Предельная орбита

Эта предельная орбита является не предельным случаем окружности, радиус которой стремится к нулю, а предельны.ч случаем прямолинейной орбиты, когда длина отрезка обращается в нуль. [c.484]

Биссектриса координатного угла между осями дж з отвечает семейству круговых орбит. Линии с отметками 1°, 2 и т. д. на рис. 4.24 отвечают предельным орбитам, соответствующим определенной величине угла бросания при выходе на орбиту, т. е. угла между вектором выводной скорости и местным горизонтом. [c.104]

Рис. 4.24. Предельные орбиты в осях q—5, пересекающиеся с Землей при заданных значениях угла бросания.

Обри прибор 373 Окружность предельная 409 Орбита центральная 26 Ось вращения свободная 358 [c.639]

М — масса Солнца, С — постоянная площадей, — истинная аномалия, ср. рис. 6). Показать, что орбита представляет собой гиперболу или эллипс, в зависимости от того, находится ли полюс = г/ = О годографа вне или внутри последнего, и охарактеризовать предельные случаи параболы и окружности также в зависимости от положения этого полюса. [c.317]

Здесь необходимо указать, что этот критерий применим даже и в том случае, когда с = 0, если этот случай рассматривать как предельный. Действительно, при с->0 параметр орбиты стремится в силу равенства (14) к нулю, а эксцентриситет в силу равенства (15) — к 1 геометрически это означает, что орбита стремится к совпадению со своей осью. [c.179]

Уравнение (5.6.6) справедливо, собственно говоря, только для значений 0, удовлетворяющих условию — я < 6 < л, поскольку Х- — оо, когда X 0. Однако иногда предполагают, что движение продолжается после столкновения, и тогда считают, что равенство (5.6.6) сохраняет силу и после столкновения. Такое предположение представляется наиболее естественным. Если бы а не равнялось нулю, а было бы малой положительной величиной, то орбита представляла бы собой очень топкий вытянутый эллипс и мы имели бы периодическое движение, при котором в каждом периоде существовало бы положение, близкое к столкновению. Это предположение означает, что характер поведения частицы сохраняется и в предельном случае прямолинейного движения. [c.78]

При дальнейшем уменьшении радиуса нестабильные орбиты перестают быть связанными. Радиус предельной нестабильной связанной орбиты является мни. перицентром параболич. орбиты (в экваториальной плоскости) [c.455]

При дальнейшем стремлении г к л+ появляется предельная нестабильная экваториальная орбита фотона [c.455]

На рис. 7 показан предельный случай такого перелета между двумя эллиптическими орбитами с большим эксцентриситетом, большие оси которых направлены в противоположные стороны. При этом промежуточные эллипсы фактически превраш аются в окружности. [c.169]

В одной из работ по электроосаждению олова [70] отмечается, что тормозящее действие органических добавок на электродный процесс определяется присутствием свободных электронов с энергией 0,5—0,6 р. Авторами было показано, что адсорбция кислородсодержащих соединений на олове носит специфический характер и обусловлена образованием донорно-акцепторной связи в результате переноса заряда с одной заполненной молекулярной орбитали добавки на свободный энергетический уровень в металле при этом перенос заряда возможен только в том случае, если соединение имеет л-электроны с энергией, которую можно приближенно рассчитать по уравнению = а-Ь0,бр, где а п р Кулоновский и резонансный интегралы атома углерода. Значительное уменьщение предельного тока при разряде ионов олова наблюдается, как правило, в присутствии веществ с относительно большой молекулярной массой для практически полного подавления катодного процесса необходимо вещество с молекулярной массой более 145 (711. [c.37]

Другой предельный случай имеет место, когда регрессией узла орбиты можно пренебречь по сравнению с регрессией перигея, так что можно положить = 0. [c.262]

Эти движения происходят по отрезкам эллипсов, пересекающим поверхность Земли в начальной точке и точке падения, причем начальная точка близка к апогею, т. е. центр Земли расположен в удаленном от нее фокусе орбиты второй фокус близок к поверхности Земли. Параболическое движение в однородном поле земного притяжения (/ = оо) соответствует левым предельным случаям неравенств (30). [c.557]

Фокус, являющийся центром Земли, расположен ближе к перигею орбиты, чем второй фокус, находящийся от точки старта на расстоянии, большем земного радиуса. Движение рассматриваемого вида совершает искусственный спутник Земли. Левым предельным случаям неравенств (31) соответствует, при горизонтальном бросании ( os а = 0), упомянутый выше случай круговой орбиты правым — параболическая [c.557]

