Нуклонные резонансы

Иногда нуклонные резонансы называют возбужденными состояниями нуклона или изобарами нуклона. Детальные характеристики резонансов см. в таблицах 41 и 42, 86. [c.589]

Для первого нуклонного резонанса, называемого в настоящее время Д-резонансом, масса равна [c.661]

Нуклонные резонансы 589, 661 Нуклоны 20 [c.717]

Максимумы в сечениях рассеяния я-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 Мэе называются нуклеины ми резонансами. Нуклонные резонансы имеют определенные значения энергии, спина, изотопического спина. Кроме того, они обнаруживаются в различных процессах. [c.162]

Правой части неупругого спектра видны максимумы, соответствующие возбуждению нуклона, т. е. образованию нуклонных резонансов (подробнее о них см. 19), левая же его часть, соответствующая глубокому неупругому рассеянию, имеет непрерывный характер. [c.277]

Все оцн имеют полуцелые спины, заключенные в пределах 1/2—7/2. Внутренняя четность некоторых из них положительная, других — отрицательная. Нуклонные резонансы распадаются главным образом на нуклон и один — два я-мезона Ыл, Nnn). Ширина нуклонных резонансов Г ЮО—400 Мэе. [c.289]

Несохранение четности 118, 171, 246. Нестабильные частицы 191 Нуклонные резонансы 162 Нуклонный дублет 179 [c.334]

Максимумы в сечениях рассеяния л-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 МэВ называются пион-нуклонными резонансами . Пион-нуклонные резонансы [c.237]

Иногда пион-нуклонные резонансы называют возбужденными состояниями нуклона или изобарами нуклона. [c.237]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Простейшим примером ядерного взаимодействия является сильное притяжение между нуклонами, находящимися на очень малых (10 см) расстояниях друг от друга внутри атомного ядра. В дальнейшем (часть третья) мы узнаем, что существуют и другие частицы (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны, квазичастицы, или резонансы), которые также участвуют в сильном ядерном взаимодействии. Переносчиками ядерного взаимодействия, т. е. ядерными квантами, являются я-ме-зоны (см. 79). [c.201]

Второй этап исследования элементарных частиц начался в 1938 г., когда был открыт р,-мезон. Этот период исследования насыщен интереснейшими открытиями новых элементарных частиц (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны) и резонансов и новых свойств старых частиц (структура нуклона, прямое взаимодействие нейтрино и антинейтрино с веществом, два сорта нейтрино и др.). В связи с особым значением этих вопросов в современной ядерной физике, они будут рассмотрены более подробно ( 76—86). [c.542]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

Очевидно, что для выделенных двухчастичных событий импульс нуклона pN (в с. ц. и. двухчастичного процесса) должен быть равен и противоположен импульсу резонанса [c.281]

Из ЭТОЙ таблицы следует, что, например, для Л = 27 будет р (Е) = 10 при Е = 5 МэВ и р ( ) 90 при Е = 15 МэВ. Для Л = 181 р (Е) 1,8-10 при = 7 МэВ и р ( ) = 4-10 при- = 15 МэВ. Ширины же уровней в среднем также растут с ростом энергии, но уменьшаются (также в среднем) с ростом массового числа. Последнее свойство наглядно объясняется тем, что при больших А движение нуклонов в ядре носит более запутанный характер. Вопрос о том, начиная с каких энергий возбуждения уровни становятся перекрывающимися, пока еще окончательно не решен. Считается, что в средних и тяжелых ядрах уровни, возбуждаемые нейтронами с энергией в несколько мегаэлектронвольт, уже перекрываются, и, следовательно, изолированные резонансы в реакциях исчезают. В легких ядрах, в которых плотность уровней невелика, изолированные резонансы могут существовать и при более высоких энергиях. [c.143]

Перейдем к теоретическим представлениям о механизме гигантского резонанса. При дипольном поглощении -у-кванта на все протоны ядра действует импульс однородного электрического поля, направленного перпендикулярно направлению пучка падающих фотонов. Под действием этого импульса центр тяжести протонов смещается относительно центра тяжести нейтронов. Но это смещение может произойти по-разному. Одним из крайних случаев является тот, когда все частицы смещаются примерно на одинаковые расстояния. Такая модель гигантского резонанса называется коллективной. В другом крайнем случае, наоборот, смещается лишь один нуклон. Это оболочечная модель в ее простейшем варианте независимых частиц. Подчеркнем, что в этом случае смещаться может как протон, так и нейтрон, несмотря на то, что нейтрон не имеет заряда и непосредственно поглощать фотон не может. Фотон поглощается здесь не нейтроном. [c.164]

