Нуклоны (определение)

Нуклоны (определение) 343 Нули, конечное число 524 Нуль-уравнения 572 п — числовая совокупность 552 Ньютон 20, 23 (определение) 119 [c.776]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

Расчет нуклон-мезонного каскада предполагает получение функции распределения. В результате расчетов [19] получены функции распределения плотности нейтронных, протонных, пион-ных и суммарных (р + п + п) звезд и треков. Звезды характеризуют число неупругих взаимодействий, треки — число вторичных заряженных частиц, образованных в актах неупругого взаимодействия. Для определения плотности потока частиц необходимо полученное выражение плотности звезд умножить на коэффициент [c.257]

Известные в наше время атомные ядра можно разделить на две группы 1) стабильные (устойчивые) ядра и 2) нестабильные (радиоактивные). Стабильные ядра — это такие ядра, для которых спонтанный распад и превращения являются энергетически невозможными. В реально существующих стабильных ядрах обычно число нуклонов одного сорта находится в определенном соотношении с числом нуклонов другого сорта. Так, например, в стабильных ядрах при у4 < 36 число нейтронов и протонов примерно одинаково, а нейтронный избыток (изотопическое число) --- 1/2 N — Z) [c.98]

Из соотношений (IV.20 и IV.21) следует, что энергия связи и энергия ядра зависят не только от числа нуклонов Л, но и от соотношения Z и Л/ в ядре. Поэтому энергия связи (и энергия ядер) с заданным Л различна для ядер с разным Z. При определенном значении Z энергия (IV.21) будет иметь минимальное значение. Это значение Z может быть определено из условия [c.143]

Если движение нуклонов в ядре имеет хаотический характер и можно воспользоваться статистическим методом рассмотрения, то ядро можно уподобить разреженному ферми-газу, находящемуся в замкнутом объеме. В этом случае мы будем иметь газовую модель ядра. Наоборот, если нуклоны ядра совершают упорядоченные дни жения, то ядро уподобляется планетной системе или атомной си стеме с почти независимым орбитальным движением электронов По определенному закону нуклоны ядра группируются в оболочки В этом случае мы будем иметь дело с моделью ядерных оболочек [c.178]

Энергия атомного ядра зависит не только от числа нуклонов А, из которых построено ядро, но и от состава ядра (см. IV. 19). Поэтому для ядер с данным массовым числом А энергия будет различна для разных Z ( 23, рис. 46, 47). При определенном значении Z энергия будет иметь минимальное значение (рис. 45), Z таких наиболее устойчивых изотопов обозначим через В этом случае [c.212]

Модель Маркова рассматривает гипероны как возбужденные состояния нуклонов (барионов). В основу ложится некое первичное барионное (нуклонное) поле. Существуют возбужденные состояния нуклона, и каждое из этих состояний ставится в соответствие с определенным видом (сортом) барионов [c.387]

Легко установить связь между упаковочным коэффициентом и средней энергией связи ядра на нуклон. По определению энергия связи ядра равна [c.41]

Для определения эффективного магнитного момента нуклона (в дальнейшем его будем называть просто магнитным моментом нуклона) надо подсчитать скалярное произведение векторов [c.86]

Для объяснения отличия экспериментальных значений Лр и Хп от теоретических (Цр °Р= 1 1в, = 0) нуклонам должна быть приписана определенная структура (размеры, распределенный заряд). [c.98]

До сих пор при рассмотрении а-распада предполагалось, что оба ядра (начальное и конечное) характеризуются строго определенными значениями энергии, которые соответствуют энергетическим выражениям их масс покоя. Однако нельзя забывать, что масса покоя такой сложной системы, как атомное ядро, является функцией внутреннего движения составляющих его нуклонов. [c.117]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

Вычисление (Вц)мин и Вк для легких ядер и в особенности для нуклона по формулам (28.10) и (28.11) дает сугубо ориентировочные результаты из-за недостаточной определенности величины R (подробнее см. 84). [c.273]