Если величины параметров О, а, и Я выбраны так, что система находится глубоко внутри области предельного цикла, то получить хаотическое поведение труднее. Причина этого, возможно, состоит в том, что вблизи области перехода от стационарного состояния к предельному циклу орбиту предельного цикла легко возмутить внешней силой, тогда как глубоко внутри области предель- [c.222]

Атом водорода имеет один электрон, и соответственно этому в его ядре находится один протон. В ядре атома кислорода находятся восемь протонов, и окружают его восемь электронов, из которых два электрона вращаются по внутренней первой орбите, а шесть электронов— по наружной второй орбите. У натрия, имеющего в ядре 11 протонов и столько же электронов, последние распределены по трем орбитам первая — два электрона (так же, как у атома кислорода), вторая — восемь электронов и третья, наружная, — один электрон. У атома хлора с 17 протонами в ядре имеется два электрона в первой орбите, восемь электронов на второй орбите (столько же, сколько у кислорода и натрия) и семь электронов на третьей орбите. Установлено, что на каждой орбите может разместиться только определенное предельное количество электронов. Первая орбита, непосредственно окружающая ядро, может вместить только 32 [c.32]

Когда Уо = 0 (что следует рассматривать как предельный случай), орбита представляет собой отрезок прямой, один конец которого, совпадающий с началом координат, является перицентром, а другой конец — апоцентром. [c.482]

Случай го = 0 надлежит рассматривать как предельный, в котором орбита вырождается просто в одну точку — начало [c.484]

Предел усталости 379, 381, IX. Предельная орбита 270, IX. Преобразователь одноякорнын 157, IX. [c.473]

Легко проверить, что оно остается верным также и в случаях, исключенных ранее. Действительно, для параболической орбиты имеем Е — 0, г а = оо для вырожденной эллиптической орбиты 2а представляет расстояние от центра силы до единственного афелия, так что формула (15) является не чем иным, как равенством (10) п. 5. Наконец, если речь идет о вырожденной гиперболической орбите, то на полупрямо 5, к которой сводится ветвь гиперболы, нельзя дать прямого геометрического истолкования полуоси а. Величина а является предельным значением, к которому стремится при с->0 длина действительной полуоси гиперболы при каком-либо заданном значении постоянной энергии 0 равенство (16) и определяет этот предел. [c.180]

Вторым выдающимся экспериментом в области У. а. является спутник IUE, запущенный на высокоапогейную орбиту 26 января 1978 и успешно функционирующий св. 17 лет. Спутник ШЕ работает в режиме непосредств, передачи данных на пункт приёма 24 ч в сутки. Аппаратура спутника состоит из телескопа с бериллиевым гл. зеркалом диаметром 45 см и эквивалентным фокусным расстоянием 6,75 м и зшельного (см. Эшелле) спектрометра со скрещенной дисперсией с 2 камерами на область 1150—1950 А и 1900—3200 А соответственно. Одновременно производится регистрация всего спектра. Спектральное разрешение спектрометра ок. 0,2 А при размерах щели 10"х20". Предельная звёздная величина, доступная инструменту, составляет 14" для звёзд спектрального класса АО при экспозиции, равной 8 ч. В качестве детекторов в спектрометре используют видиконы с мультищелочным фотокатодом и окном из MgF 2. Зарегистрировано св. 50 тыс. спектров. В их ио.пучении и интерпретации участвовали 5 тыс. астрономов мн. стран. Со спутника ШЕ исследовались планеты Солнечной системы и их спутники, кометы, нормальные и переменные звёзды, межзвёздная среда, ядра планетарных туманностей, горячие белые карлики, хромосферы холодных звёзд, нормальные и, активные галактики, квазары. Диапазон яркостей исследованных объектов очень широк от -4" до -ьго . [c.220]

Для нерсллтивистсккх (v . ) частиц, падающих на Ч. д, с прицельным параметром р, слегка превышающим критич. значение р,р==4с/[ , (в единицах rJ2), существует возможность ухода после совершения нек-рого (возможно, большого) числа оборотов вокруг Ч. д. Мин. значение расстояния ближайшего подхода к Ч. д. d=2r является одновременно радиусом предельной нестабильной круговой орбиты и мин. периастром орбит ухода (рис. 1). Для [c.453]

