Интенсивность линий, значения дисперсию

Прямые измерения, проведенные по методу аномальной дисперсии, показывают. что прибавление аргона не меняет значений чисел Таким образом, изменение интенсивностей линий при добавлении аргона происходит из-за изменения заселенности уровней и которое вызывается либо [c.435]

Уравнения (1,264), (1,266), (1,268) полностью определяют поведение самоорганизующейся системы с замороженным беспорядком. При этом следует различать макроскопические величины до. Хо и микроскопические д,х (первым отвечает частота а = О, вторым — предел и - 0). Характерная особенность такой иерархии состоит в том, что макроскопические значения 50. Хо зависят только от интенсивности замороженного беспорядка р, а микроскопические д, х — от термического беспорядка ст. Соответственно при определении до, хо величина а должна полагаться равной значению <г (р) на линии потери эргодичности, а для д, X критическое значение р <т) принимает интенсивность замороженного беспорядка. В результате уравнения (1,264), (1.266) определяют макроскопические величины Яо,Хо> а уравнение (1.268) — микроскопические д,х- При этом роль параметров состояния играют внешняя добавка /ел к самосогласованному полю / (далее полагаем Дх = 0), дисперсия р поля /, задающая интенсивность замороженного беспорядка (1,247) и параметр термического беспорядка а = 5е/5с. [c.104]

Сравнивая (6.57) с (6.55) видим, что резкость Р играет роль эффективного числа пучков в интерферометре Фабри — Перо такое число пучков равной интенсивности обеспечивает ту же разрешающую способность, что и бесконечная последовательность пучков убывающей интенсивности. При / = 0,9 эффективное число пучков 30. Порядок интерференции т для центра системы колец равен т = 2к/к. При толщине Л 1 см для 31=500 нм /п 4-10 и теоретическая разрешающая сила превышает 1 млн. Увеличивая толщину Л, можно добиться еще больших значений К/дК, но это приведет к пропорциональному уменьшению свободной области дисперсии Ак = к/т = к /(2к), что целесообразно лишь при исследовании очень узких спектральных линий. [c.326]

Если бы ширина экситонной линии была действительно столь мала, как это предполагают авторы работы [22а], их эксперименты по отражению, вероятно, можно было бы рассматривать как подтверждение суш,ественной роли пространственной дисперсии и как метод для определения эффективной массы экситона. Однако, как это следует из экспериментальных данных, полученных в работе [100], где впервые были проведены количественные измерения интенсивности, формы и температурной зависимости экситонного поглощения в dS при 4° К, полуширина Л -экситонной линии составляет величину, равную 2,5 10 эв, т. е. в 25 раз больше, чем это принято в [22а]. Это обстоятельство заставляет отнестись с осторожностью к выводу работы [22а], касающемуся роли пространственной дисперсии, тем более, что в расчетах, отраженных на рис. 19 и 20, величина А, пропорциональная силе осциллятора перехода (см. (6.13)), выбиралась не из независимых данных (например, по ходу (a>) вне полосы поглощения), а подбиралась, как и значение эффективной массы экситона и толщины приповерхностного слоя. Далее, использованное в [22а[ значение Л = 0,0625 находится в противоречии с зависимостью (си) вне полосы поглощения, измеренной в работе [100], которой скорее соответствует значение Л = 0,0047, использованное в расчетах, отраженных на рис. 18, б. [c.297]

Процесса. Это относится, строго говоря, ко всем жидкостям, но различие между (7.4) и соответствующей термодинамической формулой выступает особенно сильно, когда в жидкости обнаруживается заметная дисперсия скорости звука. Примером могут служить такие жидкости, как бензол, сероуглерод, четыреххлористый углерод и др., в которых нами была обнаружена дисперсия МО—20% (см. гл. VI). Вследствие дисперсии скорости звука интегральная интенсивность в этих жидкостях должна быть примерно на 20— 40% ниже вычисленной из термодинамических значений параметров. Интенсивность центральной компоненты, так же как и /мб, должна рассчитываться с учетом скорости рассасывания изобарических флуктуаций. Но если флуктуации давления меняются быстро, что выражается в смещении компонент Мандельштама— Бриллюэна на величину 10 гц, то изобарические флуктуации плотности изменяются несравненно более медленно. В рассеянном свете они проявляются в виде несмещенной линии, максимум которой соответствует со=соо. Полуширина этой линии для различных жидкостей несколько различна, но в среднем лишь немного отличается от 6(0/-- 10 гц. Таким образом, в формировании центральной компоненты принимают участие процессы, почти на три порядка более медленные, чем процессы, обусловливающие смещенные линии. [c.114]

Линнетт [582] приписывал сильную комбинационную линию 2999 см составной частоте и считал, что ее интенсивность повышена за счет интенсивности линии, соответствующей основной частоте 2942. Инфракрасную полосу 3077 см он интерпретировал как < (е) (см. ссылку 5 к табл. 96). Однако в этой области не имеется никаких двойных комбинаций. В то же время трудно истолковать столь высокую интенсивность тройной комбинации. Далее, комбинационная линия 2999 см обладает заметной шириной, что указывает на вырождение верхнего состояния (см. гл. IV). Последнее несовместимо с объяснением Линнетта. Поэтому мы предполагаем, что значение для частоты ч , найденное в инфракрасном спектре при низкой дисперсии, слишком завышено, так же как значение, найденное для v . [c.358]

При использовании этого метода необходимо иметь в виду, что табличные значения интенсивностей в максимуме линий комбинационного рассеяния были получены фотографическим методом на спектрографе ИСП-51 с камерой Р=270 мм от возбуждающей линии Hg 435,8 нм. При этом линейная дисперсия в средней области спектра была 2,7 нм на 1 мм. Спектр фотографировался с шириной щели 0,04 мм (-- 5 см- на спектре). Для фотомет-рирования использовался микрофотометр МФ-2 с шириной щели 0,2—0,3 мм. [c.141]

