической и тороидальной формы. Образцы размещали внутри цилиндрического нагревателя параллельно его образующей в зонах максимального градиента касательных напряжений. В качестве упруго-пластической среды, передающей давление и одновременно являющейся химически инертной по отношению к алмазу, использовали технический карбонитрид бора. Градуировка давления в камерах выполнялась по общепринятой методике [И], а температуры — с помощью термопары ПП-1 и по температуре плавления платины (2050° С) при давлении 50 кбар. Время выдержки при Т = onst и р onst составляло 1—10 мин, времена нагрева и нагружения 5—10 мин, скорость охлаждения равна 200 град сек. Образцы до и после деформации изучали методами рентгенографии и оптической микроскопии. [c.151]

Оптические свойства. Специфика энергетич. спектра свободных и локализов. состояний носителей заряда в П. п. приводит к особенностям оптич. и магн.-оптич. явлений. В П. п. наблюдаются гигантский Фарадея эффект, при энергиях фотонов, близких к энергии края фундам. поглощения (в dj (blnjfTe Вербе постоянная достигает 36000 град/см-Тл), сильная зависимость от магн, поля стоксовского сдвига в спектрах комбинационного рассеяния света и расщепления линий поглощения свободных и связанных экситонов. [c.33]

Измерение высоких температур газовым термометром и внесение поправок по фиксированным точкам на шкале идеального газа становятся очень затруднительными. Выше 1063° Международная температурная шкала определена по формуле излучения Планка (глава 8) постоянная Сг в формуле имеет значение 1,438 см-град. Метод, с помощью которого получена температурная шкала в этой области, будет описан ниже, после рассмотрения законов излучения и их применения в оптической пирометрии. Однако ib большинстве опубликованных рабог дается температура по Международной шкале 1927 г. В ней температуры выше 1063° определены по формуле излучения Вина (удовлетворительное приближение к формуле Пл1анка установлено экспериментально в широком интервале температур) однако в этом случае постоянная Сг имеет значение 1,432 см- град. Значение Сг было выбрано для воспроизведения газовой шкалы с возможно большей точностью последние работы показали значительную ошибку ее определения, и в 1941 г. Бирж [49] установил наиболее вероятное значение 1,43848 см-град. Бирден и Вате [50] указали наиболее вероятное значение 1,43870 см-град. Таким образом, все международные температурные шкалы выше 1063°, применявшиеся до 1949 г., несколько отличаются от истинной газовой температурной шкалы. Фиксированные точки для температур от 1063° и выше приведены в таб1л. 6. [c.94]

Для уменьшения разброса показаний при измерении температуры оптическим пирометром применяют очень маленькую скорость охлаждения лучшие результаты были получены при скорости охлаждения порядка 6—8 град/мин. Абсолютная точность пирометра этого типа по данным Национальной физической лаборатории в интервале 1500—1900° составляет + 10°. Некоторые исследователи указывают более высокую степень точности, но при высоких температурах очень трудно устранить или оценить получаемую погрешность. Эта трудность усиливается такими факторами, как поглощение излучения металлическими или другими парами в более холодной части смотровой трубы. В качестве дополнител ьной предосторожности смотровая труба применяется только один раз в связи с этим не делают никаких приготовлений для удаления ее из расплава при завершении термического анализа. [c.181]

Диаграмма, приведенная на рис. 113, основана главным образом на результатах, полученных в работе [I] с помощью рентгеноструктурного, металлографического и термического анализов. Образцы готовили дуговой плавкой с использованием спектрально чистого графита. Контрольные химические анализы указывали на хорошее попадание в состав. Часть диаграммы от 60 до 100% (ат.) С ориентировочна. В добавление к ранее обнаруженным соединениям РиС и PU2 3 найдены PU3 2 и Pu j. Температуры нонвариантных равновесий 2250, 2050 и 1654° С (точность определения температур 20 град) установлены оптическим пирометром в условиях, близких к абсолютно черному телу. [c.252]

П. Щелочные стекла с высоким содержанием тяжелых окислов. Электрические свойства этих стекол в большинстве случаев повышены по сравнению со стеклами I группы. Сюда принадлежат флинты (с содержанием РЬО) и кроны (с содержанием ВаО), применяемые в качестве оптических и электроизоляционных стекол. К флинтам относятся также специальные конденсаторные стекла как м и н о с и др. К кронам близки обладающие довольно малым температурным коэффициентом расширения (А,=33-10" град. ) стекла типа пирекп, весьма стойкие к резкой смене температур. [c.169]

