Торы — Объемы и поверхност

Припуски 568, 569, 572 Торы — Объемы и поверхности [c.1138]

Для определения отношения Ди/у применим уравнение моментов количества движения для обеих частей тора. Моменты количества движения и внешних сил берем относительно оси вращения О. Учитывая, что из-за симметрии сечения трубы моменты сил давления на поверхности рассматриваемых объемов и сил трения по нормальным сечениям СО и ОО равны улю, получим [c.28]

Общая задача. На предшествующих страницах мы изучили различные частные случаи вихревых конфигураций. Если для наиболее простых из них мы смогли выяснить, что вихревой объем перемещается, сохраняя свою форму, мы должны были констатировать, что в случае тора поверхность его, являясь поверхностью вращения, имеет меридианальное сечение, которое лишь приближенно сохраняет круговую форму. Мы поставим следующую общую задачу предполагая известной в начальный момент tg конфигурацию неограниченной идеальной жидкости, содержащей одну (или несколько) вихревых областей, определить для момента < > новую конфигурацию жидкости и обстоятельства, сопровождающие перемещение и деформацию вихревых объемов. [c.201]

Такой выбор Гс допускает наглядное, часто очень удобное представление периодической системы в виде тороидальной. Например, в двумерной системе с объемом V прямоугольной формы можно мысленно соединить противоположные границы тогда V становится поверхностью обычного тора. При соответствующем определении расстояния между точками мы сразу получаем удобное представление приведенных выше выражений без необходимости рассмотрения дополнительных ячеек V. Если Гс > Ы2, то бесконечная периодическая система ( периодические граничные условия ) уже не эквивалентна тороидальной системе, если только не произвести соответствующего переопределения парного потенциала. Однако вполне возможно проводить вычисления и с большими значениями Гс, как, например, в методе присоединенного суммирования Вуда и Паркера [93]. [c.286]

Атомные слои, расположенные у поверхности металла, имеют искаженную кристаллическую решетку и повышенный запас энергии, вследствие чего диффузия с поверхности всегда протекает быстрее, чем во внутренних объемах (рис. 96). Поверхностную диффузию, кроме того, ускоряет большая подвижность поверхностных слоев атомов. В качестве примера на рис. 97 показаны кривые температурной зависимости коэффициентов диффузии тория в вольфрам 1 — поверхностной, 2 — по границам зерен и 3 — объемной. Максимальные значения во всех областях температур имеют коэффициенты поверхностной диффузии, несколько меньшие — коэффициенты диффузии по границам зерен наиболее медленно протекают объемные диффузионные процессы. [c.209]

В наиболее общем виде задача о нахождении электромагнитного поля, возбуждаемого системой источников, может быть сформулирована следующим образом в некотором замкнутом объеме V, ограниченном поверхностью <5 и заполненном однородной средой, задано произвольное распределение источников электромагнитного поля. Этими источниками могут быть как электрические токи и заряды р, так и магнитные токи и магнитные заряды Рт- Необходимо в любой точке А внутри объема V, положение которой относительно прямоугольной системы координат X, у, г характеризуется радиус-вектором В (рис. 12.1), определить величину электромагнитного поля, т. е. найти значения векторов Е и Н (или век- 12.1. К выводу инте-торов И и П "). трального уравнения для [c.359]

Од йакб условий, приведённые в формулах (3-8), (3-9) и табл. 3-2, относятся к схемам без разделения продуктов сушки. При сжигании высоковлажных топлив в сочетании с использованием схемы прямого вдувания и подсушки топлива большими массами инертного газа, где вследствие низких температур в топочной камере опасность шлакования резко уменьшается и где само наличие пылеконцентратора обусловливает необходимость повышения температуры в ядре горения, подход к проектированию горелок должен быть принципиально иным. В частности, предложение некоторых исследователей принимать в формулах (3-8) — (3-10) величину h для всего блока горелок, включая сбросные, нельзя признать правильны.м. Поскольку те.мпературный уровень в ядре горения определяется конструкцией основных горелок, целесообразно для схем с пылеконцентра-торами ввести понятие объема и поверхности пояса основных горелок [c.138]

