Тяжелого атома метод

Радиометрический метод [70] основан на использовании ингибиторов, меченных соответствующими радиоактивными изотопами, например , Н, З , а также тяжелыми атомами О, Н , О . Величина адсорбции и степень заполнения оцениваются либо по увеличению радиоактивности электрода, либо по уменьшению радиоактивности раствора. Эти величины измеряются разными способами с использованием ячеек различной конструкции, и каждый из них имеет свои достоинства и недостатки, но в целом, по оценке авторитетных источников, радиометрический метод определения адсорбции хотя и является прямым методом, но пока не более надежен, чем три описанных выше косвенных метода. [c.28]

Линий, как линии водорода, которые обладают эффектом Штарка первого порядка. Таким образом, у дуг, содержащих водород, измерение уширения линии весьма хорошо можно использовать в качестве способа определения п [Л. 18 и 32]. У более тяжелых атомов наблюдается квадратичный эффект Штарка, и уширение линий здесь значительно меньше. Однако этот метод был все же использован для определения п в ртутной дуге [Л. 33]. В этом случае, правда, требуются своеобразные приемы, причем необходимо предусмотреть, чтобы эффект, создаваемый заряженными частицами, не затемнялся другими сходными явлениями, например допплеровским уширением линий или уширением под действием давления, обусловленным столкновениями между излучающими и нейтральными атомами. [c.31]

Величина / рассчитана методом самосогласованного поля. Для тяжелых атомов (2= 15- -100) интенсивность комптоновского рассеяния рассчитывается по соотношению [c.804]

В качестве зонда для прощупывания атома Резерфорд выбрал а-частицы, т. е. быстро летящие ионы гелия с атомным весом 4 и двойным элементарным зарядом, выделяющиеся при радиоактивном распаде сложных атомов. Так как а-частицы представляют собой сравнительно тяжелые частицы (атомный вес их равен 4, т. е. масса 6,65 10 г), летящие с большой скоростью (до /l5 скорости света), то кинетическая энергия отдельных а-частиц весьма значительна. Это делает возможным непосредственное наблюдение на опыте отдельных а-частиц. Действительно, существует несколько методов таких наблюдений. Простейшим из них является метод сцинтилляций, основанный на способности а-частицы при ударе о фосфоресцирующий экран вызывать вспышку, достаточно яркую для наблюдения при помощи лупы. Можно также непосредственно наблюдать путь а-частицы в виде узкого пучка тумана в камере Вильсона. [c.719]

Гораздо более точным является метод изучения электронов, возникающих в результате фотоэффекта, при котором энергия электронов однозначно определяется энергией у-кванта (и энергией связи электрона в атоме). В этом методе в качестве источника фотоэлектронов используются тонкие фольги из тяжелых веществ (например, свинца), для которых особенно велика вероятность фотоэффекта. При этом одновременно возникают и комптоновские электроны, однако их энергия значительно меньше, поэтому оба эффекта могут быть легко разделены. [c.169]

Основная проблема, связанная с реакцией ядерного синтеза, состоит в разработке технологии, способной удерживать газ заряженных частиц, плазму при температуре порядка многих миллионов градусов в течение довольно длительного времени для того, чтобы высвободить нужное количество энергии, в то время как плазма находится в изолированном состоянии. Известны два способа, с помощью которых управляют этим процессом метод магнитных полей и метод удерживания атомов тяжелого водорода с помощью мощных лазеров. Первый метод имеет несколько вариаций, из которых наиболее известна токамак [слово тока-мак составлено из первых слогов русских слов тороидальный (то), камера (ка) и магнитный (мак)]. Этот метод представляет собой наиболее легкий путь осуществления ядерного синтеза, в котором участвуют дейтерий и тритий и который протекает в удерживаемой с помощью магнитных полей плазме при температуре более 100 млн. °С. Конечными продуктами реакции синтеза являются ионы гелия (Не ) и нейтроны. Около 80% высвобождаемой в результате синтеза энергии приходится на нейтроны. Высокая кинетическая энергия этих частиц должна быть преобразована в тепло и использована для расширенного. воспроизводства трития путем абсорбции энергии в слое лития. Системы переноса тепла и преобразования в тепло, которые являются следующей ступенью, аналогичны используемым в ядерных реакторах деления. При осуществлении второго метода лазерный луч направляют на скопление атомов дейтерия-трития с разных [c.230]

