Фронт волны пологий

Соответствующее исследование полученных уравнений показывает, что в случае положительной волны (рис. 9-30,а и 6) лоб волны об практически можно принимать вертикальным, как показано на чертеже. Что касается отрицательной волны (рис. 9-30,в и г), то здесь лоб волны аб оказывается достаточно пологим, причем в различных точках линии аб имеем разную скорость, которую обозначим через с. Для этих отрицательных волн под скоростью с (скорость движения фронта волны) следует понимать среднюю величину из скоростей с, относящихся к разным точкам линии аб. [c.374]

С течением времени, по мере расширения фронта волн, их амплитудное значение падает, и профиль становится более пологим. В связи с этим уменьшается и вклад высокочастотных форм в общую форму движения оболочки. [c.117]

Волна давления, распространяясь во втором отсеке трубы, превращается в ударную волну с крутым передним фронтом и пологим спадом давления за фронтом. Давление спадает тем медленнее, чем больше объем первого отсека трубы. Давление непосредственно за фронтом связано со скоростью распространения ударной волны соотношением [c.369]

Различают фронт волны, отделяющий жидкость, участвующую в волновом движении, от невозмущенной жидкости или от другой волны, и тело волны. В пределах тела волны гидравлические элементы потока изменяются медленно. В призматическом русле при отсутствии пойм и других особенностей рельефа фронт волны перемещается с волновой скоростью. При наличии пойм, крупных староречий и других понижений местности, где может аккумулироваться часть воды, скорость перемещения фронта может быть меньше волновой скорости. Положительные волны отличаются крутым фронтом, а отрицательные волны имеют пологий фронт. [c.369]

На втором этапе, когда решение становится разрывным, его получают с помощью сшивания формул, описывающих структуру фронта и пологих участков профиля. Фронт стационарной ударной волны можно определить как решение стационарной (не содержащей производных по х) части уравнения (II.1.10). Последнее принимает вид [c.48]

Рис. 11.2. Результирующий профиль одного периода искаженной синусоиды (штриховая кривая) как результат сшивания стационарного решения (II.2.9), определяющего структуру фронта, с пологими участками профиля пилообразной волны.

Так как, кроме того, этот член порождает (неподвижные) затухающие вдоль осцилляции, то эти осцилляции и заполняют участок переднего фронта (на пологом заднем фронте волны малость градиентов позволяет пренебречь влиянием дисперсионных членов, поэтому там, в частности, не возникает и осцилляций). [c.207]

Участок бв волны называется лбом волны. Иногда этот участок свободной поверхности бывает крутым (даже вертикальным), причем в его районе возникает резко изменяющееся движение. Иногда же данный участок бывает пологим (см., например, рис. 9-27). Начертание лба волны в плане называют фронтом волны. [c.318]

Таким образом, пологая волна сжатия будет постепенно трансформироваться в крутую волну (рис. 175, в), на фронте которой будут иметь место резкие — скачком — изменения давления, плотности и температуры. [c.302]

Иижний знак относится к волне, идущей в направлении положительных х. Из (16) следует, что в этом случае положительные значения связаны с положительными значениями А, как и в приближенной теории 60 формула (20) показывает, однако, что скорость расиространения те.м больше, чем больше величина а. Таким образом, части волны, где плотность больше, беспрерывно набегают на части волны, гдо плотность меньше. Следовательно, если изобразить соотношение между а и а графически, то кривая А на рпс. 62 примет через некоторое время форму вида В ). Волна делается, так сказать, все более крутой с фронта п все более пологой с тыла, до тех пор пока не наступит момент, когда наклон фронта в какой-то точке станет бесконечным. Дальнейший анализ уже но имеет какого-либо реального смысла. [c.228]

В волне разрежения прямолинейные характеристики расходятся, в волне сжатия—сближаются. Соответственно профиль возмущения давления в волне разрежения становится со временем более пологим и градиент давления (и других газодинамических параметров) уменьшается. В волне сжатия крутизна фронта нарастает, возрастает по величине градиент давления (см. на рис. 2.7.3 профиль давления Ар(х, /1)). [c.176]

Следует отметить, что положительные волны характеризуются достаточно крутым фронтом, а отрицательные — пологим фронтом. [c.394]

Рассмотрим теперь ситуацию, когда плодовитость одинакова, ио различны радиусы индивидуальной активности. Из (8.2) следует, что волна в популяции с более подвижными особями распространяется быстрее и имеет более пологий фронт, чем в популяции с менее подвижными. [c.28]

Константа интегрирования выбиралась из условия л(0) = 1/2. Из выражения (10.2) следует, что с ростом к (убыванием С) волна становится более пологой. Другими словами, чем раньше (при более низких плотностях) проявляется кооперативный эффект, тем более крутой фронт имеет волна и с тем большей скоростью она распространяется. Волна в гиперболической популяции более полога, чем в логистической. [c.36]