Рассмотренный пример наглядно иллюстрирует возможность использования реакции срыва для определения характеристик уровней остаточного ядра. Следует еще раз подчеркнуть, что этот метод позволяет получать характеристики энергетических состояний ядра, расположенных ниже энергии связи нуклона. [c.468]

Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия проявляется для л-мезонов, нуклонов и ядер в форме закона сохранения изотопического спина, который позволяет получить определенные соотношения между сечениями различных процессов (см. 70, п. 4, 79, п. 9) и правила отбора для ядерных реакций ( 30). Распространение принципа изотопической инвариантности на /С-мезоны и гипероны привело к установлению закона сохранения странности, позволившего не только систематизировать большую группу частиц, но и предсказать существование некоторых из них ( 80, п. 5 и 6). [c.673]

И все-таки положение с мезонными теориями нельзя считать совсем безнадежным. Можно показать, что при определенных ограничениях, накладываемых на рассматриваемые явления (нерелятивистское описание нуклонов, запрет на рассмотрение очень малых областей взаимодействия, т. е. очень больших импульсов частиц) удается построить полуколичественные мезон-ные теории, позволяющие объяснить ряд особенностей сильного взаимодействия. [c.18]

Ясно, что для выявления хода столь большого числа фаз нужна весьма обширная экспериментальная информация. Ее получают из опытов по изучению тройного рассеяния при разных взаимных ориентациях плоскостей рассеяния и различных поляризациях пучка. При анализе результатов учитывается поляризация обоих нуклонов. Так, например, определение поляризации обоих нуклонов позволяет различать два сферически симметричных состояния so и которые отличаются взаимной ориентацией спинов антипараллельные для so-состояния и параллельные для ро). [c.82]

Максимумы в сечениях рассеяния я-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 Мэе называются нуклеины ми резонансами. Нуклонные резонансы имеют определенные значения энергии, спина, изотопического спина. Кроме того, они обнаруживаются в различных процессах. [c.162]

Атом электрически нейтрален. Поэтому число протонов в ядре атома должно равняться числу электронов в атомной оболочке, т. е. атомному номеру Z. Общее число нуклонов (т. е. протонов и нейтронов) в ядре обозначается через А и называется массовым числом. Числа Z и Л полностью характеризуют состав ядра. Реже употребляется обозначение N для указания числа нейтронов в ядре. По определению [c.34]

Из совокупности самых разных опытных данных следует, что внутренние четности протона, нейтрона и электрона можно положить равными единице. Тогда из правил а), б) следует важное для теории атомов и ядер соотношение четность системы п нуклонов (или электронов) с орбитальными моментами 1 ,. .., 1 равна (—l) i+ 2+Только что изложенные правила определения четностей различных состояний неприменимы для фотонов (и вообще для частиц с нулевой массой покоя и ненулевым спином). Правила отбора по четности для электромагнитного излучения будут изложены в гл. VI, 6. [c.75]

Существуют различные толкования термина ядерные реакции . В самом широком смысле ядерной реакцией называется любой процесс, начинающийся столкновением двух, редко нескольких, микрочастиц (простых или сложных) и идущий, как правило, с участием сильных взаимодействий (см. гл. VII, 1). С этой точки зрения ядерными реакциями в числе прочих являются и такие процессы, как, например, упругое рассеяние нуклон — нуклон, рождение нового пиона при столкновении пиона с нуклоном и др. Этому довольно всеобъемлющему определению удовлетворяют и ядерные реакции в узком смысле этого слова, под которыми понимаются процессы, начинающиеся столкновением простой или сложной микрочастицы (нуклон, дейтрон, у-квант, пион,...) с ядром. Мы будем в основном придерживаться первого, более широкого понимания термина ядерные реакции , поскольку нас интересуют и ядра, и элементарные частицы. [c.113]