Сторонние проникающие частицы и образованные ими каскады, кроме того, создают локальную ионизацию, что влияет на те процессы в изоляторах и проводниках, которые зависят от зарядового состояния — отжиг, диффузию, образование вакансионных кластеров и центров окраски. Следовательно, для того чтобы успешно проводить исследования изменений свойств реакторных материалов под облучением и находить пути к минимизации этих изменений, прежде всего необходимо знать, как тяжелая частица отдает свою энергию, двигаясь в веществе. В частности, нужно обладать теоретическими и экспериментальными методами определения распределения пробегов проникающих ионов и энергии, вложенной в движение атомов материала — мишени, поскольку именно этими величинами определяется концентрационный профиль точечных дефектов. Мы остановимся здесь на кинетическом подходе к описанию каскадов [25—30], в основу которого положены методы, развитые в теории переноса нейтронов, поскольку, во-первых, с помощью этого подхода в настоящее время разработаны программы расчета с необходимой (10—15%) точностью концентрационных профилей радиационных повреждений [31, 32) и, во-вторых, он далеко не исчерпал себя как в смысле повышения точности, так и в смысле увеличения композиционной сложности материалов, доступных исследованию. Дополненный расчетами спектров ПВА, образованных различными [c.46]

В начале внедрения масс-спектрометрического метода им пользовались преимущественно для измерения изотопной распространенности элементов. Для тяжелых элементов с малым различием по массам между изотопами эффект фракционирования не учитывался из-за пренебрежимо малой его величины. Для легких элементов, у которых относительная разность масс между изотопами велика и эффект фракционирования значителен, применяли способ определения изотопной распространенности на ионах тяжелых молекул летучих соединений, в состав которых входят атомы легких элементов. Например, изотопы водорода и углерода удобно анализировать на молекулярных ионах тяжелых углеводородных, соединений, кислорода — на ионах СОг и ЗОа и др. [c.74]

Как видно из таблицы, отношение масс атомов изотопов при увеличении атомного номера резко падает, но разность масс даже возрастает. Отсюда возникло предположение, что метод центрифугирования должен быть особенно рационален для разделения изотопов тяжелых элементов. [c.117]

Разрешающая способность и контрастность, обеспечиваемые микроскопом, могут быть существенно повышены, если использовать не электронные, а ионные пучки. При этом значительно снижаются дифракционные искажения, поскольку длина волны де Бройля для более тяжелых, чем электроны, частиц меньше. Идея метода заключается в ионизации находящихся в камере микроскопа легких атомов (Н, Не) на поверхности образца, который изготовлен в виде острия с очень малым радиусом закругления (-10 нм). Возникающие в сильных электрических полях (до 10 Всм ) ионы разгоняются полем [c.123]

Разделение изотопов. В 1973 г. появились сообщения об использовании монохроматического лазерного излучения для разделения изотопов. Проблема очень важна. Изотопы отдельных атомов находят самое щирокое применение. Но выделение отдельных изотопов из смеси, реально существующей в природе,— дело крайне сложное, трудоемкое и дорогое. Химическими средствами разделить атомы, обладающие разной массой, вообще невозможно. Обычные методы разделения изотопов основаны на различной скорости диффузии через пористую перегородку легких и тяжелых частиц. При этом происходит первоначальное обогащение газа нужным изотопом. Затем процесс многократно повторяется. [c.110]

