Ионы, скорости дрейфа в газе

Ионы, скорости дрейфа в газе 17.1, 17.9, 17.12 [c.633]

Предположим, что в 1 м газа имеется Пе и т электронов и ионов (однозарядных, положительных), несущих заряды —ей - -е соответственно. Под действием напряженностью Е возникают силы еЕ и частицы движутся вдоль поля со средними скоростями дрейфа Ve и vi. Перенос зарядов в направлении Е соответствует плотности тока [c.35]

Так как электронные лавины нарастают к аноду, то у анода возникает газоразрядная плазма — хорошо проводящий слой газа. Это приводит к перераспределению поля между катодом и анодом в области, занятой плазмой (она называется положительным столбом), напряженность поля невелика и большая часть приложенного напряжения падает в прикатодной области. Именно в этой области теперь должно создаваться такое количество ионов, которое достаточно для поддержания разряда, так как приток ионов из положительного столба к катоду практически отсутствует из-за малой скорости дрейфа их в положительном столбе. Разряд в этих условиях будет стационарным в том случае, если на его прикатодной обла-.3 67 [c.67]

ПОДВИЖНОСТЬ электронов и ионов в газе и низкотемпературной плазме— коэф. пропорциональности р в соотношении Рдр = рй, связывающем величину скорости дрейфа Пдр электронов (ионов) в газе с величиной напряжённости электрич. поля Е, вызывающего этот дрейф. Понятие П. электронов и ионов имеет физ. смысл при условии, когда характерная длина пробега рассматриваемой заряж. частицы иного меньше характерного размера системы в направлении движения частицы, П. электронов и ионов выражается через электронную (ионную) проводимость [c.665]

В типичных условиях режима работы лазера на ионах благородного газа однородное и неоднородное уширения имеют приблизительно один и тот же порядок величины. Для лазера на ионах аргона (переход Л = 514 нм) доплеровская ширина составляет приблизительно 3,5 ГГц. Однородная ширина линии заключена между 0,5 и 0,8 ГГц. Она обусловлена главным образом эффектом Штарка, возникающим благодаря высоким плотностям электронов ( 102° м ), и спонтанным испусканием. Заметим, что естественная ширина линии составляет 0,46 ГГц. Большое однородное уширение влечет за собой сильную конкуренцию мод, и если не принять особые меры, то она может легко привести к значительным флуктуациям амплитуды в многомодовом режиме. В лазере на ионах благородного хаза особый эффект вызывается относительно большой скоростью дрейфа ионов (Удр 10 м/с). Он заключается в расщеплении контура усиления в лазере на две доплеровские кривые с расстоянием между ними порядка 0,5 ГГц. [c.80]

Будем считать, что влияние среды на характеристики зоны / проявляется через распределение температуры Т и плотности р газа при пренебрежении скоростью газа V. Последнее связано с тем, что в зоне / отношение у к скорости дрейфа ионов мало. При сделанных предположениях процессы во внутренней зоне разряда описываются уравнениями [c.637]

Так как электроны плазмы имеют гораздо большие скорости теплового движения, чем ионы, то поверхности мишеней, соприкасающиеся с плазмой, заряжаются отрицательно. Величина этого заряда растет при подаче на электроды ВЧ напряжения. Действительно, когда положительный заряд на каком-либо электроде, например на Э1, оказывается больше отрицательного заряда на мишени поле будет направлено от мишени к газу и на мишень пойдет дополнительный поток электронов. Остальную часть периода к мишени будут дрейфовать ионы. Однако так как их подвижность значительно ниже чем у электронов, то они практически почти не будут изменять величину отрицательного заряда мишени, [c.68]

Режим насыщения достигается при достаточно большой скорости дрейфа электронов и ионов. Скорость увеличивают в 10—40 раз, добавляя к чистому Аг 2,.5 — 30% многоатомных газов (Hj, СН4 и др.). При работе с чистыми мрюгоатомными газами для насыщения требуются существенно большие Е. [c.186]

ПОДВИЖНОСТЬ электропов и ионов в газе — отношение, средней направленной скорости электронов (ионов) и, движущихся в электрич. поле в газе, к Е — напряженности поли ц = ujE. Под И. понимают также самый процесс направленного движения. заряженных частиц (дрейф. заряженных частиц) в газе под действием поля и паз. также скоростью дрейфа). На рафиках и в таблицах, как правило, дается приведенная П., определяемая соотно-пачшем [c.79]

Электропроводность плазмы и ток разряда определяются рядом физических величин. Поскольку в плазме существует электрическое поле Е, созданное напряжением на электродах, то на каждый электрон между двумя столкновениями действует сила еЕ, создающая ускорение в направлении анода еЕ та (е и — заряд и масса электрона) . Если в единицу времени электрон испытывает Уо столкновений, то средняя скорость его движения (дрейфа) равна еЕу Ьпэ. Ионы практически не переносят заряда, поскольку скорость дрейфа тяжелых ионов во много раз меньше, чем электронов. Согласно кинетической теории газов частота столкновений равна А.э/ э.ср здесь Яэ —средняя длина свободного пробега электрона, причем Хэ= 1/(яГор2пк), где Гер —средний радиус атомов в канале, — количество всех частиц в единице объема. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...