Пласта падение

Рентгеновское исследование качества сварных швов может быть произведено и без рентгеновских снимков, на обработку которых требуется значительное время. При рентгеноскопическом исследовании флуоресцирующий экран заменяет собой рентгеновскую пластинку. Падение рентгеновских лучей на такой экран вызывает свечение флуоресцирующего покрытия, так что сразу производится исследование детали. Удовлетворительные результаты по рентгеноскопическому исследованию могут быть достигнуты с помощью установки, которая состоит из источника рентгеновского излучения установка располагается под ровной поверхностью, на которую помещается обследуемая деталь, и флуоресцирующим экраном, рас-158 [c.158]

Планиметр 572 Пласта падение 622 [c.792]

Как следует из (5.28), разность хода между интерферирующими лучами зависит от толщины пластин, угла между ними и угла падения луча на пластинку. [c.110]

Если пластинка вырезана под углом к оптической оси, то полученная картина будет отлична от вышеописанной. В этом случае вследствие того, что разность (/jj — 2) при данном значении угла падения будет зависеть от азимута лучей (лучи, лежащие в разных азимутах, будут составлять различные углы с оптической осью кристалла), изохромата не будет состоять из концентрических окружностей. [c.245]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Случай, когда пластинка двил<ется со скоростью большей, чем скорость молекул, был рассмотрен в гл. 6, когда речь шла о падении метеоритов. В обеих задачах для простоты мы допускаем, что средняя длина свободного пробега молекул велика по сравнению с размерами пластинки. [c.220]

Конфигурация интерференционных полос в фокальной плоскости линзы определяется в этом случае набором углов в световых пучках, падающих на плоскопараллельную пластинку. Если на пластинку падает световой конус с осью, нормальной к пластинке, равномерно заполненный светом (таким будет световой пучок от протяженного источника света), то в фокальной плоскости линзы интерференционные полосы будут иметь форму колец. Каждое кольцо будет соответствовать определенному значению угла преломления г и, следовательно, определенному углу падения световых [c.128]

При падении пучка света на первую пластинку часть лучей отразится от передней грани пластинки, а часть, преломившись, отразится от задней грани таким образом, из первой пластинки выйдут два пучка, идущих на некотором расстоянии друг от друга каждый пучок, попадая на вторую пластинку, опять раздвоится, и из второй пластинки выйдут уже четыре пучка, но так, что второй и третий наложатся друг на друга. Разность хода в них равна (см. 25) [c.131]

Если имеется 8—10 пластинок (стопа Столетова), то при падении под углом Брюстера и прошедший, и отраженный пучки практи- [c.376]

Это соотношение Брэгга, выведенное также Ю. В. Вульфом, указывает, какие длины волн могут интенсивно отражаться от кристалла при данном угле падения. Волны другой длины рассеиваются более или менее равномерно по всем направлениям, давая лишь общий фон на пластинке и не приводя к образованию на фотоэмульсии макси- [c.409]

Случай /. Пластинка вырезана перпендикулярно к оптической оси. Рассмотрим преломление света в такой пластинке при разном его падении относительно оптической оси. [c.512]

Рис. 26.16. Прохождение света через пластинку одноосного кристалла, вырезанную параллельно оптической оси плоскость падения совпадает с главной плоскостью кристалла.

ТО в случае, показанном на рис. 26.16, расположение необыкновенного и обыкновенного лучей изобразится точками Сд и о (рис. 26.21). При вращении пластинки вокруг нормали N положение обыкновенного луча о остается неизменным, как и для изотропной пластинки. Положение же следа необыкновенного луча е меняется. При повороте пластинки в положение, соответствующее рис. 26.18, конец е выходит из плоскости Мо, и его расположение изобразится точкой е (см. рис. 26.21). При дальнейшем повороте до положения, показанного на рис. 26.19, луч е окажется вновь в плоскости Мо, но по другую сторону о, в положении, отмеченном точкой вс] дальнейшее вращение вновь выводит е из плоскости Мо, и при повороте на 180°, когда восстанавливается расположение рис. 26.16, луче вновь приходит в положение е , описав около о полный круг. При дальнейшем вращении явления повторяются. Таким образом, при полном повороте пластинки вокруг нормали луч е дважды описывает окружность вокруг точки о, четыре раза проходя через плоскость падения (два раза по одну сторону от точки о и два раза по другую сторону от нее). [c.515]

Измерения показывают, что интенсивность второй гармоники резко зависит от угла падения лазерного пучка на пластинку. На рис. 41.7 точками показаны измеренные значения мощности второй гармоники излучения рубинового лазера (А, = 0,6943 мкм, = 0,3472 мкм) при использовании в качестве нелинейной среды пластинки из кристаллического кварца (толщина 0,75 мм). На оси абсцисс отложен угол [c.838]

Рис. 41.7. Зависимость мощности (произвольные единицы) второй гармоники излучения рубинового лазера от угла падения ср на пластинку кристаллического