Классическими ивследованиями Лэнгмюра Фонда. Уокера и Ионга по диффузии тория в вольфраме доказано, что скорость диффузии не одинакова в объеме, на поверхности и по границам зерен. По определениям авторов, значение коэффициента диффузии в случае объемной диффузии [c.10]

Для наглядности будем говорить о трехмерном пространстве состояний и представлять себе аттрактор расположенным внутри двумерного тора. Рассмотрим пучок траекторий на пути к аттрактору (ими описываются переходные режимы движения жидкости, ведущие к установлению стационарной турбулентности). В поперечном сечении пучка траектории (точнее —их следы) заполняют определенную площадь проследим за изменением величины и формы этой площади вдоль пучка. Учтем, что элемент объема в окрестности седловой траектории в одном из (поперечных) направлений растягивается, а в другом — сжимается ввиду диссипативности системы сжатие сильнее, чем растяжение— объемы должны уменьшаться. По ходу траекторий эти направления должны меняться — в противном случае траектории ушли бы слишком далеко (что означало бы слишком большое изменение скорости жидкости). Все это приведет к тому, что сечение пучка уменьшится по площади и приобретет сплющенную, и в то же время изогнутую форму. Но этот процесс должен происходить не только с сечением пучка в целом, но и с каждым элементом его площади. В результате сечение пучка разбивается на систему влол<енпых друг в друга полос, разделенных пустотами С течением времени (т. е. вдоль пучка траекторий) число полос быстро возрастает, а их ширины убывают. Возникающий в пределе t- oo аттрактор представляет собой несчетное множество бесконечного числа не касающихся друг друга слоев — поверхностей, на которых располагаются седлов1ле траектории (своими притягивающими направлениями обращенные наружу аттрактора). Своими боковыми сторонами и своими концами эти слои сложным образом соединяются друг с другом каждая из принадлежащих аттрактору траекторий блуждает по всем слоям и по прошествии достаточно большого гцзсмеии пройдет достаточно близко к любой точке аттрактора (свойство эргодичности). Общий объем слоев и общая площадь их сечений равны нулю. [c.166]

Как уже указывалось, поверхностная часть теплоутилиза-тора ТКП-10 решена на основе термосифонных труб, сгруппированных и установленных в тепловых модулях. Водяная камера модул я имеет съемную крышку, а модуль может извлекаться из агрегата. Таким образом, обеспечен доступ для осмотра и чистки с обеих сторон теплообменной поверхности. Термосифонные трубы 0 57X2,5 мм заполняются на 7з часть объема водой, затем вакуумируются и герметично завариваются. Поверхностная часть тепл оутилизатора является первой ступенью охлаждения дымовых газов печей, в которой температура их снижается примерно до 200 °С. Дальнейшее охлаждение дымовых газов до 40 С, т. е. ниже точки росы, которая для уходящих газов печей обычно не превышает 40—45 °С, происходит в контактной камере. С учетом загрязненности воды, контактирующей с газами в подобном теплоутилизаторе, предусмотрена установка промежуточного водо-водяного теплообменника, в котором циркулирующая вода охлаждается до 20—25 °С и снова поступает в водораспределители контактной камеры, а нагретая в теплообменнике вода (при использовании ТКП-10 для горячего водоснабжения) поступает в водяные камеры модулей термосифонных труб, где она нагревается до необходимой температуры за счет теплоты, воспринятой термосифонами от дымовых газов. [c.203]

Набор Топология определяет структуры данных, описьшающих связи (отношения) между геометрическими сущностями - классами набора Геометрия . К структурам топологических данных относятся вершины, ребра, линии к касных моделей, участки поверхности, оболочки - совокупности связанных через ребра участков поверхности, тела - части пространства, ограниченные оболочкой, совокупности тел, в том числе простые конструкции вида частей цитандра, конуса, сферы, тора. В наборе имеются также средства 1) для скругления острых углов и кромок, т. е. формирования галтелей постоянного или переменного радиуса 2) для поддержания непрерывности при сопряжении разных поверхностей 3) для метрических расчетов - определения длин ребер, площадей участков поверхности, объемов тел, центров масс и моментов инерщ1и. [c.270]

