Крыло линии Релея распределение интенсивности

Распределение интенсивности сильно зависит от частот продольного ( ) и поперечного ( 2 ) дублетов Мандельштама — Бриллюэна, от времени релаксации т и от величины и знака отнощения Л/(р5е/5р). Вдали от линий тонкой структуры формулы (6.27) и (6.29) описывают распределение интенсивности в крыле линии Релея. Полагая в этом случае й < (о и QJ.< (o, найдем, что (со), 5ф (со) и 5 ф(со) пренебрежимо малы и что [c.106]

Из (7.28) и (6.32) следует, что обратная интенсивность (со) линейно зависит от со (см. рис. 10), между тем как опыт указывает на заметное отступление от линейной зависимости в области малых (до 20—25 см ) и больших (после 60—80 см ) значений со. Поэтому представляет интерес исследование распределения интенсивности в крыле линии Релея, вытекающее из общих формул [c.123]

Нужно отметить, что, хотя обсуждаемые феноменологические теории принимают во внимание не все причины рассеяния,, учет инерционных членов в уравнении реакции 6 и двух времен релаксации в корреляционной теории ( 7) дает удовлетворительное описание всего распределения интенсивности в крыле линии Релея. Это описание экспериментальных данных осуществляется с помощью формул (6.41) и (7.27). Формулы (6.41) и (7.27), по-видимому, могут быть объединены в одну формулу, но остается неизвестным, какая часть общего рассеянного света описывается теорией, учитывающей только рассеяние на флуктуациях деформации. Как было отмечено Гинзбургом [313], в маловязких жидкостях рассеяние на флуктуациях тензора деформаций охватывает, по-видимому, лишь небольшую часть общего рассеяния вследствие флуктуаций анизотропии. [c.126]

Из (8.9), (8.8) и (8.2) может быть найдена спектральная плотность функции корреляции /(са) и, следовательно, распределение интенсивности в крыле линии Релея. [c.129]

Существенное повышение температуры фильтра, применявшегося в [220], приводило к расширению участка спектра рассеянного света, поглощенного фильтром. По количеству пропущенного света при различных температурах и закону изменения пропускания с температурой фильтра рассчитывалось распределение интенсивности в крыле линии Релея. К применению этого косвенного метода исследования крыла линии Релея нужно отнестись с известной осторожностью, поскольку пока недостаточно развита теория метода и неясны причины, приведшие к искажению распределения интенсивности в крыле, исследованного этим методом [229—231]. Оспаривается также законность применения метода резонансного фильтра к исследованию тонкой структуры [232, 233]. Эти методические вопросы пока остаются невыясненными. [c.179]

В спектре тонкой структуры линии рассеяния измеряются частоты (положения максимумов) дискретных компонент и распределение интенсивности по частотам. В спектре крыла линии Релея измеряется распределение интенсивности по частотам. Разумеется, в обоих спектрах может быть измерен коэффициент деполяризации. Способ получения спектров в двух различных состояниях поляризации уже описан раньше, а получение значения деполяризации в любой точке спектра сводится к измерению интенсивностей в соответствующих точках в двух поляризационно разделенных спектрах. [c.194]

Учитывая, что распределение интенсивности в крыле линии Релея характеризуется двумя и даже большим числом времен релаксации т, (6.28) вряд ли может быть использована для точного расчета А . [c.255]

Теперь можно сказать, что распределение интенсивности в крыле линии Релея описывается существующими релаксационными теориями. Заслуживает внимания также теория крыла, исходящая из статистического количественного описания возможных видов поворотного броуновского движения анизотропной молекулы в жидкости, кратко изложенная в 8. [c.353]

К большому удивлению, практически все наблюдавшиеся случаи можно описать двумя временами релаксации и инерционным параметром а. Короткое время релаксации анизотропии соответствует области применимости формул (6.32), (6.41) и (7.27) феноменологической теории. Распределение интенсивности в крыле линии Релея в бензоле показано на рис. 82. Для определения времени релаксации т удобно экспериментальный материал наносить на график в координатах 1 / = = 1(Дг) и (Дг)2. [c.353]

Рис. 85. Распределение интенсивности (условные единицы) в узкой части крыла линии Релея (Фабелинский [33]).

