Магнитное поле соленоида

На дугу также оказывает влияние продольное магнитное поле соленоида, параллельное оси столба дуги и электрическому полю. Такое магнитное поле не оказывает никакого действия на заряженные части- у цы, движущиеся в направлении электрического поля, но на заряженные частицы, перемещающиеся в поперечном направлении этого поля, оно оказывает заметное влияние. Так как температура центральной части столба дуги выше периферийной, то диффузия частиц начинается в направлении меньшей температуры по радиусу. [c.13]

Опыт 4, Изучить влияние продольного магнитного поля соленоида на сварочную дугу (постоянный ток прямой полярности). [c.16]

Магнитное поле соленоида, т. е. системы одинаковых круговых токов (витков) с общей прямолинейной осью, представлено на рис. 13.3. В средней части внутренней полости соленоида магнитные линии параллельны оси соленоида у концов соленоида магнитные линии искривляются и выходят наружу, замыкаясь вне соленоида, где поле становится очень слабым. [c.186]

Рис. 13.3. Магнитное поле соленоида

Напряжённость магнитного поля соленоида или электромагнита, при которой начинается размагничивание, должна быть несколько выше, чем напряжённость поля, в котором производилось намагничивание. [c.173]

Течение в трубе в зонах неоднородности магнитного поля соленоида. Систематические исследования этого процесса отсутствуют. Основываясь на результатах отдельных работ [19,20, 39], можно сделать предварительные качественные выводы о влиянии неоднородного продольного поля на течение электропроводной жидкости в трубе. [c.60]

На рис. 4.6.6, м представлена конструкция электроразрядного реактора с тремя графитовыми стержневыми электродами. Аппараты такого типа могут быть также с одним или двумя стержневыми электродами. Графитовая цилиндрическая втулка, расположенная вдоль стен реактора, также является одним из электродов. Под действием магнитного поля соленоида электрическая дуга совершает вращательные движения и образует как бы плазменный конус. Частицы конденсированного сырья, попадая в дугу, отбрасываются на стенку. Устанавливаемая в реакторе диафрагма способствует рециркуляции горячих газов, что увеличи- [c.448]

Магнитное поле соленоида в произвольной точке А, лежащей на оси соленоида (рис. 3-7) [c.100]

При одном из методов измерения сужения линии пользуются схемой, представленной на фиг. 7.11, но перестраивают по частоте не генератор, а усилитель. Для перестройки усилителя можно поместить разрядную трубку в магнитное поле соленоида. Изменяя осевое магнитное поле, тем самым изменяют частоты усиливающих переходов or и Оь относительно частоты центра линии генератора vo- Таким образом, эффект Зеемана позволяет сканировать всю полосу усилителя сравнительно узкой линией излучения лазера-источника. [c.397]

Энергия магнитного поля соленоида w- [c.251]

При напылении деталей их устанавливают в вакуумную камеру и создают в ней рабочий вакуум через патрубок 1, который соединен с вакуумным насосом. Подводят к катоду и аноду напряжение от источников питания. Электродом поджига возбуждают электрическую дугу. Под действием дугового разряда материал катода переходит в плазменное состояние. Металлическая плазма под действием магнитного поля соленоида ускоряется в ее движении к деталям, на которые подан отрицательный потенциал. [c.123]

Установка, схема которой приведена на рис. 147, состоит из следующих основных частей электромагнита 4, питаемого от выпрямителя 10. Полюса электромагнита скошены, что позволяет получить неоднородное поле микроаналитических весов 1, служащих для определения силы, с которой образец втягивается в неоднородное магнитное поле соленоида 3, питаемого от аккумуляторной батареи Б, Регулировка тока производится реостатом 9, контроль тока — амперметром 8 стойки 5 и кварцевой нити, на которой подвешивается образец 6 осветительной системы 7, позволяющей устанавливать образцы в одно и то же место межполюсного пространства- [c.208]

Поместим внутрь соленоида элемент ферромагнитного вещества (железа) объемом А 71 = А 7, с площадью поперечного сечения Д = Д 5 (см. фиг. 224, б). Сравнивая ход силовых линий через площадки А 5 и А 5 , можно убедиться, что плотность магнитных силовых линий во втором случае значительно больше, чем в первом. Это обстоятельство объясняется тем, что под действием магнитного поля соленоида ферромагнитное вещество намагничивается и само создает магнитное поле. В результате происходит сложение магнитных полей, что вызывает увеличение плотности силовых линий. Отношение числа силовых линий, проходящих через определенную площадку в присутствии данного вещества, к числу магнитных силовых линий при отсутствии такового принято называть магнитной проницаемостью данного вещества ((х). [c.349]

Выше рассматривалось магнитное поле соленоида (индуктора) при пропускании по нему постоянного тока. При прохождении по соленоиду переменного тока величина напряженности поля и магнитного потока будет периодически изменяться. В результате внутри соленоида образуется переменное магнитное поле, под влиянием которого в нагреваемой заготовке (сердечнике) будут индуктироваться вихревые токи. [c.352]

