Рейнольдса критерий критическое

Как было установлено, характерным для гравитационного движения слоя фактором является число Фруда Кп.сл- На этой основе взамен эмпирического соотношения (9-52) было установлено существование критического значения критерия Фруда, определяющего границу пере.хода одного режима движения слоя в другой аналогично критическому числу Рейнольдса для однофазных сред [Л. 80, 89] [c.303]

Критическое значение критерия Рейнольдса. [c.426]

Пока число Рейнольдса мало, силы вязкости преобладают над силами инерции и всякие случайно возникающие в жидкости возмущения гасятся силами вязкости. При возрастании числа Рейнольдса до значения, называемого критическим, силы инерции становятся сопоставимыми с силами вязкости и наблюдается переход от,ламинарного режима течения к турбулентному. Например, для жидкости, текущей ио гладкой круглой трубе (в качестве линейного размера / которой взят ее диаметр), Ре -2300. При этом несущественно, за счет чего получается большое значение числа Рейнольдса возрастает ли оно при увеличении линейного размера I пли же скорости течения V, либо за счет малого значения кинематической вязкости. Поэтому число Рейнольдса может служить критерием механического подобия различных потоков. [c.146]

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при критическом значении критерия Рейнольдса. Опыт и теоретическое исследование показывают, что для тонкой пластинки такой переход имеет место примерно при [c.319]

Принимая по-прежнему для критического значения числа Рейнольдса независимо от формы живого сечения величину Re p = = 2300, находим, что для сечения любой формы критерием для суждения о характере режима движения является величина, рав-2300 [c.109]

Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. При движении жидкости вдоль плоской поверхности профиль распределения продольной скорости поперек потока изменяется по мере удаления от передней кромки пластины. Если скорость в ядре потока и о, то основное изменение ее происходит в пограничном слое толщиной б, где скорость уменьщается от vvo до и,. = О на поверхности пластины. Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Режим течения определяется критическим значением критерия Рейнольдса, нижний предел которого для ламинарного пограничного слоя равен Re p = 8 Ю , а при Re > 3 10 вдоль пластины устанавливается устойчивый турбулентный режим течения. При значениях 8 10 < Re < 3 10 режим течения — переходный (рис. 2.30). [c.170]

А какой же режим течения лучше Вопрос хотя и наивный, но в определенном смысле имеющий право на существование (ведь из определения критерия Рейнольдса следует, что, варьируя входящие в него величины в некоторых пределах, можно управлять и характером течения). Более того, предыдущий абзац, открывая чисто технические пути усмирения потока, наталкивает на мысль, имеет ли, кроме познавательного, какое-либо практическое значение попытка противостоять Рейнольдсу , т. е. не подчиняться требованию перехода к турбулентному режиму при значениях критерия, больших критического. [c.110]

Оценим возможную величину скольжения между начинающей расти капелькой конденсата и окружающим ее паром. В предыдущих параграфах отмечалось, что обычно наблюдаемым перенасыщениям пара в сопловых каналах соответствуют весьма малые размеры критических зародышей — их радиус составляет величину порядка 10 — —I T MM. При таких размерах критерий Рейнольдса, вычисленный по диаметру капельки, существенно меньше единицы, даже в условиях значительных скоростей скольжения. Например, для водяного пара при давлении 1 бар и радиусе капли S мм разности скоростей ш—ш/, = [c.135]

Экспериментально установленные зависимости критерия Рейнольдса на экономайзерном участке в трубках греющей батареи от коэффициента подачи воздуха и уровня рассола при различных значениях вакуума показывают, что в случае подсоса воздуха при всех значениях кажущегося уровня и вакуума происходит увеличение числа Рейнольдса с ростом коэффициента подачи воздуха, причем при возрастании а интенсивность увеличения числа Рейнольдса снижается, а при достижении некоторого критического значения прекращается. [c.169]

Краткое содержание. С помощью критерия, устанавливающего влияние основного потока (3, ) на образование возмущенного движения, можно рассчитать критическое число Рейнольдса. Для особых видов течения удалось найти зависимость между возмущенным ламинарным течением и турбулизированной формой течения. [c.181]

