Общее звуковое поглощение

Для характеристики поглощающей способности отдельных тел вводится понятие общего звукового поглощения тела, которое определяется произведением площади тела на его коэффициент поглощения. Общее погло- [c.219]

Общее звуковое поглощение есть произведение коэффициента поглощения на площадь тела. Измеряется площадью абсолютно поглощающего тела, имеющего такое же поглощение. Поэтому за единицу общего звукового поглощения принимают квадратный метр открытого окна — открытое окно практически не отражает звука. [c.49]

Для характеристики поглощающей способности отдельных тел вводится понятие общего звукового поглощения тела, которое определяется произведением площади тела на его коэффициент поглощения. Общее поглощение измеряется площадью абсолютно поглощающего тела, имеющего такое же поглощение, как и данное. За единицу общего поглощения принимают квадратный метр открытого окна, так как отверстие в стене практически не отражает звука. Эта единица называется также сэбин ). [c.180]

Обратимые и необратимые процессы 160 Общее звуковое поглощение 180 Объем 102, 289, 294 — молярный 136 [c.332]

Для акустической настройки зала звукопоглощающая конструкция стен имеет выдвижной щит, который прикрывает пористый поглотитель звука. Превращая таким образом звукопоглощающие панели в звукоотражающие, можно изменять общее звуковое поглощение, соответственно жанру представления. [c.111]

Пример 3.9. Определить общее снижение шума АЬс.т в помещении агрегатного цеха, если до устройства звукопоглощающей отделки суммарное звуковое поглощение составляло 80 сэбин, а после устройства звукопоглощающей отделки—800 сэбин. [c.73]

Коэффициент звукопоглощения — отношение количества поглощенной звуковой энергии к общему количеству звуковой энергии, падающей на материал в единицу времени. Звукопоглощающими материалами принято называть такие, коэффициент звукопоглощения которых на средних частотах более 0,2. Коэффициент звукопоглощения зависит от пористости материала. [c.78]

Выражение (9.5.44) представляет собой общее условие Брэгга для многих случаев брэгговской дифракции. Условие (9.2.3) является частным случаем этого общего условия, когда 2 = ks md при поглощении фонона (приближающаяся звуковая волна / и j3, имеют противоположные знаки), или когда j3, = - 2 [c.374]

Звуковые волны затухают при распространении вдоль поглощающей поверхности. При этом чем больше коэффициент поглощения этой поверхности, тем большее затухание она вносит в распространяющуюся волну. В зависимости от частоты затухание растет с увеличением длины волны (уменьшением частоты). Например, при распространении звуковой волны касательно к поглощающей поверхности (например, публики) происходит Значительное затухание звука. Так, на частоте 800 Гд звуковое давление уменьшается по квадратичному закону вместо Гиперболического. Точнее, на этой частоте звуковая волна испытывает дополнительное затухание на 21 дБ при десятикратном изменении расстояния (общее затухание получается равным 41 дБ). На частоте 250 Гц дополнительное затухание составляет [c.16]

Для поглощающего материала с размером, сравнимым, с длиной звуковой волны, коэффициент поглощения зависит от соотношения между ними. Так, например, открытое окно имеет коэффициент поглощения больше единицы, особенно на низких частотах (энергия звуковых волн, падающих рядом с окном, уходит в него из-за явления дифракции). Коэффициент поглощения портьеры с небольшими размерами по сравнению с длиной звуковой волны больше, чем портьеры с большими размерами, поэтому лучше иметь ряд узких портьер, чем одну широкую (при равной общей ширине). [c.170]

Эта формула называется формулой Сэбина. Как видим, время стандартной реверберации обратно пропорционально общему поглощению помещения. Для придания общности обеим формулам величину а в формуле Эйринга называют реверберационным коэффициентом поглощения, в отличие от обычного коэффициента поглощения при установившемся режиме. В реальных помещениях (кроме специальных) время стандартной реверберации бывает в пределах от нескольких десятых секунд до нескольких секунд. Помещения с малым временем реверберации называют заглушенными, а с большим — гулкими. Здесь следует сказать, что постоянная времени слуха, находящаяся в пределах 125—150 мс, соответствует времени стандартной реверберации около 0,85—1,05 с, так как согласно общему определению постоянная времени соответствует уменьшению звукового [c.175]

