Оптические координаты

Для оценки световой энергии, проходящей через систему, часто используют числовую апертуру (ЧА). В параксиальном приближении она равна показателю преломления умноженному на половину угла конуса лучей, собираемых входным зрачком от точки О аксиального предмета. Аналогичную величину можно определить и в пространстве изображения. Используя значения волнового вектора, числовой апертуры и координат предмета у , о), положение точки можно охарактеризовать с помощью безразмерных величин, называемых оптическими координатами [c.142]

Аналогичные определения можно ввести и для пространства изображения, в котором числовую апертуру ЧА необходимо заменить на на ЧA = п /п )ЧА / 1М1, где М — поперечное увеличение. Если плоскости = О и = О ЯВЛЯЮТСЯ сопряженными, то легко показать, что модули оптических координат двух сопряженных точек, близких соответственно О и О, равны друг другу. [c.142]

Теперь удобно ввести оптические координаты v, и, определяемые выражениями [см. (2.15.28)] [c.303]

Для малых чисел Френеля 1) выражение (4.13.33) уже неприменимо. Ли и Вольф в 1984 г. показали, что несмотря на это симметричные относительно вращения поля все же могут быть представлены в виде интегралов, аналогичных (4.13.33). Для этого оптические координаты и и V нужно заменить на новые величины [c.308]

О равенстве испускания и поглощения света и отсутствии потерь на излучение говорят как о лучистом равновесии звезды. Из условия лучистого равновесия q = О следует, что дивергенция потока излучения div S также равна нулю. Полный поток излучения через сферическую поверхность любого радиуса г, inr S, постоянен и равен количеству энергии, выделяющейся в центре в единицу времени (S i/r ). Распределение температуры и плотности газа по радиусу звезды определяется путем совместного рассмотрения механического равновесия и переноса излучения. Однако при рассмотрении распределений в фотосфере задача в какой-то степени разделяется на два этапа. Распределение температуры по оптической координате можно найти только из рассмотрения переноса излучения, не зная распределения плотности по радиусу. Затем в случае необходимости можно перейти к распределению температуры по радиусу, привлекая условия механического равновесия и коэффициент поглощения света как функцию температуры и плотности. [c.137]

X новой координаты, дифференциал которой есть dy = dx f (q) и которая соответствует оптической координате, можно исключить из задачи вопрос о распределении плотности газа по а и искать распределения температуры и интенсивности излучения по этой, новой, оптической координате у. Система (2.81) — (2.83) полностью описывает эти распределения. Задача обладает одним произвольным параметром — потоком излучения. S, который в плоском случае Z ds [c.138]

Переходя к оптической координате, отсчитываемой от поверхности в глубь фотосферы [c.139]

В уравнениях (9.13), (9.14) удобно перейти к оптической координате т, которую будем отсчитывать от точки а = + оо, где газ прозрачен и / = оо (ось т направлена противоположно оси х) [c.498]

Рис. 9.18. Распределение температуры по оптической координате в волне охлаждения с = 5 т = 1670.

Для точного отсчета перемещений (координат) на станке имею 1ся специальные оптические устройства. Точность установки координатных размеров достигает 0,001 мм. [c.326]

Ввиду предположения об однородности среды и о том, что в каждом слое поглощается одна и та же часть падающей энергии, коэффициент, характеризующий поглощательную способность среды, не будет зависеть ни от координаты х, ни от интенсивности (линейное оптическое явление) следовательно, можно вывести его из-под знака интеграла как постоянную. Тогда получаем [c.280]

Мы можем использовать линзу или какой-либо более сложный оптический прибор и совместить фотопластинку с изображением 51 источника 5 (рис. 11.2). Благодаря таутохронизму оптических систем (см. 20) все части световой волны, проходящие через различные части линзы, приходят в изображение 5] с равными фазовыми сдвигами, и сведения о положении источника света определяются локализацией его изображения измерив положение изображения и зная свойства оптического прибора, можно вычислением определить координаты источника. Сказанное относится, очевидно, [c.235]

Если голограмму Фурье просветить плоской волной, то каждая элементарная решетка образует три плоские волны с порядками т = о, =п (см. 58). Можно сказать, следовательно, что каждая точка предмета порождает плоские волны (главное и дополнительное изображения), причем направление их распространения определяется координатой этой точки. Таким образом, в данном случае голографирование эквивалентно размещению предмета в фокальной плоскости некоторой оптической системы. Этот же вывод вытекает и из общих формул, полученных в предыдущем параграфе. Для [c.255]

Погрешность измерений Л голографическим методом складывается из погрешности при изготовлении голограммы. эталонной поверхности Л, и погрешности определения координат интерференционных полос по интерферограммам профиля контролируемых оптических. элементов б . Относительная погрешность измерений [c.103]