Рис. 1 показывает изменение Кз в ламинарном пограничном слое в зависимости от расстояния от стенки. На большом расстоянии от стенки его величина стремится к нулю, вблизи стенки — к бесконечности. Изменение знака наступает только для замедленного потока (кривая /). В ламинарном пограничном слое Kz весьма существенно зависит от расстояния от стенки. Критерий Кз имеет особое значение для проблемы устойчивости ламинарного пограничного слоя, так как оказывается, что при критическом значении числа Рейнольдса критическая зона для всех исследованных на сегодня плоских ламинарных пристеночных пограничных слоев лежит в интервале Кз== —5,52 0,47 [6]. Этот интервал установлен на основании обработки профилей скоростей [2, 3 и 5]. [c.185]

Свободная конвекция жидкости с данным числом Прандтля определяется критерием Грасгофа его аналогом в случае вынужденной конвекции служит число Рейнольдса. Критическое число Грасгофа G p, при котором внутри пограничного слоя начинают появляться волны малых возмущений, определялось из интерференционных фотографий [c.357]

Существуют и другие расчетные зависимости. Например, Хансеном [Л. 171] предложена формула для расчета критического размера капель, определяемого произведением критериев Вебера и Рейнольдса [c.68]

В качестве критерия режима течения используется число Рейнольдса Re. Результаты экспериментов показывают, что разрушение ламинарного режима в круглых трубах начинается приблизительно при Re = 2300. Это значение Re принято называть критическим числом Рейнольдса. Таким образом, при Re < 2300 существует устойчивое ламинарное течение. [c.30]

С. 174]. Если принять критическое значение критерия Рейнольдса для пластины, обтекаемой раствором, равным 5,0 10 [ 329], то окажется что скорость движения пластины является недостаточной для достижения этой величины. Следовательно, главной причиной турбулизации пограничного слоя является наличие систематических возмущений раствора на поверхности колеблющейся пластины. [c.101]

Критические значения критерия Рейнольдса при сверхзвуковом [c.184]

Изложены основы флуктуационной теории П. Пригожина, которая позволяет единообразно формулировать критерии потери устойчивости ( кризиса ) для макроскопических процессов, режимов или структур в областях, далеких от состояния равновесия. Рассмотрены критическая точка жидкости, возникновение пульсаций при одномерном и вращательно-поступательном течениях несжимаемой жидкости, кризис течения газа по трубе, переход ламинарного течения в турбулентное. Для последнего процесса даны оценки числа Рейнольдса в случаях обтекания плоской пластины и течения в цилиндрической трубе, согласующиеся с опытом. [c.119]

Это соотношение справедливо, если > 1 вплоть до образования разрыва. Расстояния образования разрыва по (3.51) показаны на рис. И. Естественно, есть существенное различие в величинах критических чисел Рейнольдса, при которых разрыв образуется в расходящихся и сходящихся волнах. Эти критерии несколько неопределенны, поскольку несколько неопределенно само понятие разрыва. [c.125]

Несмотря на проведение в последние годы большого числа исследований по переходу пограничного слоя, до сих пор не существует единой универсальной методики определения координат точки перехода. В связи с этим при выводе критерия перехода в настоящем методе были использованы опытные данные из работ [42, 43, 46, 49], где содержатся рекомендации по выбору зависимости критического числа Рейнольдса Re 5 от шероховатости и энтальпийного фактора. Эти данные показывают, в частности, что охлаждение обтекаемой поверхности смещает точку начала перехода вниз по потоку, что особенно заметно при низких температурных факторах in. < 0,4) [42, 43]. [c.128]

Теплоотдача жидкости в трубе зависит от режима движения. При входе жидкости в трубу на ее стенках образуется ламинарный пограничный слой, который по мере удаления от входа утолщается и на некотором расстоянии от него заполняет все сечение трубы. Так будет развиваться процесс движения, если величина критерия Рейнольдса для рассматриваемого случая меньше критической (гл. УП, 10). Процесс движения будет развиваться по-другому, если величина критерия Рейнольдса больше его критического значения. В этих условиях при входе жидкости в трубу на ее стенках образуется, так же как и в первом случае, ламинарный пограничный слой, который на некоторой длине от входа переходит в турбулентный. Последний будет утолщаться по мере удаления от входа до тех пор, пока не заполнит все сечение трубы. Однако у стенки трубы сохранится тонкий ламинарный слой жидкости. В этих двух случаях длина гидродинамического начального участка (гл. VII, 10) будет различной. Напомним, что для ламинарного режима движения жидкости в трубе можно определять из выражения = 0,03й-Ке, а для турбулентного 25 40 . [c.205]