Стабильные сферические (/ = onst) прямые орбиты существуют вплоть до поверхности горизонта событий / =/ +. Однопараметрическое семейство орбит, скользящих вдоль горизонта, характеризуется для экстремальной (а= 1) Ч. д. значениями в интервале 2/y3круговые орбиты в плоскости экватора становятся нестабильными, начиная с орбиты г=9 М. Параметры предельных стабильных круговых орбит в плоскости экватора приведены в табл. 2, где они сопоставляются с параметрами соответствующих ньютоновских и шварцшильдов-ских орбит. Энергия связи выражена в процентах от тс . [c.455]

Образование связей при участии sp -орбиталей атома углерода особенно характерно для предельных углеводородов и их галогенопроизводных. Упомянутые молекулы содержат только снжязи, образующиеся при пересечении sp -ор талей различных атомов углерода, а также sp -орбита-лей атомов углерода с s-ор талями атомов водорода и р-орбиталями атомов галогенов. [c.40]

Доклад представляет собой обзор известных решений некоторых задач оптимизации космических траекторий. Эти задачи касаются перелетов между круговыми или эллиптическими орбитами с минимальным расходом топлива в центральном гравитационном поле. Для перелетов между одними и теми же граничными орбитами в качестве предельных случаев рассматриваются полеты с очень большой и очень малой тягой. Особое внимание уделяется природе минимизируюш.их решений, в том числе случаям кратных минимумов и неминимальных экстремалей. [c.162]

Предельный случай поворота плоскости орбиты возникает, когда необходимо изменить направление обращения по исходной круговой орбите на обратное. В этом случае космический аппарат уходит в бесконечность по параболической траектории,затем (в бесконечности) изменяет направлениедвиже-ния на обратное и возвращается по той же параболе. Импульс тяги конечной величины возвращает космический аппарат на исходную круговую орбиту, но движение по ней теперь [c.175]

В ряду электроноакцепторных молекул (галогены, кислород и др.), растворенных в предельных углеводородах, полосы собственного ультрафиолетового поглощения сильно расширены [4]. Наличие комплексов с растворителем не подтверждается никакими методами. Возможно, что расширение полосы происходит за счет дополнительного поглощения, связанного с переносом заряда во время соударения обоих компонентов. Интенсивность полосы контактного переноса заряда возрастает, если электрон донора переходит на орбиту акцептора, которая оказывается свободной в результате поглощения собственной частоты. [c.123]

В общем случае для очень высоких напряжений число одновременных отражений настолько велико, что рассмотрение с помощью блоховских волн невыгодно, а расчет интенсивностей оказывается очень трудоемким. Приближение фазового объекта корректно для предельного случая бесконечного напряжения, но в мегавольтной области все еще ограничено очень тонкими кристаллами. Берри [201 и Берри и Маунт [211, исходя из приближения фазового объекта, разрабатывают эту идею дальше, что позволяет установить связь с полуклассической теорией каналирования (гл. 14). Теорию рассеяния можно сформулировать на основе того, что падающие электроны проходят почти параллельно плоскостям или рядам атомов, и, рассматривая движение только в направлениях, перпендикулярных данному пучку, можно проследить осцилляцию или спиральный путь электронов в потенциальных полях этих плоскостей или атомных рядов. При этом можно рассмотреть различные квантованные, прочно или слабо связанные орбитали электронов и проследить эффекты поглощения на каждой из них [2441. [c.311]

Амплитуда ускоряющего ВЧ напряжения V на ду-анте обычно пе превышает 10—30 кв. Воз.можность повышения амплитуды ограничивается возникновением пробоев между неподвижными и движущимися пластинами вариаторов частоты, макс. разность потенциалов между к-рыми обычно в 2—3 раза выше напряжения на дуанте. Заряж. частицы движутся в вакуумной камере но равновесным орбитам, близким к окружностям, с частотами обращения, изменяющимися в процессе ускорения в диапазоне (1). Пространств. усто11чивость частиц обеспечивается спадающей панряженпостью магнитного поля от центра магнита до предельного радиуса ускорения при этом А7//Я = (//о — //, )/// не превышает 4 (1%. Спадающее магнитное поле приводит к устойчивым колебаниям ионов относительно равновесных орбит с частотами [c.288]