Вектор-потенциал магнитного поля соленоида. Пусть длина соленоида существенно больше радиуса К. Тогда компоненты вектор-по-тенциала А(х) в цилиндрических координатах имеют вид Ар = А = , [c.59]

Если рассмотреть поле у вихревой пелены в виде бесконечного цилиндра произвольного сечения с вектором Y. перпендикулярным всюду образующим цилиндра, то окажется (см., например, [8] и задачу 5.5), что поле вне цилиндра равно нулю, а внутри цилиндра имеет всюду одинаковую величину и направлено по оси цилиндра. Этот факт имеет интерпретацию в теории электромагнетизма при расчете магнитного поля соленоида. [c.144]

Для регулирования формы горящей дуги и исключения побочных дуг (например, дуг между стенкой тигля и электродом) применяют магнитную катушку (соленоид), устанавливаемую эксцентрично по отношению к кристаллизатору. С помощью магнитного поля соленоида также осуществляется перемешивание металла. [c.137]

Представим далее схему, состоящую из двух одинаковых соленоидов с первичными и вторичными обмотками, внутри которых помещены одинаковые сердечники /С1 и /Сг (фиг. 2). Первичные обмотки соленоидов соединены последовательно с питающим источником переменного тока таким образом, что в каждый момент времени напряженности магнитных полей, действующих на сердечники К- , и /(,, будут равны по величине, но противоположны по направлению. Значком отмечены векторы мгновенных значений магнитного поля соленоидов. На фиг. 3, а жирными линиями показаны кривые намагничивания сердечников и К-1 (при этом учтена противоположность направления полей соленоидов). [c.195]

Рис. 5.3. Торцевые функции для расчета аксиальной составляющей напряженности магнитного поля соленоида

Рис. П1.2. К расчету напряженности магнитного поля соленоида

Фиг. 9. Магнитное поле постоянного Фиг. Ю. Магнитное поле соленоида, магнита.

Для размагничивания деталей (когда это необходимо) используется магнитное поле соленоида [c.653]

Дефектоскоп оснащен приборами для измерения тока (при циркулярном намагничивании) и магнитного поля соленоида (при продольном намагничивании). Амплитудное значение максимального намагничивающего тока достигает 17 000 а. Максимальная напряженность магнитного поля соленоида 700 э. [c.420]

Поместим проводящую пластину в переменное магнитное поле соленоида, питаемого переменным током частотой / гц (фиг. 13). [c.17]

Магнитный поверхностный эффект будет иметь место и в проводящем цилиндре радиуса о. помещенном в магнитном поле соленоида так, чтобы направление напряженности магнитного поля Н соленоида было параллельно оси цилиндра (фиг. 15). [c.17]

Действие постороннего продольного магнитного поля на дугу используют для придания последней большей устойчивости, например, при автоматической, а иногда при ручной сварке угольным электродом. Для этого дугу располагают в магнитном поле соленоида, как это показано на фиг. 15, 6. [c.30]

При помощи этого аппарата, помимо синхронного выключения тока, можно плавно регулировать силу тока от нуля до максимума при циркулярном намагничивании контролируемых изделий, а также плавно регулировать напряженность магнитных полей соленоидов при намагничивании изделий. [c.13]

Магнитный способ испытания основан на том, что предварительно намагниченную испытуемую отливку помещают между полюсами электромагнита или в магнитном поле соленоида, по которому пропускают ток. Если такую катушку передвигать вдоль намагниченной отливки, то при встрече ее с каким-либо дефектом изменяется направление магнитного потока и в витках катушки возникает ЭДС индукции, величина которой измеряется показаниями гальванометра. [c.309]

При сварке угольным электродом требуется постоянный ток прямой полярности. Применяют сварочные генераторы или выпрямители с падающей внешней характеристикой. Чтобы избежать блуждания дуги по кромкам угольного электрода, ее стабилизируют продольным магнитным полем соленоида, состоящего из 6—10 витков провода или медной трубки. Соленоид включается последовательно с дугой. Соленоид из трубки служит одновременно охлаждающим устройством электрододержателя. Электрододержатель должен обеспечивать надежный контакт с электродом. Графитовый [c.36]

Конечно, от рассмотренной нами схемы электрора -кетного двигателя до действительных его конструкций расстояние не меньше, чем от увеселительной пороховой шутихи до современной космической ракеты. И главное отличие состоит в том, что разгоняются в магнитном поле соленоида не металлические стерженьки, а плазма. [c.187]

В реакторах рассматриваемого типа перспективным представляется [11] не прямое воздействие магнитного поля на плазму, а сжатие последней жидкометаллической оболочкой (лайнером). Принципиальная схема 0-пинча с лайнером представлена на рис. XV.7. При быстром нарастании магнитного поля соленоида 5 в результате разрядки конденсаторов 1 лайнер 3 перемещается, сжимая плазму. Вследствие этого происходит малый термоядерный взрыв. Значительная часть выделившейся энергии затрачивается на испарение лайнера, в результате чего образуется низкотемпературная плазма. Другая часть энергии вместе с потоком нейтронов передается теплоносителю, протекающему через блан-кет 7. Пары лайнера из камеры реактора 2 направляются в систему преобразования энергии. После истечения паров лайнера из камеры реактора производится его новая зарядка и подготовка к очередному взрыву. [c.259]