В противоположность электронографическому методу образцы для нейтронографических исследований из-за малого эффективного сечения атома при рассеянии нейтронов должны иметь толщину по крайней мере несколько миллиметров. Интересно отметить некоторые возможности нейтронографии, когда практически бессилен и рентгенографический, и электронографический методы. С помощью нейтронной дифракции можно устанавливать в кристалле взаимное расположение атомов, принадлежащих соседним элементам по периодической системе, определять расположение очень легких атомов в соединениях, содержащих тяжелые атомы. Методами нейтронографии определено расположение атомов водо- [c.65]

Металлокерамические твердые сплавы 2—172 Металлокерамические тяжелые сплавы 2—174 Металлокерамические фильтры 2—175 Металлокерамические электрощетки 2—176 Металлокерамический шликер 3—458 Металлопластические магниты 2—171, 172 Металлургические процессы, меченых атомов метод исследования 2—204 Металлы, газовая коррозия 1—217 [c.509]

Не так давно Кендрью и его сотрудники [54, 55] успешно синтезировали структуру кристаллов, используя электронную вычислительную машину для осуществления преобразования по Фурье рентгеновской дифракционной картины. Такой подход возможен там, где удается использовать метод тяжелых атомов или изоморфного замещения, например в кристаллах протеина, таких, как молекулах миоглобина [56]. Несмотря на все это, рентгеновская микроскопия в ее современной форме имеет ограниченное применение из-за трудностей нахождения фаз в различных точках обратной кристаллической решетки как в методе Кендрью, так и методе Бюргера и Брэгга. [c.174]

Реже для исследования зернограничной сегрегации применяют метод спектроскопии обратного рассеяния ионов [31, 272]. В этом случае пучок ионов или с энергией 2 МэВ, полученный в ускорителе Ван де Граафа, ударяет в поверхность межзеренного излома. Часть ионов, проникших в приповерхностный слой, испытывает обратное рассеяние на атомах образца. При заданном угле рассеяния энергия рассеянных ионов связана с массой рассеивающих атомов чем больше масса, тем выше энергия. Приме> ение этого метода ограничено тем, что он позволяет с удовлетворительной чувствительностью определять сегрегацию только тех элементов, атомы которых тяжелее атомов матрицы. Кроме тогр, его разрешение по глубине (с 100 атомных слоев) значительнохуже чем у методов фотоэлектронной и Оже-спектроскопии. Однако метод спектроскопии обратного рассеяния ионов имеет и свои преимущества он прямо, без какого-либо пересчета и без использования эталонов, дает количественные результаты его чувствительность для тьжелых элементов (например, сурьмы в железе) даже выше, чем в случае Оже-спектроскопии большая глубина проникновения обладающих высокой энергией ( 2 МэВ) первичных ионов в поверхностный слой образца позволяет проводить прямой анализ зернограничной сегрегации на глубинах более нескольких первых атомных слоев без каких-либо опасений по поводу загрязнения анализируемой поверхности остаточными газами. Следовательно, проведение анализа этим методом не требует ни разрушения образца в камере спектрометра, ни поддержания сверхвысокого вакуума. Метод спектроскопии обратного рассеяния ионов с успехом применен в серии работ [31, 276], посвященных изучению зернограничной сегрегации сурьмы в марганцовистых сталях. [c.33]

Среди многих других методов важноз место занимает класс методов, в которых используются специально подобранные или специально приготовленные кристаллы. Если в элементарной ячейке находится одйн или более тяжелых атомов то именно они будут давать основной вклад в знаки структурных амплитуд. Следовательно, если найти положения тяжелых атомов (например, путем идентификации векторов, связывающих тяжелые атомы на синтезе Паттерсона), то это позволит определить достаточное количество знаков структурных амплитуд для построения первой пробной мод ейй ст р у кту ры. [c.142]

Тепловое возбуждение в газе приводит к уширению линий, вследствие чего полуширина линии оказывается пропорциональной YTIm, где т — атомный вес элемента. Для высоких температур и не очень тяжелых атомов полуширину линии легко измерить. Таким образом, допплеровское уширение дает удобный метод для измерения температур этот метод особенно ценен при измерении кинетической температуры, которая спектроскопически не может быть непосредственно измерена никаким иным способом. [c.300]

