Интенсивность линий Штарка

Уширение спектральных линий, вызываемое межатомными электрическими полями, т. е. межатомный эффект Штарка, наоборот, имеет место почти во всех источниках света и поэтому должно быть принято во внимание. В газовом разряде излучающие атомы претерпевают столкновения с ионами и электронами. При высокой плотности ионов и электронов возмущение уровней будет происходить под влиянием больших электрических полей. Это уширение прямо пропорционально концентрации ионов в степени 2/3. Ширина линии, выраженная в волновых числах, может достигать в отдельных случаях нескольких сотен Необходимость получения интенсивных линий часто приводит к очень большим межатомным полям в источниках и сильно расширенным линиям. Для того чтобы избежать межатомных полей, иногда приходится жертвовать интенсивностью. [c.16]

Определение температуры возбуждения требует определения Nb и Na. Практически для этого требуется получить как можно больше значений N, соответствующих различным значениям %. Зависимость от х и определяет температуру возбуждения. Для того чтобы получить значения N из интенсивностей наблюдаемых линий спектра, следует обратиться к рассмотрению кривой роста (т. е. изучить профиль линий). Вообще говоря, интенсивность линий поглощения у звезд зависит от многих факторов, помимо числа участвующих атомов. Обычно влияют затухание излучения, столкновения и эффект Допплера при тепловом движении. Кроме того, у некоторых линий имеют место эффекты Штарка и Зеемана или уширение благодаря сверхтонкой структуре. Турбулентность небольшого масштаба может при соответствующих условиях имитировать эффект Допплера. Все эти причины, конечно, видоизменяют профиль спектральной линии и соответственно влияют на ее общую интенсивность. [c.400]

В др. группе методов П. о. темп-ра определяется по форме или ширине спектральных линий, к-рые зависят от темп-ры либо непосредственно (доплеровское уши-рение спектральных линий), либо косвенно (в соответствии со Штарка эффектом и зависимостью плотности плазмы от темп-ры). В нек-рых методах Т определяют по абс. или относит, интенсивности сплошного спектра ( континуума ). Особое значение имеют методы изменения Т по спектру рассеянного плазмой излучения лазера, позволяющие исследовать неоднородную плазму. К недостаткам П. следует отнести трудоёмкость измерений, сложность интерпретации результатов, невысокую точность (например, погрешности измерений температуры плазмы в лучшем случае составляют 3—10%). [c.589]

Динамический эффект Штарка проявляется в виде уширения контура линии поглощения и уменьшения значения коэффициента поглощения за счет смещения энергетических уровней молекул под действием поля светового импульса. Характерная интенсивность проявления эффекта Штарка [22] [c.19]

Для получения концентраций заряженных частиц в плазменной струе и изучения ее поведения были выбраны следующие способы по уширению линии меди 4530,8 А и по относительной интенсивности запрещенного перехода меди к соответствующему разрешенному (/ 4015// 4022) [8]. Так как для линии 4530,8 А постоянная Штарка значительно меньше, чем для линий 4015 и 4022 А, то концентрация частиц, полученная из уширения этой линии, выше и относится к более центральным зонам струи ( 10 см ). Эта концентрация согласуется с волновыми процессами, протекающими в струе, а концентрация, полученная по относительной интенсивности ( 5-101 см ), не чувствительна к волновым процессам, так как измеряется в более периферических областях струи. Полярность кольцевого электрода заметного влияния на величину концентрации не оказывает. [c.270]

В резонансном световом поле с интенсивностью 1 сНу Ап(Р Х ХГ1) где V однородная полуширина линии поглощения, а Т — время релаксации заселенностей, реализуется эффект насыщения поглощения и динамический эффект Штарка (полевое расщепление уровней) [7]. В случае распространения МЛИ в условиях резонансного самовоздействия необходимо в первую очередь учитывать эффект насыщения. Обнаружить штарковское расщепление уровней можно лишь в процессе поглощения слабого пробного поля или по исследованию спектра флуоресценции квантовой системы. [c.102]

