Интенсивность линий

Широкое применение нашли ртутные лампы, обладающие свойством создавать как линейчатые, так и сплошные спектры с заметной интенсивностью линий. Ртутная лампа представляет собой баллон из стекла или кварца, наполненный инертным газом (например, аргоном) и парами ртути в малых количествах (несколько миллиграммов). Под действием разряда инертного газа внутри лампы, возникшего при зажигании, возбуждаются пары ртути и наблюдается их свечение. Давление паров ртути внутри лампы высокого давления достигает примерно 700 мм рт. ст. Эти лампы дают в основном яркий линейный спектр в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.377]

Широко употребляются также водородные, натриевые лампы и т. д. Излучение водородной лампы создается атомами и молекулами водорода, возбужденными при разряде газа. Такие лампы являются источниками как линейного, так и сплошного спектра. Натриевые лампы дают излучение, основная часть которого (около /я) приходится на две интенсивные линии в желтой области с длинами = 5890 А и Я.2 = 5896 А. [c.377]

В последние годы широкое распространение получили без-электродные лампы, возбуждаемые СВЧ-разрядом. Они изготовляются следующим образом. Внутри хорошо откачанного полого шарика (диаметром 1 — 2 см) из специального стекла распыляется какой-либо металл. После заполнения инертным газом лампа отпаивается от установки. Основные (резонансные) линии металла возбуждаются с помощью миниатюрного СВЧ-генератора. Такая лампа дает резкие и интенсивные линии [c.11]

Критерий Рэлея в указанной форме неприменим к интерференционным спектральным аппаратам, в которых, как мы видели, переход от максимума к минимуму имеет иную угловую зависимость, нежели в дифракционной решетке ). Поэтому удобнее придать критерию Рэлея несколько иной вид. Если две смежные спектральные линии имеют одинаковую интенсивность и форму, то критерий Рэлея означает, что минимум между линиями составляет около 80% от соседних максимумов. Такой контраст устанавливается вполне уверенно как при визуальных, так и при объективных (фотографических н электрических) методах регистрации. Исходя из этого, нередко предел разрешения определяют требованием, чтобы глубина седловины на интегральной кривой интенсивности двух близких и одинаково интенсивных линий составляла не менее 20% высоты соседних максимумов. [c.214]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

В 1916 г. в связи с анализом проблемы равновесного теплового излучения Эйнштейн дополнил квантовую теорию Бора количественным описанием процессов поглощения и испускания света. Новые понятия и представления, введенные Эйнштейном, полностью сохранили свое значение до наших дней и служат основой теоретического анализа большинства вопросов, касающихся интенсивности линий испускания и поглощения. [c.730]

Простым мультиплетом (дублетом) является, например, желтая линия натрия, представляющая собой пару линий Di и Пг, длина волны которых отличается на 6 А ( п, = 5896 А Хв2 = 5890 А), причем интенсивность линии До в 2 раза больше интенсивности линии Дь [c.104]

Действительно, интенсивность линии частоты V в спектре комбинационного рассеяния определяется тем, насколько значительно меняется поляризуемость молекулы при колебании, соответствующем этой частоте. Интенсивность же инфракрасной линии поглощения той же частоты зависит от того, насколько хорошо реагирует молекула на электромагнитное поле проходящей световой волны. Эта реакция определяется изменениями электрического дипольного момента молекулы при соответствующем колебании. Изменение поляризуемости и изменение дипольного момента могут быть по-разному выражены при различных колебаниях. Поэтому одни из этих колебаний будут лучше проявляться в инфракрасных спектрах, другие — в комбинационных. [c.128]

При использовании небольших интенсивностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность спонтанного комбинационного рассеяния невелика. Даже для очень интенсивных линий поток рассеянного света составляет 10 — 10 часть возбуждающего света. [c.312]

Для выполнения хорошей фокусировки камерного объектива необходимо использовать источник света с большим числом интенсивных линий, достаточно равномерно расположенных по спектру, например дугу между железными электродами. Для приборов с-небольшой дисперсией можно воспользоваться дугой между медными электродами. Критерием хорошей фокусировки является разрешение близких линий равной интенсивности, отсутствие двоения и размытости изображения линий. [c.28]