Связь расположения атомов в структуре с ф-цией межатомных расстояний видна из рис. 2, а, б, г, д, е теоретич. векторная модель, построенная по координатам атомов, отлично совпадает с экспериментальной. Анализ / 2-рядов облегчается в присутствии тяжелого атома для изоморфного замещения. Из / 2-рядов часто удается получить пробную модель структуры. Последующий процесс работы над такой моделью очень близок к методу проб и ошибок и сводится к уточнетп1ЯМ модели по рядам электронной плотности. Широко распространены сечения трехмерного синтеза / 2-ряда типа сечений Харкера, использующих симметрию кристалла, ф-ции мипимализации и т. д. [5, 6]. Проблема фаз длЯ центросимметричного кристалла сводится к определению знаков Р и ее можпо решить, применяя неравенства, связывающие амплитуды разных отражений (например, неравенства Харкера — Каспера [6]) или же на основе некоторых статистич. соотношений между амплитудами. Имеются различные модификации этих методов, ноль-зующихся более сильными неравенствами или — при статистич. определениях знаков — соотношениями между знаками структурных амплитуд, следующими из пространств, группы. После нахождения достаточного количества знаков у структурных амплитуд 2-я стадия исследования проводится методом рядов Фурье. [c.431]

Атомы дейтерия присутствуют в обыкновенной воде в составе молекул тяжелой воды, т. е. молекул воды, в которых атомы водорода замещены атомами дейтерия. Пропорция атомов дейтерия в обыкновенной воде небольшая примерно один атом дейтерия приходится на пят1> с половиной тысяч атомов водорода. Поэтому линии излучения дейтерия по сравнению с линиями излучения водорода очень слабы. По сдвигу этих линий можно вычислить массу изотопов, а по интенсивности линий сделать заключение о концентрацшт изотопов. Этот метод анализа изотопного состава веществ по изотопическому сдвигу линий излучения широко используется в практике. - [c.91]

Под действием рентгеновского излучения возникает эмиссия электронов внутренних оболочек (фотоэффект). Кинетическая энергия этих электронов равна разнице между энергией падающего фотона и энергией связи. Они, следовательно, характеризуют атомы и их валентное состояние. С помощью спектрометра определяется зависимость числа этих электронов от их кинетической энергии. Такой метод получил название рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФЭС), или ЭСХА, поскольку в основном он применяется для химической идентификации поверхностных компонентов и позволяет определять все элементы тяжелее гелия. В этом отношении он весьма близок к ОЭС высокого разрешения, отличаясь лишь тем, что вместо электронов поверхность зондируют рентгеновскими фотонами. Рентгеновское излучение обладает более высокой проникающей способностью, однако в диапазоне энергий, которым пользуется метод ЭСХА (несколько килоэлектронвольт), разрешение по глубине примерно такое же, как в методе ОЭС (см. рис. 10.5), и составляет 0,3—3,0 нм, хотя нижний предел редко бывает меньше 2,0 нм. [c.121]

Имплантация атомами отдачи и ионное перемешивание. Эти методы являются разновидностями ионной имплантации и основаны на том, что эффект изменения свойств связан с внедрением не первичных высокоэнергетических ионов в легируемый материал, а атомов отдачи, например, из тонкой пленки, предварительно нанесенной на обрабатываемое изделие. В результате возможно для получения различных сплавов пользоваться одним и тем же источником и сортом ионов, например тяжелым инертным газом. Эффективное легирование и перемешивание достигаются при более низких дозах и энергиях, чем в методе прямой импланта ии. Существенный недостаток имплантации атомами отдачи—распыление поверхностной пленки при бомбардировке преодолевается с развитием метода динамического перемешивания, когда поверхность одновремеико подвергается воздействию пучка ионов [c.76]

