Абсолютная интенсивность линий поглощения

Абсолютная интенсивность линий поглощения 44 [c.597]

В настоящее время изучено достаточно много неупругих взаимодействий между тяжелыми частицами (см. обзор [109]). В вакуумной области спектра эти исследования особенно интересны тем, что в результате столкновения обычно излучаются резонансные линии газов, что соответствует возбуждению самых низких уровней, т. е. изучаются наиболее вероятные процессы возбуждения. Так же, как и при изучении электронных столкновений, одной из основных трудностей является измерение абсолютных интенсивностей, но, в отличие от работ, изучающих электронные столкновения, здесь нет проблемы реабсорбции излучения. При атомном столкновении передается значительный импульс и это приводит к существенному уширению я сдвигу спектральных линий. Благодаря этому уменьшается поглощение. Сказанное подтверждается рис. 8.15 [ПО], из которого видно, как меняется форма резонансной линии Аг I К= [c.341]

Описанный спектрофотометр дает возможность измерения абсолютных интенсивностей слабых линий поглощения на уровне 10 2 ... см/мол, формы контура этих линий с погрешностью [c.114]

Когда распад возбужденного состояния обусловлен не одним переходом, а двумя или несколькими, но один из них представляет собой переход в основное состояние, так что сила осциллятора этого перехода может быть рассчитана по данным измерения поглош,ения, величину можно вычислить по отношению интенсивностей излучения разных линий и по абсолютной величине силы осциллятора для известной линии. Точность таких расчетов не очень велика, поскольку наблюдающаяся интенсивность излучения при переходе в основное состояние изменяется из-за поглощения. В случае же частично разрешенных переходов показатель поглощения обычно слишком мал для того, чтобы он мог дать значительный вклад. [c.290]

Из совокупности семейства абсорбционных лазерных спектрометров, рассматриваемых в гл. 5, лишь лазерные спектрофотометры с многоходовыми газовыми кюветами позволяют с высокой точностью измерять абсолютные значения малых коэффициентов поглощения или интенсивности слабых линий. [c.176]

Гамма-резонансный (ГР) спектр представляет собой зависимость интенсивности у-кван-тов, излученных источником и прошедших через поглотитель или рассеянных им, от относительной скорости источника или поглотителя. Основное достоинство получающегося спектра — чрезвычайно узкая линия поглощения (рассеяния). Отношение ширины линии к энергии излучаемого у-кванта, т. е. разрешающая способность, обычно составляет 10 — что в абсолютных величинах соответствует точности определения энергии 10 — 10 эВ. Возможность измерения столь малых энергетических сдвигов оказалась весьма полезной для изучения различных сверхтонких взаимодействий в твердых телах. Благодаря этому применение эффекта Мессбауэра положило начало развитию метода исследования твердых тел —ядерной гамма-резонансной (иногда просто гамма-резонансной) спектроскопии, метода ЯГРС или ГРС [3, 4]. [c.161]

Регистрация линейчатого излучения из плазмы позволяет определить концентрацию свободных электронов [3]. Столкновения нейтральных частиц (или ионов) с электронами приводят как к возбуждению нейтральных частиц (иоиов), так и к их девозбуждению, т. е. результативно оиределяют интенсивность липий излучения в линейчатом спектре. Дли ряда удобных для наблюдения линий в снектро излучения отдельных атомов хорошо известна зависимость иптенсивности излучения от кинетической энергии злектронов. Удобной и более простой модификацией этого метода явлиется измерение не абсолютной интенсивности излучения, а отношении интенсивностей излучения определенной пары линий. Со Стороны больших плотностей плазмы данный метод ограничен выполнением условия оптически тонкой плазмы, т. е. отсутствием поглощения на частоте излучения со стороны [c.253]

В энергетической фурье-спектроскопии используются как однолучевые, так и двухлучевые схемы с опорным и зондирующим лучами. В однолучевом варианте интерферограмма регистрируется без образца и с образцом поочередно, и пропускание определяется из отношения восстанавливаемых спектров. Поглощение образца вносит в интерферограмму незначительные изменения, и для получения отношения сигнал/шум в восстановленном спектре, равного 100, требуется динамический диапазон регистрирующей аппаратуры свыше 10" . Так как спектр восстанавливается с точностью до постоянного множителя для получения абсолютных значений коэффициентов поглощения, необходимо производить калибровку результатов измерений. Калибровка заключается в определении уровней нулевого и 100%-ного пропускания. Для определения уровня 100%-ного пропускания производят измерения с газом низкого давления, характеризующегося узкими доп-леровскими линиями далеко отстоящими друг от друга. За уровень 100% НОГО пропускания берется значение пропускания в интервале между линиями поглощения. Для определения уровня нулевого пропускания используют большие оптические толщи (D 5). Использование в фурье-спектрометрах поглощающих ячеек с длиной оптического хода до 100 м обеспечивает пороговую чувствительность по коэффициенту поглощения 10 см и относительную погрешность определения интенсивностей линий от 3 до 35 % [32]. [c.144]

Приняв, />2, за постоянные величины, мо кно на основании приведенного соотношения рассчитать относительные интенсивности всех других линий. Для того чтобы получить абсолютные значения энергетических яркостей или силы света этих спектральных линий, необходимо знать это значенне хотя бы для одной какой-то линии, что можно получить, например, с помощью калиброванного термостолбика на том же спектральном приборе. Чтобы учесть потери на отражение и поглощение в приборе, это измерение проводится также по методу спектров срав-пения с эталонным источником. [c.441]

Экспериментально этот факт заключается в том, что при монохроматическом возбуждении во всей коротковолновой области поглощения одной какой-либо спектральной линией или узким спектральным участком возникает вся полоса фотолюминесценции (т. е. весь спектр с тождественным относительным расиределением иптепспвиостей по спектру). Абсолютная же интенсивность спектра эмиссии зависит от того, производится ли возбуждение в максимуме полосы поглощения, или нет. Спектр эмиссии претерпевает иногда небольшие изменения в коротковолновой своей части, когда возбуждение фотолюминесценции производится в так называемой антистоксовой области спектра, т. е. в области, где спектры поглощения и эмиссии перекрываются и где, следовательно, длина волны возбуждающего света уже больше длины волны коротковолнового участка спектра эмиссии. [c.533]

Систематические ошибки а) субъективные ошибки измерения кривизны и профиля линий на рентгенограмме, связанные с различием положений центра тяжести и максимума линии, точечностью линии, смещением соседних линий (наложением кривых интенсивности) б) ошибки аппаратуры износ и старение аппаратуры, влияние конструкции и метода съемки, однородное или неоднородное сжатие пленки, эксцентриситет образца, кривизна пленки, неточность фокусировки, связанная с формой и расположением образующей, положение экватора пленки, наклон первичного пучка лучей, аксиальное и экваториальное расхождение пучка лучей, высота образца (наложение конусов интерференции), точность угловых измерений, сдвиг счетчика, регистрация импульсов, поглощение или пропускание лучей образцом, температура образца, преломление рентгеновских лучей в образце в) ошибки процесса измерения-, неточные шкалы приборов, неточности в угловых экстраполяционных функциях, зависимость поправки на преломление от состояния кристаллов, неопределенность длины волны, асимметрия спектральных линий, неточность абсолютного значения Х-единицы или ангстрема. [c.642]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...