Магнитное насыщение определение

Определение магнитного насыщения ). остаточной индук- [c.81]

Для определения содержания фер-ритной фазы в ряде случаев могут быть использованы приборы, действие которых основано на измерении магнитной проницаемости. Но их калибровка должна быть осуществлена по эталонным образцам из контролируемой марки стали с известным содержанием ферритной фазы, найденным методом магнитного насыщения, являющимся основным методом определения содержания феррита. Однако этот метод не всегда удобен, так как для него требуется стационарная установка и он в основном позволяет проводить измерения только на специальных образцах. [c.65]

Каждую пару одноименных полюсов считаем одним, 0 расщепленным на два. Генераторы с расщепленными полюсами фактически являются двухполюсными. Вертикально расположенные полюсы называются поперечными, а горизонтальные — главными. Главные полюсы имеют вырезы для уменьшения площади поперечного сечения и всегда работают при полном магнитном насыщении, т. е. магнитный поток, создаваемый этими полюсами, при всех нагрузках остается неизменным. Магнитный поток полюсов, создаваемый обмотками НТ и НП условно можно разделить на два потока Фг И Ф , замыкающиеся через определенные пары полюсов. Один -магнитный поток имеет направление от северного полюса Л 1 к южному 1 и второй — от север- [c.163]

Кроме рассмотренных, применяются сплавы 1) с постоянной магнитной проницаемостью в определенном интервале полей 2) с высоким магнитным насыщением 3) с изменяющейся в зависимости от температуры индукцией — термомагнитные сплавы. [c.371]

Главные полюсы имеют вырезы, уменьшающие площадь их поперечного сечения. Поэтому главные полюсы всегда работают при полном магнитном насыщении, т. е. магнитный поток под этими полюсами при изменении нагрузки остается практически постоянным. Обмотки полюсов создают два независимых магнитных потока, Фги Фп, замыкающиеся через определенные пары полюсов. В цепь обмотки поперечных полюсов включен реостат для регулировки режима нагрузки генератора. Обмотки возбуждения магнитных полюсов питаются током щеток В и Е. [c.227]

Определение этих свойств и особенно магнитного насыщения ц коэрцитивной силы позволяет более полно характеризовать структуру сплава и проходящие в нем превращения. Кроме того, величины Не, r и л непосредственно характеризуют качество магнитных сплавов и деталей из них в условиях эксплуатации. [c.180]

Петля гистерезиса. Процессы намагничивания характерны своей необратимостью. Остаточная индукция (после снятия намагничивающего поля) обозначается Ву. Величина 4я/ может возрастать лишь до определенного предела, называемого магнитным насыщением, которое достигается при определенном для каждого материала поле Нт- При превышении значения Нт индукция увеличивается только за счет Я и кривая намагничивания переходит в прямую линию. Считая, что намагничивание (и индукция) возрастает в результате постепенного поворота элементарных магнитиков вдоль поля, можно сказать, что насыщение достигается, когда все элементарные магнитики в металле полностью ориентированы вдоль поля. [c.428]

Это позволяет применять метод определения магнитного насыщения для исследо- [c.174]

Определение этих свойств и особенно магнитного насыщения и коэрцитивной силы позволяет более полно характеризовать превращения и структуру сплавов. Кроме того, для ряда сплавов, главным образом магнитных, величины Не, Вг и 1. непосредственно характеризуют качество сплавов и деталей из них в условиях эксплоатации. [c.156]

Величина магнитного насыщения постоянна для сплава, находящегося в определенном структурном состоянии. Магнитное насыщение чистых металлов и сплавов, не имеющих превращений в твердом состоянии, не изменяется в результате пластической деформации или термической обработки, например, рекристаллизации (отжига). НО величина магнитного насыщения может заметно изменяться в сплавах, имеющих в твердом состоянии структурные превращения, в результате которых образуются новые фазы или изменяется количественное соотно-шени между фазами, присутствующими в сплаве. Это позволяет исследовать процессы превращения аустенита (парамагнитной фазы) в стали, например, при закалке и при отпуске. [c.157]

Определение количества остаточного аустенита этим способом не всегда, однако, является точным, так как магнитное насыщение а-фазы изменяется в зависимости от концентрации в ней углерода и легирующих элементов кроме того, в стали могут присутствовать нерастворившиеся карбиды (т. е. третья фаза). [c.157]

Фиг. 98. Схема установки для определения магнитного насыщения.