Верхний Песковой бак объемом 1,6 (фиг. 58) состоит из средней части цилиндра диаметром 1600 мм, верхнего усеченного шара и конического днища. В верхней части установлены два клапана с пневмоцилиндрами, к одному из них присоединяют пульпопадающий трубопровод от Песковых насосов НП-2, ко второму — переливная труба, отводящая избыточную воду, поступающую в бак с песком, в камеру в верхней части бака установлен воздушный клапан, подающий сжатый воздух для выжимания песка в пескопровод к монитору-эжек-тору. Для защиты воздушного клапана от попадания в него песка, а также для равномерного распределения по поверхности пульпы сжатого воздуха под клапаном к корпусу верхней части бака приварен на трех лапках из полос конусный рассеиватель. Внизу бака закреплен нижний клапан с пневматическим цилиндром управления, регулирующего подачу песка в пескопровод. Для выдачи песка в нижней [c.93]

При исследовании лучистого теплообмена в печах и топках приходится иметь дело с излучением твердых непрозрачных поверхностей и полупрозрачных газовых объемов. Для первых явления излучения происходят в очень тонком пограничном слое на поверхности тела, поэтому влияние таких тел на лучистый теплообмен в системе определяется расположением и радиационными свойствами поверхностей ограничивающих тел. Для торых весь объем тела Принимает участие в лучистом теплообмене. [c.121]

Выше в качестве граничных уравнений приняты (2-194) и (2-195). Они содержат яркости излучения объема на его границе и яркости из- лучения граничных поверхностей на объем. В таком виде они не при,- годны ДЛЯ решения задач упрощенным методом с использованием век- г тора излучения и лучистой температуры. Ниже приведен вывод урав- 1 нения лучистого теплообмена на границах излучающей системы в другой форме применительно к понятиям вектора излучения и плотности пода-ющего объемного излучеиия (лучистой температуры). При этом исполь- 1 зованы данные статьи [182]. [c.306]

Диффузия происходит с различной скоростью по поверхности металла, по границам зерен и в объеме зерен. С максимальной скоростью протекает диффузия на поверхности металла и со значительно меньшей по границам зерен (граничная диффузия) и по объему зерен объемная диффузия). При этом скорость диффузии по границам зерен во многих случаях значительно больше, чем объемной диффузии (например, диффузия углерода в ниобий и вольфрам, тория в вольфрам, цинка в латунь, продвижение е-нит-рида в кремнистом феррите рис. 1). В те же время в других случаях различие в скорости объемной и межкристалличе-ской диффузии практически отсутствует (углерод и азот в у-железе, азот в а-железе). [c.598]