Интенсивности линий на спектрограммах могут сильно зависеть от многих факторов концентрации атомов соответствующего элемента в образце, способов возбуждения и фотографирования спектров, интенсивности в спектре излучения выбранной для анализа линии и от ряда других экспериментальных условий. При неблагоприятных условиях анализа выбранная линия может получиться на спектрограмме очень слабой или вовсе отсутствовать она может также маскироваться близкими по длине волны линиями других элементов. [c.29]

Обе сравниваемые линии должны быть гомологичными, т. е. такими, чтобы неизбежные колебания условий возбуждения сказывались на интенсивностях линий одинаковым образом. В соответствии (1.24) и (1.26) для обеих сравниваемых линий можно записать соотношение [c.43]

Правильные значения R получаются лишь в отсутствие заметного фона в спектре. Фон, интенсивность которого накладывается на интенсивности линий, осложняет расчет. В подобных случаях фон следует исключать. По измеренным 5]+ф и 5г+ф с помощью характеристической кривой измеряются суммарные интенсивности / +Ф и /2+ф. Затем справа и слева от линии измеряется почернение фона (если он сплошной) и находится среднее значение 5ф, соответствующее интенсивности фона под линией. По характеристической кривой определяется /ф. [c.44]

Истинные интенсивности линий находятся в виде разностей Д =- -ЬФ—- Ф Д = 2+Ф — /ф- [c.44]

Перед фотографированием спектров эталонов и анализируемых образцов необходимо каждый раз в течение 10 с производить предварительный обжиг электродов с тем, чтобы стабилизировалось соотношение интенсивностей линий аналитических пар. [c.46]

Полученные спектрограммы обработайте на микрофотометре, (см. стр. 48). С помощью кривой почернения найдите интенсивности линии Ы1 670,78 нм и одной из близлежащих линий аргона или гелия. Постройте графики зависимостей интенсивности линий от давления и силы тока. [c.86]

Интенсивности линий (полос) более чувствительны к форме колебания, чем частоты. При отсутствии характеристичности колебаний по форме характеристичность линий по интенсивности может нарушаться, а характеристичность по частоте — сохраняться. Следовательно, наиболее устойчивые характеристические признаки в спектрах молекул наблюдаются в том случае, когда имеет место характеристичность колебаний по форме. Особенно для таких колебаний, в которых изменяется лишь одна валентная связь или один валентный угол. [c.97]

Поэтому двухатомная молекула, образованная разными атомами, имеет химическую связь промежуточного типа. При колебании такой молекулы (рис. 40, б) одновременно изменяются и поляризуемость и дипольный момент. В этом случае будет наблюдаться и GKP и спектр ИК-поглощения. Например, в ряду молекул НС1, НВг, HJ по мере уменьшения полярности связи падает интенсивность ИК-полосы поглощения, в то время как интенсивность линии комбинационного рассеяния возрастает. [c.101]

Таким образом, интенсивность ИК-полосы может служить мерой полярности молекулы (связи), а интенсивность линии комбинационного рассеяния — мерой ее ковалентности. [c.101]

После разделения контура на отдельные участки целесообразно оценить для каждого из них удельную мощность нейтронного и у-излучений по ряду наиболее интенсивных линий энергетических спектров излучений и линий с повыщенными энергиями даже при малой интенсивности. После прохождения больщих толщин защиты последние могут конкурировать с линиями меньщей энергии. Рекомендуется не увлекаться чрезмерным дроблением энергетического спектра излучений на группы. [c.101]

Количественное содержание элемента в исследуемом образце определяется путем сравнения интенсиг.иости отдельных линий спектра этого элемента с интенсивностью линий другого хими-ЧСС1СОГО элемента, количественное содержание которого в образце известно. [c.277]

С noMoui,bj o Ma - i rjKiporpa-фа можно не только измерять массы атомов отдельных изотопов, но и определять по плотности почернения линии масс-спектрографа содержание отдельных изотопов в данном элементе. Очевидно, что интенсивность линии изотопа на спектрограмме прямо пропорцио- [c.319]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Рассматривая фотографии, нриьедениые на рис. 5 АЗ,б,в, замечаем, что расстояние между крюками у интенсивной линии поглощения титана (3989А) значительно больше, чем у с.лабой линии (4025А), хотя условия фотографирования крюков были одинаковы. Определяя отношение расстояний между крюками, [c.227]