При работе на любой позиции контроллера мощность тягового генератора автоматически поддерживается постоянной (см. с. 200). Следовательно, если движение тепловоза осуществляется на какой-то определенной позиции, т. е. без изменения мощности дизель-генераторной установки, ю изменение скорости движения проис ходит только в результате изменения силы сопротивления движению. Если вследствие уменьшения этой силы (например, при движении по более легкому профилю пути) скорость возрастает, то ток нагрузки уменьшается, что вызывает автоматическое увеличение напряжения тягового генератора (см. рис. 112, г). Однако из-за магнитного насыщения главных полюсов машины такое увеличение напряжения может происходить только до определенного предела (570 В), после которого уменьшение тока нагрузки не приведет к соответствующему увеличению напряжения. В этом случае дизель будет работать при пониженной мощности, что, разумеется, нежелательно. [c.304]

Порядок измерения состоял в том, что сначала образец нагревался или охлаждался до определенной температуры, затем включалось магнитное поле соленоида 2, которое переводило его в магнитно-насыщенное состояние. Вслед за этим с помощью быстрого опускания или поднимания рычага 8 накладывалось или снималось растяжение и отмечался баллистический отброс гальванометра. Одновременно обычным методом коммутирования снимала< ь кривая намагниченности насыщения (1 ) в функции температуры. Из результатов измерений Д/, и 4 вычислялась величина относительного измене- [c.116]

Установлено, что намагниченность насыщения и температура Кюри не зависят от структурных несовершенств материала, а характеризуют атомное строение фаз, в связи с чем они могут использованы для определения или идентификации этих фаз. Определение намагниченности насыщения на единицу объема или массы, а также изменение их с температурой используют для изучения диаграмм состояния - термомагнитный анализ. Обменное взаимодействие между электронами соседних атомов является основной составляющей магнитной энергии образца. Однако магнитное обменное взаимодействие не совсем изотропно связано с кристаллографическими направлениями в образце. Установлено, что легкость, с которой достигается намагниченность насыщения, различна при намагничивании вдоль различных направлений в кристалле. Если в решетке имеется одно какое-либо преимущественное направление, например, если она гексагональная или тетрагональная, возникает сильная анизотропия обменной энергии и часто наблюдается отчетливо выраженное преимущественное магнитное направление. Определение магнитной анизотропии является чувствительным показателем структуры кристалла. Энергия намагничивания и энергия анизотропии изменяются с температурой, и в точке Кюри анизотропия, как и намагниченность, исчезает. [c.34]

Поиск оптимальных значений параметров управления проводился методами поисковой оптимизации с учетом заданных ограничений по току и потребляемой мощности. При определении параметров двигателя на каждой частоте вращения учитывалось влияние насыщения магнитной цепи по алгоритму, представленному в 6.4. [c.226]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

В задачу данной книги не входит детальное описание структуры ядерных оболочек и ее связи с характерным проявлением ядерных сил. Мы просто уяснили себе, что последние гораздо сильнее электрических при очень малых расстояниях, а сейчас рассмотрим другое свойство ядерных сил — их насыщение. Этот термин означает, что в любой момент времени определенный нуклон может взаимодействовать лишь с достаточно малым числом других нуклонов, которые являются его непосредственными соседями по ядру. Этим свойством не обладают силы, возникающие между электрическими зарядами или магнитными полюсами или при взаимном гравитационном притяжении. В частности, каждый протон как положительно заряженная частица будет взаимодействовать с каждым протоном, и хотя это взаимодействие ослабевает с увеличением расстояния между протонами, оно не может, однако, исчезнуть полностью. [c.27]