БАЛЛОНЕТ, часть аэростата или дирижабля (нежесткого), матерчатая оболочка, предназначенная для заполнения воздухом и помещающаяся внутри оболочки аэростата или дирижабля. Б. служит для поддержания неизменяемости внещней формы оболочки, а также для предупреждения излишней потери гава через клапаны во время подъема аэростата или полета. Вследствие уменьшения атмосферного давления при подъеме или вследствие увеличения t° газ, содержащийся во внещней оболочке аэростата или дирижабля, стремится расшириться и вытеснить часть воздуха из Б. При спуске, когда давление атмосферного воздуха увеличивается, а также при уменьшении г , гав сжимается, и для поддержания внутреннего сверхдавления, необходимого для сохранения внешней формы оболочки в целях предупреждения образования на ней ложки (впадины), в Б. нагнетается воздух. Сферич. аэростаты обычно не имеют Б. айпендикс (см. Аэростат) остается открытым, и через него газ при расширении может выходить в атмосферу. В привязном аэростате Б. образуется нижней частью внешней оболочки аэростата и диафрагмой (перегородкой) из прорезиненной ткани. Когда аэростат наполнен весь газом, диафрагма плотно прилегает к оболочке при автоматич. наполнении Б. воздухом, что происходит через улавливатель и рулевой мешок (см. Аэростат), диафрагма поднимается и отделяет собой пространство, равное по объему приблизительно 1/з объема всей оболочки аэростата. Когда гав в оболочке расширяется, он производит давление на диафрагму и тем самым вытесняет воздух ив Б. т. о. достигается автоматич. регулировка необходимого сверхдавления в оболочке и сохранение в ней газа, к-рый при отсутствии Б. вышел бы через автоматич. клапан в атмосферу. В дирижаблях (мягких и полужестких) внутри оболочки помещается один или несколько Б. сечение Б. 3 чаще всего образуется двумя круговыми сегментами нижний сегмент (фигура) образован самой оболочкой 1, дуга верхнего сегмента 2 несколько больше, чем нижняя, и сшита из более легкой, но столь же газонепроницаемой ткани, что и материя оболочки. Поверхность диафрагмы соединяется с каждой стороны оболочки по одному из ее меридианов Б. оканчивается поверхностью сферич. конуса или поверхностью, имеющей форму тора. В больших дирижаблях в целях уменьщения опрокидывающих моментов от перемен воздуха внутри Б. при наклоне продольной оси (при тангаже) дирижабля в Б. устраиваются перегородки 4 — диафрагмы. Для уравнения давления в смежных отсеках в диафрагмах делаются отверстия, или вырезы. Наполнение В. воздухом производится через шланг, идущий из оболочки в гондолу дирижабля, и происходит при помощи устано- [c.158]

Результат (1.7) означает, что в выражении (1.4) для g(E) действие должно вычисляться по таким траекториям системы, у которых совпадают начальные и конечные координаты и импульсы. Другими словами, основной вклад в функцию отклика glE) дают все возможные периодические траектории. Подобный способ вычисления g(E) уже содержит упрощения, однако все еще остается достаточно сложным. Это связано с тем, как устроены траектории iV-мерной системы и, в частности, периодическпе траектории. Как уже отмечалось ( 1.4), траектория системы является обмоткой Л -мерного инвариантного тора. Таковы все траектории, за исключением тех траекторий, которые лежат на мно-яюстве нулевой меры резонансных торов. Эти траектории действительно являются замкнутыми. Наоборот, все остальные траектории являются незамкнутыми и эргодически покрывают поверхность тора. Вследствие этого, если выбрать любой малый элемент объема dq и вывести из него траекторию системы, то через некоторое время она в него вернется с любой, наперед заданной степенью точности. Если к этим сведениям добавить еще, что само выражение (1.5) является асимптотическим и допускает определенную размазку траекторий ), то произведенные нами упрощения покажутся весьма сомнительными. [c.212]

В их опытах вольфрамовый образец представлял собой диск,, вырезанный из полученного методом зонной плавки кристалла 1 , так что его поверхность была ориентирована в пределах 0,5 относительно выбранной плоскости (контролировалось с помощью лауэграммы) и затем шлифовалась искровым методом. В дальнейшем поверхность диска полировалась сначала механически (на заключительном этапе применялась алмазная паста), а затем электрическим способом. При измерениях был использован метод Кельвина ( 2, п. 4). В качестве опорной поверхности применялась подвергнутая старению поликристалличе-ская вольфрамовая фольга, для которой средняя работа,выхода, на основании данных Хопкинса и Ривьере [66], принималась равной 4,55 эВ. После дегазации опорной поверхности и кристалла при температуре 2500 К в течение 100 ч и дополнительного прогрева при 3000 К в течение 3 ч было получено следующее значение КРП 0,50 0,02 В, что дает для ф (ПО) значение 5,05 0,02 эВ. Учитывая возможность загрязнения поверхности углеродом, диффундирующим из объема металла, авторы повторили измерения после предварительной обработки кислородом при низком давлении. Эта обработка состояла в прогреве опорной поверхности и кристалла при 2500 К в течение 24 ч в атмосфере чистого кислорода при давлении 10 тор. [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...