Реальный Механизм гигантского резонанса, по-видимому, более близок к одночастичному, чем к коллективному, так как расчеты в рамках более сложного варианта оболочечной модели с учетом остаточного взаимодействия между нуклонами (см. гл. 111, 6, п. 6) удается провести так, чтобы получить согласие с опытом. [c.165]

Как мы указывали в гл. 111, 5, для теории обобщенной модели большой интерес представляет идентификация состояний, по структуре представляющих собой нуклон над возбужденным остовом. Изучение аналоговых резонансов позволило обнаружить ряд таких состояний. Для примера на рис. 5.15 приведены кривые зависимости сечения упругого и неупругого рассеяния протонов на ядре Интересной особенностью этих кривых [c.198]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Максимумы в сечениях рассеяния л-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 Мэе называются нуклонными резонансами. Нуклонные резонансы имеют строго определенные значения энергии, спина, изотопического спина. Кроме того, они обнаруживаются в различных процессах. Так, например, резонанс при Г,г = 190 Мэе наблюдается также при фоторождении л-мезонов. [c.589]

Нуклоны и нуклонные резонансы (т. е. резонансы, имеющие такие же значения странности (5=0) и изоспина (Т=1/2), как и нуклоны). Таких адронов известно 14x2 = 28 (двойка учитывает число зарядовых состояний, равное 2Г-Ы). Нуклонные резонансы обозначаются так же, как и нуклоны, но с указанием массы (в Жэв) [c.288]

Поражает как обилие элементарных частиц, так и их разнообразие. Резко различаются между собой их массы, времена жизни (напомним, что это далеко не все характеристики частиц). Почти у каждой частицы имеется ее двойник — античастица, в связи с чем их число сразу же должно быть увеличено почти вдвое. В ряде случаев част1щы имеют различные зарядовые состояния, например под символом кси-гиперона 2 скрываются две частицы — нейтральный и отрицательно заряженный кси-ми-нус-гиперон S , под символом К следует понимать две частицы — нейтральный каон и положительно заряженный АГ -ка-он. Больпше группы частиц объединены под названием резонансы . Характерным для этих частиц является их малое время жизни ( 10 с), все они рассматриваются как различные возбужденные состояния одной частицы, например нуклона. И здесь символы отдельных резонансов больше указывают на их существование, нежели на действительную картину наличия множества частиц, принадлежащих данному резонансу и отличающихся друг от друга зарядовыми состояниями, массой и временем жизни. Так, нуклонный резонанс А, открытый в 1951 г. Э. Ферми в опытах по рассеянию пионов на протонах, включает в себя следующие частицы. [c.186]

Барионные резонансы (изобары). Барионными резонансами называются образоваи ия, распадающиеся на барионы и мезоны. К ним относится первЬш открытый Ферми нуклонный резонанс с Л1=1238 Мэв (рис. 96). Эти резонансы называют также нуклон-ными изобарами. [c.260]

В табл. 35 даны результаты исследования некоторых ядер приведены значения пороговой энергии для рассматриваемой реакции, которые, очевидно, совпадают с энергией отделения соответствующего нуклона, значения резонансных энергий fpea и значения полуширин резонансных кривых. Обращает на себя внимание огромная полуширина резонансных кривых, из-за которой явление и получило название гигантский резонанс . [c.474]

Тя, т. е. некая квазисвязанная система из л-мезона и нуклона, существующая хотя и очень малое, но конечное (т ф 0) время. Эта система называется резонансом, нестабильной частицей, квазичастицей. Энергия резонанса однозначно определяется релятивистски инвариантным выражением [c.660]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

В связи с этим резонансы можно считать некими самостоятельными образованиями типа нестабильных частиц с очень малым, но отличным от нуля, временем жизни (л 10 2 -н 10 22 e/ j. Масса резонансов равна сумме масс нуклона, л-мезона и резонансной энергии взаимодействия (в с. ц. и.), а время жизни определяется из соотношения неопределенностей б которое в качестве АЕ должна быть поставлена ширина соответствующих резонансных максимумов ( к100 Мэе). [c.162]

