Скорость потока средняя по площади

Итак, количество движения в потоке при выравнивании поля скорости в процессе смешения уменьшается, несмотря на то, что суммарный расход и средняя по площади скорость w остаются постоянными. [c.503]

Неравномерным называют такое установившееся движение жидкости, при котором площади живых сечений и средние скорости потока изменяются по его длине. Примером неравномерного движения служит движение жидкости в трубе с коническим поперечным сечением в естественном русле. [c.29]

Неравномерным называется такое установившееся движение, при котором средняя скорость и площади живых сечений потока изменяются по его длине. Примером служит установившееся движение жидкости в трубе переменного сечения. [c.277]

В практике часто пользуются понятиями средних скоростей. Обычно усреднение скорости производится либо по времени, либо по площади некоторого сечения потока. Среднее значение величины скорости за промежуток времени to представляет собой интеграл [c.37]

Явление спада (рис. 8.1, в) наблюдается или при резком возрастании уклона дна потока, или при устройстве искусственных сооружений (перепад, быстроток и т. п.). Например, по длине потока имеется перепад, поэтому глубины и площади живого сечения по мере приближения к перепаду убывают, а средние скорости потока возрастают, при этом свободная поверхность в продольном разрезе имеет вид так называемой кривой спада. Следовательно, под кривой спада подразумевают линию свободной поверхности потока, глубина которого уменьшается в направлении движения. [c.91]

Принимая во внимание пульсирующий характер потока газа, определяют сечение всасывающего и нагнетательного трубопроводов / каждой ступени компрессора не по часовому расходу газа, а по средней скорости поршня Ст и по площади поршня данной ступени F из уравнения [c.538]

Используя характеристики сопловой решетки, полученные в газодинамической лаборатории, при условиях испытания можно найти угол выхода потока из каналов эфф и по модулю вектора скорости с учетом потерь течения, т. е. по известному коэффициенту скорости выхода ф, по известным параметрам потока на выходе из соплового кольца вычислить выходную площадь среднего канала в кольце. Она не останется неизменной при других режимах работы кольца в турбоагрегате, но может, с достаточной уверенностью в необходимой точности, заменить непосредственные замеры этой площади в каналах кольца. [c.205]

Указанные оценки весьма приближенны, но в данном случае даже значительная ошибка допустима, так как отношение АТ/Т невелико. Более точное решение задачи затруднительно требуется близкая к реальности схема следа несущего винта, учитываюш,ая интерференцию следа и помещенного в него тела, а достаточных для построения такой схемы экспериментальных данных обычно не имеется. Известно, что скорость течения в следе значительно изменяется по радиусу и что это изменение следует принимать в расчет. Известно также, что сопротивление тела в следе периодически изменяется с большой амплитудой. Это изменение может быть причиной вибраций вертолета. Действительно, сопротивление максимально, когда тело находится на минимальном расстоянии от диска несущего винта, и быстро убывает, когда тело удаляется от плоскости диска. Такая зависимость сопротивления от расстояния до диска обусловлена периодическим изменением поля скоростей в следе. Хотя в соответствии с вихревой теорией средняя скорость потока при переходе от диска к дальнему следу увеличивается, средний скоростной напор вблизи диска значительно возрастает благодаря периодическим составляющим скорости. Если тело, помещенное в след, велико, то и загромождение следа оказывается значительным. Уменьшение эффективной площади диска, особенно вследствие загромождения следа концевых сечений, снижает эффективность несущего винта. При полете вертолета вперед набегающий поток сдувает след назад, так что за диапазоном переходных режимов сопротивление фюзеляжа становится небольшим. [c.125]

Для приближенного расчета движения жидкости или газа по тру бам можно отвлечься от весьма сложных деталей этого движения (об этом будет сказано в заключительных главах) и удовольствоваться следующей упрощенной схемой. Примем поток за одномерный, т. е. будем пренебрегать изменением величины и направления скорости, а также изменениями других элементов потока (давления, плотности, температуры и др.) по сечению, перпендикулярному к оси потока будем лишь учитывать изменение средних по сечениям величин и, р, р, 7" и др. в зависимости от координаты х, определяющей положение сечения вдоль оси трубы. Площадь сечения А будем считать заданной функцией х. Отвлечемся от сил трения внутри жидкости и жидкости о стенку, а также от теплопроводности иными словами, как повсюду в настоящей главе, будем считать жидкость идеальной. [c.198]

