Энтропия закон соответственных

Закон соответственных состояний относится не только к зависимости между параметрами тг, т данного вещества, но может быть распространен и на другие термодинамические величины. Легко убедиться, например, что энтропия 5 (или точнее разность [c.141]

Если и, Q, А, S суть внутренняя энергия, количество тепла, работа внешних сил и энтропия, соответственно отнесенные к единице объема тела, то в случае малых деформаций по первому и второму законам термодинамики имеем [c.63]

Согласно (19), энтропия может изменяться двумя путями 1) изменение энтропии за счет внешнего притока тепла и вещества, что выражается первым членом правой части уравнения, который содержит тепловой и диффузионный потоки, описываемые уравнением (20) 2) изменение энтропии за счет внутреннего прироста ст. Этот прирост энтропии, который определен вторым членом в правой части уравнения (19), является положительным (или нулевым). Согласно второму закону термодинамики, он (прирост) является мерой необратимости процессов, имеющих место внутри системы. (В частности, он не наблюдается при термодинамическом равновесии). Как видно из выражения (21), прирост энтропии складывается из пяти компонент, из которых первая возникает от теплообмена, вторая — от диффузии вещества и три других —от вязкого потока. Каждый член является произведением потока (потока тепла, диффузионного потока J., компонентов тензора давления вязкости) и так называемой термодинамической силы" (градиент температуры, градиент химического потенциала, градиент скорости). Здесь можно положить, что первые два потока и термодинамические силы являются векторами (полярными), третий член содержит скаляры, четвертый—симметричные тензоры с нулевым следом и пятый-—аксиальные векторы. Далее увидим, что (см. 6) последние три члена из (21) связаны с объемной вязкостью,, вязкостью сдвига и вязкостью вращения соответственно. [c.9]

Кажется, что в этой схеме эксперимента возникает угроза для второго закона термодинамики. В самом деле, фиксируя удар частицы о стенку, мы получаем только один бит информации, поскольку на фоне многих промежутков времени, когда не было ударов и не было поступления новой информации, вдруг лишь один промежуток оказался с сигналом "удар". А это ровно один бит информации. Соответственно, на "усвоение" этой информации с последующим приведением в действие перегородки приходится увеличить внешнюю энтропию 5е на величину 1п2. А вот выигрыш в работе, кажется, может быть гораздо больше ведь начальный объем Ь можно расширить до величины Ь, которая может быть гораздо больше Ь. Соответственно, и энтропия возрастет на величину п Ь/Ь) Р 1. Однако не будем спешить с выводами. Оказывается, что для правильности рассуждений нужно учесть наличие флуктуаций. [c.96]

Рассмотрим состояние трех неравновесных систем, характеризуемых обратными матрицами феноменологических коэффициентов М, М, М + М, и предположим, что некоторая сила Г приложена к каждой из систем. Пусть при выполнении линейного закона величины производства энтропии для систем равны соответственно Ом, Ом, <7м+м используя третий вариационный принцип предыдущей задачи, доказать, что [c.622]

Температура. Температура Т Е), определяемая соотноше-нием (1.28), совпадает с термодинамической абсолютной температурой, и соответственно статистическая энтропия совпадает с термодинамической энтропией (отметим, однако, что статистическая энтропия была определена без произвольной аддитивной постоянной). Это следует, во-первых, из того, что Т (Е), как показывает соотношение (1.47), определяет условие теплового равновесия, а во-вторых, из того, что Т (Е) представляет собой интегрирующий делитель для дифференциальной формы d Q. Первое обстоятельство является характерным общим свойством температуры, а второе согласуется с определением абсолютной температуры, основанным на втором законе термодинамики. [c.32]

Условия на разрыве можно вывести и непосредственно из уравне-НШ1 для стационарного течения в форме законов сохранения. В этом случае они связаны с законами сохранения массы, нормального импульса, касательного импульса и энергии соответственно. Можно отметить, что /г ф на самом деле непрерывна, так что рассуждения, приводящие к равенству (6.154), остаются справедливыми. Однако энтропия и инвариант Римана претерпевают разрыв. [c.204]

Со временем термодинамика превратилась в теорию, описывающую в обобщенном виде преобразования состояния вещества. Что же касается порождаемого теплотой движения, то оно является лишь следствием некоторых таких преобразований. В основе термодинамики по существу лежат два закона, или начала одно из начал относится к энергии, а другое— к энтропии. Точные определения энергии и энтропии как доступных измерению физических величин мы изложим соответственно в гл. 2 и 3. В следующих двух разделах мы расскажем о том, что такое термодинамика, и познакомим читателя с терминологией и понятиями, которые необходимы для усвоения дальнейшего материала. [c.17]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

Передача тепла от горячего пара к стенке и от стенки к холодному пару является иеобратимым процессом. Поэтому в соответствии со следствием 6 второго закона эн-тро пия пара, покидающего машину, больше энтропии пара, входящего в машину. Отсюда следует, что энтальпия пара, покидающего машину, больше, чем в случае, если бы процесс был обратимым соответственно величина производимой двигателем работы уменьшается настолько, насколько возрастает энтальпия. Такая потеря работы легко вычисляется по снижению давления и объема пара после впуска и по повышению этих величин при выпуске. Пунктирная и оплошная линии индикаторной диаграммы на рис. 10-8 соответственно показывают процессы с учетом и без учета теплообмена. [c.70]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

Во-вторых, из уравнения (8.15) вытекает, что величина До связана с частотой атомных скачков (или с частотой колебаний рещетки V 10 з Гц) и величиной скачка атома примеси. Кроме того, из уравнения (8.15) следует, что в области температур, где диффузия идет с заметной скоростью, коэффициент Оо должен быть постоянным, не зависеть от температуры и по порядку величины составлять от 10см /с до 10 3 см /с. В ряде случаев эксперимент дает близкие значения Оо, но чаще они отличаются от расчетных на несколько порядков. Причины этого несоответствия до конца не ясны до сих пор, однако существует ряд предположений, с помощью которых делались попытки объяснить это расхождение [41]. Например, предполагалось, что на величине Оо может сказаться изменение механизма диффузии в том или ином температурном интервале и соответственно изменение величины Q, то есть появление температурной зависимости Q. Кроме того, существует предположение, что величина Оо может изменяться с изменением энергии образования вакансий. С повыщением температуры уменьшается энергия образования вакансий за счет увеличения расстояния между атомами. В результате Q может убывать с ростом температуры в первом приближении по закону, близкому к линейному Q = Qo — Т, где Qo — энергия активации, экстраполированная к нулю абсолютной температуры, а 7 — численный коэффициент, связанный с ангармоничностью колебаний атомов твердого тела, которая в свою очередь зависит от их массы. Рядом авторов было показано, что элементарный акт диффузии изменяет термодинамический потенциал некоторой области кристаллической рещетки. Поэтому диффузия сопровождается не только изменением энергии системы за счет преодоления энергетического барьера, но и изменением энтропии системы. Это также ведет к изменению предэкспоненциально- [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...