Посмотрим теперь, нельзя ли непосредственно измерять сечения рассеяния нуклон — нуклон при определенных ориентациях спинов. Очевидно, что для этого надо либо в падающем пучке, либо в мишени (а еще лучше и там, и там) создать поляризацию, т. е. ориентировать большинство спинов частиц в определенном направлении. Создание таких, как их называют, поляризованных пучков и мишеней является трудной технической задачей. [c.185]

Для определения второго продукта ядерной реакции необходимо использовать тот факт, что при осуществлении ядерных реакций число барионов остается неизменным. Отсюда следует, что сумма протонов в частицах, вступающих л реакцию, должна быть равна сумме протонов в частицах — продуктах реакции, а общее число нуклонов в левой части уравнения равно общему числу нуклонов в правой его части. Число протонов в частицах, вступивших данную ядериую реакцию, равно 3. В ядре гелия Шо только два протона, следовательно, во втором продукте ядерной реакции содержится один протон. Таким образом, второй продукт ядерной реакции является одним из изотопов водорода. Найдем массовое число этого изотопа. Общее число нуклонов в ядрах, представленных в левой части уравнения, равно 7. В ядре гелия Не четыре нуклона, следовательно, на долю второго продукта ядерной реакции приходится три нуклона. Таким образом, BTopoii продукт ядерной реакции является изотопом водорода — тритием /Н. [c.344]

Здесь же заметим, что не следует представлять себе атомное ядро как статическую систему нуклонов, расположенных на дне потенциаль юн ямы. М1югочпсле[шые факты но радиоактивному распаду, но ядерным реакциям и др. показывают, что атомные ядра являются динамическими системами нуклонов и что нуклоны в ядрах могут обладать лишь определенной энергией, т. е. располагаются на определенных энергетических уровнях. Заполнение энергетических уровней нуклонами (фермионалш) происходит в соответствии с принципом Паули. Основному состоянию ядра соответствует такое распределеине нуклонов, при котором заполнены все низшие энергетические уровни. Если же какими-то воздействиями нуклоны ядра переводятся па более высокие незаполненные уровни, то это соответствует возбужденному состоянию ядра. [c.134]

Обратимся к вопросу о разрешенных и запрещенных р-перехо-дах. Выше уже отмечалось, что Р-распад ядра представляет собой переход нуклона ядра из одного зарядового состояния в другое. При этом начальное и конечное состояния ядра для наблюдаемых процессов Р-распада должны удовлетворять определенным условиям (фермиевские и гамов-теллеровские переходы). Эти условия [c.247]

Хофштадтер указывает, что еще рано приводить окончательные и даже в какой-то степени определенные подробности строения мезонных облаков или составляющих их тяжелых мезонов, но несомненно, что в ближайгние годы мы увидим, что окончательные значения структурных параметров нуклона будут выкристаллизованы в рамках новой модели протона и нейтрона, созданной на основе тяжелых мезонов. (При исследовании структуры нуклонов н согласования некоторых деталей в 1961 г. были открыты тяжелые мезоны (рЧ р", (Г, (о , т ). [c.369]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

По новой модели все ядра состоят из двух видов элементарных частиц, называемых нуклонами, — протонов и нейтронов. Различные ядра (а их в настояш ее время известно, включая полученные искусственно, около полутора тысяч) отличаются числом составляющих их нейтронов и протонов. В стабильных ядрах существует вполне определенное соотнощение между количествами содержащихся в них протонов и нейтронов. Так, в легких ядрах (гНе", sLF, 4Be , 56 °, 7N и т. п.) содержится равное или примерно равное число протонов (Z) и нейтронов (А — Z). В тяжелых ядрах нейтронов содержится приблизительно в 1,5 раза больше, чем протонов (s2Pb , ssRa , 92U238). [c.20]

