Центр гидродинамической реакции

Отклонение направления оседания от вертикали означает, что на падающую частицу действует боковая сила, приводящая к ее горизонтальному смещению. Дело еще более осложняется, если центр гидродинамической реакции (включающей и архимедову силу) не совпадает с центром масс частицы. В этом случае помимо трансляционного движения частица получает еще и вращение под действием возникающего момента сил ( кувыркание пули со смещенным центром масс). Для осесимметричных частиц это вращение заканчивается, когда конфигурация системы центр масс — центр реакции приобретает устойчивое положение центр масс впереди центра реакции. При этом стабилизируется и становится прямолинейной и траектория осаждения частицы. [c.73]

Существует единственная точка для всех тел, для которой сопряженный тензор симметричен. Эта точка называется центром реакции R. Если Сд — О, то точку R можно считать центром гидродинамических напряжений. Если такой центр существует, то тело, движущееся под действием силы тяжести, достигает установившегося состояния движения, когда оно движется поступательно без вращения. [c.185]

Как будет подробно рассмотрено в разд. 5.5, существует класс тел, для которых вследствие геометрической симметрии Сд = 0. В таких случаях, как это следует из (5.4.17), поступательное и вращательное движения не связаны и центр реакции совпадает с центром гидродинамических напряжений . Последний играет такую же роль, что и центр масс в динамике твердого тела, в том смысле, что гидродинамическая сила зависит только от мгновенной поступательной скорости R, а гидродинамический момент (относительно R) зависит только от мгновенной угловой скорости. Для таких тел закон преобразования Й (5.4.10) сводится к виду [c.204]

Гидродинамическая реакция, ее центр 201 [c.613]

Эти гидродинамические реакции можно привести к главному вектору / и главному моменту , относительно центра приведения сил [c.13]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

Нагретый газовый шар — звезда — излучает с поверхности. Потеря энергии восполняется энерговыделением за счет яд рных реакций, которые протекают в центральных областях звезды. Вещество в стационарных звездах неподвижно, никакого гидродинамического движения нет. Выделяющаяся в центре энергия переносится к периферии звезды только излучением и уходит в пространство в виде излучения. Поскольку в периферийных слоях ядерных реакций и энерговыделения нет, стационарность в них достигается благодаря полной компенсации испускания и поглощения света в каждом элементе объема потеря энергии вещества на излучение q равна нулю и температура в каждой точке неизменна во времени ). [c.137]

В отличие от трансляционного и ротационного тензоров, которые симметричны во всех точках, сопряженный тензор в общем случае не симметричен. Однако, как сейчас будет доказано, каждая частица имеет, независимо от ее формы, единственную присущую ей геометрическую точку, относительно которой сопря-женный тензор симметричен. Будем называть эту точку центром гидродинамической реакции (или более просто центром реакции) и обозначать символом R. [c.201]

Тензор S симметричен лишь в единственной для каждого тела точке О, называемой центром гидродинамической реакции. Этот тензор называется сопряженным тензором и характеризует перекрестную реакцию тела на участие в поступательном и вращательном движении (момент сопротивления при поступательном движении и силу сопротивления — при вращательном). Для тел с ортотропной, осевой и сферической симметрией сопряженный тензор является тождественно равным нулю. Однако его необходимо учитывать, например, для тел с геликоидальной симметрией (пропеллерообразных тел). [c.70]

Тела с постоянной плотностью (т. е. однородные тела) наиболее часто встречаются в практике. Для них центры масс и плавучести совпадают, так что = 0. Это значительно упрощает рассмотрение вопроса об ориентации тела. В частности, конечное расположение тела теперь определяется просто из условия параллельности Гдм и g. Однородное некосое тело будет поэтому ориентировано при падении так, чтобы линия, соединяющая его центр гидродинамических напряжений (т. е. центр реакции) и центр масс, была параллельна направлению силы тяжести. Из двух возможных направлений этой линии то направление, для которого [c.232]

Далее, при вращении произвольного некосого тела (т. е. такого, для которого значение сопряженного диадика обращается в нуль в центре реакции) вокруг любой оси, проходящей через его центр реакции, действующая на него полная гидродинамическая сила равна нулю, по крайней мере в неограниченной жидкости. Можно показать, что при этих условиях поле скоростей на больших расстояниях выражается в следующем общем виде [c.400]

На величину и характер распределения гидродинамических сил существенное влияние оказывает упругость погружающегося тёЛа. Учет взаимодействия между упругой конструкцией и жидкостью изменяет ускорение центра тяжести всей системы и характер реакции. [c.115]

Физическая сущность явления смещения положения максимальной скорости от центра канала объясняется различной реакцией, отличающейся по реофизическим свойствам слоев, на действие одинакового для них градиента гидродинамического давления. [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...