При больших энергиях возбуждения составного ядра его уровни перекрываются, и говорить об отдельных резонансах уже нельзя. Однако концепцию составного ядра можно сохранить и здесь, дополнив ее статистическими соображениями. В результате получается статистическая теория ядерных реакций или, что то же самое, модель испарения. Согласно модели испарения реакция про-TejKaeT следующим образом. Попавшая в ядро частица быстро теряет энергию, передавая ее всем нуклонам ядра. Таким путем возникает термодинамически равновесное состояние ядра, т. е. ядро приобретает некоторую температуру (температура невозбужденного ядра равна нулю). Далее в течение некоторого времени (это и есть время жизни составного ядра) каждый нуклон имеет энергию, недостаточную для вылета, хотя ядро в целом возбуждено сильно. Наконец, в результате достаточно сильной флуктуации один из нуклонов приобретает необходимую для вылета энергию и испаряется из [c.145]

Наиболее изучено полное сечение а, поглощения квантов различными ядрами. Основные опытные факты в отношении сечения Ot таковы. На всех ядрах, за исключением нескольких легчайших, сечение at при малых и больших энергиях мало, а где-то посредине имеет высокий и широкий максимум, называемый гиганжким резонансом. Ширина гигантского резонанса равна нескольким (3—4)МэВ, а его положение замечательным образом плавно и монотонно меняется с ростом массового числа А ядра от 20—25 МэВ в легких ядрах до 13—15 МэВ в тяжелых. Такое одинаковое для всех ядер поведение сечения можно назвать уникальным, так как обычно зависимость сечения от энергии для одной и той же реакции резко и нерегулярно меняется от ядра к ядру. Можно считать установленным, что в гигантском резонансе поглощаются в основном электрические дипольные (т. е. 1) кванты. Основной вклад в полное сечение в области гигантского резонанса вносят реакции (v, р), (у, п) вырывания из ядра одного нуклона. [c.164]

Методами, описанными в п. 5, именно на этом пути в сечении п — я был обнаружен резонанс, соответствующий р-мезону. Ширина этого резонанса составляет 155 МэВ, т, е. очень велика. Наличие р-мезона сказывается на многих явлениях и, в частности, как мы увидим в следующ,ем пункте, суш,ественно влияет на структуру нуклона. Другой метод получения информации о пион-пионном взаимодействии состоит в изучении реакции [c.386]

На первый взгляд в атом случае следует ожидать вырождении по чётности, поскольку аксиальный заряд, действуя на нек-рый вектор состояния, переводит его в др. вектор состояния с той же энергией, но с противоположной чётностью. Такое вырождение, однако, экспериментально не наблюдается. Др возможность реализации симметрии состоит в том, что аксиальный заряд может переводить нуклон не в резонанс с противоположной чётностью, а в состояние нуклон плюс покоящаяся безмассовая псевдоскалярная частица. Хотя безмассовой псевдоскалярной частицы в природе нет, её роль играет я-мезон, масса к-рого мала но сравнению с массой нуклона [как видно из ф-лы (1), правильнее говорить о малости mjt, т%1т% 1/50]. Естественно поэтому допустить, что в пределе = it-мозон становится безыассовым, и приближение строго сохраняющегося аксиального заряда может быть разумным. Соотношения симметрии при этом сводятся к предсказаниям связей между амплитудами процессов с разным числом я-мезонов с нулевой полной анергией. Если же учесть, что величина конечна, хотя и мала, можно убедиться, что кинематич. эффекты (связанные с изменением положения л-ме-эонного полюса в разл. амплитудах) приводят к правой части соотношения (1). [c.34]

А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (ло сравнению с обычными уровнями составного ядра) резонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-аналоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядериых реакциях перезарядки р- -4 (Z, N) -к (Z+1, N—i), где А — число нуклонов, N — число нейтронов. Согласно теоретич, схемам (см. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс [c.81]

ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ (гигантские мультиполь-ные резонансы) — высокопозбуждённые состояния атомных ядер, к-рые интерпретируются как коллектинные когерентные колебания с участием большого кол-ва нуклонов (см. Колебательные возбуждения ядер). Известны Г. р., соответствующие колебаниям объема ядра, ядерпой поверхности, протонов относительно нейтронов, колебания, связанные с переворотом спина нуклонов и с обменом зарядом (см. ниже). Экспериментально Г. р. проявляются как широкие максимумы в [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...