В отличие от фотопластинки, где на большой длине могут быть просмотрены только горизонтальные следы , а все наклонные выходят за пределы эмульсионного слоя, в эмульсионной камере наклонные следы, выйдя из данного слоя, продолжаются в соседнем, затем в следующем и т. д., пока частица не остановится или не выйдет за пределы эмульсионной камеры. Для того чтобы можно было быстро находить продолжения следов в соседних эмульсионных слоях, на все слои перед разборкой эмульсионной камеры наносится (при помощи рентгеновских лучей или оптическим методом) единая координатная прямоугольная сетка с расстояниями между линиями в несколько миллиметров. Таким образом, поиск продолжения следа в соседнем слое производится в определенном квадрате, расстояния от сторон которого могут быть измерены при помощи окулярной шкалы микроскопа. Если сопоставление следов в соседних слоях сделано правильно, то координаты конца следа в одном слое должны совпадать с координатами начала следа в соседнем слое. [c.591]

Поскольку внешнее электрическое поле является осью симметрии, то диэлектрическая проницаемость вдоль поля будет отличаться от диэлектрической проницаемости в перпендикулярном направлении. Но так как все направления, перпендикулярные к направлению поля, равноправны, то, выбрав оси координат вдоль поля (2) и в двух взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль луча у) и перпендикулярно к нему (х), получим три главных направления со значениями диэлектрической проницаемости и гх = у. Таким образом, эллипсоид Френеля в этом случае есть эллипсоид вращения и среда подобна одноосному кристаллу, причем направление электрического поля представляет собой оптическую ось. [c.67]

Полезно заметить, что оптическая координата V дается выражением у = 2тг(Л/ Л/у) / , где — число Френеля выходного зрачка, определенное в разд. 4.13.6, а — число Френеля, относящееся к диску в фокальной плоскости с нормализованным радиусом у, который наблюдается с выходного зрачка. Число Френеля диска Эйри примерно равно А эйри 0,36/Л/ .] Выражение, аналогичное (4.13.42), можно получить и для микроскопа, применяя рассмотренный выше метод к интегральному представлению [выражение (4.15.6)] изображения предмета, создаваемого на конечном расстоянии изопланатической оптической системой. Оставляя этот вывод читателю, который может воспользоваться несколькими учебниками, мы приведем лишь конечное выражение для предела разрешения микроскопа в плоскости предмета [c.312]

Рис. 5.19. Интенсивность поля на оптической оси вблизи фокуса линзы Тессара, вычисленная Фоке [24а] для трех апертур (1 2,8 1 4 1 5,6). Безразмерный параметр Д соответствует определенной в (4.13.21) оптической координате м, относящейся к расстоянию между фокусом бокового луча и параксиальным фокусом А = где —

Если длина пробега I известна как функция температуры и плотности газа, в окончательном решении легко с помощью уравнений (7.41) перейти от распределений различных величин по оптической координате к распределениям по х (при = onst оба типа профилей, очевидно, совпадают). В терминах оптической толщины уравнения переноса приобретают такой вид [c.412]

Решая это уравнение совместно с алгебраическим уравнением (7.50), найдем профили температуры, потока и плотности излучения в равновесной области зоны прогревания. Они должны быть сшиты с решением на переднем краю в неравновесной области в точке с температурой Т = Т , эффективно разграничиваюш ей обе области. Оптическую координату этой точки обозначим через Тк- После элементарного вычисления получим решение в неравновесной области, при т < Тк, 1 т [ > 1 т , [c.418]

В конце 3 отмечалось, что профиль температуры на нижнем краю тепловой волны совпадает с профилем температуры в прогревной зоне очень сильной ударной волны (в очень сильной ударной волне впереди скачка уплотнения вырывается язык прогрева лучистой теплопроводностью). В частности, на самом переднем краю тепловой волны излучение неравновесно за счет прострельных квантов и температура спадает до нуля по экспоненциальному закону в зависимости от оптической координаты. Это означает, что видимая яркость поверхности фронта тепловой волны совпадает с яркостью поверхности фронта очень сильной ударнох волны. В 4 гл. IX было показано, что эта предельная яркость в воздухе нормальной плотности соответствует эффективно температуре в видимой части спектра, примерно 17 000° К. Такова же эффективная температура [c.522]

АЭ-метод выступает как самостоятельный, если по его оценке, полученной на основании критериального анализа зарегистрированной АЭ-информации от источников-де(()ектов, состояние объекта признается удовлетворительным. В противном случае для окончательной оценки привлекаются дополнительные методы НК. Наибольшую надежность оценки дает применение АЭ-метода в комплексе с такими т )адици-онными методами, как визуально-оптический, капиллярный, магнитопорошковый, ультразвуковой, рентгеновский. Эффективность комплексного контроля в этом случае определяется тем, что в задачу АЭ-метода входит выявление АЭ-активных источников и определение их координат или зон их расположения, обеспечивающих многократную минимизацию объемов последующего контроля традиционными методами. Последние дополняют предварительную АЭ-оценку состояния объекта сведениями о геоме фических параметрах и степени опасности выявленных дефектов (размерах, форме, ориентации и глубине залегания). [c.264]