В простейшем одночастичном варианте оболочечной модели ядра рассматривается движение непарного нуклона в сферически симметричном однородном потенциале, образованном взаимодействием остальных нуклонов. Решение уравнения Шредингера для этого потенциала с учетом сильного спин-орбитального взаимодействия позволяет получить определенную последовательность энергетических уровней, группирующихся около нескольких значений энергии. Уровень характеризуется величиной энергии, полным моментом г и орбитальным числом /. В соответствии с принципом Паули на каждом уровне размещается 2i + 1 нуклонов. Полное заполнение группы соответствует построению оболочки, которая содержит магическое число нуклонов. Размещение ядер по оболочкам производится путем содоставления массового числа, спина и других характеристик ядра с параметрами уровней. [c.200]

Максимумы в сечениях рассеяния л-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 Мэе называются нуклонными резонансами. Нуклонные резонансы имеют строго определенные значения энергии, спина, изотопического спина. Кроме того, они обнаруживаются в различных процессах. Так, например, резонанс при Г,г = 190 Мэе наблюдается также при фоторождении л-мезонов. [c.589]

В спектрах элементов, обладающих определенным изотопным составом, наблюдают расщепление линий на ряд компонент, каждая из которых характеризует свой иуклид. Возникновение подобной изотопической структуры спектров обусловлено взаимодействием электронов с ядром. Полный гамильтониан взаимодействия атома в системе центра инерции включает в себя движение нуклонов ядра относительно центра инерции (нормальный или боровский эффект массы), зависящее от массы ядра обменное взаимодействие электронов (специфический эффект массы) и взаимодействие валентных электронов с распределенным протонным зарядом ядра (эф- [c.846]

Для определения возраста КЛ в Галактике используется радиоактивный нуклид >°Ве. Доля иераспавшего-ся нуклида °Ве составляет в КЛ 0,14 0,07 при энергии частиц е 200 МэВ/нуклон [22]. [c.1175]

Оболочечные уровни нуклона в ядре принято обозначать следующим образом. Первой ставится цифра, дающая значение главного квантового числа п, за этой цифрой пишется буква, обозначающая значение орбитального момента и в качестве нижнего индекса к этой букве указывается значение / полного момента. Например, через Ids/, обозначается уровень с п = 1, / = 2, / = /2. Квантовое число nij обычно не указывается, так как уровни, различающиеся только по rrij, в самосогласованном потенциале, зависящем лишь от модуля I г I, имеют одинаковые энергии. Уровни в самосогласованном потенциале обладают определенной четностью. Четность уровня совпадает с четностью /. Заметим, что в атомной спектро-, скопни обычно используют другое главное квантовое число, именно, [c.93]

Pu239 g рисунке видны четыре такие вращательные полосы, каждая из которых соответствует определенному состоянию последнего нуклона. [c.110]

Модель нуклонных ассоциаций. В старом переупрощенном варианте этой модели ядро трактуется как состоящее из более легких ядер. Например, ядро gLi считалось связанным состоянием а-частицы и дейтрона, ядро — связанным состоянием трех а-частиц и т. д. В современном варианте волновая функция ядра берется в виде суперпозиции волновых функций различных связанных состояний указанного выше типа. С помощью модели нуклонных ассоциаций успешно объясняется структура большого числа состояний различных легких ядер. Область применимости модели ограничена определенным кругом состояний легких ядер. [c.111]

Поляризованные пучки нуклонов появились в лабораториях на десяток лет раньше поляризованных водородных мишеней. Для изучения реакций с поляризованными пучками протонов используется двойное рсхсеяние. Двойным рассеянием называется процесс, при котором сначала исходный пучок рассеивается на одной мишени, а затем частицы, рассеиваемые первой мишенью под определенным углом, фокусируются и рассеиваются еще на второй мишени. Смысл двойного рассеяния состоит в том, что при первом рассеянии нуклоны поляризуются. Происхождение этой поляризации рассеянного пучка связано с тем, что если силы взаимодействия зависят от ориентации спинов относительно импульсов частиц, то в определенном направлении частиц с одним направлением спина полетит меньше, чем со спином противоположной ориентации. Согласно гл. IV, 1, п. 5 поляризация Р, определяемая соотношением [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...