Концентрация заряженных частиц измерялась тремя спектроскопическими способами по исчезновению границы бальмеровской серии, по уширению линии обладающей линейным эффектом Штарка, и по уширению линии Си 4267 А обладающей квадратичным эффектом Штарка [9, 10]. Температура плазмы была оценена по максимальной интенсивности линий ионов кислорода. [c.267]

Расщепление спектральных линий в электрическом поле было открыто Штарком в 1913 г. До сих пор оно изучено слабее, чем эффект Зеемана ввиду экспериментальных трудностей, встречающихся при попытках создать интенсивное электрическое поле в пространстве, заполненном светящимся газом. [c.375]

Функция / Е, v) должна давать положение всех штарковских компонент данной спектральной линии, в зависимости41ет напряженности поля. Очевидно, выражение такой функции весьма громоздко, и использовать ее для вычислений практически не представляется возможным. Поэтому Хольцмарк воспользовался довольно грубым приближением. А именно, он предположил, что под влиянием электрического поля линия растягивается в полоску, постоянную по интенсивности ширина полоски для линейного эффекта Штарка полагается равной расстоянию между крайними компонентами штарковского расщепления. Обозначая ширину этой полоски через 2v, можно написать [c.496]

Для регистрации эффекта О. н. используются разл. методы возбуждение резонансного перехода мощными световыми импульсами с длительностью т < T a включение взаимодействия оптич, излучения со средой при помощи настройки частоты перехода в резонанс с излучением лазеров непрерывного действия за счёт штарковского сдвига (см. Штарка эффект) спектральной линии в импульсном электрич. поле быстрое переключение частоты генерации лазеров. Кроме модуляции резонансного излучения эффект О. н. проявляется в виде колебаний фототока, обусловленного фотовони-зацией возбуждённых атомов, а также в виде колебаний интенсивности излучения, генерируемого за счёт резонансных параметрич, взаимодействий. Своеобразное [c.436]

Анализ споктроп. Экспериментальное исследование эмиссионных спектров дает, в первую оче )едь, информацию о длинах волн или частотах спектральных линий, их интенсивности и контурах. Кроме того, экспериментально можно выявить характер спектра поглощения, влияние на спектральные линии внешних полей (явления. Зеемана п Штарка), вероятности перехода и т, д. Используя эти данные, выделяют группы линий, принадлежащие отдельным сериям, определяют численные значения термов, [c.24]

Эффекты Зеемана и Штарка в электронных спектрах многоатомных молекул экспериментально исследовались очень мало. В то же время изучение эффектов Зеемана и Штарка в микроволновых спектрах и в спектроскопии молекулярных пучков проводилось очень интенсивно. Однако обзор этих исследовании, как и исследований в области ядерного магнитного и парамагнитного резонанса, не укладывается в рамки настоящей книги. Поэтому Л1Ы лишь кратко рассмотрим ожидаемое расщепление линий полос в магнитных и электрических полях, пользуясь полученными ранее резу,пьтатаии но расщеплению энергетических уровней, и приведем липгь несколько примеров, когда такое расщепление наблюдалось экспериментально. [c.271]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛЙНИИ, линии в спектрах испускания или поглощения атома (либо др. квант, системы), отвечающие определ. излучательным квантовым переходам. С. л. характеризуются узким интервалом частот (длин волн) — шириной спектральной линии. Миним. ширина С. л. наз. естественной или р а-диационной, она отвечает переходу в изолиров. атоме (или в системе неподвижных и невзаимодействующих атомов). С. л. дополнительно уширяется вследствие хаотич. теплового движения атомов или молекул (доплеровское уширение, см. Доплера эффект), Штарка эффекта или любого другого вз-ствия квант, системы. С. л. приближённо можно считать монохроматическими с длиной волны, отвечающей максимуму интенсивности С. л. испускания (или минимуму С. л. поглощения). [c.703]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...