Важные заключения о процессах, происходящих в среде, можно получить и непосредственно из (4,23), не обращаясь к конкретному виду х 1—1 ). В частности, можно показать, что распространение звуковых волн в любой неограниченной среде, описываемой уравнением вида (4.23), всегда сопровождается и поглощением, и дисперсией. Более того, последние оказываются связанными весьма общими интегральными соотношениями, которые, принято называть дисперсионными соотношениями типа Крамерса — Кронига. [c.54]

Соотношения (4.31) показывают, что в неограниченной среде, описываемой уравнением состояния (4.23), распространение звуковой волны всегда сопровождается поглощением (мнимая часть 1/с (со)) и дисперсией (действительная часть l/ (со)), которые связаны между собой. Подчеркнем тот факт, что приведенный вывод дисперсионных соотношений (4.29) опирается только на аналитичность и ограниченность функции X (со) в верхней полуплоскости со, которые обусловлены условием причинности и стремлением среды к состоянию термодинамического равновесия. Справедливость соотношений (4.31) для функции ф(со)= 1/с(со)—1/соо, характеризующей волновой процесс в среде, кроме того, обусловлена наличием достаточно простой связи (4,30) между с(ш) и х((й), не приводящей к нарушениям аналитичности с (со) или 1/с (со). В более сложных случаях, например для электромагнитных волн в анизотропной плазме [29] или для нормальных звуковых и электромагнитных волн в слоистых средах [30], связь между параметрами среды и волновыми параметрами приводит к нарушению аналитичности последних, и дисперсионные соотношения в общем случае не имеют места. [c.55]

Проведенное рассмотрение линейной задачи о распространении звука в жидкости с пузырьками основано на микроскопическом подходе. Исходя из динамики поведения одиночного пузырька в жидкости в поле звуковой волны, методом теории рассеяния (при определенных упрощающих предположениях) были получены формулы для дисперсии и поглощения звуковых волн в такой среде. Изложенное решение задачи распространения звука в жидкости с пузырьками является, пожалуй, наиболее общим и последовательным с физической точки зрения, хотя обобщение этого метода на БОДНИ конечной амплитуды еще не проведено. [c.167]

Величина Ьк определяет поправку к волновому числу звуковой волны, Ьк" характеризует поглощение (Vo < или усиление iVa> s) звуковой ВОЛНЫ при взаимодействии с носителями тока в пьезоэлектрическом полупроводнике. Схематически графики Ьк /к и Ьк"/к как функции частоты изображены на рис. (11.11). Сказанное выше исчерпывает в общих чертах механизм поглощения (усиления) объемных акустоэлектрических волн. [c.75]

В. Л. Гинзбург, Об общей связи между поглощением и дисперсией звуковых волн.— Акуст. ж., 1955, 1, № I, 31—39. [c.165]

Согласно основным представлениям теории нормальной ферми-жидкости, квазичастицу в ней можно рассматривать, в известном смысле, как частицу, находящуюся в самосогласованном поле окружающих частиц. В волне нулевого звука это поле периодично во времени и в пространстве. Согласно о цим правилам квантовой механики, столкновение двух квазичастиц в таком поле сопровождается изменением их суммарных энергий и импульса соответственно на iш и на iik можно сказать, что при столкновении происходит испускание или поглощение кванта нулевого звука ). Суммарный эффект таких столкновений приводит к убыванию общего числа звуковых квантов коэффициент поглощения звука пропорционален скорости этого убывания. [c.385]