Обычные монохроматоры, которыми пользуются для выделения необходимой спектральной линии, редко обладают разрешением, достаточным для того, чтобы наблюдать ширину полосы, меньшую области дисперсии однометрового лазерного резонатора. Следовательно, наблюдающаяся интенсивность будет представлять собой среднюю интенсивность одной или нескольких мод резонатора. Предположим, что величина О не меняется за период б (или в пределах одной области дисперсии Fg), Тогда, интегрируя (5.65), получаем среднее значение [c.252]

G точки зрения повышения дисперсии прибора выгодно работать в высшем порядке спектра. Так как интенсивность спектральных линий быстро падает с увеличением порядка спектра, то обычно не пользуются порядком выше четвертого. Исключение представляют ступенчатые отражательные решетки Эшелле, у которых А доходит до 100 для инфракрасной области спектра. Поэтому, чтобы иметь прибор с хорошей дисперсией и разрешающей способностью в спектрах низкого порядка, применяют дифракционную решетку с малым значением ее постоянной d и с достаточно общим числом штрихов. Решетки отличаются друг от друга частотой штрихов, размерами нарезанной площади, формой поверхности и другими характеристиками. В табл. 6 даны приближенная классификация решеток и спектральная область их применения. [c.44]

Посмотрим, что произойдет, если увеличивать отношение /Г (см. рис. 9.2, где показана зависимость интенсивности прошедшего света от интенсивности падающего). Как мы видим, наклон кривой может стать больше единицы, иными словами, дифференциальное усиление сИ2-/сП может быть больше единицы. Если при этом медленно модулировать интенсивность падающего света, то на интенсивность прошедшего модуляция будет передана в соответствии с нелинейным соотношением /7- = /7- (/ ) и окажется усиленной. Таким образом, система действует как оптический транзистор. Если увеличивать отношение аЫТ еще сильнее, то кривая /7 = /7 (/ ), отвечающая стационарным условиям, становится 5-об-разной. В то время как участки с положительным наклоном являются устойчивыми, участок с отрицательным наклоном неустойчив. Таким образом, имеется определенный интервал значений / , в котором система бистабильна. Если медленно увеличивать мощность падающего света от нуля до величины, лежащей за областью бистабильности, а затем изменять ее в обратном направлении, то мы получим петлю гистерезиса, содержащую ветви с низким и высоким пропусканием. Такое бистабильное поведение системы обусловлено как нелинейностью взаимодействия атом — поле, так и обратной связью, создаваемой зеркалами оно и составит предмет нашего дальнейшего изучения. Пороговое значение аЫТ, при котором возникает бистабильность, зависит от ряда параметров отстройки резонатора (относительно частоты поля), отстройки атома, неоднородного уширения линии и т. Д. Когда поле падающего света находится в точном резонансе с атомной линией, дисперсия не проявляется и можно говорить о чисто абсорбционной биста- [c.232]

Крамере и Иттман [540] вывели общие формулы для интенсивностей отдельных линий полосы. Однако конкретное вычисление этих интенсивностей было бы чрезвычайно трудоемким (см. также Казимир [4] )). Интенсивности, указанные на фиг. 150 высотой линий, были получены Деннисоном на основе предположения о приближенной справедливости значений интенсивности для симметричного волчка. При этом множитель Больцмана был положен равным единице. Поэтому в предельном случае р=1 все линии имеют одинаковую интенсивность. Разумеется, для того чтобы получить более точные результаты, было бы необходимо рассмотреть более высокие значения У, а также учесть влияние множителя Больцмана. Это было сделано Нильсеном [660] для У=0 / =6 и при р = 0,05, 0,10, 0,15 и 0,20. Общие результаты, приведенные на фиг. 150, оказываются неизменными по мере уменьшения р линии ветви Р(ДУ=0) смещаются по направлению к центру полосы, причем при р = 0 их интенсивность становится равной нулю. Следовательно, для малых значений р полоса типа А при средней дисперсии будет иметь совершенно тот же вид, что и параллельная полоса симметричного волчка. Она должна состоять из интенсивного неразрешенного центрального максимума, сопровождаемого с каждой стороны серией почти равноотстоящих линий. [c.501]

В технических условиях работы на монохроматоре указываются дисперсия и уровень рассеянного света. Дисперсия чаще всего приводится в нм/ мм, когда ширина щели выражена в миллиметрах. При выборе монохроматора для флуоресцентной спектроскопии нужно обращать внимание на то, чтобы уровни рассеянного света были низкими, тем самым уменьшаются помехи от рассеяния света. Кроме того, монохроматор должен иметь высокую эффективность, благодаря чему увеличивается возможность измерения слабых световых потоков. Разрешающая сила обычно имеет второстепенное значение, поскольку ширина линий в спектрах испускания редко бывает меньше 5 нм. Ширину щелей обычно можно менять, и типичные монохроматоры имеют две щели входную и выходную. Интенсивность света, проходящего через монохроматор, приблизительно пропорциональна квадрату ширины щели. Более широкие щели повышают уровень сигнала и, таким образом, отношение сигнал/шум. При меньших ширинах щелей повышается разрешение, но при этом уменьшается интенсивность света. Если возможю фотообесцвечивание образца, его можно свести к минимуму уменьшением светового потока. Фотообесцвечивание можно также свести к минимуму легким перемешиванием образца, поскольку освещается только часть образца и обесцвеченная его часть непрерывно заменяется новой порцией. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...