Осцилляции нейтронов

Интересным предсказанием одной из моделей ТВО является возможность взаимопревращения в вакууме нейтронов и антинейтронов (осцилляции нейтронов). [c.213]

К счастью, периоды ксеноновых колебаний достаточно велики, и осцилляции нейтронного потока можно легко контролировать. Для получения данных о локальных изменениях потока по всему реактору распределяют систему детекторов нейтронов. Благодаря им локальные возмущения потока компенсируются соответствующими перемещениями регулирующих стержней, т. е. осцилляции потока могут быть подавлены и без участия обратной связи по мощности. [c.442]

В моделях великого объединения неизбежны взаимодействия, нарушающие сохранение барионного и лен-тонного чисел. Однако в модели, основанной на калибровочной группе 8 и (5), имеется точное сохранение числа В — Ь), вследствие чего в ней запрещены нейтронные осцилляции п —> ц, допускаемые в др. моделях. Несохранение барионного и лептонного чисел возможно также при поглощении частиц чёрными дырами. [c.488]

Предположим, что решение можно разложить в ряд по собственным функциям N). Если ао есть значение а , имеющее наибольшую действительную часть, то можно ожидать, что, когда I велико, решение будет пропорционально, (, (г, Й, Е) ехр (аоО- Различие между подкритической и надкритической системами определяется знаком собственного значения Физически следует считать, что ао действительно, т. е. отсутствуют осцилляции плотности нейтронов, так как их наличие означало бы возможность появления отрицательных или мнимых значений плотности нейтронов. Далее, должно быть везде неотрицательно, т. е. недопустимы отрицательные значения плотности нейтронов. Тогда для подкритической системы ао < О, для критической ао = О и для надкритической > 0. Таким образом, проблема критичности сводится к задаче определения знака а . [c.33]

Существует специальный, но важный случай, когда необходимо соблюдать осторожность при выборе приближения. В разд. 9.3.2 показано, что часто бывает полезно анализировать поведение системы при небольшом возмущении синусоидального типа, вызываемом, например, осцилляцией регулирующего стержня. Предположим, что это возмущение не меняет заметным образом ни амплитуду потока нейтронов, ни его форму. Тогда невозмущенную форм-функцию можно использовать для расчета различных параметров в равенствах (9.10) — (9.16). Но когда поведение системы определяется с помощью локального детектора нейтронов, то небольшие изменения формы потока могут быть существенны для интерпретации показаний детектора в той же степени, что и небольшие изменения в амплитуде. [c.378]

НИИ показывают амплитуду и фазовый угол (в градусах) как функции частоты осцилляций в радианах в секунду, рассчитанные для значений Л, меняющихся в диапазоне 10 —10 се/с. Доли запаздывающих нейтронов 5 взяты для урана-235, причем для всех систем величины Р/ принимались одинаковыми. Передаточные функции реактора нулевой мощности протабулированы для всех используемых делящихся ядер [27]. [c.387]

Кроме известного отравляющего эффекта ксенона-135 в тепловых реакторах с достаточно высоким потоком нейтронов [30] существует возможность возникновения локальных осцилляций мощности в больших реакторах, вызванных действием ксенона-135. Поток нейтронов (или тепловыделение) может в этом случае меняться периодически в пространстве и во времени. Метод разложения по собственным функциям обеспечивает тогда удобный подход к изучению динамики ксеноновых колебаний мощности. [c.437]

Обычно такие осцилляции являются следствием локального возмущения нейтронного поля, приведшего к увеличению нейтронного потока. В результате этого возрастает скорость выгорания ксенона-135 при поглощении им нейтронов, что приводит к локальному временному уменьшению количества изотопа ксенон-135. Уменьшение количества ксенона вызовет дальнейшее увеличение нейтронного потока до тех пор, пока разгон не будет скомпенсирован отрицательным мощностным коэффициентом реактивности системы. [c.437]

Но даже в условиях полной компенсации разгона увеличившийся уровень мощности реактора вызовет увеличение концентрации изотопа иод-135. В результате распада иода повысится локальная концентрация ксенона-135, что приведет к уменьшению локального потока нейтронов. Таким образом, осцилляции мощности реактора могут происходить с периодом, близким к периоду полураспада иода-135. Будут ли эти осцилляции затухающими или возрастающими, зависит от уровня потока в реакторе и от ряда других условий (о которых речь пойдет ниже). В наиболее тяжелых условиях поток.может увеличиваться без осцилляций [31]. [c.437]

Локальные осцилляции тепловыделения, обусловленные действием ксенона-135, наблюдались на нескольких больших тепловых реакторах [32]. Реактор, в котором важны ксеноновые эффекты, должен быть тепловым, так как сечение поглощения ксенона-135 довольно мало для спектра нейтронов быстрых и промежуточных реакторов, и большим с размерами, много большими длины-миграции нейтронов, так как только в таких системах высшие пространственные гармоники могут быть возбуждены в достаточной степени. [c.437]

