Магнитные осцилляции других видов

Магнитные осцилляции других видов [c.218]

В гл. 3 описаны экспериментальные методы изучения эффекта дГвА, т.е. в данном случае осцилляций намагниченности Л/ и ее производных по полю. Другие виды магнитных осцилляций будут рассмотрены в гл. 4 сначала осцилляции термодинамических величин (кроме намагниченности), которые могут быть получены из свободной энергии (тепловые и механические свойства), а затем осцилляции других величин, в частности эффект Шубникова—де Гааза и гигантские квантовые осцилляции ультразвукового поглощения. Для каждого эффекта будут приведены соответствующая теория, методика эксперимента и иногда некоторые экспериментальные результаты. В гл. 5 обсуждается, как можно определить размеры и форму поверхности Ферми, зависимость от механического [c.44]

Небольшое изменение частоты ядерного магнитного резонанса при переходе от металла к диэлектрику ( сдвиг Найта ) осциллирует при изменении магнитного поля (см., например, [174]). Практически при данной резонансной частоте р наблюдается небольшое отличие А// резонансного поля для металлического кристалла и для изолятора, содержащего ядра того же изучаемого элемента. Величина АЯ/Я, имеющая типичный порядок несколько единиц на 10 , осциллирует при изменении у (и, следовательно. Я) с амплитудой обычно порядка нескольких единиц на 10 . Качественно подобный эффект следует ожидать, поскольку магнитное поле, которое видят ядра, должно осциллировать вместе с намагниченностью металла, а это означало бы, что амплитуда осцилляций АЯ/Я должна быть порядка 4тг1М1/Я, что не так уж далеко от истины. Однако детальная теория экранирования, обусловленного электронными оболочками исследуемого ядра, а также другими электронами, достаточно сложна, и интерпретация экспериментальных значений амплитуд является непростой задачей. [c.218]

Рассмотрим, например, случай, когда почти свободный электрон помещен в решетку, периодическую в одном направлении (рис. 10.12 а). В соответствии с изложенным в гл. I, мы должны рассматривать только одну зону Бриллюэна, а часть изоэнергетической поверхности, которая выступает за пределы зоны Бриллюэна, должна интерпретироваться как относящаяся к следующей энергетической зоне. На рис. 10.126 мы видим, что при достаточно больших энергиях получаются гофрированный цилиндр в одной зоне и замкнутая поверхность—в другой. Если магнитное поле направлено вдоль оси г, то при малых полях мы увидим осцилляции де Гааза—ван Альфена лишь от замкнутых поверхностей, а сопротивление р будет пропорционально Я, так как это будет случай гофрированного цилиндра в перпендикулярном поле ( 5.4). Однако когда магнитное поле будет достаточно велико, магнитный пробой восстановит первоначальную ферми-сферу для свободных электронов, и экваториальное ее сечение даст период осцилляций де Гааза—ван Альс на. По той же причине будет стремиться к насыщению. [c.173]

Зависимости амплитуды и фазы результирующих осцилляций от величины а изображены на рис. П5.3 и П5.4, где предполагается, что изменение а обусловлено изменением при постоянном значении (это не слишком далеко от реальности в случае меди, когда направление магнитного поля проходит через критическую ориентацию, при которой X" обращается в нуль). Если в формуле (П5.13) выбирается знак (соответствующий отрицательным значениям по оси абсцисс на графиках), то кривая зависимости X от к проходит через минимум (или максимум) с каждой стороны от центрального максимума (или минимума), и полную амплитуду можно рассматривать как результат наложения двух осциллирующих слагаемых с несколько различными частотами, одна из которых обусловлена центральным экстремумом, а другая — двумя идентичными нецентральными экстремумами. При данном значении Н эти осцилляции двух частот попеременно находятся в фазе и противофазе при удалении от нуля величины X" (и 1/а), что объясняет осциллирующий характер кривой в левой части рис. П5.3. Интересная особенность зaключaeт я в том, что наибольшая амплитуда достигается не при А"" = О (т.е. 1/а = 0), а при малом конечном значении величины X", при котором два интерферирующих слагаемых впервые находятся в фазе друг с другом Когда знаки производных д Х/дк и д Х/дк" становятся одинаковыми, остается только центральный экстремум и амплитуда монотонно уменьшается при увеличении X" (правая часть графика). Результирующая фаза осцилляций может быть рассмотрена подобным образом, и следует отметить, что при величине X", точно равной нулю, фаза, равная в обычной формуле тг/4, принимает значение тг/8. На рис. П5.5 приведены результаты эксперимента для образца Си + 1% Fe, полученные при изменении величины а с помощью изменения ориентации можно видеть, что кривая изменения амплитуды осцилляций качественно подобна кривой, показанной на рис. П5.3. Однако предположения простой модели, использованной при вычислениях, слишком грубы, чтобы можно было ожидать детального согласия с экспериментом. [c.591]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...