В случае наклонного падения на нелинейную пластинку соотношения (236.4) сохраняют силу, но толщину пластинки й в выражении для разности фаз о/ следует заменить на длину пути д/ соз ф, проходимого волной вдоль направления ее распространения (ф — угол преломления исходной волны). В свете сказанного легко объяснимы колебания мощности второй гармоники, изображенные на рис. 41.7 изменение угла падения ф приводит к изменению угла преломления, что, в свою очередь, изменяет разность фаз ш. Расстоянию между двумя соседними минимумами отвечает изменение г/г на л с помощью графика рис. 41.7 можно вычислить разность Д/г, которая оказывается равной Д/г = 0,025, что согласуется с хорошо известными значениями дисперсии показателя преломления. [c.841]

Как уже отмечалось, если в системе, изображенной на рис. 18.4, убрать поляризатор П] и направить па пластинку естественный свет, то интерференционной картины не будет. Если же на пластинку направить частично поляризованный свет, то через анализатор ГК будет наблюдаться интерференционная картина, хотя и не такая контрастная, как при падении линейно поляризованного света. Таким образом, сочетание кристаллической пластинки и анализатора представляет собой устройство, позволяющее при появлении интерференционной картины обнаруживать частичную поляризацию в падающем свете. Такие устройства называются полярископами. Чувствительность полярископа зависит в первую очередь от конструкции и ориентации кристаллической пластинки (вместо одной пластинки можно применять систему пластинок). Наиболее известен полярископ Савара, в котором используются две кварцевые пластинки равной толщины, вырезанные под углом 45° к оптической оси и сложенные так, чтобы их оси были в скрещенном положении (рис. 18.8). При достаточной яркости исследуемого света с помощью полярископа Савара можно обнаружить степень поляризации порядка 1—2 %. Очевидно, что полярископом можно только обнаружить поляризацию, а для ее количественного измерения необходимо специально проградуированное компенсирующее устройство (например, стопа стеклянных пластинок, по- [c.60]

Рис. 36.2. Зависимость мощности (в относительных единицах) второй гармоники от угла падения луча на кристаллическую пластинку

Устанавливают реохорд па деление, соответствующее определенной доле от общего падения напряжения, зондируя пластинку, находят на ней точки, потенциал (напор) в которых составляет такую же долю от общего напора, как установка на реохорде. [c.328]

Возникающие при сверхзвуковых скоростях скачки уплотнения, взаимодействуя с пограничным слоем, могут вызвать его отрыв. На рис. 1.11.6 показан такой отрыв на плоской пластинке в месте падения скачка уплотнения 3. Этот скачок создает положительный градиент давления, достаточный, чтобы вызвать отрыв. Переход через скачок обусловливает повышение [c.100]

В качестве первого опыта рассмотрим нормальное падение плоской электромагнитной волны на кристалл турмалина (см. рис. 19), когда вектор S волны коллинеарен оптической оси. Волна без изменения интенсивности пройдет через пластинку. С точки зрения поляризации фотонов этот опыт интерпретируется следующим образом. Каждый из фотонов, падающих на пластинку, находится в состоянии с линейной поляризацией в плоскости, в которой лежит оптическая ось кристалла. Для сокращения словесных выражений говорят также, что фотон линейно поляризован в этой плоскости. При входе в кристалл линейная поляризация фотона сохраняется и он беспрепятственно проходит через кристалл. На выходе из кристалла появляется столько же фотонов, сколько в него вошло. [c.38]

В опытах Томсона и Тартаковского такая система интерференционных колец действительно наблюдалась. Однако для объяснения результата этих опытов возможно предположение, что система интерференционных колец порождается не рассеянными электронами, а вторичным рентгеновским излучением, возникающим в результате падения пучка электронов на пластину. Для того чтобы убедиться в ошибочности такого предположения, на пути рассеянных электронов между металлической пластинкой и фотопластинкой создается дополнительное магнитное поле. Оно не влияет на рентгеновское излучение и, следовательно, не должно искажать интерференционной картины, если она порождается рентгеновским излучением. Если же интерференционная картина порождается рассеянными электронами, то [c.62]

Уровень стояния воды в колодце до начала откачки одинаковый с уровнем во всем водоносном пласте, обычно называют статическим. Уровень Яд, устанавливающийся в колодце в процессе откачки, носит название динамического, а сечение открытой поверхности уровня воды в пласте вертикальной плоскостью, проходящей через ось колодца, называется кривой депрессии, или кривой падения уровня (схематически показана пунктиром на рис. 214). [c.279]