Магнитное насыщение определение 169 Магнитнолюминесцентный метод контроля 208 [c.1195]

У ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии упругих характеристик, зависящие от степени намагниченности в состоянии магнитного насыщения модули упругости меньше. Изменение модуля нормальной упругости в зависимости от намагниченности (так называемой A эффект) растет с ростом магни-тострикции (уменьшение модуля Е может достигать 40% его первоначального значения). В некоторых сплавах эти аномалии могут быть использованы для получения элинваров (сплавов, практически не изменяющих своего модуля упругости в определенном интервале температур). [c.101]

Для быстрого определения магнитных величин, таких как магнитное насыщение, остаточная индукция, коэрцитивная сила, проницаемость и ваттные потери при перемагничивании, целесообразно применять приборы, которые дают возможность изображать петлю гистерезиса на катодном осцил -лографе [1, с. 380] или с помощью X—у-самописца с применением электронного флюксметра. [c.225]

Ферромагнитный образец цилиндрической формы (см. рис. 145), находящийся между полюсами электромагнита анизометра под углом фо к направлению магнитных силовых линий электромагнита при включении поля, будет стремиться повернуться и встать вдоль направления магнитных силовых линий- Эта сила, воздействующая на образец, зависит в основном от количества ферромагнитной фазы, имеющейся в образце, и от величины намагниченности насыщения этой фазы при условии постоянства магнитного поля и объема образца. Величина угла фо между осью образца и направлением магнитных силовых линий выбирается в определенных пределах. Этот угол во время измерения меняется незначительно. Об изменении намагниченности насыщения образца судят по величине отклонения светового зайчика на шкале, отнесенной примерно на 2 л от зеркала, жестко соединенного с образцом. Величина отклонения светового зайчика пропорциональна количеству ферромагнитной фазы и величине ее намагниченности насыщения. Регистрируя положение зайчика (визуально или на фотобумаге) в процессе нагрева или охлаждения, можно судить о фазовых превращениях, происходящих в исследуемом образце. Необходимо учесть, что величина магнитного поля электромагнита должна быть достаточной для достижения образцом магнитного насыщения, в противном случае из-за действия размагничивающего фактора ферромагнитных фаз прямолинейной зависимости между величиной Ая1 s и содержанием ферромагнитной фазы не будет. [c.199]

Для определения величины л1агннтного насыщения обычно применяют особые образцы и сложные установки с использованием специальных электромагнитов, крутильных весов и т. п. Однако величина магнитного насыщения может быть измерена с ногрешностью, не превышающей 3—5%, и на тороидальных образцах, используемых для определения точек основной кривой индукции [Л, 75]. Для этого тсроидальный образец с намагничивающей и. 1 и измерительной обмотками необходимо поместить между полюсами электромагнита, в зоне равномерного магнитного поля, так, чтобы плоскость то роида была параллельна плоскости полюсов. При пропускании тока по намагничивающей обмотке образца направления векторов напряженностей магнитных полей намагничивающей обмотки образца и электромагнита будут взаимно перпендикулярны. Величина магнитного поля электромагнита Я должна быть достаточной для доведения магнитного состояния образца до иасыще-ния. [c.155]

Современная теория ферромагнетизма признает наличие спонтанного (самопроизвольного) намагничивания, под влиянием которого в ферромагнетиках образуются особые области — домены, в которых магнитные моменты электронов направлены параллельно друг другу, что соответствует определенному состоянию намагни-ЧСК110СТИ. Магнитные моменты отдельных доменов расположены неупорядоченно, вследствие чего суммарная намагниченность их равна нулю. При наложении внешнего, даже слабого магнитного поля происходит рост доменов, намагниченность которых совпадает с внешним полем или близка к направлению внешнего поля, с одновременным сокращением раз1меров доменов, намагниченность которых сильно не совпадает с направлением внешнего ноля. При достаточно сильном внешнем поле могут иметь место новороты векторов намагниченности некоторых доменов до. их полного совладения с направлением внешнего поля. В сильных полях завершаются рост доменов и повороты их векторов намагниченности, вследствие чего усиление внутреннего магнитного поля с ростом напряженности внешнего поля ослабевает, наступает магнитное насыщение. Описанный выше процесс находит свое отражение на кривой намагничивания, представляющей собой зависимость магнитной индукции 340 [c.340]