Так как общее число молекул газа в пузырьках, а следовательно, и энергия системы неизвестны, то коэффициенты функций распределения (131) и (135) могут быть найдены только из экспериментальных данных о количестве свободного газа в жидкости. Прямые эксперименты, связанные с его определением, нам не известны и, вероятно, очень трудно осуществимы. Один из косвенных методов определения числа пузырьков в жидкости основан на их свойстве поглощать звуковую энергию. Если один пузырек поглощает энергию 8, то энергия, поглощенная совокупностью пузырьков, определяется выражением [c.324]

Для измерения скорости звука предложено много всевозможных приемов, которые основываются на явлении дифракции света на ультразвуке, интерференции звука (интерферометр Пирса) и на импульсном методе измерения скорости ультразвука [283]. Все эти способы дают высокую точность определения скорости звука в обычных условиях, но если необходимо знать скорость звука при любой пониженной температуре, когда вязкость жидкости и вместе с ней поглощение сильно возрастают, применение известных методов измерения скорости звука становится весьма затруднительным или даже в некоторых случаях невозможным [280]. А при изучении рассеяния света в жидкостях при переходе от обычных вязкостей к стеклообразному состоянию нужно знать адиабатическую сжимаемость в любой температурной точке. Поэтому Величкина и автор этой книги [2801 разработали специальный метод измерения, который, как нам представляется, лучше других методов подходит для указанных условий. Разумеется, он может применяться и в других случаях Разработанный метод измерения скорости ультразвука основан на явлении интерференции звуковых волн в плоскопараллельном слое конечной толщины. Прибор, работающий на этом принципе, представляет собой интерферометр Фабри — Перо для звуковых волн. Схематически устройство прибора и блок-схема электронной части показаны на рис. 46а, общий вид прибора — рис. 466. [c.214]

Нетрудно, однако, заметить, что вблизи от источника звука стационарная плотность 70 прямой звуковой энергии должна составлять (особенно при большом поглощении) значительную часть от плотности общей энергии, складывающейся из энергии прямого и диффузно-перемешанного звука, претерпевшего некоторое число отражений от ограничивающей помещение поверхности [c.405]

Исправление акустических недостатков помещения необходимо для улучшения общего качества звуковоспроизведения. Если время реверберации будет больше нормы, т. е. больше 1,2 сек, значит поглощение мало, при этом в зале возникает явление повторного звука, или эхо. Для устранения данного недостатка рекомендуется на дверные и оконные проемы повесить плотные шторы, обить бархатом или сукном балкон и заднюю стену зрительного зала, боковые стены покрыть материалом с большим коэффициентом поглощения а. Если время реверберации меньше нормы, т. е. меньше 1 сек, поглощение верхних частот велико. В зале подчеркиваются нижние частоты, которые плохо поглощаются материей, и возникает так называемый бубнящий эффект. При этом необходимо уменьшить количество драпировок потолок и верхнюю часть стен оштукатурить специальной акустической штукатуркой, обладающей повышенным поглощением в области нижних частот используя элементы коррекции в усилителе, уменьшить усиление в области нижних частот применить электродинамические громкоговорители с более острой направленностью и установить их так, чтобы максимальная часть звуковой энергии направлялась на слушателей и минимальная попадала на поглощающие поверхности зрительного зала. [c.13]

Напомним, что а5==А —общее поглощение звуковой энергии в помещении. Коэффициент звукопоглощения а<1 поэтому 1п(1 — —а)<0, показатель степени имеет отрицательный знак и при /->оо второй сомножитель стремится к нулю. Поэтому в установившемся режиме имеем [c.120]

Известны простейшие краевые случаи, когда для описания процесса достаточно двух параметров. Так, если процесс контролируется лишь общей энергией, поглощаемой единицей объема вещества, то эффективность акустического воздействия является функцией степени превращения звуковой энергии в тепловую. Поглощаемая энергия зависит от коэффициента поглощения вещества. Зная его, легко подсчитать энергию, которая должна быть получена, так как она определяется лишь мощностью и продолжительностью озвучивания. Частота колебаний имеет в этом случае второстепенное значение (хотя с ее повышением [c.86]