В 1909 г. Гибсон [30] провел обширные эксперименты с водяным потоком в диффузорах различного типа. Было исследовано двадцать пять различных диффузоров (изготовленных из дерева) в интервале средних скоростей потока 1,2—8 м/с. Площадь поперечного сечения диффузоров круговой, квадратной и прямоугольной форм изменялась вдоль оси по линейному закону. Отношение площадей составляло 2,25, 4 и 9. Потери энергии максимальны при значении угла, образованного противоположными сторонами диффузора, от 5,5 до 11°. Потери минимальны (13,5%) в диффузоре с круговым поперечным сечением, в диффузоре с квадратным поперечным сечением они составили 20—33%. Аналогичные явления наблюдал Паттерсон [31]. При угле раскрытия, образованном парами сторон диффузора, 20 = 10 14° потери в диффузорах с прямоугольным поперечным сечением почти такие же, как в диффузоре с круглым сечением при том же угле 20. При больших или меньших значениях угла 20 потери в диффузорах с прямоугольным поперечным сечением значительно выше. [c.173]

Прямой гидравлический удар 7 з<то. В процессе закрытия затвора изменяется площадь выходного сечения и, следовательно, изменяется средняя скорость потока в трубопроводе по некоторому закону vt = v t), который определяется конструкцией затвора и зависимостью проходного сечения затвора от времени. При =0 средняя скорость u/=Uo, в промежуточный момент времени t средняя скорость равна текущему значению Vt, а при =Гз имеем v= = Vt. =0. [c.294]

Затем определяются характеристики поля осредненных скоростей. Для выходного сечения подводящего канала распределение скоростей принимается равномерным и для него максимальная скорость, которая равна для этого сечения вместе с тем и средней скорости течения, определяется по заданной величине расхода и площади подводящего канала. Конечное значение максимальной скорости (в ядре потока) находится по формуле [c.175]

Средняя скорость потока в данном сечении вычисляется делением секундного объемного расхода жидкости (или газа) на площадь поперечного сечения. Если известно из измерений или из расчета поле скорости в сечении, то секундный расход можно вычислить, если умножить скорость в каждой точке сечения на элементарную площадку и затем вычислить интеграл по всему сечению [c.234]

Вес поплавка, площадь его поперечного сечения и площадь боковой поверхности являются конструктивными элементами прибора, т. е. величинами постоянными. Практически постоянной является сила трения воздушного потока о поплавок, которая зависит от среднего значения скорости потока воздуха в кольцевом зазоре, образованном конической трубкой и поплавком. Постоянство скорости потока объясняется тем, что с увеличением расхода поплавок подымается по трубке, благодаря чему увеличивается площадь [c.113]

Определение средней скорости и ее дефицита. Средняя скорость потока в трубе определяется по его расходу и площади живого сечения. При определении полного расхода жидкости влиянием пограничного слоя ввиду незначительности его толщины можно пренебрегать. Тогда дифференциальное уравнение расхода для элементарного кольца радиусом Го —г/ и толщиной йу можно записать в таком виде [c.110]

Поскольку скорость потока в различных точках сечения неодинакова, для определения средней скорости производят снятие поля скоростей, для чего разбивают сечение на несколько равновеликих по площади участков и замеряют скорость в определенной точке каждого участка (рис. 17-10). Средняя скорость потока может быть получена по среднему динамическому напору который подсчитывается по формуле [c.330]

Зная расход и площадь проходного сечения трубопровода, среднюю скорость потока можно определить по формуле [c.61]

Как видно из графика, при =0 , т. е. когда начальная скорость потока равна средней скорости истечения струй из отверстий, нельзя обеспечить достаточно равномерное распределение воды По длине дырчатой трубы. Очевидно, что при >Ус распределение воды дырчатой трубой будет еще более неравномерным. В этом случае кривая m=f Vщ ) ляжет ещ,е круче и выше той кривой, которая построена на графике (рис. 46). Для того чтобы распределение воды дырчатой трубой с постоянным шагом отверстий было равномерным т О), необходимо значительно увеличить скорость истечения струй из отверстий (Ус) во ) путем соответствующего уменьшения их площади по сравнению с площадью проходного сечения трубы. [c.97]

Явление спада (рис. 31, в) вызывается или резким возрастанием уклона дна потока или устройством искусственных сооружений (перепад, быстроток и т. п.). Например, по длине потока имеется перепад, поэтому глубины и площади живого сечения по мере приближения к перепаду убывают, а средние скорости потока возрастают, при этом свободная поверхность в продольном разрезе имеет вид так называемой кривой спада. [c.84]