В книге затронут весьма широкий круг вопросов. Сначала дается сжатое изложение истории развития наших представлений о строении вещества и особенно интересно рассказывается о постепенном проникновении науки в мир атома открытие радиоактивности, познание строения атома и, наконец, формирование обширной области науки — ядерной физики. Затем в обш,едоступной форме излагаются современные методы изучения ядерных реакций, получение частиц большой энергии для бомбардировки атомного ядра и вопросы, связанные с делением тяжелых ядер, в конце концов приведших к осуществлению цепной реакции. Открытие цепной реакции явилось основой для построения ядерных реакторов и создания атомной бомбы. В наглядной форме описываются конструкции ядерных реакторов, а также основные принципы действия атомных и водородных бомб. Много места автор уделяет описанию разнообразных применений атомной энергии в мирных целях и их перспективам в будущем (электростанции на ядерном горючем, ракетные двигатели, метод меченых атомов, биологическое и медицинское использование ядерных излучений и т. д.). [c.3]

Химическая почтинеразличимость изотопов. В качестве одного из основных результатов начальной стадии радиохимических исследований было установлено то обстоятельство, что в высоком приближении все изотопы данного элемента ведут себя химически одинаково, т. е. что химические свойства определенного типа ядер не зависят от их массового числа А, а зависят только от параметра, постоянного для каждого семейства изотопов (ядерного заряда или атомного номера Z). Только у самых легких элементов хилтические свойства заметным образом зависят от А. Для средних и тяжелых элементов обнаружение различий такого рода превосходит точность обычных химических или радиохимических методов. Незначительность этих эффектов совершенно естественна с точки зрения модели атома Бора—Резерфорда. [c.9]

Ю. И. Ремнев (1958, 1959) рассмотрел связь между напряжениями и малыми деформациями в кристаллическом твердом теле при объемном расширении, вызванном облучением тяжелыми частицами, и предлояшл ряд гипотез, позволяющих определить это расширение. Было рассмотрено нейтронное облучение, так как бомбардирующий нейтрон, проходя через кристаллическую решетку, не взаимодействует с атомами кулоновыми силами и производит наибольшее нарушение. Предполагается, что в результате облучения механические свойства материала (модуль Юнга, предел текучести и т. д.) могут меняться, а изотропия материала не нарушается. А. А. Ильюшин и П. М. Огибалов (1960) предложили методы расчета прочности оболочек толстостенного цилиндра и полого шара. Как и в работах Ю. И. Ремнева, здесь принимается, что падение потока нейтронов пропорционально энергии и толщине слоя, а свойства тела в данной точке зависят от дозы облучения в этой точке. [c.466]

К числу деструктивных методов можно отнести термический и каталитический крекинг и ряд других. При крекинг-процессе тяжелые молекулы углеводородов расщепляются на более легкие, содержащие меньшее количество атомов. Так, например, при крекировании гексадекана С16Н34 происходят следующие изменения [c.75]

Теория С, а. разработана в различной степени для различных процессов (см. Рассеяния теория). Для неунругих столкновений электронов с атомами развиты различные методы, позволяющие с достаточной точностью определять зависимость о от скорости электронов с помощью вычислит, машин. Нз С. а. тяжелых частиц в наиб, стенени разработана теория резонансной перезарядки. Неупругие а. (гл. обр. ионизация) исследуют приближепиыми квазпклассич. методами, в к-рых кинематика частиц рассматривается с точки зрения классич. механики, а изменения электронного состояния определяются кваптовомехапи-чески. [c.88]

ЭЛЕКТРОНОГРАФИЯ — метод исследования строения вещества, основанный на дифракции электронов. Особенности этого метода по сравнению с ])ентгенографией и нейтронографией 1) значительно более сильное (иа неск. порядков величины) взаимодействие электропов с веществом, в силу чего на просвет можно исследовать препараты толщиной Ю —10 см. При съемках на отражение глубина проникновения электронов в вещество 30—50 А. При исследовании строения молекул объектом является струя пара при низком давлении (неск. десятков м.и рт. ст.). 2) Возможность определять (значительно проще, чем в нейтронографии) положение легких атомов в присутствии более тяжелых (Н в присутствии В, С, N и т. д. N в присутствии Ге, С, У). [c.508]