Наиболее точными из физических методов определения количества ферромагнитной фазы в сплаве являются методы, основанные на измерении величины магнитного насыщения. Эти методы, однако, не всегда могут быть использованы в производственных условиях из-за сложности создания больших намагничивающих полей, необходимых для обеспечения намагничения контролируемых деталей (или участков этих деталей) до насыщения. Поэтому на практике чаще всего применяются более простые в осуществлении методы, которые все же обеспечивают вполне достаточную точность. Иллюстрацией этого может служить описанный выше пермеаметрический прибор Корнишина и др., используемый для сортировки болтов по количеству остаточного аустенита. [c.218]

Магнитные методы исследования применяют как для определения величины магнитных свойств металлов и сплавов — коэрцитивной силы Не, остаточной индукции Вг и магнитной проницаемости 1 (используемых, например, в электромашиностроении), так и для изучения превращений протекающих в металлах и сплавах в твердом состоянии. Еще недавно посредством магнитных исследований в основном изучались превращения в ферромагнитных металлах и сплавах теперь их применяют для изучения и парамагнитных металлов и сплавов. Магнитные испытания позволяют исследовать изменения величины магнитной восприимчивости у, магнитного насыщения 4л7 , коэрцитивной силы и другие магнитные свойства. Для исследования магнитных свойств служат специальные установки наиболее широко применяются баллистическая установка и анизометр Н. С. Акулова. [c.25]

Для получения высокой остаточной индукции сплава помимо значительного количества ферромагнитной фазы с высоким магнитным насыщением необходима определенная магнитная и кристаллографическая текстура. Все области самопроизвольного намагничивания (или домены) должны быть дефор>.трованы вдоль оси легкого намагничивания, совпадающей с направлением намагничивающего поля. Все кристаллы в результате пластической деформации должны быть также ориентированы по отношению к внешнему намагничивающему полю. Для стали и ряда сплавов на основе -железа этим направлением легкого намагничивания является [c.802]

Кроме то го, по изменению магнитного насыщения двух разных сплавов можно производить количественное определение фаз, если известны величина магнитного насыщения каждой из них и насыщение сплава в целом. Можно, в частности, определять количество присутствующих в стали остаточного аустенита (парамагнитной фазы) и а-фазы (ферромагнитной фазы). Так, например, если известно магнитное насыщение стали 47г./ (эо, имеющей только ферромагнитные фазы (многие сталипосле отжига или после закалки и высокого отпуска), и магнитное насыщение 4т У ,яа.) этой же стали после закалки, когда в ней наряду с ферромагнитной а-фазой (мартенситом) присутствует некоторое количество аустенита (А /о), то количество последнего определится по соотношению [c.157]

Схема баллистической установки для определения магнитного насыщения приведена на фиг. 98. В междуполюсном пространстве электромагнита ЭМ создают магнитное поле напряженностью порядка 3000— 5000 эрстед, для того чтобы испытуемый О бразец (обычно круглого или квадратного сечения) прн помещении в это> поле намагнитился до насыщения. С помощью реостата, включенного в цепь намагничивания 1, можно изменять величину тока, проходящего через обмотки электромагнита, а следовательно, изменять и напряженность магнитното поля (напряженность поля в междуполюсном зазоре будет тем больше, чем меньше длина зазора). Затем ключом замыкают измерительную. (баллистическую) цепь II и образец вдвигают через отверстия в полюсах в междуполюсное пространство магнита. Образец намагничивается до насыщения, и его магнитные силовые линии пересекают охватывающие витки баллистической катушки Б К. Вследствие индукции в баллистической цепи возникает э. д. с. и через баллистический гальванометр БГ проходит определенное количество электричества, зависящее от магнитного [c.157]