Нелинейные молекулы XYj. Корреляция орбиталей нелинейной молекулы ХНа с орбитал чми объединенного атома и разъединенных атомов показана на фиг. 123. В данном случае имеющиеся по обеим сторонам диаграммы атомные -орбитали расщепляются на три молекулярные орбитали (табл. 58 приложения IV), а именно орбитали типа aj, и соответствующие атомным орбиталям Pz, Рх Ру Две атомные ls-орбитали атомов Н образуют молекулярные орбитали типа ai и Ь , данной точечной группы. Эти орбитали имеют вид 1 н + 4-Ish" и 1 н —Ish , соответственно (см. стр. 304). Как и в предыдущих примерах, линии, соединяющие отдельные уровни двух предельных состояний (объеди- [c.324]

Ридберговские серии состояний. При переходе электрона с одно11 пз заполненных орбиталей в основном состоянии па все более высокие орбитали получаются все более и более высоко,лежащие возбужденные состояния. Эти более высоко лежащие орбитали все в большей степени становятся подобными атомным орбиталям и, следовательно, приводят к образованию ридберговских серий электронных состояний, причем предельному случаю будет соответствовать полное удаление рассматриваемого электрона, т. е. ионизационный предел для молекулы. Для обозначения более высоких (ридберговских) орбиталей обычно используют те же обозначения, что и д. 1я соответствующих атомных орбиталей, а именно nsa, пра,, прЪ,, прЪо, пре, ndai, nde и т. д., где п — главное квантовое число, s, р, d и т. д. указывают значение I для соответствующего атома. Чтобы получить ридбергов-скую орбиталь для молекул, построенных из атомов первого периода. [c.349]

Пусть при выбранном на L движении точка Рщ соответствует значеншо t = Ти пусть Q — точка иа L, соответствующая 2 < Xj (рис. 147). Возьмем на каждой траектории L точку соответствующую значению t n tn — T — i o). Так как оо при n оо, то и t оо ири оо. В силу теоремы о непрерывной зависимости от начальных условии последовательность точек ири i оо стремится к точке Точка О ие может быть о)-предельной точкой траектории L, так как тогда (в силу теоремы 11 4) предельными для L были бы и все точки L и, в частности, точка Р, , что противоречит тому, что точка P находится на расстоянии, больпюлг бо, от полутраектории L i . Но тогда нетрудно видеть (принимая во внимание, что точка Q соответствует значению Тчто точка Q находится па конечном расстоянии от полутраектории Li/j. А так как среди траекторий Ьп всегда найдутся траектории, пересекающие сколь угодно малую окрестность точки Mj, то отсюда следует, что траектория L не является со-орбитио-устойчивой в точке il/j. Мы приходим к противоречию и лемма доказана. [c.259]

Последняя формула еще более наглядно показывает, как распухает или съеживается орбита в зависимости от изменения угла бо. Из полученных формул также видно, что в предельном случае, т. е. при 51пбо = 0, эллипс вырождается в конечный отрезок прямой, длина которого равна 2а и концы которого являются одновременно и фокусами н вершинами вырожденного эллипса, причем один из [c.481]

Обобщенная задача двух неподвижных центров (см. ч. VI) также допускает круговые орбиты. Их устойчивость при постоянно действующих возмущениях исследована в работах [135], [136], [137], а для случая предельного варианта задачи двух неподвижных центров в [138]. Названная задача допускает в качестве частных рещений так называемые эллипсоидальные и ги-перболоидальные орбиты [47]. Эти орбиты лежат на эллипсоиде или на гиперболоиде вращения. Первые располагаются между двумя параллелями, и если являются периодическими, то после некоторого числа оборотов замыкаются, в противном случае имеем обмотку части эллипсопда. Гиперболоидальные траектории не являются спутниковыми орбитами, так как при оо материальная точка удаляется на бесконечность. С помошью связки интегралов В. Г. Демин [87] показал, что эллипсоидальные орбиты устойчивы по отношению к большой полуоси и эксцентриситету эллипсоида и гиперболоида, на которых происходит движение спутника. Устойчивость движения стационарных (или суточных) спутников рассмотрена в [89], [137]. [c.848]

Предложение 1.7.3. Существует такая точка xeS, что в аддитивном представлении ш -предельное множество отображения Е представляет собой стандартное троичное канторово множество К. В частности, множество К является Е -инвариантным и содержит плотную орбиту. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...