Рассмотрим схему этой установки, представленную на рис. 3-24. В точке а контура рабочеее тело находится вне магнитного поля соленоида (Я = 0) и имеет температуру Т . На участке от точки а до точки Ь рабочее тело входит в соленоид, переходя из области Я = О в область с напряженностью магнитного поля Я предполагаем, что переход из точки а в точку Ъ происходит достаточно быстро, так что этот процесс можно считать адиабатным. В процессе адиабатного намагничивания (с—Ъ) температура рабочего тела несколько повышается от Гд до T ,. Внутри соленоида на участке от точки Ъ до точки с осуществляется подвод тепла, в результате которого. температура рабочего тела возрастает до Тс, этот процесс подвода тепла происходит при постоянной напряженности внешнего [c.79]

Большую флокулирующую способность полиградиентного поля можно объяснить увеличением магнитной силы взаимодействия между частицами, попавшими в магнитное поле, вследствие возросшего градиента напряженности поля — grad Н, что важно при сравнительно малой концентрации частиц железоокисной взвеси в очищаемом турбинном конденсате. Положительную роль также играют поверхность слоя шариков, организующая движение потока конденсата, и увеличивающаяся возможность встречи частиц, содержащихся в протекающем конденсате. В магнитном поле соленоида перечисленные условия отсутствуют, что и снижает его флокулообразующую способность. [c.107]

Наиболее сильное впечатление производят квантовые интерференционные явления. Об одном из них, эффекте Ааронова-Бома, мы упоминали в лекции 7 интерференционная картина первоначально расщепленных, а затем сведенных пучков электронов зависит от напряженности магнитного поля соленоида в области, недоступной для электронов. Это — типичный пример не силового с точки зрения классической теории взаимодействия. Другой пример вследствие принципа Паули вероятность обнаружить два фермиона в одной точке нространства равно нулю. Эту новую закономерность бессмысленно пытаться объяснить введением новых сил отталкивания. Однако при известных условиях квантовые эффекты могут стать несущественными в описании поведения частиц [49, 137]. [c.290]

В работе Евсеева и Родионова [142] измерения проводились торзионно-эффузионным методом с применением магнитного подвеса. По величине ускорения системы подвеса, свободно висящей в магнитном поле соленоида в эвакуированном реакторе, определялось давление насыщенного пара с точностью 3%. Результаты [c.292]

Недостатком формулы (П1.1) является необходимость двойного ките, грирования Н,-,- по длинам соленоидов Q и Р. Если соленоид Р имеет аксиальную намотку, то интеграл по 1р может быть взят аналитически. Напряженности и Яг магнитного поля соленоида Р в точке Q можно вычислить с помощью соответствующих торцевых функций и (см. 5.1), зависящих от расстояний ZQ и ZQ2 между плоскостью витка О, и торцевыми плоскостями I и 2 соленоида (рис. П1.2). Опуская у функций индекс Я, получаем [c.263]

Анализ поляризации нейтронов из наблюдений азимутальной асимметрии рассеяния имеет ряд специфич. особенностей. Использование в качестве анализаторов С и О неудобно, т. к. в области энергии неск. Мэе эти ядра обладают развитой структурой уровней и ноляризация рассеянных на них нейтронов меняется не монотонно. Существенным недостатком методов, в ]ч -рых в качестве анализаторов используются ядра и 0 , япляется также значительный фон (до 80%) нейтронов, попадающих из мишени в детектор, минуя анализатор. Поэтому Д.ПЯ анализа поляризации нейтронов был предложен поляриметр, в котором рассеивателем служат ядра Не. Для Не Рг — плавно зависящая от энергии величина, значения к-рой известны в широкой области энергий (1—40 Мэе). Второе преимущество данной методики связано с возможностью регистрации ядер отдачи Не. Гелиевый нейтронный поляриметр состоит из пропорциональных счетчиков направленного действие. Прибор неносредственно регистрирует ядра отдачи Не, а не рассеянные нейтроны. Это позволяет снизить уровень фона до 15% и ниже. Другой тип анализаторов поляризации нел-тронов представляют сцинтилляционная гелиевая камера высокого давления (Не + 10%Хе — при 150—200 атм) и гелиевый жидкостный поляриметр. Применение гелиевых пол яриметров позволяет изучать поляризацию частиц в реакция , соответствующих образованию конечного ядра не только в основном, по и в возбужденном состоянии. Для уменьшения ошибок в измерении поляризации, связанных с неточностями мехапич. юстировок, вместо вращения детектора на 180° (переход от ф = О к ф = л и обратно) можно вращать вектор поляризации магнитным полем соленоида. [c.156]

В момент сбрасывания с образца измерительная катушка перемещается в области магнитного поля соленоида Ы неизменной величины, поэтому показания баллистического гальванометра пропорциональны памагпичен-ности образца. Следовательно, рассмотренным методом определяется коэрцитивная сила по намагниченности. Вычисление коэрцитивной силы производится по формуле [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...