Поскольку магнитное насыщение постепенно снижается при повы-щении темрературы, при расчете надо сравнивать углы поворота образца и эталона, определенные при одинаковых температурах. [c.160]

Термин перегрузка не имеет точного смысла ни в качественном, ни в количественном отношении. Перегрузка может быть вызвана искажением сигнала, перегревом, магнитным насыщением, повреждением и т. д. Метод определения перегрузки должен быть указан. Любые количественные критерии, например процент содержания гармоник в сигнале, также должны бьПь определены. [c.117]

Часто каталитические свойства металла или сплава зависят от их способности хемосорбировать определенные компоненты среды. Поэтому неудивительно, что переходные металлы обычно являются хорошими катализаторами и что электронные конфигурации в сплавах, благоприятствующие каталитической активности и пассивации, сходны между собой. Например, если палладий, содержащий 0,6 d-электронных вакансий на атом в металлическом состоянии, катодно насыщен водородом, он теряет свою каталитическую активность для ор/по-па/>а-водородной конверсии [59] d-уровень заполнен электронами растворенного водорода, и металл не может больше хемосорбировать водород. По каталитической эффективности Pd—Au-сплавы аналогичны палладию, пока не достигнут критический состав 60 ат. % Аи. При этом и большем содержании золота сплав становится слабым катализатором. Золото, будучи непереходным металлом, снабжает электронами незаполненный уровень палладия магнитные измерения подтверждают, что d-уровень заполнен при критической концентрации золота. Результаты исследований каталитического влияния медно-никелевых сплавов различного состава на реакцию 2ННа представлены на рис. 5.17. При 60 ат. % Си и [c.98]

Для определения магнитного момента нейтрона был использован несколько измененный ло сравнению со способом Рабн вариант метода магнитного резонанса. В этом методе нейтроны пропускаются последовательно через два намагниченных до насыщения ферромагнетика, причем не требуется узких пучков. [c.77]

В области г парамагнитное насыщение при абсолютном нуле должно быть полным Х1 =0 при равном моменту при насыщении, деленному на Я. При самых низких температурах, достигнутых в этих экспериментах, магнитный момент в поле напряженностью 210 эрстед составлял около половины значения момента при насыщении ( было мало, а xi приблизительно пропорционально Я . Линии постоянного магнитного момента на (Л/—<5 )-диаграмме (см. фиг. 77) эквивалентны [согласно формуле (9.7)1 линиям постоянной энтропии, полученным Гарреттом (см. фиг. 40). Амблер и Хадсон предпочли использовать (М—<5 )-диаграмму, потому что ошибка л определении абсолютной температуры значительно больше, чем ошибка в значениях энтропии (см. п. 57). [c.550]

Спиновая природа ферромагнетизма. Для объяснения ферромагнитных свойств твердых тел русский физик Розинг и французский физик Вейсс высказали предположение, что в ферромагнетиках существует внутреннее молекулярное поле, под действием которого они даже в отсутствие внешнего поля намагничиваются до насыщения. Внешне такая с/гонтанная намагниченность не проявляется потому, что тело разбивается на отдельные микроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу, а сами же области ориентированы друг относительно друга хаотично, вследствие чего результирующий магнитный момент ферромагнетика в целом оказывается равным нулю. Такие области спонтанной намагниченности получили название доменов. В настоящее время существует ряд экспериментальных методов прямого наблюдения доменов и определения направления их намагниченности. [c.293]

Максимальную индукцию насыщения Bs среди магнитномягких материалов имеют двойные сплавы железо—кобальт. Поэтому применение железо-кобальтовых сплавов в качестве материала для полюсов прецизионных магнитов является более предпочтительным [21]. Интерес представляет сплав состава 507о Fe—50% Со, который имеет Вз=24200 гс и высокую магнитную проницаемость. Однако изготовление полюсов из этого сплава связано с определенными технологическими трудностями. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...