Осцилляции де Гааза — Шубникова

Обычно величина Т порядка 300 К и осцилляции полностью затухают при температурах, при которых возникают осцилляции де Гааза ван Альфена и Шубникова — де Гааза. [c.221]

Рис. 7. Осцилляции Шубникова — де Гааза малой амплитуды на фон( слабого монотонного роста магнртосопротивлення монокристалла Со при Т —4,2 К.

Если электроны в узком инверсионном -канале Фанга и Говарда [94] находятся в условиях квантового предела, то они обладают только двумерным континуумом возбуждений кх, ку. Это должно приводить в магнитном поле к результату, качественно отличному от результата для обычного трехмерного электронного газа. Фаулер и др. [96] убедительно показали, что токовые осцилляции Шубникова — де Гааза, производимые в таком канале магнитным полем, направленным по [001], были типично двумерными. В объемном эксперименте Шубникова—де Гааза токовые осцилляции возникают в результате перемещения уровней Ландау относительно уровня Ферми при изменении Я. Фаулер и др. [96] вместо этого сдвигали относительно постоянных уровней Ландау, меняя наводимый в канале электронный заряд км. Их главное наблюдение заключалось в том, что пики тока располагались на равном расстоянии по АЛ , так что каждый уровень Ландау должен был содержать одно и то же полное число состояний. [c.138]

В трехмерном случае [19] плотность состояний Ландау — возрастающая пилообразная функция е, что вызывает возрастание периода осцилляций Шубникова —де Гааза с ростом АМ. Полное изменение проводимости, усредненное по осцилляциям, совпадает с классическим изменением [1-Ь(1 Я7с ] [19] при значении (г 3000 см /В с, совпадающем со значением (г при Я = 0. [c.138]

Изложенная в 84, 85 теория гальваномагнитных явлений имела квазиклассический характер в том смысле, что кванто-вость проявлялась только в виде функции распределения электронов, дискретность же уровней энергии в магнитном поле не учитывалась. Эта дискретность приводит, однако, к качественно новому явлению—осцилляциям проводимости как функции магнитного поля так называемый эффект Шубникова — де Гааза). Этот эффект аналогичен осцилляциям магнитного момента (эффект де Гааза — ван Альфена), но его теория сложнее ввиду кинетического, а не термодинамического характера явления. Мы рассмотрим ее в рамках модели невзаимодействующих электронов, оставляя в стороне вопрос (по-видимому, еще не исследованный) о влиянии ферми-жидкостных эффектов. [c.455]

Осцилляционная зависимость магнитного момента и/или магнитной восприимчивости металла от магнитного поля — тонкий низкотемпературный эффект, характерный для тщательно подготовленных образцов металла. Это перечисление показывает, что, несмотря на всю его информативность и важность для спектроскопии металла, эффект дГвА в каком-то смысле представляет собой камерное явление. Если посмотреть, что конкретно исследуют специалисты по физике металлов, то выяснится, что эффектом дГвА занимается весьма малая часть из них. Но, во-первых, имеется много родственных осцилляционных эффектов, частично описанных в монографии (эффект Шубникова — де Гааза или гигантские квантовые осцилляции в поглощении ультразвука), а частично только упомянутых (магнитооптические осцилляции и др.). Все они родственны не только по существу, но и (в большой мере) по методам исследования (включая обработку экспериментальных данных). Поэтому изучение монографии Д. Шенберга, несомненно, будет полезно широкому кругу физиков, занятых низкотемпературными исследованиями металлов. Во-вторых (и это очень важно), книга Магнитные осцилляции в металлах учит, как ставить эксперимент, как из эксперимента извлекать надежные данные, учит самой сути деятельности физика-экспериментатора. Давно замечено, что лучше учить не логике, а геометрии. Обучающийся при этом учится мыслить логически. Лучший [c.6]

В гл. 3 описаны экспериментальные методы изучения эффекта дГвА, т.е. в данном случае осцилляций намагниченности Л/ и ее производных по полю. Другие виды магнитных осцилляций будут рассмотрены в гл. 4 сначала осцилляции термодинамических величин (кроме намагниченности), которые могут быть получены из свободной энергии (тепловые и механические свойства), а затем осцилляции других величин, в частности эффект Шубникова—де Гааза и гигантские квантовые осцилляции ультразвукового поглощения. Для каждого эффекта будут приведены соответствующая теория, методика эксперимента и иногда некоторые экспериментальные результаты. В гл. 5 обсуждается, как можно определить размеры и форму поверхности Ферми, зависимость от механического [c.44]

Ко второй категории относятся неравновесные свойства, которые нельзя получить, используя только термодинамический потенциал. Однако их осцилляторные зависимости от поля Н обусловлены той же основной причиной, а именно прохождением трубок Ландау через поверхность Ферми, и поэтому они имеют существенно тот же период, что и осцилляции термодинамических свойств. Поскольку теория этих неравновесных свойств неизбежно оказывается более сложной, чем для термодинамических величин, мы ограничимся только достаточно упрощенным анализом и обсудим более подробно лишь два эффекта — осцилляции электрического сопротивления (эффект Шубникова — де Гааза) и осцилляции поглощения ультразвуковых волн (включая так называемые гигантские квантовые осцилляции ). Осцилляции других свойств, например оптических, и ядерный магнитный резонанс будут только кратко упомянуты. [c.173]

Как обсуждалось в разд. 2.4, осцилляции энергии Ферми обычно слишком слабы, чтобы привести к заметным эффектам модуляции частоты, но Bi составляет резкое исключение. В случае Bi осцилляции энергии Ферми, связанные с низкочастотными электронными осцилляциями дГвА, достаточно велики, чтобы вызвать модуляцию частоты высокочастотных дырочных осцилляций. Модуляция частоты, достигавшая 30%, наблюдалась для эффекта дГвА Брандтом и Любутиной [59] и для эффекта Шубникова — де Гааза Воль- [c.194]

До сих пор обсуждалось влияние МВ только на осцилляции, которые связаны термодинамическими соотношениями с осцилляциями свободной энергии и намагниченности. Однако нетрудно распространить рассмотрение на другие осцилляторные эффекты, имеющие ту же периодичность, т.е. на эффект Шубникова — де Гааза и гигантские квантовые осцилляции (ГКО) поглощения звука, если допустить, что МВ проявляется только в одном в необходимости рассматривать осцилляции как функцию поля В, гие Н (или Н , если существенна форма образца). Исходя из уже построенной теории, описывающей связь В с в условиях МВ, на следующем этапе можно получить форму осцилляций как функцию //g. Существенным обстоятельством при сильном МВ является то, что при изменении //g ббльшая часть значений В оказывается исключенной (см. рис. 6.6,6) и вследствие этого (как и при эффекте дГвА) выживает только малая часть осцилляций. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...