Интенсивность линии поглощения определяется произведением числа N поглощающих атомов на силу осциллятора / , для соответствующего перехода [см. (4.13)]. Следовательно, измерение расстояния между крюками позволяет определить произведение Nfih для исследуемой линии. E jni из каких-либо дополнительных опытов оценить число N поглощающих атомов, то применение метода крюков позволит измерить силу осциллятора fiky вероятность перехода и связанное с ней время жизни атома в возбужденном состоянии f M. (4.13а)]. [c.228]

Спектрами второго типа являются а-спектры, состоящие из нескольких (от 2 до 5) линий, расстояние между которыми 0,1 Мэе. Интенсивности линий имеют примерно одинаковый порядок, но убывают с уменьшением энергии группы. К таким альфа-излучателям относятся 98 m и другие ядра с нечетным числом нуклонов. [c.227]

Изложенная простая теория, передавая основные черты явления, оставляет неосвещенным целый ряд его важных особенностей. Прежде всего остается необъясненным очень серьег ное различие, отмеченное в таблице на стр. 602. Некоторые интенсивные инфракрасные линии обнаруживаются в комбинационных спектрах как очень слабые, а иногда и совсем не обнаруживаются наоборот, некоторые, и притом нередко самые интенсивные, линии комбинационного рассеяния не могут быть найдены среди инфракрасных абсорбционных спектров. Сверх того, упрощенная квантовая теория не позволяет усмотреть никакой связи с общей теорией рассеяния света, которой мы успешно пользовались до сих пор. Полное решение вопроса следует искать в более совершенной квантовой теории. Однако мы можем до известной степени уяснить вопрос, рассмотрев его в рамках классических представлений, которыми мы пользовались до сих пор. Надо только помнить, что полной картины мы не сможем получить, не внеся в наши классические представления поправки , соответствующей квантовому характеру явления, отличающему, по существу, все явления взаимодействия света и вещёства. [c.604]

До сих пор мы не обсуждали квантовую интерпретацию закономерностей, касающихся интенсивностей спектральных линий. Совпадение частот некоторых линий испускания и поглощения имеет в квантовой теории простое объяснение — такие линии приписываются переходам между одной и той же парой уровней. Однако вопрос о том, существует ли какая-либо связь между величиной коэффициента поглощения и интенсивностью линии испускания той же частоты, не находил ответа. Опыт показывает, далее, что интенсивности линий в спектре излучения одного и того же атома могут отличаться в десятки и сотни раз, причем в разных источниках по-разному. Например, в спектре свечения натриевой газоразрядной лампы, кроме желтых 1)-линий (X = 589,0 и 589,6 нм), присутствует больщое число других линий, тогда как в пламени газовой горелки возбуждаются почти исключительно Л-линии. И наоборот, существуют такие линии, для которых отнощение их интенсивностей практически одинаково во всех источниках света. [c.730]

В 162 было выяснено, что в спектре рассеянного света существуют линии, отличающиеся по частоте от падающего излучения на величины, равные частотам со внутримолекулярных колебаний. В случае сравнительно небольших освещенностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность комбинационного рассеяния чрезвычайно мала поток света, рассеянного в 1 см , составляет —10" часть возбуждающего потока даже для самых сильных линий (Ат = ыф2яс = 992 см для бензола и 1345 см для нитробензола). Если же возбуждение осуществляется при освещенностях порядка 10 —10 Вт/см , что вполне достижимо с помощью мощных импульсных лазёров, доля рассеянного потока сильно увеличивается и достигает десятков процентов. Такое увеличение интенсивности касается не всех, но только наиболее интенсивных линий комбинационного рассеяния. Помимо линий первого порядка с частотами ю со,-, появляются и линии более высоких порядков (частоты со 2со,-, со dz Зсо,-). Наконец, рассеяние приобретает отчетливо выраженный направленный характер. [c.853]

Таким образом, спектр вынужденного комбинационного рассеяния в стоксовой области состоит из нескольких линий с частотами Vls = Vo —Vг, V2s = Vo —2vi и т. д. В спектре, как правило, проявляется лишь одна колебательная частота рассеивающей среды. Интенсивности линий в спектрах вынужденного комбинационного рассеяния очень велики и сравнимы с интенсивностью возбуждающей линии. Кроме того, как уже отмечалось, в спектре проявляются с довольно больщой интенсивностью линии в антистоксовой области с частотами VIas = vo-fт , [c.315]