При распространении звуковых волн малой амплитуды коэффициент поглощения большинства газообразных и жидклх сред больше (и в некоторых случаях значительно) коэффициента, рассчитанного по вязкости и теплопроводности среды. Как это было установлено для газов Кнезером [27], а затем в общем случае Мандельштамом и Леонтовичем [26] и в дальнейшем развито в раде теоретических и экспериментальных работ, эти дополнительные потери связаны с отклонением процессов, протекаю-Ш(Их в среде под действием звука, от равновесных. Эти внутренние процессы могут иметь различную физическую природу, однако с точки зрения феноменологической они могут характеризоваться некоторым параметром (или многими параметрами) и временем релаксации t (или многими временами релаксации), т. е. характерным временем возвращения системы, выведенной из состояния равновесия, в равновесное состояние. Точное предсказание времени релаксации может быть сделано на основании детального рассмотрения релаксационного механизма. [c.129]

За это время каждый звуковой луч в среднем испытывает одно отражение, поэтому энергия, имеющаяся в помещении, будет частично поглощена. Поглощенная энергия ТГпогл пропорциональна коэффициенту поглощения а и общей энергии, имеющейся в помещении пом=бт , где 8т — ПЛОТНОСТЬ энергии в установившемся режиме, т. е. 1 погл= пом а = 8пг1 а. Если "изл = погл, то РАХ = ЪтУа. Подставляя в это выражение среднее время пробега из ф-лы (7.2), находим, что установившееся значение плотности энергии [c.166]

Описание вынужденного рассеяния Бриллюэна основано на дифференциальных уравнениях (2.51-16) и (2.52-1) для давления и электрического поля. Решение этой системы дифференциальных уравнений в частных производных в общем случае очень затруднено. Поэтому мы рассмотрим решения при некоторых упрощающих предположениях. Прежде всего мы ограничимся стационарными решениями. Они позволяют получить приближенное описание реальных фактов, если длительность световых импульсов очень велика по сравнению с временем установления колебаний в среде. Это время задается обратны. значением константы затухания Г, которая равна удвоенному ароизведению скорости звука V и коэффициента поглощения звуковой мощности и для жидкостей п,ри комнатной температуре и%1еет порядок величины 10" с. При рассмотрении стационарных процессов можно исходить из обыкновенных дифференциальных уравнений (2.52-3), (2.52-5) и из соответствующего уравнению (2.52-5) уравнения для амплитуды лазерной волны. Будем снова а,реиебрегать вторыми производными от амплитуды, а в правой части уравнения (2.52-3) также и первой производной. Условия применимости такого приближения обсуждались в разд. 1.322. Тогда мы получим систему [c.217]

Уровень звукового давления в помещении 2= прн-Ь 10 12 (5пр/Л) = 1— —Qпep-ЫOIg (5пер/Л), где Спер — звукоизоляция перегородки прн — уровень проникающего шума 5пр — площадь перегородки А — общее поглощение в помещении. [c.207]

Если размеры помещения достаточно велики по сравнению с длинами волн в области частот, занимаемой речью и музыкой, то в этой области собств. частоты возд. объема располагаются настолько близко друг к другу, что их спектр допустимо считать непрерывным. При этом воспринимаемый слушателем акустич. процесс можно представить как результат сложения прямого звука и ряда постепенно запаздывающих его повторений, обусловленных отражением от ограничивающих поверхностей. Интенсивность отраженного звука в среднем убывает с возрастанием запаздывания вследствие потерь энергии. Расчет относит, интенсивности и времени запаздыва51ия каждого из этих повторений практически невыполним но если число отражений достаточно велико, то средний ход убывания интенсивности отраженного звука можно рассчитать статистически. В 1-м приближении процесс Р. рассматривается как последовательность дискретных актов ноглощения, происходящих через интервалы, равные среднему времени свободного пробега звуковой волны между двумя отражениями. Предположение, что нри каждом отражении теряется всегда одиа и та же доля наличного запаса звуковой энергии, определяющая т. н. средний коэфф. поглощения, приводит к экспоненциальному закону затухания. В качестве меры длительности Р. выбирается время, в течение к-рого интенсивность звука уменьшается в 10 раз, а его уровень — на во дб (время Р.). Согласно статистич. теории, время Р. Т — 13,8 т/[—1п (1 — а)], где а — средний коэфф. поглощения, т = 47/сЛ — среднее время свободного пробега звука V — объем помещения, У — общая ограничивающая поверхность, с — скорость звука в воздухе). [c.384]