Комплексное выражение для среднего по времени потока энергии. Скорость счета у детектора фотонов, помещенного в пучок электромагнитных бегущих волн, пропорциональна среднему по времени потоку энергии в пучке. Более точно если частота излучения равна со, то средняя скорость счета Я для детектора с площадью сечения Л и эффективностью фотокатода б будет равна (в единицах фотоны/сек) [c.361]

Проверить, что для волн, движущихся по воде глубины к под влиянием тяготения и поверхностного натяжения, эта добавка в выражение (145) для потока энергии в жидкости повышает средний поток энергии до величины UW, где С/ и — групповая скорость и средняя энергия волны на единицу площади горизонтальной поверхности. [c.345]

Рейнольдс наблюдал движение воды в сте1 ляиных трубах 5 разного диаметра (рис. 22.13, а), регулируя скорость движения краном 6. Окрашенная жидкоспз из сосуда 3 но тонко трубке с заостренным концом 4 подводилась к входному сечению стеклянной трубы 5. С но.мощью сливной трубы 2 в сосуде 1 поддерживался постоянный уровень воды, что обеспечивало постоянство напора на входе в трубу 5. Средняя скорость потока w при площади поперечного сечения трубы F рассчитывалась по расходу V, который определялся по объему воды, поступившей в бак 7 за время т, т. е. w V/F. Результаты опытов показали [c.285]

Хотя уравнения потока импульса для установившегося течения (4-ЗОа) или (4-32а) не содержат детального оиисания изменений параметров течения внутри контрольного объема, в эти уравнения входят распределен ния скорости и плотности по площади поперечных сечений (1) и (2). Как мы уже указывали в связи с обсуждением уравнения энергии, во многих случаях при применении этих уравнений к течениям по каналам (трубам) изменения этих параметров в пределах поперечного сечения оказываются невелики. В этих случаях принято аппроксимировать действительные условия, предполагая, что скорость и плотность постоянны по площади поперечного сечения. Тем самым мы как бы предполагаем, что течение является одномерным с существенным изменением свойств только в направлении движения. Если мы сделаем такое предположение и представим среднее количество движения, приходящееся на единицу массы, как среднюю скорость V, то для установившегося течения уравнение (4-32а) можно записать в виде [c.97]

Назовём средней по площади скоростью потока частное от деления объёмного расхода на поперечное сечение нмееы [c.255]

Однако при подачах, меньших оптимальной, в выходном сечении подвода часто возникают обратные токи, и в соответствии с условиями применения теоремы о среднем такое усреднение по сечен11Ю потока некорректно (нельзя выполнять операцию усреднения произведения функций, если хотя бы одна из них знакопеременна в интервале усреднения). Поэтому выделим из переменной по площади осевой составляющей скорости в выходном сечении подвода среднюю по площади скорость и представим эту составляющую в следующем виде [c.83]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Наличие определенной нормальной скорости распространения пламени, не зависящей от скоростей движения самого газа, приводит к установлению определенной формы фронта пламени при стационарном горении в движущемся потоке газа. Примером является горение газа, вытекающего из конца трубки (отверстия горелки). Если о есть средняя (по сечению трубки) скорость газа, то очевидно, что 0i5i = uS, где 5 — площадь поперечного сечения трубки, а Si — полная площадь поверхности фронта пламени. [c.665]

Средняя скорость потока в волнистых каналах рассчитывается по живому сечению с учетом перемычек между овалообразными выступами. Площадь перемычек, загромождающих живое сечение канала, составляет 25% этого сечения. [c.30]

По окончании зарядки аккумулятора 4 можно включать пресс на автоматический ход в молотовом режиме или же за несколько пробных ходов получить с помощью рычага 16 нужное усилие (энергию) прессования. При перемещении рычагом 16 золотника 15 углубление d перекрывается пояском золотника, а углубления е и / соединяются. При этом полость Д соединяется с полостью С через углубления ей/ переключателя подъема, углубление g, отверстие в золотнике 20 и углубление /, дроссель 9, углубления i и /. Это приводит к перемещению в среднее положение поршня двухштокового цилиндра 8 под действием правой пружины, а следовательно, и к переключению золотника 7 влево. При этом обратный клапан 6 срабатывает аналогично клапану 5. Теперь углубления Ь и с соединены, и жидкость от аккумулятора 4 и насоса 1 одновременно подается в полость рабочего цилиндра 12 и в полости подъемных цилиндров 10. Так как площадь плунжера рабочего цилиндра 12 больше суммарной площади подъемных цилиндров 10, то ползун 14 двигается вниз с ускорением (разряжается аккумулятор 4). Растет скорость потока через дроссель 9 и соответственно перепад давления на дросселе. Двухштоковый цилиндр 8 автомата реверса рассчитан на минимальный перепад давления при незначительных скоростях ползуна 14. Поэтому в начале хода вниз поршень двухштокового цилиндра 8 под действием минимального перепада давления передвинулся со среднего положения влево, сжав соответствующую пружину (жидкость из левой плунжерной полости переместилась в правую через обратный клапан 6). [c.68]