Принимая по-прежнему для критического значения числа Рейнольдса независимо от формы живого сечения Кекр = 2300, находим, что для сечения любой формы критерием для суждения о характере режима движения является величина, равная 2300/4 = 575. Таким образом, если иЯ/у<575, режим ламинарный, если и/ /у>575, режим турбулентный. [c.100]

Переход ламинарного движения в турбулентное происходит при определенно скорости, называемой критической. Условия перехода лам парного движения в турбулентное определяются критерием (числом) Рейнольдса Ке, зависящим от гидравлического диаметра канала, по которому движется газ, скорост и вязкости газа [c.101]

Критерий Рейнольдса Re определяет наиболее важные свойства течения жидкости. Из гидравлики известно, что критическое значение числа Рейнольдса для круглых труб равно [c.111]

Представим себе, что в бунзе-новской горелке происходит процесс горения в ламинарном потоке. Начнем постепенно увеличивать число Рейнольдса, нанример, увеличивая скорость истечения газо-воздушной смеси из кратера горелки. Как только критерий Рейнольдса достигнет критического значения и поток перестанет быть ламинарным, произойдет резкое изменение характера процесса горения. Зона горения, имевшая форму резко очерченного конуса пламени, становится размытой, т. е. ее поверхность приобретает менее отчетливые очертания . [c.38]

На скорость распространения пламени влияет состояние потока, которое в свою очередь зависит не только от движения смеси со скоростями, при которых критерий Рейнольдса превышает критическое значение, но и от воздействия за-вихрителей (например, как показано на рис. 3-4,dj, турбулизаторов и т. п. Исследования Л. С. Казаченко показали, что Ur могут увеличиваться в 3—4 раза при постоянной скорости движения газовоздушной смеси, если степень турбулентности искусственно увеличивается от 1,7 до 15% р. 25]. [c.42]

Такие вычисления были проведены М. Лессеном (1950), их результаты показаны па фиг. 25. Две характерные особенности заслуживают внимания вЬ-первух, критическое числа Рейнольдса для неустойчивости очень невелико — около 20 во-вторых, вся нейтральная кривая лежит ниже линии а = ад, где — волновое число нейтрального возмущения в невязком предельном случае. В случае же пограничного слоя, находящегося под влиянием противонаправленного градиента давления, можно видеть, что для а = аз течение неустойчиво при больших, но конечных числах Рейнольдса [критерий Гейзенберга—см. Линь (1945) и ср. фиг. 23а]. Противо- [c.128]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

На участке до некоторого сечения В—В структура потока в пограничном слое соответствует ламинарному течению характерная эпюра скоростей на этом участке показана на рис. 5.8 (в сечении А—А). Правее сечения В—В устойчивость ламинарного течения нарушается, и оно постепенно переходит в турбулентное. Расстояние Хкр зависит главным образом от степени турбулентности невозмущенного потока и шероховатости твердой поверхности. Критерием перехода ламинарного режима в турбулентный принято считать число Рейнольдса Кекр = = UaoA кp/v. Порядок величины критического числа Рейнольдса находится в пределах 10 —10 . [c.244]

Критическое число Рейнольдса определяется экспериментально и зависит от большого числа различных факторов. Явление этого перехода изучалось Г. Хагеном (1839 г.), Д. И. Менделеевым (1880 г.), однако систематические исследования возникновения турбулентного течения с установлением критерия перехода были проведены О. Рейнольдсом в 1883 г. для потока в круглой трубе. Критерием перехода оказался установленный анализом единиц измерения комплекс ршс11 1, где w — осредненная по поперечному сечению скорость, ай — диаметр трубы. Последующими многочисленными исследованиями было установлено существование двух чисел Рейнольдса — верхнего и нижнего. Нижнее значение равно примерно 2300 если Ке=ршй/р, 2300, то устойчивость ламинарного течения невозможно нарушить никакими возмущениями. В качестве верхнего числа Рейнольдса обычно принимают значение Ре=10 000, при котором в трубах с технической шероховатостью устанавливается развитое турбулентное течение. Однако в гладких трубах с плавным входом и отсутствием возмущений удавалось затягивать ламинарный режим до значительно больших значений Ре. [c.357]