Температура плавления торговых марок корунда в зависимости от состава равна 1900—1950° С. Теплоемкость при 100° С составляет 0,1827—0,2000 ккал1кг-град [21]. Прочность на сжатие монокристаллов корунда параллельно оптической оси равна [c.15]

На практике скорость роста температуры Г/Л определяли не позже, чем через 0,1 сек после подачи импульса к этому времени же всегда устанавливалась стационарная скорость нагрева. Для измерения температуры, а также скорости ее изменения служил специально изготовленный оптический пирометр с осциллографи-ческой записью и константой времени менее 0,01 сек. Дифференцирующая схема позволяла записывать непосредственно скорость изменения температуры йТ1(1х. Температура измерялась на дне щели 3 длиной около 5 мм и шириной около 1,5 мм, вырезанной фрезой в образце. Скорость изменения температуры была обычно около 50° град сек-, таким образом, все изменение температуры за 0,1 сек составляло около 5°. Запись типичного импульса приведена на рис. 83, б. Описанным способом были определены теплоемкости тантала и графита с точностью 5%. [c.333]

Описанные в разделах 9.2 и 9.3 методы реализованы в виде программного обеспечения, позволяющего моделировать и проектировать оптические схемы, которые содержат не только классические оптические элементы (линзы, зеркала, призмы), но и современные оптически структуры и элементы (волноводные, голографические, дифрактщонные, граданы и т. д.). [c.585]

Главным параметром в методе Гамильтона, называемом гамиль-тоновой оптикой, является длина оптического пути [Р , Р ] между двумя произвольными точками и Р системы К (рис. 2.31). Это расстояние называют точечной характеристикой и обозначают как К(Р0, Р ). Она совпадает с эйконалом в точке Р лучевого поля от источника, расположенного в Р (или наоборот). Непосредственно из уравнения эйконала (2.3.1) следует, что градиентом величины V по координате является вектор, направленный по лучу К через точку Р Р ) и имеющий модуль л(Ро)[л(Р1)]. Град 1ент направлен вдоль луча К для точек, лежащих в пространстве изображения, и противоположно ему для точек в пространстве предмета. В дальнейшем мы будем считать, что Р располагается в пространстве предмета, аР — в пространстве изображения, так что [c.134]

Температура образцов в печи измерялась прецизионным оптическим пирометром типа ЭОП-51 [2] с погрешностью от 0,05% при 1200° К до 0,2% при 2500° К. Подъем температуры массивного калориметра измерялся термометрическим мостом с погрешностью 0,001 град. Нагревательная печь и система калориметра во время измерения заполнялись аргоном при давлении 1600 н1м . Образцы окиси магния представляли чистую окись магния марки ч. д. а. Содержание окиси магния 99,90%. Вес образцов 30 г. Образцы двуокиси циркония — чистая окись циркония, содержание двуокиси циркония 99,80%. Вес образцов 22 г. Примеси Ре — 0,05%, Т102 — ,05%, сульфаты —0,04%, щелочи —0,03%, хлориды— 0,02%. [c.406]

Приступая к отсчету, определяющему положевие. шпинделя оптической головки, или к отсчету угла его поворота, нёо(коди , включив освещение головки, отрегулировать окуляр микроскопа по своему глазу. После этого в поле зрения микроскопа будут отчетливо ввдны (фиг. 85) град> сные деления 0-5-60, нанесенные на пластинке, когорт расположена, в фокальной плоскости окуляра. Видимые раз- [c.332]

Дилатограммы записывали на дифференциальном оптическом дилатометре в процессе непрерывного нагрева со скоростью 20 град мин до 950° С, Ь-мин выдержки при этой температуре [c.156]

Нами уже сообщалось [10] о проводимых исследованиях температуры плавления] корунда методом температурных остановок на кривых нагревания и охлаждения. Средняя температура плавления синтетического монокристаллического корунда советского производства, чистотой не менее 99,98% А12О3 в результате 54 определений оказалась равной 2049,7° С + 3,8 град. Суммарная погрешность 11 3,8 град определена квадратичным суммированием погрешностей градуировки оптического пирометра +3,6 град, определения поглощения призмы и окна +1,2 град и погрешности результата определения температуры плавления +0,13 град. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...