Исследования Мёссбауэра показали, что спектры испускания и поглощения 7-излучения имеют для охлажденного вещества вид, представленный на рис. 8.12. Каждый спектр состоит из узкой интенсивной линии (ее называют теперь [c.207]

В процессе проявления кювету с проявителем следует время от времени покачивать, чтобы раетвор перемешивался. В противном случае в участках фотослоя, подвергшихся более интенсивному воздействию света (например, там, где расположены интенсивные линии), происходит местное истощение раствора, процесс проявления замедляется. Это может отразиться на воспроизводимости результатов при последующем фотометрировании. Время проявления зависит от типа фотографической эмульсии, состава проявителя и его температуры. При выполнении задач рекомендуется проявлять фотопластинки при 20° С в свежеприготовленном растворе проявителя № 1 в течение 5 минут. [c.12]

Выбор спектрографа. Выбор типа спектрографа определяется спектральной областью, в которой располагаются аналитические линии, и степенью сложности спектра исследуемой пробы (см. введение). Спектрографы средней дисперсии ИСП-22, ИСП-28, ИСП-30 охватывают широкий диапазон длин волн от 200 до 700 нм, где располагаются последние линии большинства химических элементов. Поэтому они применяются для анализа многих металлов, сплавов и образцов минерального происхождения, спектры которых не отличаются особой сложностью. Образцы, содержащие переходные элементы и обладающие многолинейчатыми спектрами, анализируются с помощью спектрографов высокой дисперсии ДФС-13, ДФС-8, СТЭ-1 и др. Так как отношение интенсивности линии к интенсивности сплошного фона согласно (1.16) и (1.17) растет с увеличением дисперсии, применение таких спектрографов приводит к повышению относительной чувствительности анализов. [c.31]

При расшифровке спектрограмм используют спектропроектор, атлас спектров и таблицы спектральных линий. На экране спект-ропроектора получают увеличенные в 20 раз изображения отдельных участков спектрограммы. Атлас спектров представляет собой набор планшетов с фотографиями отдельных участков спектра железа, где отмечены положения последних и наиболее интенсивных линий большинства элементов. Фотографии получены с тем же увеличением, что и у спектропроектора. В таблицах спектральных линий приведены длины волн спектральных линий всех элементов и длины волн последних линий. [c.36]

Такой порядок фотографирования спектров позволит упростить процесс отождествления линий на спектрограмме. Начинать расшифровку нужно со снимка, соответствующего последним 5 с испарения пробы (из общего времени испарения 20 с), содержащего наименьщее число линий. На нем будут зарегистрированы лишь последние и наиболее интенсивные линии элементов исследуемой смеси. [c.37]

Неизменность экспериментальных условий из-за большого числа влияющих на интенсивность линий факторов обеспечить очень трудно. Поэтому в основе современных методов эмиссионного анализа помимо использования эталонов лежит прием, сводящий к мннийуму действие неизбежных вариаций условий возбуждения и связанных с ними вариаций интенсивностей спектральных линий. Этот прием заключается в измерении не абсолютных интенсивностей линий данного элемента или пропорциональных им величин, а относительных интенсивностей линий анализируемого элемента и элемента сравнения как функции концентрации. Так как при малых концентрациях примесей количество атомов основного элемента в разряде остается практически неизменным, элементом сравнения или внутренним стандартом обычно служит основной элемент пробы. Иногда элементом сравнения служит вводимый в анализируемые образцы и эталоны в одних и тех же количествах дополнительный элемент. Интенсивность линии внутреннего стандарта является, таким образом, той мерой интенсивности, сравнением с которой устанавливается интенсивность линии определяемого элемента. [c.42]

Линии серии Бальмера принято обозначать На, Нр, Ну, Нб,.,. Наиболее длинноволновая линия На (Я=656,3 нм) называется головной линией серии. Она является самой интенсивной. Далее следуют линии Не (Я = 486,1 нм). Ну (Х = 434,0 нм). Не ( =410,2 нм) и т. д. С увеличением п интенсивность линий быстро уменьшается. При п->оо частоты линий стремятся к пределу, называемому пределом серии V . Из (2.10) видно, что предел серии численно равен значению нижнего терма Voo= н/2 [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...