Экспериментальные результаты по определению фаз осцилляций

В цилиндрическую камеру диаметром D и высотой 1 тангенциально вводился поток воды или воздуха, который далее, как в центробежной форсунке, выходил по трубке диаметром d и длиной i в ту же среду, т. е. вода в воду, воздух в воздух. Для наблюдения через два инжектора (верхний и нижний) вводилась краска. Наблюдение велось при ступенчатом увеличении скорости. При Re < 300 поток занимал все поперечное сечение трубки диаметром d на всей ее длине L. При увеличении скорости на выходе из трубки появлялась застойная зона, схема которой показана в [12] (рис. 5.2). Застойная зона обтекалась потоком как некое осесимметричное тело. При дальнейшем увеличении скорости застойная зона продвигалась против направления потока, образуя за собой след до тех пор, пока не достигала торцевой стенки цилиндрической камеры. В следе формировалось обратное течение, из которого жидкость поступала в прямой кольцевого сечения поток и снова уносилась из трубки свистка. Взаимодействие между обратным приосевым течением и прямым кольцевым, различные стадии которого показаны на рис. 5.3 [12], приводило к вибрации потока и свисту, что и представляло собой рабочий процесс вихревого свистка. С нашей точки зрения, экспериментальные результаты, полученные в [12], свидетельствуют о том, что в вихревом свистке при автомодельном режиме течения должна была образоваться свободная поверхность, если бы при подаче тангенциально в свисток воды выброс потока происходил бы не в воду, а в воздух. При этом свисток стал бы центробежной форсункой и наблюдавшаяся осцилляция прекратилась бы. Об этом, в частности, свидетельствует явление, замеченное автором [12], состоявшее в том, что при вводе через торец трубки цилиндра определенного диаметра, по нашему мнению, близкого к диаметру возможной свободной поверхности, динамические явления, т. е. вибрации и свист, прекращались. Эксперимент [12] свидетельствует, таким образом, о том, что для получения кольцевого течения необходимо обеспечить беспрепятственное развитие свободной поверхности. [c.88]

Экспериментальные результаты по определению фаз осцилляций [c.517]

В этой главе мы сначала обсудим неоднозначность определения -фактора и важность знания фазы осцилляций для снижения степени неоднозначности. Далее описываются экспериментальные методы и результаты экспериментов по определению фазы. Затем мы переходим к рассмотрению основного вопроса данной главы — определению -фактора. В заключение кратко рассмотрены некоторые особые случаи, когда требуется усовершенствование обычной теории в связи с тем, что величина спинового расщепления оказывается не пропорциональной полю и не выражается простой формулой (9.1), или в связи с тем, что амплитуды осцилляций для спинов по полю и против ПОЛЯ по тем или иным причинам оказываются неравными. Подобные явления наблюдаются, например, для сплавов с малой добавкой переходных металлов и в своей предельной форме в ферромагнетиках. [c.506]

Таким образом, как старый, так и новый подходы предсказывают, что при изменении Л и на периоде биений низкочастотных 7-осцилляций значение должно уменьшаться и проходить через нуль, когда аргумент при становится равным 2,4 (соответствующий эффект в Аи выражен значительно слабее, так как прц этом величина Л к в лучшем случае едва превышает 1,5). Отметим, что поскольку величина у4 А мала, МВ не влияет на фурье-компоненту на частоте к Поэтому независимо от подхода значение должно быть равно Л к и, таким образом, оно прямо определяет амплитуду поскольку величина к известна. Как видно из рис. 6.18, нечто похожее на предсказываемое формулой (6.105) или (6.106) в действительности имеет место в том смысле, что значение проходит через глубокий минимум при изменении в цикле биений. Аоки и Огава измерили и абсолютное значение (т.е. Л ), так что было возможно сделать выбор между предсказаниями в рамках старого и нового подходов в отношении положения минимума. Как видно из рис. 6.18, экспериментальные результаты значительно лучше согласуются с предсказанием в рамках нового подхода. То, что наблюдается лишь глубокий минимум, а не спад до нуля значения при изменении объясняется, по-видимому в первую очередь тем, что при фурье-анализе использовалось по меньшей мере пять периодов 7-осцилляций для определения как так и Т . Это составляет вполне заметную часть периода биений, так что речь идет о значениях соответствующих размытию аргумента 3 (Л к) по некоторому диапазону значений Кроме того, не следует забывать, что при новом подходе использована в высшей степени идеализированная модель, и едва ли при этом можно получить больше, чем неплохое приближение к действительности. [c.361]

Более точный расчет, выполненный путем разложения функций в ряды, показывает существенное различие между отражением от цилиндра в жидкости (кривая 2) и в твердом теле. На рис. 64 показаны результаты расчетов и экспериментов [16, 30] по определению коэффициента Вц в зависимости от d/X. Значения амплитуды отражения для продольных волн (кривая 3) достаточно точно, вплоть до значений d/X 0,2, совпадают с данными энергетической теории (кривая 7), а амплитуда отражения поперечных волн (кривая 4 — для поляризации вдоль оси цилиндра, а 5 — в перпендикулярной плоскости) лишь для dlXy 2. При меньших значениях d/X теория предсказывает наличие осцилляций функции В для поперечных волн. Однако экспериментальные исследования для поляризации, как в случае 5 (кривая б), показали, что при импульсном характере излучения (теоретический расчет — для непрерывного излучения) осцилляции функции В отсутствуют или весьма невелики. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...