При достаточном удалении источника от поверхности пластинки углы падения лучей на пластинку можно считать равными. В этом случае разность хода между иитерферирующими лучами будет определяться толщнно пластинки h в точке Р. Отсюда следует, что всем точкам поверхносги пласт1п1кн одинаковой толщины соответствует одна и та же интерференционная картина. Следовательно, максимумы (или минимумы) одинаковой интенсивности соответствуют точкам поверхности, в которых толщина пластинки имеет одно и то же значение, откуда и происходит название полосы или же линии равной толщины . [c.89]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Интерферометр (пластинка) Люммера—Герке. Интерферометр Люммера — Герке состоит из плоскопараллельной стеклянной или кварцевой однородной пластинки (толщиной примерно 3—10 мм, длиной 10—30 см). Чтобы добиться нормального падения света и уменьшить таким образом потери энергии при отражении, один конец пластинки либо срезается, либо снабжается добавочной треугольной призмочкой (рис. 5.23). Лучи света от источника направляются на срезанный конец пластинки (или на основание треугольной призмы) так, чтобы на границу раздела луч падал под углом, чуть меньшим предельного. Такое падение луча обеспечивает примерно одинаковую интенсивность 10—15 лучей, вышедших из пластинки, Это объясняется тем, что при каждом отражении [c.117]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Случай сходящихся лучей. Более сложная интерференционная картииа наблюдается в случае падения на пластинку сходящихся лучей (рис. 9.25). [c.243]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Угол между направлением лучей различных длин волн (угловая дисперсия Аф/AJi) определяется числом призм, их материалом и величиной преломляющих углов. Некоторые из призм описаны в 86. Дисперсия в призме зависит также от ее положения в параллельном пучке лучей. Дисперсия сильно возрастает, если угол падения лучей становится меньше угла, соответствующего положению минимального отклонения (см. 86). Однако при таком положении ширина выходящего пучка становится значительно меньше ширины падающего, и призма действует как телескопическая система, дающая увеличение (см. упражнение 111). Это обстоятельство невыгодно отзывается на светосиле спектрального аппарата. Впрочем, благодаря значительному увеличению угловой дисперсии при такой установке призм можно применять более короткофокусные и, следовательно, более светосильные камерные объективы. Поэтому такие системы иногда применяются (В. М. Чула-новский), хотя в большинстве спектрографов призму располагают в минимуме отклонения. Расстояние на пластинке между линиями разной длины волны (линейная дисперсия XIIАХ) зависит от фокусного расстояния f объектива камеры [c.339]

Проанализировав преломленный свет, мы убедимся, что он также частично поляризован, и притом так, что колебания происходят преимущественно в плоскости падения. Соединяя свет отраженный и преломленный, мы вновь получаем. первичный неполяри-зованный пучок. Таким образом, пластинка прозрачного диэлектрика сортирует лучи естественного света, отражая по преимуществу лучи с одним направлением колебания и пропуская перпендикулярные колебания. Доля поляризогэнного света в преломленном пучке зависит от угла падения и от показателя преломления вещества. [c.376]

Для системы воздух — стекло при ф = фо степень поляризации Р=—8 %, т. е. преломленный свет частично поляризован, причем колебания электрического вектора расположены в плоскости падения. Если преломленный свет подвершуть многократному преломлению, то его степень поляризации возрастет. Расчет показывает, что при ф = фо стопа из десяти стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленного света, близкую к 100 %. [c.21]

Двигаться по винтовой линии, вращаясь вокруг магнитных силовых линн]1 и одновременно перемещаясь вдоль приложенного электрического ноля. Благодаря этому электрон, который испытал последнее соударение на расстоянии большем, чем 2Д от поверхности проводника, имеет малую вероятность в ближайший момент столкнуться с поверхностью. Таким образом, по мере своего увеличения магнитное поле вызывает сначала падение сопротивления образца и приближает его к значению сопротивления массивного проводника после этого сопротивление следует обычному закону, т. о. возрастает с магнитным полем. Пользуясь этой грубой моделью, лгожно вывести для приближенной оценки цроводимостн а тонкой проволоки или тонкой пластинки в магнитном поле (фиг. 39) следующую формулу [c.207]

Расположение линий равного потенциала не зависит ни от коэффициента фильтрации (коэффициента электропроводности), ни от абсолютного значения напора Я (разности электрических потенциалов ), а зависит только от конфигурации области фильтрации (электропроводящей области). Поэтому падение потенциала по контуру Со в пластинке будет строго соответствовать падению напора по подземному контуру в натуре, а пололге-ние линий равных потенциалов иа пластинке—положению линий равных потенциалов пли напоров в области фильтрации по.д сооружением. [c.327]

Максимальное напряжение действует на поверхности вала, и мы получаем это напряжение, используя уравнение (н). Из этого уравнения с применением электроаналогии следует, что напряжение пропорционально скорости падения потенциала вдоль края пластинки. [c.353]

Практически измерения производились на стальной модели длиной 24 дюйма (61 см), шириной 6 дюймов (15,2 сл) в самом широком месте и максимальной толщиной 1 дюйм (2,5 см) (рис. 182). Падение потенциала вдоль края образца mnpq исследовалось с использованием чувствительного гальванометра, концы которого были подсоединены к двум острым иглам, закрепленным на постоянном расстоянии друг от друга в 2 мм. Когда иглы касались пластинки, гальванометр показывал падение потенциала на расстоянии между иглами. Передвигая иглы вдоль закругления, можно было найти место максимального градиента электрического напряжения и замерить его. Отношение этого максимума к градиенту напряжения в отдаленной точке m (рис. 182, а) дает величину коэффициента концентрации в формуле [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...