Таким образом, число Рейнольдса, помимо обычной роли гидродинамического критерия, является еще и безразмерной характеристикой интенсивности теплообмена. Экспериментальные данные показывают, что при конденсации неподвижного пара на вертикальной поверхности наиболее вероятное значение критического числа Рейнольдса следующее Рекр = 1600. [c.221]

I канала или обтекаемого тела. Теперь такой комплекс называется критерием или числом Рейнольдса и обозначается символом Re= = wllv. Переход ламинарного режима в турбулентный происходит при критическом значении этого критерия Кекр. Например, при движении жидкости в трубах Нёкр=а/кр /г=2-10 . [c.33]

При рабочей температуре плотность воздуха составит р= (1,29-273)/1123=0,314 кг/м вязкость ц=17,Ы0- Х X (1123/273) > = 46-10" н-с/м2 (это немногим более чем на 1 % отличается от табличных данных). Критерий Архимеда Аг=9,81(5-10-з)3-0,314(2200-0,314)/(46. 0 ) = = 4-10 . Критерий Рейнольдса, соответствующий скорости начала псевдоожнжения, Неи=4-10 /(1400-Ь5,221/4-10 ) = = 85, или первая критическая скорость Ыд = 2,5 м/с. [c.158]

Критерий Re называется колебательным числом Рейнольдса, в котором в качестве характерного размера выбирается толщина динамического пограничного слоя. Критическое значение Rejj p может быть использовано в качестве критерия, с помощью которого можно оценить область, в которой справедливы решения, полученные для высоких частот. [c.161]

Сопоставление коэффициентов теплоотдачи шероховатых и гладких труб показывает, что шероховатость не влияет на конвективный теплообмен при значении критерия (Gr-Pr)mrf примерно до 10 . Этот результат, если проводить аналогию между свободной ивы-нужденной конвекцией, согласуется с данными Нуннера [Л. 1551 для вынужденной конвекции, по которым шероховатость не сказывается на теплообмене при значениях критерия Рейнольдса Re , меньших некоторой критической величины (Re < 1000—3000). [c.73]

Таким образом, условия реламинаризации нельзя сформулировать в терминах локальных критериев типа (6.1). Необходимыми условиями этого процеса является условие уменьшения числа Рейнольдса (6.9), а также достаточная протяженность области действия градиента давления, чтобы в пределах этой области выполнилось условие Ке < 200. Попутно данный анализ показал, что решение уравнения для вязкости при Ке < 200 (критическое число Рейнольдса приблизительно 200-300) дает значение г/, т.е. уравнение для е поз- [c.561]

П. л. Капица показал, что в этом случае средняя толщина пленки оказывается меньше, чем вычисленная по формуле Нуссельта. Соответственно возрастает и коэффициент теплоотдачи. Соответствующий поправочный множитель к формуле Нуссельта является некоторой слабой функцией критериев Яе и Аг. Так, по опытам Н. В. Заьули в интервале чисел Re от 10 до 500 может быть введена зависимость а/ао 0,8 Re°- , где оо вычисляется по формуле (15.24). Несомненно, что сюда входит и эффект турбулизации. Практически можно ограничиться введением постоянного множителя порядка 1,2 в интервале чисел Re от 10 до 100 (см. иже о величине критического числа Рейнольдса для пленки конденсата). [c.353]

Проблему ламинарного отрывного пузыря можно кратко охарактеризовать следующим образом [44] пузырь образуется, когда число Рейнольдса пограничного слоя при отрыве превосходит некоторое критическое значение (критерий Тани [34], Оуэна и Кленфера 1361), давление, восстанавливаемое в процессе присоединения, меньше некоторого критического значения (критерий Крэбтри [30]). Условие течения, предшествующее срыву потока [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...