Прямые измерения распределения интенсивности в узкой части крыла линии Релея (рис. 85) показывают, что на интенсивность в области тонкой структуры в обычных жидкостях, занимающей интервал +0,5 см , наклады- [c.357]

Наиболее сильное испытание релаксационной теории состоит в сопоставлении ее выводов с результатами исследования распределения интенсивности в крыле линии Релея в зависимости от вязкости и температуры. Температурные опыты подвергают испытанию и все другие гипотезы происхождения крыла. [c.360]

Рис. 87. Распределение интенсивности (условные единицы) в крыле линии Релея в салоле при разных температурах (Фабелинский [53]).

И. Л. Фабелинский, Распределение интенсивности в крыле линии Релея и релаксационные явления в жидкости, Изв. АН СССР, сер. физ. [c.480]

Дальнейший расчет распределения интенсивности в крыле линии Релея Живлюк проводит по схеме Леонтовича [39]. Результаты вычислений для распределения интенсивности в крыле следующие [c.110]

Резонансный фильтр, применявшийся Розетти, а также Ландсбергом и Мандельштамом [219], был использован Вуксом 1220] для исследования распределения интенсивности в крыле линии Релея, Чандрасекараном и Кришнаном [222—226] для изучения тонкой структуры линии рассеяния в кварце. [c.178]

После упоминавшихся выше экспериментальных и теоретических исследований крыла и, в особенности, после работ Вейлера [518], Руссе [72], Бапайя [519] и автора книги [52, 53, 73, 144, 230, 231, МО] было выяснено, что ротационная гипотеза происхождения крыла в жидкости не подтверждается и должна быть отвергнута. Это относится к таким жидкостям, как бензол, сероуглерод, четыреххлористый углерод, циклогексан, уксусная кислота, хлороформ, и другим обычным жидкостям. 11оявление исследований, в которых до сих пор обнаруживаются максимумы в распределении интенсивности в крыле линии Релея в бензоле, сероуглероде и других обычных жидкостях [520—522], объясняется грубой ошибкой в обработке результатов наблюдения ). О свободном вращении молекул в жидкостях и о его влиянии на спектр рассеянного света можно, по-видимому, говорить лишь в особых случаях жид- [c.352]

Рис. 82. Распределение интенсивности в крыле линии Релея в бензо ле при комнатной температуре (Старунов [505]).

В опытах [525] изучались чистые жидкости, у которых вязкость заключена в пределах от 0,01 до 0,9 пз, а также растворы сероуглерода в парафиновом и минеральном маслах и раствор нитробензола в минеральном масле. Во всех чистых жидкостях найдено время релаксации 2-10 сек. В растворах сероуглерода в маслах т=0 с точностью до 5-10 сек, а в растворах нитробензола в минеральном масле т==7-10 сек. Расхождения между данными по инерции явления Керра [525] и данными для той же физической величины, приведенными в табл.32 и 33, так велики, что нет никакой надежды их примирить. Но в этом расхождении нельья было видеть прямого противоречия, пока не была детально изучена поляризация центральной компоненты линии релеевского триплета. Действительно, время релаксации 10 —10 сек, найденное по рассеянию (табл. 32, 33), недоступно измерению в эффекте Керра по существу самого экспериментального способа измерения инерции этого эффекта. С другой стороны, если времена 10 сек реальны, они не могли быть обнаружены при спектрографическом методе исследования крыла линии Релея. Действительно, процессы релаксации анизотропии с 2 10 сек модулируют рассеянный свет с частотой / 10 гц. Следовательно, полуширина спектрального распределения интенсивности света, рассеянного на [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...