Термодинамическое (тепловое) равновесие-»столкновения локальное

Предполагается, что электроны приходят в состояние теплового равновесия со своим окружением исключительно благодаря столкновениям 1). Считается, что столкновения поддерживают локальное термодинамическое равновесие чрезвычайно простым способом скорость электрона сразу же после столкновения не связана с его скоростью до столкновения, а направлена случайным образом, причем ее величина соответствует той температуре, которая превалирует в области, где происходило столкновение. Поэтому чем более горячей является область, где происходит столкновение, тем большей скоростью обладает электрон после столкновения. [c.22]

Предположим, что вдоль оси х в кристалле диэлектрика приложен небольшой градиент температуры (фиг. 25.3). Как и в модели Друде (см. т. 1, стр. 21), мы считаем, что локальное термодинамическое равновесие поддерживается просто благодаря столкновениям. Фононы, испытавшие столкновение в точке х, вносят в неравновесную плотность энергии вклад, пропорциональный равновесной плотности энергии при температуре Т х), т. е. и х) = I (д )]. Каждый фонон в данной точке дает вклад в плотность теплового потока в направлении X, равный произведению д -компоненты его скорости на его вклад в плотность энергии ). Однако средний вклад фонона в плотность энергии зависит от положения точки его последнего столкновения. Поэтому существует корреляция между тем, откуда пришел фонон (т. е. направлением его скорости), и его вкладом в среднюю плотность энергии в результате суммарный поток тепла оказывается отличным от нуля. [c.127]

Точно так же в случае, если в газе можно выделить области, размеры которых превосходят длину свободного пробега молекул газа, то в каждой из них вводятся средние для данной области величины (средняя скорость теплового движения частиц, плотность, кинетическая энергия и т. д.). При этом говорят, что имеет место локальное термодинамическое равновесие (ЛТР). Благодаря столкновениям частицы обмениваются импульсом, энергией и за времена порядка времени свободного пробега т (практически за 2—3 столкновения при одинаковой массе частиц т) приходят к равновесному (максвелловскому) распределению. В этом случае частицы можно характеризовать температурой Т, определяющей среднюю кинетическую энергию частицы [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...