Необходимая скорость может быть сообщена излучающему ядру, напр, механич. путем (центрифугой). Именно таким способом в 1950 г. Н. Муну (1) впервые удалось наблюдать Р. р. г.-л. Заметного перекрытия линий испускания и поглощения можно достичь, нагревая нсточник до темн-р 1000° С. Перекрытие линий в этом случае нроисходит благодаря увеличению тепловой доплеровской ширины линии испускания. Оба этих метода ограничены областью тяжелых ядер и относительно мягких у-переходов, что о()ъяс-няется технич. трудностями при достижении высоких скоростей или темп-р. От этого недостатка свободен метод каскадных переходов, в к-ром необходимая скорость сообщается излучающему ядру за счет отдачи от излучений, предшествующих испусканию у-кванта, резонансное рассеяние к-рого исследуется. При этом ядрам могут быть сообщены очень высокие скорости п условие резонанса может быть осуществлено в случае больших энергий отдачи (т. е. даже для легких ядер и жестких у-переходов). Необходимо только, чтобы время жизни возбужденного состояния ядра было короче среднего времени свободного пробега атомов отдачи в веществе источника поэтому метод каскадных переходов обычно требует н])име-нения газообразных источников. На рис. 1 приведена схема экспериментальной установки для наблюдения Р. р. г.-л. тепловым методом или методом каскадных переходов. Один из результатов эксперимента, [c.400]

Сильно зазубренные точки на поверхности, повидимому,, особенно чувствительны даже после достаточно продолжительного действия воздуха, чтобы сделать коррозию на гладкой части маловероятной. Простые расчеты на основании удельных весов металлов и их окисей показывают, что, когда тяжелый металл окисляется с поверхности, окисная пленка должна была бы при отсутствии сжатия занимать больший объем, чем образовавший ее металл. Таким образом окисление металла in situ должно дать пленку с боковым сжатие м. Атомы будут в неестественной близости друг к другу в направлении, параллельном поверхности. Это боковое сжатие иллюстрируется сморщиванием или расширением пленок в момент снятия их на окисленном цинке величина бокового сжатия установлена Финчем и Кворелом , которые применяли элек-тронно-диффракционный метод. Такое боковое сжатие должно сделать оболочку менее проницаемой. Но сжатие параллельно поверхности компенсируется расширением в направлении, перпендикулярном к поверхности. В месте изгиба местное окисление металла будет действовать на атомы в радиальном от центра направлении, так что они раздвинутся по более длинному фронту, и боковое давление будет в таких точках, меньше, чем на плоской поверхности. Таким образом защитный характер пленки будет слабее на зазубренных местах и [c.95]

В общей физике Кои и Пейн [1967] использовали сочетание метода многих масштабов и метода сращивания асимптотических разложений для решения уравнения Фоккера—Планка, которое описывает реакцию самовозбуждающихся осцилляторов на случайные возбуждения. Браун [1967] разработал стохастическую теорию диссоциации и рекомбинации двухатомных молекул. Рамнат [1970а] получил приближение к модели Томаса —Ферми в атомной физике и рассмотрел класс нелинейных дифференциальных уравнений, возникающих в астрофизике [1971]. Мейер [1971] исследовал рэлеевское рассеяние лазерного луча на тяжелом релятивистском атоме с двумя уровнями энергии Нинхус [1970] изучал броуновское движение с вращательной степенью свободы. [c.253]

Следует отметить, что процентное содержание атомов углерода в нафтено])ых- кольцах этих углеводородов, несомненно, несколько завышено, так как расчет велся по методу Дипсли и Карлтона. Это замечание относится и к тяжелым ароматическим углеводородам фракций 350—450° и выше 450°. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...