Принимая за ойнову среднюю плотность звуковой энергии, допускаем нек-рую ошибк но она при небольших помещениях невелика и соответствует общей точности акустич. измерений и расчетов. При установившемся звуковом потоке необходимо, чтобы количество переданной в помещение звуковой энергии равнялось количеству поглощенной им энергии. Это условие приводит к ур-ию [c.262]

Развитие акустики в значительной мере было стимулировано запросами военной техники. Задача определения положения и скорости самолета и вертолета (звуковая локация в воздухе), подводной лодки, связь под водой (гидроакустика) - все эти проблемы требовали более глубокого изучения механизма генерации и поглощения звука, распространения звуковых и ультразвуковых волн в сложных условиях. Проблемы генерации звука стали предметом обширных исследований и в овязи с общей теорией колебаний и волн, охватыващей воедино механические, электрические и электромеханические колебательные и волновые процессы. [c.7]

Рааличже между обмчжмм жасыщеннем и насыщением во вращающейся системе координат состоит в способе обнаружения. В общ шом рево-нансе поглощение радиочастотной энергии системой спинов детектируется непосредственно. При резонансе во вращающейся системе координат для достижимых на практике полей частота Ше = —уНщ попадает в звуковой диапазон и соответствующее поглощение энергии оказывается чрезвычайно малым. Наличие резонанса во вращающейся системе координат для сОд = Юе определяется по изменению которое вызывает изменение дисперсионного сигнала на высокой частоте ш = —Аналогом такого рода детектирования в обычном резонансе было бы наблюдение изменения статической намагниченности, например путем соответствующих изме ре-, ний восприимчивости, когда спиновый резонанс насыщается. Возможность соответствующего эксперимента обсуждалась в конце гл. I. [c.521]

В выражении (4.4) учтен только вклад в поглощение от столкновений, в которых звуковой фонон к, J сливается с тепловым фононом ки / ], порождая третий тепловой фонон кг, /2 (/ь /2 — индексы поляризации тепловых фононов). Здесь пренебрегается вкладом в поглощение от столкновений, в которых звуковой фонон к, J распадается на два других фонона ки /1 и к , /2, поскольку такой распадный процесс, как нетрудно показать, дает существенно меньший вклад в поглощение. Подобным же образом можно рассмотреть че-тырехфононные процессы, роль которых в некоторых случаях, например в нахождении закона дисперсии, оказывается заметной. Отметим, что можно получить общее выражение для и Ф для сложной ячейки, состоящей из нескольких атомов [9]. [c.248]

В общей феноменологической теории Мандельштама и Леонтовича [420, 421] указано, что если считать, что единственный механизм, вызывающий поглощениев жидкости, есть обмен энергией между внешними и внутренними степенями свободы, тогда формулы общей теории должны перейти в формулы кнезеровского типа. В этом случае энергия звуковой волны переходит в энергию возбуждения молекул среды (поглощение звука). Будем считать, что внутренний параметр, введенный Мандельштамом и Леонтовичем, [c.306]

Как было показано выше, причина дисперсии звука заключается в основном в том, что адиабатические сжатия и разрежения в звуковой волне настолько быстро сменяют друг друга, что не успевает устанавливаться термодинамическое равновесие между возбужденными и невозбужденными молекулами. Для общего обзора возникающих при этом явлений приводящих к поглощению звука, воспользуемся следующими рассуждениями Кнезера Ц069]. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...