Импульс может иметь пологую форму, напоминающую половину периода синусоидальной волны, или может иметь крутой передний фронт, после которого колебания постепенно затухают (фиг. 20). Эта форма импульса является весьма распространенной. [c.39]

Аналогично выражение С,е е"- - представляет собой волну отраженную от конца сгержня (х = I). Форма отраженной вол ны также представлена на фиг. J8. В фронт волны не станоиится более пологим, а потому стержень, который обладает свойствами, выраженными уравнением (5. 14с), называется пеискажаемым или недеформирующимся. [c.239]

Дальнейшее увеличение R приводит к нарушению синусоидального характера волн. Волны имеют вид наплыва с крутым фронтом и пологой тыльной стороной [3-10, 3-27]. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, нала-гаясь друг на друга, приводят к сложной трехмерной картине процесса. Поэтому полное и строгое теоретическое исследование волнового дви--жения наталкивается на большие трудности. При анализе процесса приходится ограничиваться его частной моделью. [c.57]

При расходах жидкости, превышающих некоторый вполне определенный для данной скорости газа предел, на поверхности пленки появляются длинноволновые возмущения с большой амплитудой, так называемые катящиеся (roll) или возмущающие (disturban es) волны. В отличие от мелкомасштабных возмущений катящиеся волны имеют форму колец, занимающих весь периметр канала [75, 179, 200, 209]. Профиль катящейся волны значительно отличается от правильной синусоидальной формы [75] — волна имеет крутой фронт и пологий скат (рис. 4). Детальное изучение фотоснимков движения пленки при дисперсно-кольцевом режиме течения показало, что срыв капель жидкости и унос их в ядро потока происходит только с гребней возмущающих волн [75, 138, 153, 167, 188]. Было установлено также, что чем больше расход жидкости в пленке превышает тем выше амплитуда возмущающих [c.193]

В соответствии с опытными данными на рис. 12,9 максимуму кривых бмакс(Нбпл) соответствуют трехмерные волны. Такие волны являются пологими, регулярными, каплевидными с приблизительно равными длинами в продольном и поперечном направлениях. По мере увеличения расхода жидкости в пленку трехмерные волны вытягиваются в направлении потока, причем на их поверхности возникает мелкая рябь , Шквальные волны занимают всю ширину канала и характеризуются меньшей регулярностью, значительно большей длиной, крутым фронтом и пологим скатом. Форма шквальных волн и характер изменения их вертикальных размеров свидетельствуют о том, что сила поверхностного напряжения в их формировании играет меньшую роль, чем для трехмерных волн. [c.335]

Качественная картина, тпример, подводного взрьша имеет следующий характер. Ударная волна детонации из взрывчатого вещества переходит в воду, распространяясь в ней в виде сферического фронта. Вслед за ней возбуждается более слабая переменная волна давления, связанная с пулыациями газового пузыря, образованного прод5гктами детонации (рис. 3.4). Здесь мы будем интересоваться главным образом головной волной, имеющей форму импульса с разрывным передним фронтом и пологим задним, близким к экспоненциальному р = р ехр(-г/т). Уже довольно давно бьши получены эмпирические формулы, определяющие параметры этого импульса в зависимости от расстояния г и от веса заряда С [Коул, 1950] [c.85]

Штеренлихта — Полад-заде для С 324 Эгли для /По 428 Фронт волны крутой 369 пологий 369 Функции сопряженные 565 Функция гармоническая 561 [c.632]

В этих экспериментах Такахаси [618] использовал деревянный лоток размером 200x150x30 см. Для моделирования подъема участка морского дна в центре дна лотка был установлен круглый поршень. Струя тонкого схмолистого порошка распылялась на поверхности воды и фотографировалась оптической системой, в результате чего фиксировалась форма волн. Было выполнено 45 экспериментов с различными сочетаниями глубины воды О, высоты подъема поршня 5 и скорости его движения. В итоге получены следующие результаты. Несмотря на образование нескольких прогрессивных волн, максимальную высоту имела первая из них. Передняя часть волнового цуга (фронт волны) имела скорость распространения, намного большую, чем скорость первого волнового гребня. Поэтому первая волна постепенно удлинялась, а передний склон фронта волны становился более пологим. Хотя качественно аналогичное изменение формы происходило и с другими частями волнового цуга, дисперсия не была там столь ярко выраженной. Длина волнового цуга в целом увеличивалась с пройденным расстоянием. В непосредственной близости от поршня первый волновой гребень [c.82]