Термодииа иическая система называется гомогенной (однородной), если ее интенсивные свойства одинаковы во всех частях системы, и гетерогенной (неоднородной), если хотя бы некоторые из них в пределах системы изменяются скачком. Гомогенная система может быть анизотропной, т. е. иметь свойства, зависящие от направления, как, например, упругие или оптические константы многих монокристаллических тел. Непрерывными будем называть такие системы, свойства которых являются непрерывной функцией координат. Примером служит газ в силовом гравитационном поле давление, плотность и другие свойства такого газа зависят от расстояния до источника поля (см. 18). В дальнейшем под системой, если не оговорено специально, понимается гомогенная система. [c.12]

Изменим теперь форму условия задачи, не изменяя ее содержания. Вместо автомобиля будем рассматривать земной гнар, движущийся вокруг Солнца по своей орбите. Пусть на Землю под прямым углом к плоскости ее орбиты падает луч света от некоторой звезды. Пассажира автомобиля заменим астрономом-наблюдателем, направляющим на звезду свой телескоп. Неподвижную систему координат свяжем с Солнцем. Чтобы видеть в телескоп звезду, астроному придется наклонить оптическую ось телескопа в направлении хода луча света звезды относительно Земли под углом, определяемым формулой (а). Конечно, в этой формуле следует иод t i понимать скорость света в вакууме, а иод tij — скорость движения Земли по ее орбите. Если наблюдать за звездой на протяжении года, то, очевидно, астроному будет казаться, что положение звезды на небесной сфере будет изменяться, и за год она опишет на небесной сфере замкнутую кривую. Это явление относительного отклонения луча света, связанное с движением Земли по ее орбите, называется, как известно, аберрацией света. [c.138]

Что касается формул преобразования координат, то формулы Галилея считались вполне очевидными и оправданными опытом. Поэтому их без критики использовали и при построении электродинамики движущихся сред. Различие же в исходных предположениях относительно того, является ли эфир неподвижным или движущимся, привело к многообразным попыткам создания электродинамики движущихся сред. Крайнее и наиболее полное выражение различных точек зрения находит себе место в двух важнейщих, резко расходящихся теориях электродинамике Герца и электродинамике Лорентца. Как та, так и другая электродинамика, рассматривает все электромагнитные и оптические процессы как протекающие в заполняющем все пространство мировом эфире. Поэтому основным вопросом электродинамики движущихся сред являлся вопрос о влиянии движения тел на эфир. Ответ на этот вопрос мог дать только опыт. Точнее, исходя из определенных представлений о взаимоотношении движущегося вещества и эфира, следовало построить определенную теорию явления в движущихся средах и подвергнуть ее опытной проверке. [c.443]

Электродинамика (и оптика) движущихся сред, развитая Ло-рентцом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. Теория Лорентца означала очень крупный шаг вперед и разрешала большой круг вопросов, представлявших значительные теоретические трудности. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью V, свет распространяется со скоростью q + (1 — in )v, где l — скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [c.449]

В любом случае определение непрямолинейности подкрановых рельсов может осуществляться различными способами створных измерений (оптическими, струнными, лучевыми), способом измерения малых у1 лов или путем определения координат осевых точек рельсов. Непосредственные измерения ширины колеи контактным или механическим способом производят при помощи рулетки (если ширина колеи не превышает длины мерного прибора и доступна для измерений) или других приборов для механических измерений линейных величин, а косвенный метод предусматривает определение ширины колеи из линейно-угловых геодезических построений (способы ломаного базиса, микротриангуляции, четырехугольника). Нивелирование подкрановых рельсов выполнясггся геометрическим, тригонометрическим или гидростатическим методами. [c.10]

Методом последовательных приближений оптическую ось лазерного прибора совмещают с вертикальной плоскостью створа АВ. Для этого ла <ерный луч наводят на зеркало 5, вращая которое в вертикальной и горизонтальной плоскостях, направляют отраженный от зеркала луч на осевую вертикальную лгшию экрана, установленного на противоположном колесе крана перпендикулярно оси АВ. Затем, вращая зеркало 5 в вертикальной плоскости, направляют отраженный от него луч на экран 2. Если отраженный луч не попадает на вертикальную ось координат, то с помощью микромет-ренного винта столика прибор перемещают в сторону световой точки на экране на величину отклонения, и действия повторяют до тех пор, пока точка О не будет находиться на линии АВ. [c.114]

Приводят луч лазера в горизонтальное положение и направляют его на зеркало 6, параллельное опорной пластине 3. Для этого зеркало б поднимают или опускают на уровень оптической оси. Отраженный от <еркала б луч попадает на экран 2 и дает на нем световую точку. Измерив координаты I л h этой точки (расстояния от О до световой точки соответственно по горизонтали и вертикали), вычисляют по формуле (89) перекос колеса

горизонтальной плоскости и угол q>, отклонения его от вертикальной плоскости, подставляя в формулу (89) координаты / или Л, в которой Л - расстояние от зеркала б до экрана 2 (измеряют рулеткой). [c.114]

Смотреть страницы где упоминается термин Оптические координаты : [c.210] [c.214] [c.321] [c.321] [c.322] [c.327] [c.329] [c.364] [c.422] [c.141] [c.473] [c.414] [c.440] [c.255] [c.447] [c.60] [c.826] [c.53] [c.334] [c.176] [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...