Кроме того, следует,учитывать возможность возбуждения неустойчивости высших гармоник потока нейтронов, например первой гармоники (л = 1). Эта гармоника легко стабилизируется обратной связью по мощности при достаточно высоких потоках [ 10 нейтрон/ см сек) для рассматриваемого реактора]. Неустойчивость первой гармоники, так же как неустойчивость нулевой гармоники при низких потоках, может возникнуть вследствие выгорания ксенона-135. Высшие гармоники труднее сделать неустойчивыми, чем основную гармонику, т. е. при заданном мощностном коэффициенте реактивности для этого нужен больший поток нейтронов. Так, кривая нейтральной устойчивости первой гармоники л жит левее аналогичной кривой для основной гармоники на рис. 10.8 она нанесена пунктирной линией и соответствует частному случаю, когда о а /О) = 1500. Следует отметить, что, поскольку номер гармоники п входит в виде отношения лп/а в полученные выше уравнения, то пространственные осцилляции п-й гармоники легче получить при большом а, т. е. в больших реакторах. Для рассматриваемого реактора высшие гармоники с п > 2 труднее возбудить, чем первую гармонику. [c.441]

На рис. 10.9 представлена зависимость периода осцилляций потока нейтронов, соответствующего со основной гармоники при нейтральной устойчивости, от уровня потока нейтронов для конкретного реактора [36]. При низких потоках, когда накопление ксенона-135 является доминирующим фактором, периоды велики, но они уменьшаются с увеличением потока из-за расту- [c.441]

Накопительные кольца 44 Нейтринные осцилляции 217 Нейтрино 213 Нейтроны 249 [c.331]

Предельным случаем оптической модели является модель черного тела, согласно которой ядро поглощает все попавшие на него частицы. Для нейтронов упругое рассеяние в модели черного тела является чисто дифракционным (см. гл. II, 6 и 3, п. 3 этой главы), а сечение поглощения с ростом энергии плавно приближается к предельному значению (см. пунктир на рис. 2.16). Реальные параметры оптического гамильтониана (4.М) свидетельствуют о том, что ядро является полупрозрачным. Полупрозрачность ядра подтверждается также осцилляциями сечений поглощения (рис. 2.16) в зависимости от энергии. Эти осцилляции в оптической модели возникают вследствие интерференции налетающей и рассеянной ядром волн. Осцилляции сечений поглощения можно также наблюдать, сохраняя энергию неизменной, но меняя размеры ядра, т. е. изучая зависимость сечения поглощения от массового числа А. Полупрозрачность ядра означает, что влетевший в ядро нуклон не сразу образует составное ядро, а в течение некоторого времени, большего R/v, где v — скорость частицы в ядре, двигается, сохраняя некоторую обособленность от остальных нуклонов ядра. Этот факт является важным для предравновесного механизма ядерных реакций (см. 8, п. 3). [c.151]

Нейтринные эксперименты. 1) Рассеяние Vg, в области низких энергий, < 10 МэВ, исследуется в экспериментах на ядерных реакторах [11]. Источником Vg являются цепочки р-раснадов осколков деления ядерзз и 2з рц и др. В среднем на одно деление приходится 6vg, и при мощности реактора 3000 МВт полный поток Vg составляет 5 10 с" . Спектры Н. быстро падающие, с характерным диапазоном = (1—8) МэВ. Для детектирования Н. используется гл. обр. обратный р-распад (2). Мишени-детекторы представляют собой баки с жидкими водородсодержащими сцинтилляторами, к-рые (в ряде установок) прослоены гелиевыми проволочными камерами для регистрации нейтронов. Кроме измерений спектров е " на разных расстояниях от реактора (си. ниже, Осцилляции Н.) изучаются взаимодействия Vg с электронами и дейтронами (напр., Vg 4- d — е+ -Ь п + н). [c.264]

Пример Н. ф. п. — возникновение лазерной генерации. С термодинамич. точки зрения лазер представляет собой неравновесную систему, т. к. она включает в себя атомы и ноле, к-рые связаны с резервуарами, имеющими раал. темп-ры. При слабой накачке активные атомы излучают независимо друг от друга. С увеличением накачки лазер переходит в когерентное состояние, в к-ром все атомы излучают в фазе. При этом обнаруживается аналогия с фазовыми переходами 2-го рода. Подобная аналогия имеет место при Н. ф. п. и в др. системах физических (образование конвективных ячеек Бенара возникновение осцилляций напряжённости алектрич. поля в диоде Ганна), химических (появление автоколебаний и автоволн при хим. реакциях), биологических (переход в режим ритмич. активности нейтронных ансамблей образование неоднородных структур ври морфогенезе) и т. д. Рассмотрение этих явлений в рамках единого подхода, использующего Ландау теорию фазовых переходов и теорию нелинейных колебаний и волн, составляет основу синергетики. [c.329]

Наглядно возможность преобразования стерильных у, и у в нормальные у и у вытекает из того, что нейтрино с т ФО, которое движется со скоростью г<с, можно догнать и перегнать, находясь на системе координат, имеющей скорость VI >v. Очевидно, что в этой системе координат стерильные нейтрино у и Уд будут иметь противоположную спиральность, т. е. преобразуются в нормальные нейтрино у и у и, следовательно, будут нормально (нормально слабо) взаимодействовать с протонами и нейтронами детектора. Естественно, что вероятность такого процесса тем меньше, чем ближе и к с, т. е. чем меньше масса нейтрино. Заметим, что двойной безнейтринный 2Э(0у)-распад по Дираку запрещен законом сохранения лептонного заряда в смысле VgФVg. Вместе с тем предположение о нарушении закона сохранения лептонного заряда в смысле у Фу и т. п. (допустимое в теории Дирака) должно привести при т фО к нейтринным осцилляциям. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...