У длинных нелинейных волн на мелкой воде скорость движения любой точки профиля растёт с высотой, поэтому вершина волны догоняет её подножие в результате крутизна переднего склона волны непрерывно увеличивается. Для относительно невысоких волн этот рост крутизны останавливает дисперсия, связанная с конечностью глубины водоёма такие волны описываются Кортевега—де Фриса уравнением. Стационарные волны на мелководье могут быть периодическими или уединёнными (см. Солитон), для них также существует критич. высота, при к-рой они обрушиваются. На распространение длинных волн существ, влияние оказывает рельеф дпа. Так, подходя к пологому берегу, волны резко тормозятся и обрушиваются (прибой) при входе волны из моря в русло реки возможно образование крутого пенящегося фронта — бора, продвигающегося вверх но роке в виде отвесной стены. Волны цунами в районе очага землетрясения, их возбуждаю- [c.332]

Результаты аналогичного расчета без использования искусственной вязкости представлены на серии графиков рис. 15. Характерно, что высокочастотные осцилляции практически исчезают после отражения ударной волны сжатия от свободной поверхности с переходом в интенсивную волну растяжения (см. рис. 15, г, 5), причем отраженные волны (см. рис. 14, д, 15, д) для вариантов расчетов с Искусственной вязкостью и без нее совпадают. Аналогичное распределение напряжений и скоростей имеет место при использовании более грубых и неравномерных оеток элементов. Такие расчеты проводились для разбиения на 100, 80, 40 и 20 элементов. На грубых сетках фронт ударной волны при использовании искусственной вязкости становится более пологим. Результаты расчетов аналогичны и с уменьшением шагов по времени. Формирование интенсивной волны растяжения (см. [c.126]

В проволоке. Как показано выше, в действительности этого не происходит, так как в конце удара вдоль проволоки распространяется волна разгрузки. Когда волна разгрузки достигает фронта пластической волны, она уменьшает амплитуду последней и отражается обратно к концу проволоки. Происходит ряд таких отражений, и в результате окончательное распределение пластических деформаций позади фронта пластической волны изображается гораздо более пологой кривой, чем в момент прекращения удара. Далее, надо ожидать, что кривая распределения деформаций по длине будет иметь ступенчатую форму, причем каждая ступень соответствует точке, в которой упругая волна разгрузки догоняет фронт пластической волны. Дюве нашел экспериментально, что распределение пластических деформаций на фронте пластической волны в действительности более полого, чем он ожидал, и последующие расчеты с учетом многократного отражения волн разгрузки дало лучшую согласованность с экспериментальными результатами. [c.163]

Косая расширяющаяся волна и волна сжатия. Если боковая стенка повернута на угол 0 от потока, то возникает косая расширяющаяся волна (рис. XXVII.57). Эта волна имеет более пологий фронт и ее глубины уменьшаются в секторной области, ограниченной прямыми — характеристиками ЛМ1 и AN или AM< , и ЛЛ/ г, наклоненными соответственно к первоначальному и конечному положениям боковой стенки под углами Pi и Рг- [c.590]

Откладывая вдоль осей значения и/и и шт и выполняя описанные выше построения, получим картину, изображенную на рисунке. Видно, что с увеличением пройденного волной расстояния передний фронт (обращенный по направлению движения) становится более крутым, а задний—более пологим. Похожая картина наблюдается для волн на поверхности моря при подходе их к берегу. На расстоянии 2=1 (X = дСр) передний фронт становится вертикальным —образуется разрыв или ударный фронт. При г > 1 профиль становится неоднозначным (появляется "перехлест"), т.е. решение в виде простой волны (2) на расстояниях не [c.131]

Отсюда видно, что при одинаковых радиусах индивидуальной активности волна в популяции с большей плодовитостью (большим г) распространяется с большей скоростью и имеет более крутой фронт. Любопытно, что в отличие от псевдоволны , чем более полога настоящая волна (больше И), тем меньше скорость ее распространения (при одинаковых/)). [c.27]

Маринеско приписывает воспламенение упомянутых веществ ударному действию звуковой волны. Основанием для этого может служить тот факт, что при большой силе звука мы имеем дело, как правило, с волнами конечной амплитуды, форма которых, т. е. распределение плотности и давления, не синусоидальна, а пилообразна, причем задние фронты всегда более пологи, а передние более круты. [c.528]

Исходные периодические, например синусоидальные плоские эву ковые волны с большой амплитудой, как было зкспериментально показано автором и как легко показать теоретически, переходят в конечном итоге в такие окачки уплотнения. Это связано с тем, что скорость звука с ростом температуры возрастает. Поэтому небольшое увеличение давления в местах повышенного давления, где температура за счет адиабатного сжатия увеличена, распространяется быстрее, чем в местах с пониженным давлением. В результате этого части волны с повышенным давлением догоняют участки разрежения, так что в конечном итоге головная часть волны превращается в крутой фронт давления со скачкам давления конечной высоты, в то время как хвостовая часть волны становится более пологой. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...