Осредненное течение жидкости теперь описывается средней скоростью и (объемный расход потока, деленный на площадь поперечного сечения), и, следовательно, конвективный перенос вещества, обусловленный осреднен-ным течением в направлении оси х, выражается членом Ud Aldx. Подразумевается также, что концентрация са представляет собой среднюю по всему поперечному сечению величину. В потоках со сдвигом, которые можно наблюдать в трубах ли открытых каналах, распределение скорости не является однородным. Разность продольного конвективного переноса вещества, который связан с действительным распределением скоростей, и переноса. вещества, который вычисляется по средней скорости, должна быть, следовательно, учтена диффузионным членом. Этот эффект известен как продольная дисперсия, и символ Ет используется, чтобы отличить коэффициент продольной дисперсии от коэффициента турбулентной диффузии Е . [c.455]

Для рек характерна смена по длине потока широких и узких, глу боких и мелких участков русла. При достаточно хорошей выраженности глубокие участки называют плесами, а мелкие — перекатами. В руслах часто имеются острова, излучины, осередки, побочни и другие крупные (макро) надводные и подводные формы. Все это приводит к непостоянству площади живого сечения и, следовательно, средней скорости потока по длине реки. Изменяется и уклон свободной поверхности. В период межени на плесовых участках средняя скорость и уклон свободной поверхности меньше, чем на перекатах. Таким образом, для рек характерно наличие сменяющих друг друга по длине реки участков с неравномерным движением (замедленным ли ускоренным). Если рассматриваются достаточно длинные участки, то в среднем в период между половодьями и паводками можно не учитывать неравномерность движения на отдельных участках. [c.360]

Напомним, что неравномерным движением воды называется такое движение, при котором площади живых сечений изменяются по длине потока, или по величине, или по форме. Соответственно изменяются средние скорости и характер распределения местных скоростей. Еслй изменения происходят достаточно медленно и постепенно, то движение воды называется плавно изменяющимся. В данной главе рассматрлвается именно этот случай, а потому в дальнейшем, говоря о неравномерном движении, будем иметь в виду плавно изменяющееся установившееся неравномерное движение воды в открытом русле. [c.235]

MoxpeijQ равномерное движение в открытых руслах, i.e. такое дви-жение, при котором гл бина, площадь живого сечения, средняя н местные скорости потока по длине его постоянны. При равномерном движении жидкости в открытом русле гидравлический i и пьезометрический J уклоны, а также уклон дна русла д равны между собой [c.67]

Среднюю скорость потока ш, м/с, определяют по тарировочному графику для каждого конкретного анемометра. Погрешность измерения, м/с, составляет для крыльчатого анемометра (0,06о1-4-0,1), для чашечного (0,0б1 + 0,3). Для определения анемометром средней скорости потока проходное сечение воздухопровода, так же как и при измерении напорными трубками, условно разбивают на ряд равновеликих площадей. В процессе измерения анемометр перемещают по сечению в намеченные точки с постоянной скоростью, равной 5—6 м/с. Продолжительность измерения скорости потока в каждой точке должна составлять 2—3 мин. В целях упрощения вычислений целесообразно это время сократить до 100 с, однако при этом измерение скорости в каждой точке следует проводить не менее 2 раз. Поле скоростей в воздухопроводе прямоугольного сечения снимают следующим образом [c.251]

Отскада ясно, что интеграл J dux дает постоянную в потоке среднюю скорость V, т. е. уравнение (11.42) представляет собой гидравлическое уравнение постоянства расхода. Это уравнение показывает, что при установившемся движении, несмотря на изменение средних скоростей и площадей живых сечений по длине потока, расход в нем остается постоянным. Из уравнения (11.42) вытекает следующая зависимость [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...